Семестр_4_Лекции_07_08 (Отличные лекции от Семиколенова), страница 3
Описание файла
PDF-файл из архива "Отличные лекции от Семиколенова", который расположен в категории "". Всё это находится в предмете "физика" из 4 семестр, которые можно найти в файловом архиве МГТУ им. Н.Э.Баумана. Не смотря на прямую связь этого архива с МГТУ им. Н.Э.Баумана, его также можно найти и в других разделах. Архив можно найти в разделе "лекции и семинары", в предмете "физика" в общих файлах.
Просмотр PDF-файла онлайн
Текст 3 страницы из PDF
Укажите, суперпозицией каких состояний частицы в потенциальной яме является данное состояние. Найдите волновую функцию Ψ(x, t).Решение. В одномерной яме с непроницаемыми стенками как стационарной задаче, волновыефункции частицы имеет видE2ℏ 2 π2 2 nπx − i ℏn tΨ n ( x,t ) =sin e,гдеE=n .na2ma 2 e При t=0 получаем, соответственно, Ψ n ( x, 0 ) = ψ n =2 nπx sin a a Воспользуемся формулой Эйлера eiα = cos α + i sin α , откуда cos α =sin α =e iα + e − iα,2eiα − e − iα. Тогда2ii3 πx2a−i3 πx2aiπx2a−iπx2ae +ee −eA 3πx πx ψ ( x ) = A ⋅ cos ⋅= ⋅ sin = A ⋅22i2 2a 2 a A 2πx πx = ⋅ sin − sin 2 a a Нормируем функцию ψ на единицу22aA a 2πx 2 πx ∫0 ψ ( x ) dx = 4 ⋅ ∫0 sin a − sin a dx =ei2 πxa−e−i2 πxaπx−i i πx−e a − e a =2i2aaA a 2 2πx 2πx πx πx =⋅ ∫ sin dx−2sinsindx+sin 2 dx = 1 ∫∫4 0 a a a a 00aaa k πx sπx k πx Теперь воспользуемся тем, что ∫ sin sindx=0приk≠sиsin 2 dx =∫2 a a a 00aдля k > 0 .
Поэтому∫ ψ ( x)2dx =022a a ⋅ + = 1 , откуда A =, т.е. множитель можно взять4 2 2aA2в виде A =. В итоге получаемa 3πx πx 1 2πx πx ψ ( x ) = A ⋅ cos ⋅ sin sin = − sin a a 2a 2a a Т.к. система функций ψ n ортонормированная и функция ψ нормирована на единицу, то ищемкоэффициенты разложения8Семестр 4. Лекции 7-8.2 nπx 1 2πx πx sin ⋅ sin − sin dxa a a a a 00aa2 1 nπx 2πx nπx πx cn = ∫ sin ⋅ sin dx − ∫ sin ⋅ sin dx a a 0 a a a a 02 1 a12 1 a1откуда c1 ==, c2 = −=−, остальные cn = 0 .a a 2a a 222aacn = ( ψ ,ψ n ) = ∫ ψ n* ψdx = ∫Т.е вероятность обнаружения частицы в основном состоянии ( n = 1 ) равна p1 = c1 =21и в пер21.2EE1 2 πx − i ℏ1 t 1 2 2πx − i ℏ2 tПоэтому Ψ ( x,t ) = Ψ1 ( x,t ) + Ψ1 ( x,t ) =sin e−sin ,e2 a2 a e e гдеℏ 2 π22ℏ 2 π 2EE1 =,=.22ma 2ma 2Т.к.
энергия частицы в этом состоянии не определена однозначно, то данное состояние не является стационарным.Найдём среднюю кинетическую энергию1 ℏ 2 π2 1 2ℏ 2 π2 3ℏ 2 π2EK = p1 E1 + p2 E2 = ⋅+ ⋅=.2 2ma 2 2 ma 24ma 2Найдём среднее значение кинетической энергии другим способом – прямым вычислением поформулеa ℏ2 d 2Ψ * ˆEK = ∫ Ψ EK ( Ψ ) dV = ∫ Ψ* −dx =2 2m dx V0вом возбуждённом состоянии p2 = c2 =2222 1 2πx πx ℏ 1 2π 2πx π πx = ∫⋅ sin −sin⋅sin−sin dx =a a a 2m a a a a a 0a22ℏ 2 1 a 2π π 3ℏ 2 π2= − =2m a 2 a a 4ma 29.