115 (Прандтль-Гидроаэромеханика)
Описание файла
Файл "115" внутри архива находится в папке "Прандтль-Гидроаэромеханика". PDF-файл из архива "Прандтль-Гидроаэромеханика", который расположен в категории "". Всё это находится в предмете "механика жидкости и газа (мжг или гидравлика)" из , которые можно найти в файловом архиве МГТУ им. Н.Э.Баумана. Не смотря на прямую связь этого архива с МГТУ им. Н.Э.Баумана, его также можно найти и в других разделах. Архив можно найти в разделе "книги и методические указания", в предмете "механика жидкости и газа (мжг или гидравлика)" в общих файлах.
Просмотр PDF-файла онлайн
Текст из PDF
Кинематика. Динамика жидкостей, лишенных трения 115 мени около сечения А равно 'тл Ркл™А сссп 2 с1с и по направлению противоположно скорости шл. Векторную сумму этих изменений количеств движении, отнесенных к единице времени, следует приравнять результирующей всех внешних сил, действующих на выделенную массу жидкости. Вместо изменений количеств движения можно рассматривать соответствующие им «реакции», т.е. силы такой же абсолютной величины, но противоположного направлении.
Векторная сумма этих реакций, очевидно, уравновешивается внешними силами, приложенными к выделенной массе жидкости. Следовательно, в случае жидкой струйки, изображенной на рис. 73, реакция в сечении А направлена в сторону скорости тл, а в сечении  — в сторону, обратную скорости тв. Для правильного применения теорем о количестве движения и о моменте количества движения целесообразно ограничивать рассматриваемую массу жидкости замкнутой, так называемой контрольной поверхностью (на следующих ниже рис. 77 и 78 эта поверхность отмечена пунктиром).
Векторная сумма всех внешних сил, действующих на жидкость, заключенную внутри контрольной поверхности, должна, согласно сказанному выше, уравновешиватьсн с векторной суммой реакций, вычисленных для всех жидких струек, проходящих через выделенную область. Следовательно, должны быть равны нулю суммы проекций всех сил и суммы моментов всех сил для всех координатных осей. Однако очень часто можно ограничиться составлением уравнения равновесия только для одного координатного направления.
Прн неустановнвшемся движении изменение количества движения выделенной массы жидкости происходит не только вследствие перемещения границ, но н вследствие изменения скоростей внутри выделенной жидкоети. Если,как это часто бывает при турбулентных движениях, скорость не- установившегося потока в среднем не изменяется, то сумма изменений количеств движения внутри выделенного объема в среднем получается равной нулю, н тогда можно применять к неустановившимся потокам теоремы о количестве движения н моменте количества двнженнн также, как н к установившимся.
Правда, в таких случаях необходимо соблюдать осторожность прн составлении средних значений на контрольной поверхности (см. З 14). Рассмотрим несколько примеров применения теорем о количестве движения и моменте количества движения. .