4 (Билеты по аналитической геометрии), страница 2
Описание файла
Документ из архива "Билеты по аналитической геометрии", который расположен в категории "". Всё это находится в предмете "математика" из , которые можно найти в файловом архиве . Не смотря на прямую связь этого архива с , его также можно найти и в других разделах. Архив можно найти в разделе "рефераты, доклады и презентации", в предмете "математика" в общих файлах.
Онлайн просмотр документа "4"
Текст 2 страницы из документа "4"
ПАРАБОЛА.
Определение: ГМТ на плоскости расстояние от которых до фиксированной точки на плоскости, называемой фокусом, равно расстоянию до фиксированной прямой этой плоскости называемой директрисой.
Каноническое уравнение:
Пусть фокус параболы находится на оси ОХ, а директриса расположение перпендикулярно оси ОХ, причем они находятся на одинаковом расстоянии от начала координат.
|DF|=p, М – произвольная точка параболы; К – точка на директрисе; МF=r; MK=d;
r=sqrt((x-p/2)2+y2); d=p/2+x
Приравниваем и получаем:
y2=2px - каноническое уравнение параболы
ЭКСЦЕНТРИСИТЕТ И ДИРЕКТРИСА ЭЛЛИПСА И ГИПЕРБОЛЫ.
1. Определение: эксцентриситет – величина равная отношению с к а.
е=с/а
е эллипсв c)
е гиперболы >1 (т.к. с>a)
Определение: окружность – эллипс у которого а=b, с=0, е=0.
Выразим эксцентриситеты через а и b:
е эллипса является мерой его «вытянутости»
е гиперболы характеризует угол раствора между асимптотами
2. Директрисой D эллипса (гиперболы), соответствующей фокусу F, называется прямая расположенная в полуплоскости перпендикулярно большой оси эллипса и отстоящий от его центра на расстоянии а/е>a (а/е D1: x= - a/e D2: x= a/e р=а(1-е2)/е – для эллипса р=а(е2-1)/е – для гиперболы ТЕОРЕМА ОБ ОТНОШЕНИИ РАССТОЯНИЙ. 2-ОЕ ОПРЕДЕЛЕНИЕ ЭЛЛИПСА, ГИПЕРБОЛЫ, ПАРАБОЛЫ. Теорема: Отношение расстояния любой точки эллипса (гиперболы) до фокуса к расстоянию от нее до соответствующей директрисы есть величина постоянная равная е эллипса (гиперболы). Доказательство: для эллипса. r1/d1=e r1=xe+a d1 – расстояние от М(x,y) до прямой D1 xcos180+ysin180-p=0 x=-p x=-a/e бм=-x-a/e d1=-бм (минус, т.к. прямая и точка по одну стороно о начала коорд.) Определение: ГМТ на плоскости, отношение расстояния от которых до фокуса, к расстоянию до соответствующей директрисы есть величина постоянная и представляет собой эллипс, если 1, параболу, если =1. ПОЛЯРНОЕ УРАВНЕНИЕ ЭЛЛИПСА, ГИПЕРБОЛЫ, ПАРАБОЛЫ. Пусть задан эллипс, парабола или правая ветвь гиперболы. Пусть задан фокус этих кривых. Поместим полюс полярной системы в фокус кривой, а полярную ось совместим с осью симметрии, на которой находится фокус. r= d=p+cos e=/p+cos - полярное уравнение эллипса, параболы и правой ветви гиперболы. КАСАТЕЛЬНАЯ К КРИВОЙ 2-ГО ПОРЯДКА. Пусть задан эллипс в каноническом виде. Найдем уравнение касательной к нему, проходящей через М0(x0;y0) – точка касания, она принадлежит эллипсу значит справедливо: у-у0=y’(x0)(x-x0) Рассмотрим касательную к кривой следовательно ya2y0-a2y02+b2x0x-b2x02=0 - уравнение касательной к эллипсу. - уравнение касательной к гиперболе. - уравнение касательной к параболе. ПРЕОБРАЗОВАНИЕ ДЕКАРТОВЫХ ПРЯМОУГОЛЬНЫХ КООРДИНАТ НА ПЛОСКОСТИ. Преобразование на плоскости есть применение преобразований параллельного переноса и поворота. Пусть две прямоугольные системы координат имеют общее начало. Рассмотрим все возможные скалярные произведения базисных векторов двумя способами: (е1;е1’)=cos u (е1;е2’)=cos (90+u)= -sin u (е2;е1’)=cos (90-u)=sin u (е2;е2’)=cos u Базис рассматривается ортонормированный: (е1;е1’)=(е1, 11е1+12е2)= 11 (е1;е2’)= (е1, 21е1+22е2)= 21 (е2;е1’)= 12 (е2;е2’)= 22 Приравниваем: 11=cos u 21= - sin u 12=sin u 22=cos u Получаем: x=a+x’cos u – y’sin u y=b+x’sin u – y’cos u - формулы поворота системы координат на угол u. ------------ x=a+x’ y=b+y’ - формулы параллельного переноса ИНВАРИАНТЫ УРАВНЕНИЯ ЛИНИЙ 2-ГО ПОРЯДКА. Определение: Инвариантой ур-я (1) линии второго порядка относительно преобразования системы координат, называется функция зависящая от коэффициентов ур-я (1) и не меняющая своего значения при преобразовании системы координат. Теорема: инвариантами уравнения (1) линии второго порядка относительно преобразования системы координат являются следующие величины: I1; I2; I3 Вывод: при преобразовании системы координат 3 величины остаются неизменными, поэтому они характеризуют линию. Определение: I2>0 – элиптический тип I2<0 – гиперболический тип I2=0 – параболический тип ЦЕНТР ЛИНИИ 2-ГО ПОРЯДКА. Пусть задана на плоскости линия уравнением (1). Параллельный перенос: Параллельно перенесем систему XOY на вектор OO’ т.о. что бы в системе X’O’Y’ коэфф. при x’ и y’ преобразованного уравнения кривой оказались равными нулю. После этого: a11x’2+2a12x’y’+a22y’2+a’33=0 (2) точка О’ находится из условия: a13’=0 и a23’=0. Получается система a11x0+a12y0+a13=0 и a12x0+a22y0+a23=0 Покажем, что новое начало координат (если система разрешима) является центром симметрии кривой: f(x’;y’)=0, f(-x’;-y’)= f(x’;y’) Но точка О’ существует если знаменатели у x0 и y0 отличны от нуля. Точка O’ – единственная точка. Центр симметрии кривой существует если I20 т.е. центр симметрии имеют линии элиптического и гиперболического типа Поворот: Пусть система XOY повернута на угол u. В новой системе координат уравнение не содержит члена с x’y’ т.е. мы делаем коэфф. а12=0. a12’= -0,5(a11-a22)sin2u+a12cos2u=0 (разделим на sin2u), получим: , после такого преобразования уравнение принимает вид a11’x’2+a22’y’2+2a13’x’+2a23’y’+a33’=0 (3) ТЕОРЕМА О ЛИНИЯХ ЭЛИПТИЧЕСКОГО ТИПА. Теорема: Пусть задана линия элиптического типа т.е. I2>0 и пусть I1>0 следовательно уравнение (1) определяет: 1. I3<0 – эллипс; 2. I3=0 – точка; 3. I3>0 – ур-е (1) не определяет. Если I3=0 говорят, что эллипс вырождается в точку. Если I3>0 говорят, что задается мнимый эллипс. Пусть после ПП и поворота ур-е (1) принимает вид (*). Доказательство: 1. пусть I2>0, I1>0, I3<0, тогда а11’’x’’2+a22’’ y’’2= -I3/I2 I2=a11’’a22’’ > 0 I1= a11’’+a22’’ > 0 a11’’ > 0; a22’’ > 0 Итак, под корнями стоят положительные числа, следовательно, уравнение эллипса. 2. I3>0 в данном случае под корнем стоят отрицательные числа, следовательно уравнение не определяет действительного геометрического образа. 3. I3=0 в данном случае т(0,0) – случай вырождения эллипса. ТЕОРЕМА О ЛИНИЯХ ГИПЕРБОЛИЧЕСКОГО ТИПА. Теорема: Пусть уравнение (1) определяет линию гиперболического типа. Т.е. I2<0, I30 - ур-е (1) определяет гиперболу; I3=0 – пару пересекающихся прямых. Доказательство: I2<0; I2= a11’’a22’’ < 0. Пусть a11’’>0; a22’’<0 Пусть I3>0 В данном случае мы имеем гиперболу с действительной осью ОХ. Пусть I3<0 -(-а11’’)x’’2+a22’’ y’’2= -I3/I2 В этом случае мы имеем гиперболу с действительной осью ОY Пусть I3=0 а11’’x’’2-(-a22’’)y’’2=0 АСИМПТОТИЧЕСКИЕ НАПРАВЛЕНИЯ КРИВЫХ 2-ГО ПОРЯДКА. Пусть крива второго порядка задана уравнением (1). Рассмотрим квадратную часть этого уравнения: u(x,y)= a11x2+2a12xy+a22y2 Определение: ненулевой вектор (, ) координаты которого обращают в ноль квадратичную часть называется вектором асимптотического направления заданной кривой. (, ) – вектор асимптотического направления. a112+2a12+a222=0 (*) Рассмотрим (’, ’) параллельный (, ): следовательно . Дробь / характеризует вектор асимптотического направления. Задача: выяснить какие асимптотические направления имеют кривые 2-го порядка. Решение: положим, что 0 и поделим на 2, получим: a11(/)2+2a12/+a22=0 из этого квадратного уравнения найдем /. т.к. у линий гиперболического и параболического типов I20, то они имеют асимптотические направления. Т.к. у эллипса I2>0 следовательно таких у него нет (говорят он имеет мнимые асимптотические направления). Найдем асимптотические направления у гиперболы: (, )1=(a,b) (, )2=(-a,b) Векторы асимптотического направления являются направляющими векторами для асимптот. Итак: гипербола имеет два асимптотических направления, которые определяются асимптотами гиперболы. Найдем асимптотические направления у параболы: y2=2px y2-2px=0 u(x,y)= y2+0, y=0 (, )=(0,0) Итак: вектор асимптотического направления параболы лежит на оси симметрии параболы, т.е. прямая асимптотического направления пересекает параболу в одной точке, след. асимптотой не является. Парабола имеет одно асимптотическое направление, но асимптот не имеет. РАЗЛИЧНЫЕ УРАВНЕНИЯ ПЛОСКОСТИ. Пусть задано трехмерное пространство. Теорема: Плоскость в афинной системе координат задается уравнением первой степени от трех переменных: Ax+By+Cz+D=0, где A,B,C0 одновреенно. Справедлива и обратная теорема. Теорема: Вектор n(A, B, C) ортоганален плоскости, задаваемой общим уравнением. Вектор n – нормальный вектор плоскости. 2. Уравнение плоскости в отрезках: 3. Уравнение плоскости, определенной нормальным вектором и точкой. Пусть n(A,B,C) и М(x0;y0;z0). Запишем ур-е пл-ти: Ax+By+Cz+D=0 Ax0+By0+Cz0=-D A(x-x0)+B(y-y0)+C(z-z0)=0 Уравнение плоскости ч/з 3 точки. Пусть известны три точки не принадл. одной прямой. М1(x1;y1;z1); М2(x2;y2;z2); М3(x3;y3;z3) Пусть М(x;y;z) – произвольная точка плоскости. Т.к. точки принадл. одной плоскости то векторы компланарны. М1М x-x1 y-y1 z-z1 М1М2 x2-x1 y2-y1 z2-z1 =0 М1М3 x3-x1 y3-y1 z3-z1 Параметрическое ур-е плоскости. Пусть плоскость определена точкой и парой некомпланарных векторов. V(V1;V2;V3); U(U1;U2;U3); M0(x0;y0;z0), тогда плостость имеет вид: система: x=x0+V1t+U1s и y=y0+V2t+U2s и z=z0+V3t+U3s РАССТОЯНИЕ ОТ ТОЧКИ ДО ПЛОСКОСТИ. Ax+By+Cz+D=0; M0(x0;y0;z0) ВЗАИМНОЕ РАСПОЛОЖЕНИЕ ПЛОСКОСТЕЙ В ПРОСТРАНСТВЕ. Угол между плоскостями: пусть заданы две плоскости: A1x+B1y+C1z+D1=0; A2x+B2y+C2z+D2=0, поэтому n1(A1;B1;C1); n2(A2;B2;C2). Отыскание угла между плоскостями сводится к отысканию его между нормальными векторами. Пучки и связки плоскостей. Определение: пучком плоскостей называется совокупность плоскостей, проходящих ч/з одну и ту же прямую. Что бы задать пучок плоскостей д.б. определены две плоскости Теорема: Пусть две плоскости пучка заданы уравнениями: A1x+B1y+C1z+D1=0; A2x+B2y+C2z+D2=0, тогда любая другая плоскость пучка задана уравнением: (A1x+B1y+C1z+D1)+(A2x+B2y+C2z+D2), где и принадлежат R и не равны нулю одновременно. Определение: связкой плоскостей называется совокупность плоскостей, роходящих ч/з одну точку. Эта точка называется центром связки. Условия для плоскостей: 1. n1 параллелен n2 - параллельности. 2. A1A2+B1B2+C1C2=0 – перпендикулярности. 3. пересечения трех плоскостей в одной точке: Пусть заданы три плоскости: система: A1x+B1y+C1z+D1=0; A2x+B2y+C2z+D2=0; A3x+B3y+C3z+D3=0 Данная система должна иметь единственное решение, а поэтому ее определитель составленный из коэфф. при каждом не равен 0.