Механика жидкости и газа. Избранное. Под общей ред. А.Н. Крайко., страница 6

Ивлисвым, В. А. Левиным, А. А. Афанасьевым, А. В. Беляевым). 1988 95. Газовая динамика . Мс Наука. 424 с. 1989 96.Механизм аномально низкого сопротивления движению тел в твердых средах,~ Труды Математического Института им. В.А. Стеклова. Т. 186. С. 40.47 = ТЬе Месйапгяш о1 апошапя1у 1о~ч гегйятопсс со 1Ье 1поИоп о1 Ъос11ея 1п яо1Ы шс61а,7 Ргос. ор сЬе БгсЫоу 1пян о1 МатЬ. 1991, 1яяпе 1. Р. 45 — 52. 1991 97.

Лвижение тел в твердой плавящейся среде. Институт механики МГУ. Препринт Хв 2-91. 67 с. 98. Лвижение пластины в твердой плавящейся среде // ПММ. Т. 55. Вып. 3. С. 355 367. Список основных научных трудов Г. Г. Черного 23 1992 99. Асимптотический метод в задачах о движении тел в плавящейся среде,7 ПММ. Т. 56. Вып. 3. С. 368 — 385. 100. Ьп181 С. 1с1аро11сапо'я сопяпЬпбоп со $Ье Ы8Ь яреес1 8аяЫупаппся Л Ьш81 С.

Харо11яапо. С1с Яс1сСЬ 1пясйпго сВ Аегос1шаппса кПшЬегго 51о161с.", Асепео РгЫепсапо. Р. 49 — 61. 1993 101. Численное моделирование химически и термодинамически неравновесных течений в задачах гиперзвукового обтекания при малых и умеренных числах Рейнольдса Л Математическое моделирование. Мс МГУ. С. 114 — 1219 (сонм. с Ю.

В. Глазковым, Г. А. Тирским). 102.Математическое моделирование воздействия среды на твердое тело // Математическое моделирование. Мс МГУ. С. 186-193 (сонм. с Ю. М. Окуневым, В. А. Садовничим, В. А. Самсоновым). 1994 103. Астрономический телескоп. Патент Российской Федерации на изобретение Ьг 2082198.

Приоритет от 18.11.1994г. Зарегистрирован 20.06.1997г. (сонм. с А.А. Боярчуком, Н.Л. Белкиным, В.Б. Касперским, В.В. Сычевым, В.И. Травушем). 1995 104. Мос1е1!ш8 1Ье ргосеяя о1 сопяшпопя саяяш8 ш а 8аяс1упаш1с яо1Ы16- саНоп споп1с1 7 Л. о1 АсЪапсес1 Масепа1я. Ъо1. 2. Х 2. Р. 106- 114 (совм. с Н.Е. Афониной, В.Г. Громовым, В.Ф. Захарченко, А. М. Кацем, В. А.

Левиным, Н. И. Сидняевым). 1996 105. Комплекс моделирования задач динамики полета 7 Математическое моделирование. Мс МГУ. С. 66-69 (совм. с Ю.М. Окуневым, В.А. Садовничим, В.А. Самсоновым). 106. Тепловые процессы в газодинамическом кристаллизаторе при непрерывном литье металла 77 Тепломассообмен — ММФ-96. Т. 11. Тепломассообмен в химико-технологических устройствах. Минск: АНК ИТМО им. А.В. Лыкова АНБ (сонм, с Н.Е. Афониной, В. Г. Громовым, В. А. Левиным). 1997 107.

Плоские установившиеся автомодельные вихревые течения идеальной жидкости (кеплеровы движения) О' Локл. РАН. Т. 352. узг 3. С. 335 — 338. 108. Плоские установившиеся вихревые течения идеальной жидкости с7 Изв. РАН. МЖГ. Х' 4. С. 39 -53. 109. Леонид Иванович Седов (к 90-летию со дня рождения) 7 Изв. РАН. МЖГ. Ьй 5. С. 3 — 8 = Труды Математического института им. В. А. Стеклова.

1998. Т. 223. С. 9-13 = Оп сЬе 90-сЬ Ь1гсЬоау оу ЬеопЫ 1уапоуЫЬ Яес1он,~ Ргос. о11Ье ЯяеЫоу 1пяа оХ МасЬ. Уо1. 223. Р 1 5 24 Сансов основных научных треухов Г. Г. Черново 1998 110. ТЬе ппрас1 о1 е1есягошабпо1ю епегбу адйс1огз 1о агг пеаг 1Ье Яу1п8 Ьос1у оп Ыя аегое1упахп1с сЬагасаепяНся (Нпяя1агз сопЬНЬпНоп) 77 Ргос. 2пс1 Ч'еа)е!у 1ошхеб Саяея ИгогкяЬор, Мог1оПг, УА: А1АА РпЬЬ Р.

1 31. 1999 111. Сверхзвуковой пульсирующий детонационный прямоточный воздушно-реактивный двигатель (СПДПД) и способ функционирования СПДПД у/ Патент Российской Федерации на изобретение Х 2157909. Приоритет от 26.05.1999 г. Зарегистрирован 20.10.2000г. (совы. с В.Г. Александровым, Г.К. Всдешкиным, А. Н. Крайко, Д. А. Огородниковым, .К. С. Реентом, В. А. Скибиным).

112. Яогпе гесепг геяп11я ш аегобупапйс аррйсаНоп о1 Яоия М1Ь |оса1гиеб епегяу ае)4111оп (/ А1АА Рарег М 99-4819. 19 р. 2000 113. Об одной особенности неавтомодельного взаимодействия газодинамических разрывов е7 Докл. РАН. Т. 372. М" 2. С.

185-188. 114. Неавтомодольное взаимодействие газодинамических разрывов ,'7 Изв. вузов Сев.-Кавказ. регион, Естеств. науки. )зв 3. С. 181— 183. 2003 115. Новый вид кумуляции энергии и импульса метаемых взрывом пластин и оболочек (у Докл. РАН. Т. 390. Ьй 1. С 46-50 (совм. с С. И. Зоненко). Глава 1.1 ОБТЕКАНИЕ ТЕЛ ГАЗОМ ПРИ БОЛЬШОЙ СВЕРКЗВ5 КОБОЙ СКОРОСТИ *) Г. Г. Черный Введение. Теория обтекания тел потоком газа с больпюй сверхзвуковой скоростью является одной из наиболее новых областей газовой динамики. Значение этой теории состоит не только в выяснении особенностей течения газа при весьма больших сверхзвуковых скоростях и в создании методов расчета таких течений, но и в том, что, устанавливая асимптотическое поведение аэродинамических характеристик обтекаемых тел при М э оо, она облегчает нахождение зависимости этих характеристик от числа М и при умеренных сверхзвуковых скоростях.

Путем упрощения уравнений движения газа при больших значениях числа М в работах ~1 -4) удалось установить законы подобия при обтекании тел идеальным газом с большими сверхзвуковыми скоростями. В работе ~4) показано, что при М -э оо обтекание тела произвольной формы стремится к некоторому конечному состоянию, которое достигается тем скорее, чем более затуплена поредняя часть обтекаемого тела. Такое предельное состояние движения, которое характеризуется соотношением М соя~(л,л) >> 1, где соз(л,т) — косинус угла между направлением набегающего потока и нормалью к поверхности тела в его передней части, будем называть, следуя работе ~4), гиперзвуковым течением.

Коэффициенты аэродинамических сил при гиперзвуковом течении становятся не зависящими от М (подобно случаю течений газа при весьма малых скоростях). В случае осесимметричных тел и плоских контуров с малой относительной толщиной при одном и том же значении скоростного напора набегающего потока р~Уз/2 и при аффинном изменении формы тела *) Техническая справка ЦИАМ им. П.И. Баранова. 1955. Х= 244'?. 22 с. (Работа начата 1 сентября 1955 г, окончена 1 ноября 1955 г. Справка утверждена Зам. начальникаЦИАМ Л.И. Седовым 12 декабря 1955 г.) [Гл.

Г.Г. Черный 1. Ъ'равнения движения. Будем рассматривать плоское или осесимметричное движение газа. Выберем в области движения или на ее границе линию Г [рис. 1) и введем криволинейную систему координат, в которой положение точки М определяется расстоянием ое у = АеМ по нормали до линии Ь и длиной дуги я = ОХ линии Л, отсчитываемой от некоторой токи О. В выбранной системе координат уравнения движения, уравнение неразрывности и условие адиабатичности течения запишутся в виде Р си ди ди ии — +и — + 1+у/Л дя ду Л+ у Р [ и ди де и" — +и —— 1+у/В дх ду В+ — [риг' ') + — [ риг" ' [1 1 др 1+ у/Гг дя' и д р д р — — +и — — =О. 1 -Ь у/л дя рз ду рз в поперечном к потоку направлении линии Маха, линии тока и форма скачка уплотнения меняя>тся при гиперзвуковом течении аффинно.

как форма обтекаемой поверхности, а давление в соответственных точках меняется пропорционально квадрату относительной толщины тела. При болыпих числах М, для которых Мз созе [тц я) 1, в работах [2) и [3) установлен закон подобия, согласно которому можно сравнивать между собой обтекание тонких тел с одинаковым распределением относительной толщины по длине, имеющих равные значение МЬ где й „, наибольшая относительная толщина. При больших сверхзвуковых скоростях, когда Мз соя~[гни) << 1, справедлива обычная линейная теория Аккерета и вытекающий из нее закон подобия. При этих условиях существуют и достаточно общие специальные методы аналити юского расчета потока, основанные на линеаризации уравнений. Однако, до настоящего времени нет остаточно общих специальных методов расчета течений с большими сверхзвуковыми скоростями, для которых условие М~ соя~[и, х) (( 1 не выполняется и поэтому линеаризация уравнений становится недопустимой.

В настоящей работе излагается метод расчета гиперзвукового обтекания осесимметричных тел и плоских контуров потоком совершенного газа с постоянными удельными теплоемкостями. Этот метод основан на разложении искомого решения в ряд по степеням параметра с = [1' — 1)Дч+ 1), где ч — отношение удельных теплоемкостей, и по идее совпадает с методом разложения по степеням 1/зееВее, где Ке число Рейнольдса, решения уравнений движения вязкой жидкости в задачах о ламинарном пограничном слое [теория пограничного слоя дает первый член этого ряда).