л.2 принцип макс. для гарм. ф-й, теор-мы единст-ти (Лекции по УрМатФизу)
Описание файла
Документ из архива "Лекции по УрМатФизу", который расположен в категории "". Всё это находится в предмете "уравнения математической физики (умф)" из 6 семестр, которые можно найти в файловом архиве МГТУ им. Н.Э.Баумана. Не смотря на прямую связь этого архива с МГТУ им. Н.Э.Баумана, его также можно найти и в других разделах. .
Онлайн просмотр документа "л.2 принцип макс. для гарм. ф-й, теор-мы единст-ти"
Текст из документа "л.2 принцип макс. для гарм. ф-й, теор-мы единст-ти"
Принцип максимума для функции, гармонической в области и теорема единственности
решения краевых задач.
1. Напомним вначале основные интегральные тождества, связывающие пару дважды непрерывно дифференцируемых функций, заданных в области D с границей D = S, имеющей непрерывную нормаль вдоль всей границы S (формулы Грина).
Первая Формула Грина
Если теперь в равенстве (1) переставит u и v местами, получим формулу
Вычитая (1) из (2), получаем вторую формулу Грина
Пусть теперь одна из функций u или v будет фундаментальным решением уравнения Лапласа, например, v = (M, M0). То есть, v удовлетворяет во всем пространстве уравнению v(M, M0) = – (M, M0). А вторая функция u - гармоническая, то есть, удовлетворяет в области D уравнению u(M) = 0. Тогда из тождества (3) следует третья формула Грина
Рассмотрим теперь один частный случай, когда u – гармоническая функция, а v 1 во всей области. Тогда, из второй формулы Грина в форме (2) очевидно следует тождество
Если обратиться к постановке краевой задачи Неймана для уравнения Лапласа в области D:
То из тождества (5) следует, что неоднородность f(P) в краевом условии должна удовлетворять требованию
Которое является необходимым условием существования решения такой задачи (равенство нулю полного заряда на границе области).
2. Теорема о среднем значении.
Пусть теперь формула (4) применяется к гармонической функции u(M) и фундаментальному решению (M, M0) по сфере (или кругу, в случае R 2 ), радиуса a , с центром в точке M0 . Рассмотрим вначале двумерный случай с (M, M0) = . При выборе начала координат в точке M0 , фундаментальное решение становится функцией от радиальной переменной: = , то есть константой на окружности S: r = a . Тогда, первый интеграл в (4) равен
= 0 , ввиду (5). Следовательно,
u(M0) = – , поскольку на окружности S = . Получаем
Формула (7) выражает тот факт, что гармоническая функция в центре круга равна среднему арифметическому своих значений на его границе (2a – длина окружности). Формуле (7) можно придать другую форму, если учесть, что она справедлива для любого круга радиуса
0 r a. Тогда, вместо (7) имеем
u(M0) = , или 2 r u(M0) = . Интегрируя последнее равенство по r от 0 до a, получим
Формула (8) означает, что что гармоническая функция в центре круга равна среднему арифметическому своих значений по всей площади круга (a 2 - площадь круга).
Аналогичное построение проводится и для трехмерного случая. При этом, (M, M0) = , то есть, , если начало координат – в центре сферы . Тогда из представления u(M0) = – следует теорема о среднем значении в виде
Здесь 4a 2 – площадь сферы . Выписывая (9) для сферы произвольного радиуса r от 0 до a, и интегрируя по r , как и прежде, равенство 4 r 2 u(M0) = , получаем
где Va = 4/3a 3 - объем сферы.
3. Принцип максимума.
Теорема. Функция u(M), гармоническая в области D с границей D = S, и непрерывная в D S может достигать своего максимального (минимального) значения лишь на границе S области.
Пусть функция u(M), вопреки утверждению теоремы, имеет максимальное значение в некоторой внутренней точке M0 области D. Построим шар (круг) с центром в точке M0 , максимального радиуса, вписанный в область D . Он будет иметь с границей S по крайней мере одну точку касания. Применим к этому шару формулу средних значений (10), или (9).
Очевидно, что каждое из этих равенств невозможно, если на границе этого шара (круга) значения функции u(M) равномерно меньше чем u(M0). С другой стороны, эти значения ни в одной точке такой сферы (окружности) не могут, по нашему предположению, превышать значения u(M0) . Преодолеть это противоречие можно лишь в том случае, если u(M) u(M0). Но так как имеет общие точки с границей S области, то значение u(M0) принимается функцией u(M) по крайней мере в одной точке границы. Поскольку в качестве M0 может быть взята произвольная точка области D, то наше предположение приводит к выводу о том, что если что функция u(M) принимает максимальное значение во внутренней точке области D, то это возможно лишь в случае u(M) const всюду в D S.
Доказательство для случая минимального значения гармонической функции в области проводится точно также.
Следствие. Если для трех гармонических в области D функций u1(M), u(M), u2(M) на ее границе S справедливо неравенство u1(P) u(P) u2(P), то это же неравенство справедливо для них во всей области D.
Доказанный принцип максимума (минимума) позволяет достаточно прости доказать единственность решения краевой задачи Дирихле для функции, гармонической в области. Действительно, такая краевая задача имеет следующую постановку:
Здесь f(M) и g(P) - заданные непрерывные функции . Справедлива
Теорема единственности. Задача (11) имеет единственное решение.
Для доказательства достаточно предположить существование двух разных решений u1(M) и u2(M) задачи (11) и взять их разность v(M) = u1(M) u2(M). Очевидно, что v(M) удовлетворяет однородной задаче
И поскольку максимальное (минимальное) значение v(M) принимает лишь на границе S. а оно равно 0, то v(M) 0 всюду в D S, То есть всюду в D S u1(M) u2(M).
Данная теорема справедлива для задачи (11) как в R3 , так и в R2 .
4. Теоремы единственности решений внешних задач.
Кроме краевых задач для гармонических функций в ограниченной области, существует аналогичный класс задач в неограниченных областях, таких как R3 \ D, R2 \ D, содержащих бесконечно удаленную точку, и требующих априорной информации о поведении решения в этой точке. Начнем рассмотрение с задач в R3 \ D:
Если не ставит условие заданного поведения решения на бесконечности, то простейший пример показывает, что решение может быть не единственным. Пусть D является шаром, радиуса a . И пусть внешняя краевая задача имеет вид
где - const. тогда всем условиям такой задачи удовлетворяют два решения: u1(M) = , и
Теорема единственности внешней краевой задачи в R3 .
Задача (12) имеет единственное решение, если оно удовлетворяет дополнительному условию = 0. (13)
Для доказательства, поместим область D внутрь шара достаточно большого радиуса R и предположим существование двух разных решений u1(M) и u2(M) задачи (12), удовлетворяющих условию (13). Каждое из них на границе шара имеет оценку |u1(M)/ 1; |u2(M)/ 2 , где 1 и 2 - достаточно малые числа, ввиду условия (13). Тогда, их разность v(M) = u1(M) u2(M) в двухсвязной области с границами S и R – сферой радиуса R , удовлетворяет краевой задаче
Где = max{1 , 2 } . Следовательно, согласно принципу максимума, всюду в области справедлива оценка . так как R произвольно, и при R , 0, то отсюда следует, что v(M) 0 всюду в R3 \ D, то есть, u1(M) u2(M).
В случае двумерных внешних краевых задач в R2 \ D:
требование (13) оказывается завышенным, что демонстрируется элементарным примером:
Решение этой задачи u(M) в R2 \ D. Однако, классу функций, удовлетворяющих условию (13) оно не принадлежит.
Теорема единственности внешней краевой задачи в R3 .
Решение задачи (15) единственно, если оно равномерно ограничено в бесконечности:
где N – фиксирование положительное число.
Пусть, как и прежде, v(M) = u1(M) u2(M) – разность двух различных решений задачи (15), удовлетворяющая однородной задаче (15) и условию |v(M)| = |u1(M) u2(M)| |u1(M)| + |u2(M)| N1 + N2 = N. Взяв некоторую внутреннюю точку M0 , построим две окружности: радиуса R, с центром в точке M0 , целиком принадлежащую области D, и вторую окружность с тем же центром, радиуса R1 , целиком содержащую область D внутри себя. Построим функцию
Здесь - текущий радиус из точки M0 в произвольную точку M R2 \ D. При этом, R, и R1 R. Таким образом, в числителе дроби (17) – положительная гармоническая в R2\D функция, в знаменателе – положительная константа. То есть, функция положительная и гармоническая в R2\D. Кроме того, на окружности радиуса R1 она принимает значение N, и положительное значение на границе S области D . Следовательно, согласно следствию из принципа максимума, функция является мажорантой для модуля функции v(M):
во всей двухсвязной области между границей S и внешней окружностью. Если зафиксировать произвольную точку M в этой двухсвязной области, и устремить радиус R1 внешней окружности к бесконечности, то очевидно, что 0. Тогда, из неравенства (18) получаем v(M) = 0 , откуда следует единственность решения задачи (15).