123557 (689515), страница 2

Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 2)

Результаты расчёта заносим в таблицу 3 при условии .

Таблица 3

№ точки	φ, град.	, Н/м	,Н/м
1	60	1380	-1380
2	54	1548	-676,2
3	48	1716	-35,93
4	42	1877	538,4
5	36	2026	1,044
6	30	2158	1477
7	24	2272	1836
8	18	2363	2118
9	12	2429	2320
10	6	2470	2442
11	0	2483	2483

По данным таблиц строим эпюры погонных усилий. Схема эпюры приведена на рис. 4.

С помощью эпюры определяем наиболее напряжённое сечение оболочки и максимальные усилия

.

3. Определение толщины стенки оболочки

3.1 Найдём допускаемое напряжение материала оболочки:

3.2 Определим толщину стенки:

,

3. ИССЛЕДОВАНИЕ НАПРЯЖЁННО-ДЕФОРМИРОВАННОГО СОСТОЯНИЯ СФЕРИЧЕСКОЙ ОБОЛОЧКИ, ЗАПОЛНЕННОЙ ЖИДКОСТЬЮ

Условие задачи: Построить эпюры безмоментных напряжений и для сферического сосуда (рис. 1), полностью заполненного жидкостью.

Исходные данные:

Радиус оболочки: м;

Плотность жидкости (окислитель):

;

Толщина стенки оболочки:

.

Рис. 1. Схема оболочки

Выполнение расчёта

1. Выводы расчётных зависимостей для верхней полусферы

В верхней полусфере отсечём часть оболочки нормальным коническим сечением с углом при вершине конуса и составим уравнение равновесия отсеченной части оболочки (рис. 2):

,

где – равнодействующая сил давления жидкости на стенку оболочки в проекции на

вертикальную ось.

Жидкость действует на стенку оболочки переменным давлением. Равнодействующую сил давления жидкости на вертикальную ось определим по формуле:

,

где – объём цилиндра; – объём шарового сегмента, рис. 2.

,

где - высота столба жидкости в расчётном сечении.

Рис. 2. Расчётная схема

Получаем:

.

Из уравнения равновесия после подстановки выражения для силы имеем:

.

Отсюда меридиональное напряжение:

.

Определим кольцевое напряжение . Для этого обратимся к уравнению Лапласа, учитывая, что для сферической оболочки R₁=R₂=R::

,

где - давление жидкости в рассматриваемом сечении оболочки.

После подстановки в уравнение Лапласа получаем:

.

Принимая угол в диапазоне от 0˚ до 90˚, занесём значения составляющих уравнения равновесия, кольцевых и меридиональных напряжений с шагом угла , равным 10˚,в таблицу 1.

Таблица 1

, град.	л, м3	, м3	, Н	, Па	, Па	, Па
0	0	0	0	0	0	0
10	0,002049	0,001027	11,445	191,409	2,442	7,350
20	0,032	0,016	174,869	759,818	9,616	2,925
30	0,15	0,077	818,854	1688	2,107	6,528
40	0,432	0,226	2314	2948	3,603	1,148
50	0,938	0,503	4870	4501	5,338	1,768
60	1,677	0,932	8349	6300	7,161	2,506
70	2,599	1,512	12170	8290	8,869	3,354
80	3,585	2,213	15360	10410	1,019	4,307
90	4,473	2,982	16700	12600	1,074	5,371

2. Выводы расчётных зависимостей для нижней полусферы

Рис. 3. Расчётная схема

Отсечём нормальным коническим сечением часть сферы (рис. 3). Вес жидкости в объёме шарового сегмента и равнодействующая от гидростатического давления жидкости , находящейся выше рассматриваемого сечения, уравновешиваются реакцией опоры N и результирующим меридиональным усилием от погонных меридиональных сил, распределённых по круговому контуру шарового сегмента в сечении . Отсюда получим следующее уравнение равновесия:

,

где - реакция опоры, равная весу жидкости в объёме шара.

Н;

- гидростатическое давление жидкости;

- площадь поперечного сечения;

- вес жидкости в объёме шарового сегмента.

После подстановки получим:

Отсюда имеем:

.

Для нижней части полусферы определяем из уравнения Лапласа:

, где .

Отсюда:

.

Принимая угол в диапазоне от 90˚ до 0˚, занесём значения составляющих уравнения равновесия, кольцевых и меридиональных напряжений с шагом угла , равным 10˚,в таблицу 2.

Таблица 2

, град.	, Па	S, м2	, Н	, Па	, Па
90	12600	3,976	33410	1,074	5,371
80	14790	3,856	24790	9,958	6,568
70	16910	3,511	16940	6,922	7,957
60	18910	2,982	10440	-1,908	9,667
50	20700	2,333	5633	-1,411	1,2
40	22260	1,643	2529	-4,314	1,57
30	23520	0,994	859,303	-1,095	2,298
20	24450	0,465	178,593	-3,038	4,288
10	25020	0,12	11,508	-1,361	1,489
0	25210	0	0	-1,362	1,362

Выводы

В опорной точке сферы безмоментные напряжения обращаются в бесконечность. Это является следствием обращения в ноль площади сечения, по которой действуют напряжения . В реальных условиях сосредоточенных в точке сил не существует, и поэтому эта особенность имеет место лишь в расчётной схеме.

Рис. 4. Эпюра напряжений и

4. РАСЧЁТ СФЕРИЧЕСКОГО ТОПЛИВНОГО БАКА С ОПОРОЙ ПО ЭКВАТОРУ

Характеристики

Список файлов курсовой работы