Панов В.А. - Справочник конструктора оптико-механических приборов, страница 10

Коэффициент пропусканин т' в эб в зависимости от плотности 0' .Оз .с! .02 .ез .ет .Оз 0,0127 0,0183 0,0244 0,0309 0,0377 0,0447 0,0519 0,0592 0 0666 0,0138 0,0195 1,4 1,5 1,6 1,7 1,8 1,9 2,0 2,1 2,2 0,0!ЗЗ 0,0!89 0,0144 0,0201 0,0122 0,0177 0,0238 0,0302 0,0370 0,0440 0,0512 0,0585 0,0658 ее .сз .еэ 0,0!55 0,02!3 0,0276 0,0343 0,04!2 0,0483 0,0555 0,0628 0,0703 0,0!60 0,02!9 0,0282 0,0350 0.04 !9 0,0490 0,0563 0,0636 0,071 1 0,0166 0,0226 0,0288 0,0356 0,0426 0,0498 0,0570 О, 0643 0,07!8 0,0171 0,0232 0,0295 0,0363 0,0433 0,0505 0,0578 0,055! 0,0726 1,4 1,5 1,6 1,7 1,8 1,9 2,0 2,1 2,2 0,0!49 0,0207 0,0269 0,0330 0,0405 0,0476 0,0548 0,0621 0,0696 скапнн саетодсличельямх покрытий бсрутсн из технических условий на соотнетстпукпций шщ ппх1пзтнп, л .штсм пмчислнют пли находят по табл.

1,13 нлн 1.16 сооп1счтшупюпп попр;юкп Рн, Рп и Рг. По формуле (1.32! с помощью табл. 1.1б находит коз$ф~щпспты пропускання т' оптической системы. Величину 0' предварительно округляют до второго знака после ззпптой. С поиощью этой таблицы можно также находить величины Рп и Рт по известным значениям !7 и Т. Например, оптические детали лабораторных и полевых приборов, служащие е качестве зеркал с внешним отражением, обычно имеют покрытие зеркальное 1И.21Е; коэффициент отражения покрытия !7 пе менее 86%.

Следовательно, по табл. 1.16 интерполированием находят Рп = 0,065. Коэффициент пропускания снетоделнтельного покрытия Т = 20еб, По тзбл. 1.16 ближайшей величиной является т' = 19,9, которому соотнетстпует величина Рт = 0,70. Формулы длп вычнсленни оптической плотности некоторык отдельных элементов оптической системы 1.

Длн линз, пластин, призм полного внутреннего отрзженяп 0' = !О+ 20, где 1 — толщина линз и пластин по оптической оси и дивна хода осевого луча в призмах (см!. 5! Т а б л и ц а 1.14. Поправка па отражение Рр ет непросветленной поверхности в запнснмостя от показателя преломления Т а б л и ц а 1.!5. Попрнаки нп отражение 0„ от кепросаетленвой поаерхпос~п в заиисимости от и' 2„'! 0,0 0,1 0,2 0,3 0,4 0,5 Об 0.7 1,0 1,1 1,2 1,3 1,4 1,5 1,6 1,7 1,8 1,9 100,0 63,1 50,1 39,8 31,6 21,1 19,9 !5,8 12,6 !0,0 7,9 6,3 5,0 4,0 3,2 2,0 1,6 1,3 97,7 77,6 61,7 49.0 ."8,9 30,9 24 5 !9,5 15,5 12,3 9,8 7,8 6,2 4,9 3,9 3,1 2,0 1,6 1,2 95,5 30,2 24,0 !9,1 15,1 12,0 7,6 6,0 4,8 3,8 3,0 1,2 93,8 74,! 58,9 16,8 37,! 29,5 23,4 18,6 14,8 11,7 9,3 7,4 5,9 З,О 2,3 1,9 1,5 1,2 91,2 72,4 57,5 457 Згь3 28,8 22,9 18,2 !4,5 1 1,5 9,! 7,2 5,8 4,6 3,6 2,9 2,3 1,8 1,5 1,2 89,1 70,8 44,7 '!5 28,2 22,4 !7,8 14,1 11,2 8,9 7,1 5,6 4,5 3,5 2,8 2,2 1,8 1,1 87,1 69,2 54,9 43,7 34,7 27,5 21,9 !7,4 13,8 11,0 8,7 6,9 5,5 4,4 3,5 2,8 2,2 1,8 1,4 1,! 85,1 67.6 53,7 42,7 33,9 26,9 21,4 17,0 13,5 10,7 8,5 6,8 5,4 4,3 3,4 2,7 2,1 1,7 1,! 1,! 83,2 66,1 52,5 41,7 33,! 26,3 20,9 !6,6 13,2 10,5 8,3 6,6 5,2 4„2 3,3 2,6 2,1 1,7 1,3 1,1 81,3 64,6 51,3 40,7 32,4 25,7 !6,2 12,9 10,2 8,1 6,5 5,1 4,1 3,2 2,6 2,1 1,6 1,3 1,0 с ! ! с!<~се С.

сс сс (1.33) с... 0 =- 00+ 0р+0т (1.34) 2. Лля склеенной системгя из двух линз 0' == ),!), + ! Па+ !г,„+ 0р . 3. Лли:н !сссалн с эгглиилг отрсоксинсл~ )> = 2)0+2!)н+1))о 4. Лля снстолссг~пслн иезаклсеииого с с х о о.с ч оо сс сс а аа г сс о,' о.а'Ъ са с х и сс х сс сс. х о" и о, х "- о их с и Ь "'" о о и с с ох о сс и в о В с:\ сс сосо о сс ас о с.с и я о о х с х сс х г х с чо сч и со со с с сг с'с а Йи о сс я и .о со о о. х с о х сс с с сс и о с х '\ с х х 'ы сОЫМ г- г- г- х о х с о Р. о л сс О за! а ои сон сл Оптическая плотность в отраженном холе лучей вычвсляетсн ио формуле (1.33).

По формуле (1.34) вычиглястсн оптическая илотность в прямом ходе лучей системы. 5. Лля сиетодслнтелн, ззклсспнсио иокрогным осе: лоэ 0 = )гыс+ !с0с"!' Лгн ! !)рс+ 0гс (1.35) 11о формуле (1.35) выннсляегсн оптическая плотность в прямом кодс лучей оптической системы. При вычислении 0' в отражсниовс ходе лучей и формулу (!.35) вместо 0т подставляется 0я. Приращение оптической плотности 50' системы после облучения ирабора эа)миной дозой гамма-излучения вьгчгссляетсгг ио форлсуле 50' == )~Ы), + !ай0з-)- + )ссй0м, где о0 — ирирагдсннс оптической плотности стекла иа 1 см, ,5Е с рг ,М ли роми луг !Чж . 1,27 !лома нисньн аиэира Оитн ~сскан плотность 0'а системы после облучения 0;,а — — 0'+ -!.

4!)'. !1о нычислсниому значениго 0;,а в табл. 1,16 находят козффни: ~ нг н!сон!э нэнни т,', оптичссной системы после облучения. !1н ри~ . ! 27 )ыан гы ма оптики визира, ллн которой приводится (,ч но ык ~с н!син)э копии (табл. 1,17 и 1.18). Оышчанльн ~ и гм н«м нсч гиги кы с псн!сосгсснлсипой оитикой 0' = == 0,042-! О,,'~,Ы Огнс, С' 4'.!!1, 1!ОСЛС ИРОСИСтЛСИИЯ 0' = = 0042+ 0,12! — О,!ОЗ, т'.

1У,",,. 52 й х х и о" эг и ои оо а~ о.о о Ио Т а б л и и а 1.18. Результаты расчета светопропускания М»р. к» т ша. Я ли„ аю»п»- са»за» ° а Разность фаз о- и е-лучей ззвиснт от угла падения, положения оптической оси и толщины кристалла. На рнс. 1.28 показаны вектор ОС, характеризующий напрзвленне и амплитуду колебаний плоскоиолнризованного света, падающего на кристаллическую пластинку, ОА и О — соответствующие векторы, дакнцне определенную разность фаз. Характер поляризации в кристалле зависит от длины пути прохождения света.

К8 4 00!87 = = 0,075 0025 = 0025 1 ~а 0045 = 225 »в 0017 = 170 4 0,0246 = = 0,098 ТК16 ! 0,0340 —— = 0,034 ТФ5 3 0,0274 = = 0,082 2 0,0218 = = 0,044 БК!О 14 0,333 ,042 РАСПРОСТРАНЕНИЕ СВЕТА В АНИЗОТРОПНОЙ СРЕДЕ (КРИСТАЛЛЫ) В зависимости от оптических свойств кристаллы делятся на три группы: з) правильной системы; втн кристаллы оптически изотропны; б) одиооспые кристаллы (трнгональпые, тетрагопальиые и гекса.

тональные системы); имеют лишь одно направленно, вдоль которого не происходит двойного лучепрс,томлении (кпарц, исландский шпаг)! в) двуосшас кристаллы (ромбическая, оаноклншшн и триклинная системы); имеют дна направления, вдоль ко~орик и происходит двойного лучснрсломлсппа 1110). Двойное лучепреломление и одиоосных кристаллах 11ри преломлении на границе с апазотрапной средой луч естествен. ного света расщепляется на два луча: обыкновенный (о-луч) н необыкновенный (с-луч). (!бычиому закону преломления подчиняется о.луч, и он имеет посшяпиог значение показателя преломления во всех направлениях в кристаллах Г!оказзтель преломления е-луча непостоянен н зависит от его панраплгшш, В плоскости главного сечения нолярнзован о-луч, а е-луч ноля!эпзоиш1 па рпсидикулярно к уназанному сечению, Показатели преломления луче!1 паол» оптической оси в направлении, перпендикулярном к оги, п.гоп аж>зга глаапьшп показателями прело»лепна (п„и ага).

54 Рис. !.28. Поляризация света при прохождении через кристаллическую плзстннну Положительные и отрицательные кристаллы. Волновые поверхности Френеля Для харантернстикн распространения света в кристаллах пользуются волновыми поверхностями Френеля. Волновая поверхность обыкновенной волны изображается шаровой поверхностью, а необыкновенной — зллипсоидом вращения (рнс. 1.29). Одноосные кристаллы, у которых и, ч, ва называются отрицательными (исландский шпаг); кристаллы, у которых и, ) н, называютси положительными (кварц).

О 9 Гис. 1.29. Двойная поверхность показателя преломления кварца (а) н исландского шпата (б): Π— Π— оптическая осак ч к ч — главные пока»»тала орал»млаакя а е Эллипсоид френелевой волновой поверхности у отрицательных кристаллов удлинен в направлении, перпендикулярном к оптической осн, а у положительных — в направлении, параллельном эшй осп.

Пплприздторы Поляризатором называется оптическое устройство, преобразующее проходящий через него естественный свет в поляризованный. Поляризатор, предназначенный дла обнаружения поляризации, называется пачааютороаь Действие полярпзационных приборов основано на одном из фнзическик явлений (!13): 55 а) из отражении и преламлетти иа граннпе двух диэлектриков (йапр!шер, воздух — стекло); б) дво(инки лучепргломлекшн; г! ин лпх! ои,нкс (янлш!ип разлнчкнпо поглощпшн о.

и з-.тучей). Днуирк. ючлякнцщ пол яр и:илоры обычно и и отоплюокся из исландгкоко пщптя (СиСОк) г празрочиоскьк! ог 240 им до 1,8 мкм. За пределамп этой облпгтя !и щггкщк обладает сильным иоглапи иисм и некоторым лнхроиэмам. Др! гпм и клзаюи пп! »щтк риалом является пптровая селитра (ЫаИОа). Кш!рп гля полярна!кторов применяется редко, так как Г;юность и, — и„= 0,0!19 очсиь мала, но часто нспользуетсн для фа;! кых пти!стинок.

Поднрнзацнонные нрнзмы Для поляризации при двойном лучепреламленпп применяются прн!1мы из кварца нлн исландского пцигп!. В двойных призмах Николи, Глана — Томсона, Франка — Риттерв и др. обыкновенный луч пре- 0ллкиолглио ось 5) лригталли к ' 415'75' гб ор Рр илрчгтлтл Рис. 1.30. Призма Николя: и — нпд сбоку; б — ин ! по пьираялещпо луча (штриховкой показано направление оптической осн в плоскости чертежа, стрелкамн и точками — направление колебания нлектрического вектора на лучак) терпевает на поверхности раздела между признамн полное внутрен- нее отражение. Необыкновенный луч проз!!тат скнозь иРнзмУ и ста- новится линейно поляризованным. " гисмгхия ось яр!оси!алли Стой алли Плоска зм ллллоиэаиии7 ' Поле ризи, о лгюялсь риги!элли Огмя оггиия ись я лис!пилла ка— м,!терн,! ! пускает полностшо поляризованный свет н пучках с углам до 29'.