Н.В. Карлов, Н.А. Кириченко - Начальные главы квантовой механики, страница 71
Описание файла
DJVU-файл из архива "Н.В. Карлов, Н.А. Кириченко - Начальные главы квантовой механики", который расположен в категории "". Всё это находится в предмете "квантовая теория" из 6 семестр, которые можно найти в файловом архиве МГУ им. Ломоносова. Не смотря на прямую связь этого архива с МГУ им. Ломоносова, его также можно найти и в других разделах. .
Просмотр DJVU-файла онлайн
Распознанный текст из DJVU-файла, 71 - страница
Поэтому вероятности инДУЦиРованных пеРехоДов (Вш Р,„и ВгзР„,,) бУДУт много больше веРоЯтности спонтанньзх переходов (А21). Поскольку коэффициенты Эйнштейна не зависят ог температуры, при высоких температурах В2~ р Жг = Вшр Л1. 2 ехр (5) Из этих соотношений вытекает связь коэффициентов Эйнштейна: 82В21 — 81В1 Это позвозгяет переписать формулу (4) в виде (6) Л22 1 р„, = — ' 02 ~ ах р (12 2/Кь.з') — 1 (7) Прн высоких температурах отсюда следует Лы Ьгт р, — ' В2, Гы' (8) С другой стороны, при таких температурах имеет место распределение Рэлея — Джинса: р„= '"' );нТ.
(9) кзсэ Сравнение выражений (8) и (9) для р„, показывает, что Лж 122 кзсз (10) Подстановка этого выражения в (7) приводит к формуле Планка: г,з 1 Р- = кзсз вхр (12221 12ВТ) — ! (11) Здесь учтено, что )1ко = Ез —. Е1 . -- энерп1я кванта излучения, поглощаемого нли испускаемого прн переходе. Тогда из (1) следует 356 Семинар Обратим внимание на то, что отношение вероятностей индуцированного и спонтанного испускания, в соответствии с (7), равно !Ф;... А Нз, = 6„,. и;.„н„.!и, (12) Здесь и, — среднее число заполнения, даваемое распределением Планка; (13) и,.
= ехр( ) — ! 3 а д а ч а 19. Получить спектральное распределение излучения, создаваемого ансамблем частиц при переходах между уровнями Гз и Гы устанавливающееся благодаря эффекту Доплера в газе с максвелловскига распределением частиц по скоростям. Р е ш е н и е. Допустим сначала, что естественная ширина линии пренеорежимо мала. В эюм случае„если бы атомы не испытывали отдачи, то онн создавали бы монохроматичсскос излучение с частотой Поэтому исходное спектральное распределение можно было бы представить в виде С(О)(ы) = б( ' — еас). (2) Если излучающий атом движется со скоростью т, то вследствие эффекта Доплера приемник будет наблюдать частоту излучения.
равную ! Сио 'О + )~~ (3) где волновой вектор имеет длину й =- .О/с (см. задачу 4). Здесь учтено, что характерные скорости атомов ц (( с. Утвержденна, содержащееся в формуле (12), вполне естественно. В самом деле, чем больше п, тем больше фотонов в среде и тем более вероятны вынужденные переходы по сравнению с переходами спонтанными.
Соотношение (!2) показглвает также, что не существует ситуаций, когда присутствуют только спонтанные или только вынужденные переходы: оба типа процессов всегда существуют одновременно, хотя и с различной вероятностью. Рассмотренный вывод формулы Планка предлохзен А. Эйнштейном в 19 ! б г. Этот подход впоследствии привел к возникновению квантовой электроники. 357 Севилар х ЗТ2 (4) 1 2кяпТ ~ забот,/ Здесь и — число атомов в единице объема газа, а функция 2" (н) удовлетво- ряет условию нормировки: У(н)йз22 = 1, (5) в котором интегрирование по каждой из компонент скорости (о, ц, и,) производится в пределах от — эс до -~- о.
Как следствие форм-фактор излу- чения ансамбля атомов окажется равным Сд(оа) .= д(гл — ьоо — )сн~) (н)Л'и. (б) Для вычисления этого интеграла выберем ось ж в направлении вектора к. Тогда д-функция не содержит переменных ц, и ц-., и интеграл по этим переменным легко вычисляется. В результате получаем 1/2 Сд(о2) =- ) 1 д(оо — о'о — Лаги) ех1) ~ — - * пц~. (7) 'Х 2квг Г 2ввт/ Этот интеграл уже вычисляется, исходя нзсвойств д-функции, чтодает Сд( ~) =- — ехр . ( (-"- .)2 л~ тн'к ~ (ьыл)2 Вошедшая в эту формулу величина о'г ~ 'д = к1'т = 'о— с (9) имеет смысл характерной ширины спектра и описывает доплеровское уши- ренис спектра, связанное с тепловым движением атомов газа.
Здесь введено обозначение (10) В газе вероятности различных скоростей атомов даются распределением Максвелла: 358 Сеиивар для наиболее вероятной скорости молекул, отвечающей максимуму функ- ции распределения атомов по абсолютной величине скорости х 21'2 Ф111) = 4кн 2111) = 4к ' ~ о ехр 2кяв 1 1 2ЬБТ / Выражение (8) описывает так называемую гауссову форму спектральной линии с шириной (9). Условие нормировки выполнено: ~'-!) (ы,,н)21 Сд(02)г)ьэ = ~ ехр ~ — ~ "' ~ 11 = 1. (1!) Аыд Г ~ (А 'д)з Гауссова форма получена в предположении, что естественная ширина линии пренебрежимо мала: Ь0100 « ЬиД. 2 ( — 0)з + (А о!2)з ' (13) В КОтОрОй 20020 Еетсетаевиая ШИрИНа.
Дпя уЧЕта ЭффЕКта ДОПЛСра МЬт должньг, во-первых, заменить частоту '0 на шо в соответствии с (3), что дает форм-фактор ( ) А00 1 2т бл — ыо — 1сх)з -1- (Ь~00Г2)з 114) А во-вторых, нужно произвести усреднение по всем скоростям атомов: Сд(1д) = Со( 0)т(ч)11зг1. (15) Выбирая ось к вдоль волнового вектора )г н выполняя интегрирование по компонентам скорости и, и пь, получим ш в 1!2 т ) Лыс ~ ех101 — пи;~12ввТ) 2хагт / 2к 1 ( — и — Ьн )г +)Лы012)г ' ' Если это неравенство нс выполняется, то форма линии имеет вид,проме- жуточный ме1кду лоренцевской н гауссовой.
Явный вид форм-фактора для этого случая может быль установлен, если учесть, что исходной является лоренцсвская форма 359 Сеяивир [(ш — шо — Ан,)а -с (,агав/2)з~ (18) напротив, меняется быстро. Поэтому, вынося из-под знака интеграла множитель (17) при значении о = (ы — а),% и вычисляя оставшийся интеграл, ле 2к (' ' — ' в — азы)з ь (о' в~!2)з л' ве (19) приходим к гауссовой форме линии (8). В обратном случае,Ли~в, >> Ь .д мы получаем лоренцевский контур: множитель (18) меняется медленно и может бьггь вынесен из-под знака интеграла при значении и = О.
Остающийся интеграл вычисляется просто: ехр ( — гтД/2йвТ) дхк = ( " " ) Ш (20) и мы получаем контур (13). В промежуточных случаях Лс,',в Лыд входящий в (15) интеграл не выражается в элементарных функциях, но в каяедом конкретном случае нетрудно найти его численное значение. Если условие (12) выполняется, то это выражение сводится к (8). Действительно, подынтегральное выражение при этом содержит медленно меняющийся множитель ехр ( — ппД,~2йнТ), (!7) тогда как другой множитель Учебное издание КАРЛОВ Николай Васильевич КИРИЧЕНКО Николай Алексангурович НАЧАЛЬНЫЕ ГЛАВЫ КВАНТОВОЙ МЕХАНИКИ Редактор О.А. Пенина Оригинал-макет: В.И.
Шутов ЛР № 071930 от 06 07 99 Подписано в печать 28.09 04 Формат ббх90»»16 Бумага офсетная Пс ~ать офсетная Усл. печ. л, 22,5. Уч.-изд. л. 29,25. Заказ № Издательская фирма «Физико-математическая литература» МАИК «Наука/Интерпериодика» !17997, Москва, ул Профсоюзная. 90 Б-та~1: !яапа!балта!!!слп, !в!за!е©гпафлп, М!разлете.1пб.п» Отпечатано с готовых диапозитивов в ОДО «Московская типография № 6 1!5088, Москва, Ж-88, ул. Южнопортовая, 24 !ЗВ!Ч 5-9221-0538-8 9 785922 105385 .