Диссертация (Усовершенствование моделей и методов расчета турбулентных течений в недеформируемых границах), страница 43
Описание файла
Файл "Диссертация" внутри архива находится в папке "Усовершенствование моделей и методов расчета турбулентных течений в недеформируемых границах". PDF-файл из архива "Усовершенствование моделей и методов расчета турбулентных течений в недеформируемых границах", который расположен в категории "". Всё это находится в предмете "технические науки" из Аспирантура и докторантура, которые можно найти в файловом архиве МГСУ. Не смотря на прямую связь этого архива с МГСУ, его также можно найти и в других разделах. , а ещё этот архив представляет собой докторскую диссертацию, поэтому ещё представлен в разделе всех диссертаций на соискание учёной степени доктора технических наук.
Просмотр PDF-файла онлайн
Текст 43 страницы из PDF
Так, с учётом (2) и выражения длядинамической скорости в плоском открытом потоке глубиной hи* —J g h i ,(3)можно записать условие, при котором максимальные пульсации давления превышают давление гидростатическое в следующем виде:! .5pghia > pgh(4 )342или иначеla > - ^ ,a 7.5(5)где i=ia —уклон, при котором возникают начальные возмущения свободной поверхности потока.Наблюдения показывают, что при больших уклонах открытых каналов свободная поверхность потока приобретает бугристый вид (рис. 1), что приводит квозникновению аэрации потока [9].Рис. 1. Аэрация потока.Используя известную связь между динамической и средней скоростью V ввидеu* = V- - ,V8(6)запишем число Фруда следующим образом:„V 2 8u*2 8iFr = — = -----= — .gh —gh -,7.(7)Подставляя в (7) условие (5), найдём число Фруда, при котором пульсационные проявления на поверхности открытого потока становятся заметными( la > 7.5 )‘Z7 = —8la8 —1Fraa = ------«a — 7.5— —(8)(8)Условие (8) оказывается близким к числам Фруда, при которых вследствиепульсационных возмущений свободной поверхности возникает так называемаяаэрация открытого потока (рис.
2).34340FraCOS#Iу30//20/•■°•■10оА•■II2523455075Рис. 2. Условие возникновения аэрации открытого потока. 1 - расчёт по (7); 2- данные В.Д. Корывановой и В.С. Боровкова; 3 - Южный канал; 4 - быстротокБиг-Хилл; 5 - быстроток Стринг-Гали; I - область аэрированных потоков; II - область неаэрированных потоков. (cos# = V1- i2 ).При значительных глубинах потока условие (4) не выполняется, и поверхность потока остаётся гладкой.
Таким образом, возможно, что избыточное гидростатическое давление, обладающее поперечным градиентом, при определённыхусловиях может противодействовать пульсационным возмущениям у твердойграницы и распространяющимся в толщу потока. Однако использовать этот фактор при напорном течении в трубах не представляется возможным. В качествеальтернативы для напорных потоков в трубах возможно использовать центробежное давление, возникающее при вращении жидкости относительно оси трубы.Как известно, при вращении потока радиальный градиент центробежногодавления равен [151]^dr= р ^ ,r(9)где U = 2nnr - окружная скорость на текущем радиусе r (рис. 3); n - число оборотов в секунду.344Рис. 3.
Схема к расчету центробежного давления в закрученном потоке.Разделяя переменные в дифференциальном уравнении (9) и интегрируя его,находим величину избыточного центробежного давления в предположении, чтона оси потока оно равно нулю:(1 0 )Выражение (10) показывает, что центробежное давление нарастает с радиусом г от оси к стенкам трубы по параболическому закону. Согласно рассматриваемой гипотезе подавления турбулентности в пристенной зоне потока необходимо обеспечить р цб > pmax, или2 р п 2п2г02 > 7.5ри* ,(1 1 )ский уклон.С учётом последнего соотношения условие подавления турбулентности принимает вид:(1 2 )Следует отметить, что гидравлический уклон, входящий в выражение (12),связан с турбулентными пульсациями давления и должен определяться по формулам турбулентного движения.Условие подавления турбулентности может быть получено иным путём.Так, записывая выражение для коэффициента гидравлического сопротивления ввиде3452т=РpF 2 pF 2(13)и, сравнивая его с выражением (2) для максимума турбулентных пульсаций, видим, что числитель выражения (13) весьма близок к p'max:А = PmaxpF 1(14)Тогда условие подавления турбулентности с учётом (10) можно записать ввидеApF2 < 2 p r 2n2r02,(15)Fгдеn = pd ,(16)здесь p d - «шаг винта» закручивающего элемента.После сокращений с использованием (16) условие подавления турбулентности(15) принимает видР2<— ,2Алибо приближённо2 5Р2< ~ ,А(17)где коэффициент гидравлического сопротивления А связан с выражением (14) идолжен определяться по формулам турбулентного движения.Значения коэффициента Р, найденные по зависимости (17), определяющие«шаг винта» необходимого для подавления турбулентности при различных «исходных» значениях коэффициента гидравлического сопротивления приведены втабл.
1.Таблица 1.Расчет «шага винта» для подавления турбулентности.АР0,0122,40,01518,30,02015,80,02514,10,03012,90,03512,00,04011,2346ReкХл1066,4-10-52-1053,2-10'46,3-1041,02-10"325,6-103 12,4-103 6,7-1032,5-10-3 5,2-10-3 1-10'23,9-1031,6-10'2Как ясно из вышеизложенного, значения X связаны с максимумом турбулентных пульсаций давления при отсутствии в трубе элементов, обеспечивающихзакрутку потока. Предполагая трубу гладкой, и используя известную формулуБлазиуса X = 0 ^ 0 6[99], найдём граничные числа Рейнольдса, при которых закрутка потока с найденным шагом винта обеспечит подавление турбулентности(см. табл. 1). При указанных в табл.
1 значениях в превышение найденных значений Reк обеспечивает подавление турбулентности, поскольку величина центробежного давления при этом возрастает. Закрутка потока, обеспечивающая при заданном в подавление турбулентности выбором Re>Re^ приводит к квазиламинарному течению и изменению сопротивления трения. При этом коэффициент сопротивления ламинарного трения определяется для данного расчётного числа64Re>ReICпо формуле Пуазейля Хл = — [99] (см.
табл. 1).ReРезультаты расчёта обнаруживают заметное снижение коэффициента сопротивления трения при подавлении турбулентности закруткой потока, что согласуется с предположениями, высказанными в [150]. Однако введение в трубу элемента, закручивающего поток, увеличивает общие потери давления по длине трубопровода.Рассмотрим ленточное спиральное оребрение или накатку на внутреннейповерхности трубы «высотой» 8, которое на длине вполностью «обходит» смоченный периметр.
Введение в трубу закручивающего устройства в виде спиральной ленты при обтекании её потоком будет создавать местную «прикреплённую»турбулентность, которая не связана с пристеночной турбулентностью, рождаемойтрением и в настоящем анализе не рассматривается. В проекции на плоскость поперечного сечения трубы ленточное оребрение и накатка представляются в виде347к о л ьц ев о йд и аф р агм ы .О ц ен и мд ей ств у ю щ у юн ан еёп р о д о л ьн у юси л услед у ю -щим выражениемu2Py —CDp ^ n d S .(1 8 )где u8 - скорость на кромке ленты на уровне 8 от стенки; CD - коэффициент гидродинамического сопротивления ленты (ориентировочно близкий к 1).Также как и сила трения представляется в виде перепада давления междусечениями трубы, отнесём силу Р зу к площади поперечного сечения трубы, определив таким образом дополнительный перепад давления на длине pd, вызванныйсопротивлением закручивающего устройства.ApЗУ4Рзу —4CDpuSwd8 —4С pU g8D 2 d ■nd '2nd 'В ы р ази мтр ен и еэтид о п о л н и тел ьн ы ес и сп о л ьзо ван и емф о р м у л ып о тер иД ар си-(1 9 )д ав л ен и яу сл о в н оВ ей сб ах а, зап и саввв и д еп о тер ьсл ед у ю щ еен ар а в е н ство:и8 82g dАРзpg(2 0 )d 2gгде Хзу - приведенный коэффициент гидравлического сопротивления закручивающего устройства.Используя степенной профиль скорости, выразим отношение скоростейпu5Vгд епVZVУ—zV -0 .9 у[ лкоординатасреднейскорости,равнаядля0 ,2 3 4 r0 = 0 ,1 2 d .С у ч ёто мэто го зап и ш ем :Хзу —4CD£ Г иu л 2p d VVV У4CD ( 80.12п в1+ 2пdР а с ч ё т д л я X = 0 ,0 2 ; п = 0 ,1 3 ; Р = 1 2 ,5 ; C D = 1 ; 8 / d = 0 ,0 5(2 1 )д а ё т Х зу= 0 , 0 0 9 6 .трубы348С учётом данных табл.
1 можно видеть, что для условий расчёта суммарноесопротивление при подавлении турбулентности остаётся примерно вдвое меньшеисходного сопротивления без закрутки потока. Расчёт для тех же условий приА=0,04 даёт снижение суммарного сопротивления по сравнению с исходным на32%. Поскольку выбранная для оценки высота 8/^=0,05 взята произвольно и, неисключено, что может быть уменьшена, несколько завышено сопротивление засчёт введения в расчёт скорости u8 на высоте 8, и коэффициент CD при натеканиипотока на ленту под малым углом может быть заметно меньше - все эти обстоятельства позволяют надеяться при более точном учёте на ещё больший эффектснижения сопротивления при закрутке потока. Однако эти предположения, впрочем, как и исходная гипотеза о возможности подавления турбулентности при течении в трубе действием центробежной силы и перевода течения в квазиламинарное при больших числах Рейнольдса, требует дополнительного анализа и экспериментальной проверки..