3 (810787), страница 2
Текст из файла (страница 2)
Если зафиксировать размерность и уменьшать толщину корки, то V V 0 . Еслинаоборот, зафиксировать толщину корки и устремить к бесконечности размерность пространства, то V V 1 . Этотпример показывает, что фактически весь объем фазового интеграла набирается на энергетической поверхности и не зависит от толщины слоя.7. Насколько велика макроскопическая система.Одновременно наш анализ понятия термодинамического предела позволяет нам уточнить определения макроскопичности системы.
Результаты статистической физики могутбыть сформулированы только в термодинамическом пределе,когда E,V , N , а E / N , V / N const . В термодинамике физические величины не флуктуируют. Поэтому, в пренебрежении флуктуациями, при расчетах в статистическойфизике мы имеем право сохранять только старший член разложения N . Это связано с тем, что, для обеспечения адди7тивности макроскопических систем нужно пренебрегать влиянием поверхностных слоев подсистем в них (с точностью N 1/3 ), а для обеспечения статистической независимостиподсистем нужно иметь возможность пренебрегать их флуктуациями и корреляциями (с точностью N 1/2 ).
Кроме того, все вычисления в статистической физике производятся слогарифмической точностью N ln N . Это дает окончательный критерий макроскопичности системы ln N 1 .8. Рецепт (схема) вычислений в микроканоническом ансамбле.Итак, в микроканоническом ансамбле схема расчётатакова: сначала определяются квантовые состояния все системы, затем подсчитывается число этих состояний и энтропия системы, из которой можно получить все термодинамические соотношенияEn ( E ) S ln Т(3.16)Однако, для практических целей она малопригодна в силугромоздкости расчетов и низкой предсказательной силы.
Таким способом могут быть решены только несколько самыхпростейших, идеализированных задач. Конкретные физические задачи гораздо эффективнее решаются в каноническомансамбле Гиббса.8.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
