Е и Н (3) (Курсовая)
Описание файла
Файл "Е и Н (3)" внутри архива находится в следующих папках: Курсовая, 1. Документ из архива "Курсовая", который расположен в категории "". Всё это находится в предмете "физика" из 2 семестр, которые можно найти в файловом архиве МАИ. Не смотря на прямую связь этого архива с МАИ, его также можно найти и в других разделах. Архив можно найти в разделе "остальное", в предмете "физика" в общих файлах.
Онлайн просмотр документа "Е и Н (3)"
Текст из документа "Е и Н (3)"
3. Расчетные формулы.
3.1. Постановка задачи.
Требуется разработать математическую модель полого волновода или объемного резонатора, которая, будучи реализованной в виде алгоритма и соответствующей компьютерной программы, позволит существенно сократить сроки разработки устройства и заменить дорогостоящий натурный эксперимент численным экспериментом на компьютере. Используя разработанную математическую модель, необходимо выполнить серию численных экспериментов по исследованию электродинамических характеристик устройства.
Объектом исследования настоящей работы являются прямоугольные волновод и резонатор. Для возбуждения электромагнитного поля в волноводы и резонаторы вводят специальные устройства. Подобные устройства называются возбуждающими. В большинстве случаев это различные модификации электрического вибратора или резонатора и линии передачи.
Так как перенос энергии по волноводу желательно осуществлять одним типом волны, а в резонаторе возбуждать один тип колебаний, то возбуждающее устройство должно создавать структуры электрического и магнитного полей, близкие к структуре поля волны в волноводе или возбуждаемого колебания в резонаторе. Электрический вибратор и его модификации должны располагаться так, чтобы электрический ток был близок по направлению к электрическим силовым линиям. Это обусловлено тем, что силовые линии электрического поля около вибратора направлены почти так же, как и ток, а магнитные силовые линии ортогональны к ним. Таким же свойством обладают и силовые линии магнитного поля, возбуждаемого в волноводе и резонаторе.
В данной работе рассматриваются модификация электрического вибратора в виде прямолинейного ленточного проводника, проходящего через отверстие в одной из стенок волновода или резонатора и имеющего гальванический контакт с противоположной стенкой. Плоскость ленточного проводника совпадает с плоскостью поперечного сечения прямоугольного волновода или резонатора (рис.1, где - размеры поперечного сечения волновода или резонатора; - координаты центра отверстия). Подобное возбуждающее устройство, называемое далее ленточным зондом или просто зондом, индуцирует электромагнитное поле, электрические силовые линии которого параллельны оси ленточного проводника.
Требования, предъявляемые к возбуждающим устройствам волноводов, состоит в следующем:
-
Возбуждающее устройство должно обеспечивать эффективное возбуждение желаемого типа волны и затруднять возбуждение других типов волн.
-
Коэффициент отражения на входе возбуждающего устройства должен быть минимальным.
-
Возбуждающее устройство должно обеспечивать передачу требуемой мощности.
Выполнение перечисленных требований достигается за счет выбора положения зонда в плоскости поперечного сечения и относительно проводящей стенки или границ раздела диэлектриков, заполняющих волновод.
-
Ток ленточного зонда. Вывод расчетной формулы.
Определим коэффициент отражения.
Сначала получим следующую формулу: .
Подставляя (2) и (3) в (1), получаем:
Подставляя (5) в (4) получаем:
Учитывая, что окончательно получаем:
Теперь преобразуем это выражение. Представим ток и напряжение в такой форме:
где - напряжение и ток в плоскости отверстия связи падающей волны, распространяющейся в коаксиальном волноводе от генератора к стыку волноводов;
- напряжение и ток отраженной волны в плоскости отверстия связи, распростроня-
ющейся в коаксиальном волноводе от стыка волноводов к генератору. Таким образом, между током и напряжением (7) и величинами существует такая связь:
Выполним в выражении (8) очевидные преобразования:
Разделим правую и левую части выражения (10) на :
Обозначим как - коэффициент отражения по напряжению в плоскости отверстия связи; - коэффициент отражения по току в плоскости отверстия связи; - волновое сопротивление коаксиального волновода.
Учитывая, что выражение (11) примет следующий вид:
Решив это уравнение относительно , получим следующий результат:
Выражение (13) является расчетной формулой для коэффициента отражения.
В формуле (13) значение - входное сопротивление ленточного зонда. Выведем формулу для входного сопротивления ленточного зонда.
где - ширина ленточного зонда.
Подставляя значение (15) в (14), получаем:
В выражении (16), учитывая значения для собственных коэффициентов и значение составляющей электромагнитного поля , получаем:
{посчитав подынтегральное выражение в “Маткаде” получаем:}
{учитывая, что
получаем следующее выражение:}