Кинематика. К описанию движения жидкостей, страница 2
Описание файла
PDF-файл из архива "Кинематика. К описанию движения жидкостей", который расположен в категории "". Всё это находится в предмете "механика полета" из 6 семестр, которые можно найти в файловом архиве МГТУ им. Н.Э.Баумана. Не смотря на прямую связь этого архива с МГТУ им. Н.Э.Баумана, его также можно найти и в других разделах. .
Просмотр PDF-файла онлайн
Текст 2 страницы из PDF
- сохранение положениябиссектрисы). Поэтому совпадающую с биссектрисой ось называют осьюдеформации, а в качестве угла деформации принимают разницу междууглами d и d , или, что то же самое с учетом знака - между углами d иd d d dd , т.е. d d d d . Угловые деформации22называют также деформациями сдвига, так как при такой деформациипараллельные отрезки смещаются относительно друг друга (например,отрезки OA” и BD” на рис.3). Угол сдвига d показывает на сколькоизменился при деформации первоначально прямой угол (например, междуотрезками OA и OB). Очевидно, что d d d 2d .Итак, косые составляющие ускорения при плоском движении приводят1 u y u x dt и угловойк повороту оси деформации на угол d 2 xy 1 u y u x dt .деформации относительно этой оси на угол d 2 xy Угловаяскоростьвращениявокругосиzu yudt x dtd d d x1 u y u x y , а скорость измененияz dt2dt2dt2 xy 7угла деформации, называемая также скоростью угловой деформацииu yudt x dtd d d x1 u y u x y. xy dt2dt2dt2 xy Скорость деформации сдвигаdd2 2 xy .dtdtЕсли движение не плоское, то, проделав аналогичные выкладки дляэлементарного объема в виде тетраэдра или прямоугольногопараллелепипеда, можно получить, что в общем случае угловые скоростивокруг осей определяются выражениямиu y uu 1 u1 u1 u , y x z , z y x , x z 2 yz 2 zx 2 xy а скорости угловой деформации - выражениямиu u1 u1 u y u x 1 u , yz zy z y , zx xz x z . xy yx 2 zx y z 2 x2 yВыражения для угловых скоростей в точности совпадают с проекциямиTu y u z u y u z u y u , деленнымиротора скорости rotu z zyzyz y1111пополам, т.е.
x rotu x , y rotu y , z rotu z , или rotu .2222Заметим, что полученные выражения угловых скоростей справедливыu yu zu xu x , z y ,и для твердых тел, так как для нихyzzxu yu x z , при этом скорости угловой деформации тождественноxyравны нулю.Следует заметить, что при ненулевых косых производных происходитне только поворот и угловые деформации (сдвига), но одновременно - илинейные деформации растяжения вдоль оси OD и сжатия вдоль оси AB.При этом деформация из-за косых составляющих ускорения принулевых прямых составляющих не меняет величины элементарного объема.В этом можно убедится, сравнив площади треугольников ОАВ и ОА''В'',которые при плоском движении соответствуют объему призм единичнойдлины вдоль оси z.
Площадь треугольника ОА''В'' (см. рис.3), очевидно,равна площади прямоугольника OADB (показанного пунктиром) за вычетомплощадей треугольников ОАА'', ОВВ'' и А''В''D 8OA AA OB BB DA DB222u yuu1 u y dxdy dxdxdt dy x dydt dy dxdt dx x dydt xyxy211 u x u y dxdy dxdydt 2 ,22 x yт.е. с точностью до бесконечно малых величин высшего порядка совпадает с1площадью треугольника ОАВ, очевидно, равной dxdy .2Если движение не плоское, то в неизменности элементарного объемапри наличии только косых составляющих ускорения можно убедиться,проделав аналогичные выкладки для элементарного объема в виде тетраэдраили прямоугольного параллелепипеда. Несложно убедиться и в том, что приэтом отсутствует и линейная деформация, т.е.
длина любого малого отрезкаdl изменится на величину более высокого порядка малости. Например,отрезок ОА на рис.3 длиной dx перейдет в отрезок ОА'', длина которогоOA OB 22 u y u y OA 2 AA 2 dx 2 dxdt dx 1 dt .xxПоэтому деформация при наличии только косых составляющихускорения называется угловой деформацией или деформацией сдвига, вотличие от объемной деформации, возникающей при ненулевых прямыхсоставляющих ускорения.Для описания общей деформации, или деформационного движения xx xy xz жидкости вводят матрицу скоростей деформации yx yy yz , zx zy zz называемуютакжетензоромдеформации,элементыкоторойu j 1 u , i, j x , y, z .
Как видно из полученных выше соотношений, ij i 2 ji диагональные элементы этой матрицы, определяемые прямымипроизводными скорости, показывают скорость относительной деформациивдоль осей (деформации растяжения-сжатия, приводящей к изменениюобъема), а внедиагональные, определяемые косыми производными, являютсяскоростями угловой деформации.Таким образом, движение в окрестности любой рассматриваемойточки жидкости можно представить состоящим из движений трех видов:поступательного (определяемого скоростью в этой точке), вращательногоотносительно этой точки и деформационного.
Два последние вида движенияопределяются конвективными производными скорости.9Формально этот факт принято записывать в виде соотношения,связывающего скорости в двух близких точках установившегося течения.Если, например, известны скорость и ее конвективные производные впроизвольной точке А, то скорость в близкой к ней точке В, очевидно, можноuuuнайти из соотношения u B u A du , где du dx dy dz . Здесь dx,xyzdy, dz - составляющие вектора dr (dx dy dz) T ), соединяющего точку А сточкой В.Проекция дифференциала скорости вдоль оси хuuudu x x dx x dy x dz xyzu y u u x1 u1 udy x y dy dx x x2 yx 2 yx u u 1 u1 u x z dz x z dz x 2 zx 2 z xx dx z dy xy dy y dz xz dz y dz z dy xx dx xy dy xz dz .Последнее выражение можно представить в видеdu x y dz z dy xx dx xy dy xz dz dr x xx xy xz dr ,или в видеdu x 0dx z dy y dz xx dx xy dy xz dz 0 y z dr xx xy xz dr.Проделав аналогичные действия для остальных проекций вектора du ,1легкополучить,чтоdu dr dr rotu dr dr ,или2du dr dr , где - матрица, составленная из проекций вектора 0 z y угловых скоростей ( x , y , z ) T : z0 x . x0 yТаким образомu B u A du u A dr dr u A dr dr u A u вр u деф ,1где u вр dr rotu dr dr - скорость вращения (поворота), а2u деф dr - скорость деформации.
Это соотношение известно как теоремаГельмгольца о составляющих скорости течения.Сравнить с соотношением для твердых тел.10Особые случаи движения жидкостей.1. Движение при отсутствии объемных деформаций, условиемu x u y u z divu 0 .которого являетсяxyzДля сплошных несжимаемых жидкостей, в которых невозможныобъемные деформации, это уравнение должно выполняться при любомхарактере их движения. Для таких жидкостей невыполнение этого уравнениявозможно лишь при разрывах (нарушениях сплошности) среды. Поэтомууравнение divu 0 является условием неразрывности и называетсяуравнением неразрывности.2.
Движение при отсутствии вращения частиц, или безвихревоедвижение, условие которого 0 ,u y uu 1 u1 u1 u =0, y x z =0, z y x =0,или x z 2 yz 2 zx 2 xy u y u xu x u zu z u yили,,.zxyyzxБезвихревым такое движение называется потому, что условие 01эквивалентно rotu 0 (так как rotu ), а ротор имеет эквивалентное2название вихрь.Безвихревое движение (течение) называется также потенциальным,так как при таком движении поле скоростей является потенциальным, т.е.,для каждой точки этого поля существует функция ( x , y, z) , называемаяпотенциалом, градиент которой совпадает с вектором скоростиgrad( x , y, z) u ( x , y, z) , или ux, uy, uz .yxzu y u xu x u zu z u yДругими словами, если равенства,,yzxyxzвыполняются, то существует функция ( x , y, z) , являющаяся решениемсистемы уравнений ux, uy, u z .
Это утверждение не требуетyxzспециального доказательства, так как почти точно совпадает с известной изматематического анализа теоремой Фробениуса о существовании иединственности решения систем уравнений в частных производных, точнее со следствием, или частным случаем этой фундаментальной теоремы длясистемы уравнений вида ux, uy, u z . Для полного совпаденияyxzнужно, чтобы существовали все вторые производные функций u x ( x , y, z) ,u y ( x , y, z) , u z ( x , y, z) ). Нужно также обратить внимание, что по теореме11Фробениуса такая функция ( x , y, z) существует для малых или односвязныхокрестностей рассматриваемой точки.Легко также увидеть, что всякое потенциальное поле являетсябезвихревым.