109125 (765397), страница 2
Текст из файла (страница 2)
Основная часть фазового эфира связывает корпускулярный эфир в эфирные домены, линейные размеры которых в 1021 раз больше частиц корпускулярного эфира. Частицы связанного фазового эфира представляют собой квазисферические сетки–авоськи, в каждой из которых 1 эфирный домен из ≈1063 частиц корпускулярного эфира.
Эфирные домены являются пустыми заготовками элементарных частиц – электронов, протонов, мезонов... Они видятся современным физикам как виртуальные частицы, которых как бы нет, и которые как бы есть в одно и то же время.
При бомбардировке элементарных частиц на мгновение наблюдаются связывающие их частицы фазового эфира, которые физики считают кварками, приписывая им дробный заряд.
Во Вселенной связанного эфира в 1063 раз меньше, чем корпускулярного, но в 1063 раз больше, чем вещества. Температура связанного эфира также константна и находится в строгом балансе с температурой корпускулярного эфира. Энергоемкость связанного эфира ≈3·1049 [J/m3] и его плотность ≈3·1032 [kg/m3] также настолько велики, что его температуру и эти параметры невозможно изменить.
Однако, существует еще одна разновидность эфира – свободный фазовый эфир, свободно блуждающий по космосу (по границам эфирных доменов, см. рис. 2) и накапливающийся в веществе в пропорции 5,1·1070 [amer/kg], создавая явления гравитации и гравитационной массы.
Гравитация есть процесс фазового перехода этой разновидности эфира в корпускулярный эфир, при котором вокруг вещества возникает градиент давления эфира. Этот градиент и есть сила гравитации.
Являясь элементарными электрическими диполями, то есть «нарушителями» баланса давления в фазовом эфире (на границе доменов, что не сказывается на давлении корпускулярного эфира), амеры фазового эфира являются причиной возникновения явлений поляризации (анизотропия распределения диполей), электрического поля и зарядов (отклонение давления в фазовом эфире в большую или меньшую сторону) и электромагнитного поля (света).
Так как энергетическая плотность свободного эфира 2,54·1017 [J/m3] не настолько велика, чтобы ее нельзя было изменить, и то реально в некоторых случаях можно наблюдать это изменение в виде изменения скорости света и красного смещения.
Изменение температуры свободного эфира
Свободный фазовый эфир является средой – носителем света, определяющим его скорость. Связь между плотностью свободного фазового эфира и скоростью света описывается классической формулой (1).
Согласно газовому закону при нагреве происходит падение плотности свободного эфира внутри и вблизи звезды.
Как выяснено автором, свободный эфир обладает чрезвычайно большой внутренней температуропроводностью, то есть практически мгновенно передает тепло на большие расстояния другим объемам свободного эфира, поэтому градиент температур весьма низок.
С другой стороны в связи с чрезвычайно большой разницей размеров и инерций свободного и связанного, корпускулярного эфиров, передача тепла к ним происходит весьма медленно.
В это же время, как уже было отмечено, температура корпускулярного и связанного фазового эфира практически неизменны в связи с их чудовищной теплоемкостью.
Отметим, что температура всех уровней эфира одинакова и неизменна в обычных условиях. В связи с большой разницей масштабов и высочайшей упругостью эфира температуры вещества и эфира никак не влияют друг на друга.
Пример: скорость движения 10 m/s камней по 0,1 kg в камнедробилке, пересчитанная в температуру составляет T = mv2/2k = 3,62·1023 K практически никак не влияет на температуру молекул вещества камней и воздуха, которая остается около 300 K. И даже спустя вечность эти температуры не сравняются, так как есть диссипация энергии во вне со высокой скоростью, характерной для окружающей газовой среды.
Иное происходит внутри звезд, где часть энергии газовой среды передается свободному эфиру, и даже небольшое изменение его температуры приводит к изменению скорости света. Это и есть причина К-эффекта, механизм которого мы рассмотрим ниже.
Отметим, что в данном случае аддитивной мерой является (z + 1), как пропорциональная температуре свободного эфира
К-эффект
Исследованиями живого классика астрофизики д-ра Хальтона Арпа, мудрым словам которого не внемлет астрофизическое сообщество, одурманенное релятивистскими догмами, было статистически строго доказано, что К-эффект четко зависит от абсолютной светимости звезд [11].
Реально, представляя теплопередачу от вещества эфиру внутри звезды обычной формулой теплопередачи, можно утверждать, что общая теплопередача будет пропорциональна произведению массы звезды на среднюю по объему температуру
В силу того, что светимость звезд является функцией их массы, и учитывая, что абсолютные логарифмическая и линейная светимости связаны по определению, можно вывести зависимость собственного красного смещения звезды или галактики от абсолютной светимости объекта.
Проведенное автором исследование показывает, что полученная формула в точности соответствует фактическим данным по К-эффекту.
Так как внутреннее красное смещение однозначно связано с плотностью свободного эфира, то последнюю также можно определить. Скорость света вдали от мощных источников света составляет 290 290 km/s, а оптическая плотность эфира n = 1,033.
Однако рассмотренное собственное красное смещение не определяет его распределения в пространстве, что важно для понимания физических явлений, порождаемых красным смещением, поэтому рассмотрим этот вопрос.
Температурная рассеивающая линза в эфире
Считая внутреннюю температуропроводность свободного фазового эфира на много порядков выше температуропроводности между ним и связанным и корпускулярным эфиром, можно найти градиент температуры в зависимости от расстояния от центра источника нагрева и, соответственно, функцию z от этого расстояния.
При рассмотрении этого вопроса основным является разделение пространства на четыре части:
внутреннюю, зону нагрева, где происходит накопление температуры от светящихся элементов объекта (звезд – для галактик, слоев газа – для звезд);
ближнюю внешнюю зону, зону рассеивания, где идет пространственное рассеивание тепла в свободном эфире без заметного поглощения корпускулярным эфиром;
дальнюю внешнюю зону, зону поглощения, где идет активное поглощение тепла свободного эфира корпускулярным;
дальний космос, где влияние данного объекта можно считать незначительным (отсутствующим с определенной степенью точности).
Понятно, что эти четыре зоны отличаются по размерам на порядки.
Зона нагрева для звезды ограничена ее фотосферой, для галактики определяется внешним расплывчатым краем. В первом приближении функцию собственного красного смещения в этой зоне можно считать параболической.
Зона рассеяния характеризуется равенством температурных напоров для точечного источника тепла в трехмерной изотропной среде.
Зона поглощения характеризуется превышением процесса поглощения тепла корпускулярным эфиром над процессом радиального рассеяния тепла свободного эфира.
Она относительно резко прерывает температурный поток от источника нагрева эфира. Эту зону можно считать границей влияния источника нагрева на параметры эфира. Благодаря наличию этой зоны температура свободного эфира дальнего космоса стабильна, а корпускулярный эфир в силу своей чудовищной теплоемкости не изменяет своих постоянных параметров.
Анализируя распределение галактик, полученное в проекте 2dF можно увидеть, что радиальные пустоты в распределении галактик, расположенные по направлениям ближайших к Земле абсолютно ярких галактик по всей видимости свидетельствуют о негравитационном рассеивающем линзировании эфира, близких к Млечному Пути мощных галактик и галактических кластеров. Земля не является центром Вселенной и данное явление, как и многие другие, подобные ему, могут быть только наблюдательно-кажущимися. Это доказал еще в 16-м веке Николай Коперник.
Диссипация энергии квантов света в эфире
Предлагаемая концепция позволяет придать прочную физическую основу гипотезе затухания света, которая первоначально была выдвинута Фрицем Цвики в 1929 году и подразумевала торможение фотонов в гравитационном поле галактик.
Как теперь становится ясно дело не в гравитационных силах, а в передаче энергии фотона амерам свободного эфира – среде распространения света. Как и любая физическая среда, эфир обладает свойством поглощения. Разумно предположить, что это поглощение пропорционально возмущающему тепловому движению свободного эфира. Потери на диссипацию здесь можно определить так же, как в других физических средах. При этом мы получим параметр аналогичный коэффициенту поглощения.
H = H0(T / T0)2, H0 = 73,3 [km/s Mps]
где H0 – значение «постоянной Хаббла» при T0.
Анализируя значения H для центральных зон космических объектов можно увидеть, что свет, приходящий от объектов, находящихся за большими галактическими кластерами должен обладать высоким красным смещением за счет форсированной диссипации энергии фотонов при прохождении «теплого» эфира кластеров. Таким образом вычисляемые по хаббл-доплеровскому смещению расстояния дадут пространственное искажение кластера, как это имеет место с кластером Virgo. Здесь снова уместно вспомнить Коперника и его борьбу с геоцентризмом птолемеевцев.
Прецизионность сверхновых типа Ia
Исходя из предположения, что сверхновые типа Ia есть ядерный взрыв сверхсжатого, метатвердого ядра звезды, медленно достигшего критической массы, автор пришел к выводу, что при прочих равных условиях мощности взрывов Ia должны быть прецизионно одинаковыми.
Учитывая, что видимое красное смещение, по которому определяется расстояние до сверхновой, является композицией хаббловского смещения, собственного смещения хост-галактики и смещения усиленной диссипации, автор собрал данные о 164 парах «сверхновая Ia – галактика», красные смещения, светимости которых точно известны.
Кроме того было принято во внимание, что критическая масса ядерного взрыва и, следовательно, абсолютная величина сверхновой Ia зависит от локальной скорости света, увеличиваясь в галактиках большей абсолютной светимости.
Это объясняется уменьшением постоянной Планка при увеличении температуры свободного эфира. Исследование показало, что абсолютная величина сверхновых Ia является функцией собственного красного смещения zint и укладывается в линию регрессии:
MIa = –17,78 (zint + 1).
Используя коррекцию zint до zprop, то есть учитывая влияние соседних галактик можно снизить дисперсию в определении MIa, однако для этого требуется уточнение объемных космических карт. В первом приближении автором использовался характеристический радиус Rabs / 2 = 4,2 Mps.
По форме распределения можно предполагать, что разброс светимостей сверхновых в меньших галактиках определяется влиянием больших соседних галактик, так что zint сильнее отличается от zprop у меньших галактик.
Максимальный размер термальной зоны
В рамках предлагаемой концепции встает вопрос о максимальном размере термальной зоны, в которой мы находимся. Исходя из предположения, что асимптотическое значение постоянной Хаббла есть 73 km/s Mps, полученное для дальних галактик, опираясь на результаты классических измерений, размер термальной зоны можно получить вычитанием 73 km/s Mps из измеряемых данных. Он получается порядка Rlum = 100 Mps, то есть эквивалентным размеру грани местной метагалактической ячеи, которая является самым крупным источником тепла, соседствующим с двух сторон протяженной темной области, заполненной по предлагаемой концепции гравитации антивеществом [47].
Автор выявил, что, применяя полученную формулу для красного смещения к распределению светимостей более 4000 галактик из каталога UGC [62] и фотометрии галактик с высоким красным смещением [63], можно показать независимость статистического распределения светимостей галактик от расстояния до Земли.
Выводы
В результате применения развиваемого автором эфирного подхода к проблеме красных смещений выяснено следующее:
скорость света в «вакууме», то есть в эфире, изменяется в зависимости от его температуры;
каждая точка космического пространства обладает собственным красным смещением в зависимости от температуры свободного эфира в этой точке.
внутреннее красное смещение галактик, К-эффект, асимметрия красных смещений ближних ярких звезд и распределение «радиальных скоростей» ярких звезд в Галактике есть следствие нагрева свободного эфира этими объектами, в результате которого изменяется скорость света;
Хаббловское красное смещение есть результат диссипации энергии квантов света в эфире, его параметр «постоянная Хаббла» меняется в зависимости от температуры эфира;
с учетом собственных красных смещений и форсированной диссипации энергии фотонов расстояния до галактик в общем случае меньше, нежели те, что дает релятивистское доплеровское смещение, особенно галактик, видимых через большие галактические кластеры, реальный разброс величин галактик существенно меньше, чем принято в настоящее время (то есть гиганты меньше, а карлики больше и, в целом, галактики меньше);
изменение температуры свободного эфира влечет изменение «постоянной Планка», в результате чего изменяются параметры физических процессов, в частности – критическая масса цепной ядерной реакции;
сверхновые типа Ia являются явлением ядерного взрыва в результате достижения условий цепной ядерной реакции в метатвердых ядрах звезд.
Благодарности
Автор признателен д-ру Хальтону Арпу (Институт им. Макса Планка, Германия), работы которого вдохновили на настоящую работу, а также физикам участникам научного форума др-ра Арпа Ари Ёкимяки (Финляндия) и Линдону Ашмо (Дюбай) за участие в обсуждениен этой проблемы, а также профессору Фридвардту Винтербергу (Невадский госуниверситет, США), профессору Алексею Алексеевичу Потапову (Институт динамики систем и теории управления СО РАН, Иркутск, Россия) и Николаю Куприяновичу Носкову (Национальный ядерный центр, Казахстан) за научную и моральную поддержку исследований автора.
Список литературы
Белопольский А.А. Астрономические труды. – Москва, ГИТТЛ, 1954.
Campbell, W. W., 1911. Lick Obs. Bull., 6,101.
Trumpler, R. J., 1935. Publs astr. Soc. Pacif., 47, 249.
Trumpler, R. J., 1956. Helvetia Phys. Ada Suppl.,l, 106.
Arp, H.C., 1967, ApJ 148, 321.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
