Главная » Просмотр файлов » Баскаков А.П. (ред.) Теплотехника Энергоатомиздат, 1991

Баскаков А.П. (ред.) Теплотехника Энергоатомиздат, 1991 (947482), страница 66

Файл №947482 Баскаков А.П. (ред.) Теплотехника Энергоатомиздат, 1991 (Баскаков А.П. (ред.) Теплотехника Энергоатомиздат, 1991) 66 страницаБаскаков А.П. (ред.) Теплотехника Энергоатомиздат, 1991 (947482) страница 662013-09-15СтудИзба
Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 66)

Работа раса!прения 1 (Р! ! Д2 2) л — 1 (4 1О 3 — 101.9)=1!54 кДж 1,26 — 1 л — й Количество теплоты Я =Мс„Х "и — 1 Х(Т2 — Т~), ио Мс. (Тг — Т~)=бз(l — изменение внутренней энергии газа, которое по первому закону термодинамики равно Ыl= =!3 — Е, поэтому и — й Я = (!3 — е) — —, л — 1 откуда Я=Е 1154 — ' — '=404 кДж; й — л 1,4 — 1,26 й — 1 1,4 — 1 ДЕ/= Я вЂ” Е= 404 — 1154 = — 750 кДж Работа расширения совершается газом за счет соабшения ему теплоты и уменьшения его внутренней энергии 4.5. По й, з-диаграмме находим, что пар а каине расширения будет влажным со сте.

пенью сухости 2=0,81. Начальные параметры: Л! =3405 кДж/кг; 2~=0,046 мз/кг. Конечные параметры: 52=2130 кДж/кг; их = 12,7 м'/кг. Изменение внутренней энергии Аи» 82 — Ь~ — (ргпг — р~п~]=2!Зов — 3405 — (0,1 ° 10 ° 12,7 — 80 ° 1О' 0,046) = = — 1034 кДж/кг. 5.1 Абсолютное давление воздуха в воздухопроводе р,=02 1О'+ !Оз-12! !ОзП . 750 г!О Лг УР, (и=в Р2 =163 м/с. Л Рэ =19,6 10 ' м'. 0,695 =5,17 !О з кг/с. — — — =0,022(й Рт О,! Р 45 ' хг происходит = Ьыр суживаюшего ох=447 Т(сЛ! Лэ= 211 Отношение давлений при истечении =0,835» бхр — — 0,528, Рз 758 10э Р~ 750 1,21 102 поэтому скорость истечения меньше критиче- ской н определяется по формуле (5.15): Удельный объем воздуха в воздухопроводе Я Т! 287.293 р~ = =0,695 мз/кг. Плошадь Р! 1,21 10з пп 3,14 ° 0,0052 отверстия у==в 4 4 Секундный расход найдем по формуле 19,6 10 е 183 0,835'Л 4 Следовательно, истечение в сверхзвуковой области.

Критическое давление =0,577 4,5 2,6 МПа. Скорость истечении из сопла с=44'7т~ Л 2= -«2~ив~ -»-«ч', то же из сопла Лаваля - с~,аео:гв - » ~ . Таинм образом, при замене суживающегося сопла соплом Лаваля скорость истечения увеличится в 2,5 раза. 5.3. За счет неравновесности процесса дросселирования. 5.4. Да, можно, если начальное давление дросселируемого пара больше 2,9 МПа. 5.5.

=2,303 — 0,098 10 1п ' =5,7 кВт; 100 3 0,8 3600 ' 0,098 — — 0098 10 — Х 1,4 з 100 04 ' 3600 ол [( — -)--1- " д(ерш~~э = — 0,098 1Π— Х ! 2 з !00 0,2 ' 3600 од Х ~ ' ~~Д вЂ” 1 68кВт. г ОВх —,', [, 0,098 / 1 р — 1 6.1. Ч4=1 —; так как р» е ' Л(Р !) »1 и Л»1, то (рр — !)»Л(р — 1). Значит, чем больше р, тем большая величина вычитается из единицы, т.

е. меньше тн При р-ь1, раскрывая неопределенность, получим и, !в — 1/е' 6.2. Температура газа в турбнне выше, чем в иомпрессоре, поэтому больше и удельный объем при том же давлении, а элементарная техническая работа (о(„,! = (ог(Р!. В результате и 1...»(. (см. рнс 6.5) 6.3. Температура насыщения при р= =О,ВМПа равна 309 "С, в при Р= =4 10 'МПа — 29'С. КПД цикла Карно в этом диапазоне температур равен 0,48. КПД циклов Ренкина — 0,4 и 0,43. 6.4. Теплообменник нужно ставить после конденсатного насоса, так как до него вода находи~ся при температуре кипения, подогреть ее, не превращая в пар, при этом давлении нельзя. КПД цикла повысится за счет регенерации теплоты — меньше теплоты отработавшего пара будет отдано холодному источнику в конденсаторе 6.5.

Ставить холодильник иет смысла. В идеальном случае он будет потреблнть такую же работу, которую можно дополнительно получить зв счет увеличения КПД цикла, а в реальном (с учетом потерь эксергии)— большую 8.1. Теплопотери уменьшаются в 2 раза. 10.1. Интенсивность теплоотдачи от воз. духа на 2-- 3 порядка ниже, чеы от воды, поэтому и количество теплоты, получаемой поверхностью тела человека н сауне, много меньше, чем в кипяшей воде. В сауне это количество теплоты отводи»он от поверхности тела эа счет испарения пота, поэтому температура поверхности удерживается н допустимых пределах 10.2.

Для определения влияния любого размерного фактора на коэффициент тепло- отдачи необходимо выразить все безразмерные числа через входяшие в них размерные величины и получить зависимость а от всех размерных величии в явном виде. Но скорость входит только в адно безразмерное число )«е, поэтому степень ее влияния на а равна степе.

нн влияния (хе на Ын. Для продольного опте. каина пластины о — ы — при ламинарном аэ течении в пограничном слое и а ю ' — при турбулентном. 10.3. Для многих газов число Рг практически постоянно и близко к единице. Для воздуха Ргж0,7. Тогда при турбулентном тече. нии воздуха внутри трубы )х)н 0,018)!е»ы«. 10.4 От температуры воздуха зависят его теплофизические свойства. Приведем полученную выше фориулу в размерную форму: а=0,018Л юпдч О ап' ч ь « Если подставить численные значения Х и ч, то формула примет вид а=Аж»ы«Ы ". При температурах воздуха О, 500 и 1000 'С значения коэффициента А равны 3,5; 1,97 и 1,46 соответственно.

Таким образом, с увеличением температуры конвектнвный коэффициент теплоотдачи убывает. В даннпм случае степень влияния абсолютной температуры ива составляет примерно ( — 0,5), а точнее А = =83,87 212 10.5. Для интенсификации теплоотдачи при конденсации пара на вертикальной трубе нужно уменьшить толщину стекающей пленки конденсата, например, за счет установки коль. цевых козырьков, с которых конденсат будет стекать не касансь трубы. Интенсифицируют теплоотдачу и продольные канавки, по которым, как по артериям, ускоренно стекает конденсат.

11.1. Воспользуемся формулой (11.31) При этом расчет проведем при максимально возможном в этих условиях тепловом потоке, т е, при с<=а»=е=) Поскольку поток тепло. потерь через изоляцию должен составить ие более (100 — 99,4) /р — — 0,6 чю то 4!зуаш= =0 006. Из (15). степень черноты алюминиевой полированной пластины прн температуре 200 'С составляет е,=0,04. При более низких температурах экранных пластин степень черно.

ты полированного алюминия согласно (15)— ниже, т. е теплопотери будут еше меньше Тогда, по (11 31): Решая это уравнение, получим я=338, т.е. требуемую изоляцию (с запасом) абеспе. чат четыре пластины. 11.2. Согласно закону Вина ($11.2) мак. симум излучения высокотемпературной (Тхч ж5800 К) поверхности Солнца приходится на = 2 898/7 = 2 898/5800 = 0 0005 м = =0,5 мкм, т е.

на видимую часть спектра. В этой области спектра (табл. 11.1) углекис. лый газ атмосферы не поглоюает лучистую теплоту, т. е. пропускает ее к поверхности Земли. Максимум излучения поверхности Земли в интервале температур 223 †3 К в мировое пространство имеет место (согласно закону Вина) в пределах значений Х., 13 †; 9 мкм, т, е. излучение Земли — длииноволновое и отчасти совпадает с полосой поглощения энергии излучения углекислым газом (табл. 11.1).

Таким пбразом, для коротковолнового излучения Солнца атмосфера Земли является практически прозрачной, в то время как длинноволновое тепловое излучение Земли в большей степени улавливается ею. Этим обусловлен «парниковый эффект» влиянии атмосферы иа возможное потепление климата при увеличении содержания в ней СО» вследствие про. изводственной деятельности человека. 12.1. На критический радиус изоляции г„р могут оказывать влияние тольно два параметра: теплопроводность теплоизолятора х„, и коэффициент теплоотдвчи а, т. е г.рво†) (х...а). Согласно и-теореме из размерных параметров можно сфармирпяать лишь один безразмерный комплекс агч,/Мр — — сопаК Константа раа.

на единице (се получают из опыта либо аналитически). Таким образом г„р — — М;/ц. 12.2. (7=353 Вт. 12 3 Термическое сопротивление воздушного зазора между стенками можно рассчитать по соотношению )7,=6,/(Х„Е)=б,/(е„Л Е) Согласно (10 2) е.=0,18 (Сгг Рг)ел". В первом приближении примем температуры стекал равными 1~ и !ь тогда 1=0'С, 6= =(1~ — 10=40'С, 1=бз и рассчитаем е.= =8,82. Суммарное термическое сопротивление будет равно / ! 26„ )7, = — — 1- б + ' + 'х~м + — = 0,0598 —, К / Вт ср)г б г= !п — . а Е бо Пренебрегая теплоемкостью металла трубы, получим 4190 1000 4 0 — ( — 20) 1и— ЗОп0,21 20 — ( — 20) т= =4840 скв1,3 ч.

а тепловой поток (3=669 Вт. По результатам этого расчета необходимо самостоятельно оценить температуру стекол, а затем получить уточненные значения е„ )7ь )), и 13. 12.4 Для оценки примем м = = 1О Вт/(м К) (уточнеино зто значение необходима считат~ как в примере 12.!). Термическими сопротивлениями теплоотдачи от воды и теплопроводнасти стенки металлического радиа~ора можно пренебречь; Е=2,6 м'. 12.5. Замерзание начнется после охлаждения воды до 0 'С. Вода в трубе может перемешиваться эа счет естественной конвек.

цин, поэтому температура ее по сечению тру. бы одинакова. Воспользуемся уравнением (14.7), откуда 12.6. Максимальное расстояние транспортировки воды без замерзания й=шт= 4840 и. !3 1. Чем мельче размер капель в градир. нс, тем больше поверхность теплообчена (контакта воды и воздуха) Однако очень мелкие капли уносятся потоком воздуха, поэтому размер капель должен быть таким, чтобы скорость их падения превышала скорост~ воздуха а градирне. 13.2. При очень больших тепловых потоках снорость течения пара в тепловой трубе становится очень большой и она препятствует стеканию конденсата.

В этом случае делают отдельные трубы длн стеканин конденсата и движения пара. 13.3. При прямоточном движении воды и газа 13,3, при противотачном 5,6 %. 15.1. Количество сухого вещества остается при сушке неизменным 6о„=!(100— — Ж<)=6.„(100 — Жх). Отсюда В„,= =(100 — (Уг,]/((00 — (Тге) =0,718 кг. Аналогично зольность Яэ=Я>(100 — )гх)/(100— — (Тг~)=10,2 %. При сгорании подсушенного топлива выделится такое же количество теплоты, что и исходного (влажного), однако те.

перь оно относится к меньшей массе угля. Кроме того, при подсчете низшей теплоты сго. рания не надо учитывать теплоту на испарение удаленной прн сушке влаги. Следовательно, Ф," = [еп)+ 0,25 ()Е, — (р,а.„фо.„= =[13 000+25 (39 — 15 0,718))/О 718= !7!20 кДж/кг=17,12 МДж/кг 15.2. Так как потер~ нет, то полезно используются все 40 МДж теплоты, выделяющейся при сгорании 1 кг керосина.

Кроме то. го, практически весь водяной пар, образую. шийся при горении, конденсируется прн охлаждении газов до О 'С и теплота конденсации тоже используется полезно Таким образом, КПД =100(05+25 9/(')/(3(= = !00(40000+25 9 ° 12)/40000= КВ75%. При. мерно такой КПД имела печь Ф. Нансена для варки пиши. 15.3. 1,43 кг/нг нефти, 1,!9 кг/мз природного газа и 0,717 кг/кг угля. Именно такие цифры (приблизительно) используют при пересчете количества натуральных топлив в условное в глобальных расчетах. 15.4. Из формулы (15.2) имеем !Зго= =12 640; (3, =! 0 800 кДж/и '. Так нак 1 кмоль любого идеального газа занимнет 213 в нормальных условиях объем 22,4 и', масса 1 кмоля СО равна 28, а Нг — 2 кг, то !3со =10100 кДж/кг, а (), 121000 кДж/кг !5.5. 5» 1051/()1=0,75 и 2,7г/МДж для мазута и угля. Таким образом, выбросы серы при сжигании подмосковного угля будут в 2,7/0,75=3,6 раза выше, чем высокосернн.

стого мазута 15.6. Уменьшаетсн, поскольку с увеличе. пнем содержания в топливе кислорода увели. чивается доля связанных с ним (т. е «сгоревших») горючих — углерода и водорода (см. также формулу Менделеева) 15.7. В 1,5 раза. 16.1, Мошность, выделяющаяся в топке, 13=]2,/09=1667 мВ Сшеночный расчет Принимая «теплоту сгорания воздуха» равной 3,8 МДж/м', полу. чим для обоих топлив теоретически необходимый расход воздуха В У« 16,67/3,8 = =4,39 м'/с.

Характеристики

Тип файла
DJVU-файл
Размер
4,93 Mb
Тип материала
Учебное заведение
Неизвестно

Список файлов книги

Свежие статьи
Популярно сейчас
А знаете ли Вы, что из года в год задания практически не меняются? Математика, преподаваемая в учебных заведениях, никак не менялась минимум 30 лет. Найдите нужный учебный материал на СтудИзбе!
Ответы на популярные вопросы
Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.
Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.
Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!
Да! На равне с готовыми студенческими работами у нас продаются услуги. Цены на услуги видны сразу, то есть Вам нужно только указать параметры и сразу можно оплачивать.
Отзывы студентов
Ставлю 10/10
Все нравится, очень удобный сайт, помогает в учебе. Кроме этого, можно заработать самому, выставляя готовые учебные материалы на продажу здесь. Рейтинги и отзывы на преподавателей очень помогают сориентироваться в начале нового семестра. Спасибо за такую функцию. Ставлю максимальную оценку.
Лучшая платформа для успешной сдачи сессии
Познакомился со СтудИзбой благодаря своему другу, очень нравится интерфейс, количество доступных файлов, цена, в общем, все прекрасно. Даже сам продаю какие-то свои работы.
Студизба ван лав ❤
Очень офигенный сайт для студентов. Много полезных учебных материалов. Пользуюсь студизбой с октября 2021 года. Серьёзных нареканий нет. Хотелось бы, что бы ввели подписочную модель и сделали материалы дешевле 300 рублей в рамках подписки бесплатными.
Отличный сайт
Лично меня всё устраивает - и покупка, и продажа; и цены, и возможность предпросмотра куска файла, и обилие бесплатных файлов (в подборках по авторам, читай, ВУЗам и факультетам). Есть определённые баги, но всё решаемо, да и администраторы реагируют в течение суток.
Маленький отзыв о большом помощнике!
Студизба спасает в те моменты, когда сроки горят, а работ накопилось достаточно. Довольно удобный сайт с простой навигацией и огромным количеством материалов.
Студ. Изба как крупнейший сборник работ для студентов
Тут дофига бывает всего полезного. Печально, что бывают предметы по которым даже одного бесплатного решения нет, но это скорее вопрос к студентам. В остальном всё здорово.
Спасательный островок
Если уже не успеваешь разобраться или застрял на каком-то задание поможет тебе быстро и недорого решить твою проблему.
Всё и так отлично
Всё очень удобно. Особенно круто, что есть система бонусов и можно выводить остатки денег. Очень много качественных бесплатных файлов.
Отзыв о системе "Студизба"
Отличная платформа для распространения работ, востребованных студентами. Хорошо налаженная и качественная работа сайта, огромная база заданий и аудитория.
Отличный помощник
Отличный сайт с кучей полезных файлов, позволяющий найти много методичек / учебников / отзывов о вузах и преподователях.
Отлично помогает студентам в любой момент для решения трудных и незамедлительных задач
Хотелось бы больше конкретной информации о преподавателях. А так в принципе хороший сайт, всегда им пользуюсь и ни разу не было желания прекратить. Хороший сайт для помощи студентам, удобный и приятный интерфейс. Из недостатков можно выделить только отсутствия небольшого количества файлов.
Спасибо за шикарный сайт
Великолепный сайт на котором студент за не большие деньги может найти помощь с дз, проектами курсовыми, лабораторными, а также узнать отзывы на преподавателей и бесплатно скачать пособия.
Популярные преподаватели
Добавляйте материалы
и зарабатывайте!
Продажи идут автоматически
6390
Авторов
на СтудИзбе
307
Средний доход
с одного платного файла
Обучение Подробнее