Главная » Просмотр файлов » С.А. Ахманов, Ю.Е. Дьяков, А.С. Чиркин - Статистическая радиофизика

С.А. Ахманов, Ю.Е. Дьяков, А.С. Чиркин - Статистическая радиофизика (1158187), страница 61

Файл №1158187 С.А. Ахманов, Ю.Е. Дьяков, А.С. Чиркин - Статистическая радиофизика (С.А. Ахманов, Ю.Е. Дьяков, А.С. Чиркин - Статистическая радиофизика) 61 страницаС.А. Ахманов, Ю.Е. Дьяков, А.С. Чиркин - Статистическая радиофизика (1158187) страница 612019-09-18СтудИзба
Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 61)

Источником теплового излучения, как и рассмотренного в гл. 3 теплового шума, является хаотическое движение заряженных микрочастиц (электронов, ионов), Однако, в отличие от теплового шума в квазистационарных цепях, здесь речь будет идти не о случайном токе или напряжении, а о случайном электромагнитном поле (50, 5)]. Порядок изложения материала в этом параграфе во многом аналогичен принятому в 2 4 гл. 3. Мы начинаем с термодинамических соображений, которые позволяют вывести общие заключения, касающиеся спектральной плотности теплового излучения.

Рассматривая условия термодинамического равновесия в системе нагретое тело — излучение, мы приходим к установленяю фундаментального закона теплового излучения — закона Кирхгофа. Помимо общей, «оптическойэ, записи закона Кирхгофа, ниже введена также и полученная впервые Рытовым специальная фор- ЗВВ ГЛ.

4 СЛУЧАЙНЫЕ ВОЛНЫ В ЛННЕИНЫХ СРЕДАХ мулировка закона Кирхгофа, относящаяся к еолноводным системам,— так называемая «волноводная форма» закона Кирхгофа 150, 511. Главный результат термодинамического рассмотрения заключается в том, что спектральная плотность теплового излу. чения произвольного нагретого тела выражается через универсальную функцию — спектральную плотность излучения абсолютно черного тела. Вычисление последней и является ключевой проблемой физики теплового излучения. Таким образом, общая структура теории теплового излучения аналогична структуре теории теплового шума в квазистационарных цепях. Следует вместе с тем еще раз подчеркнуть различия в описании этих процессов.

Если тепловой шум описывается в терминах случайных токов и напряжений, т. е. в терминах теории случайных процессов, то в тепловом излучении мы имеем дело с генерацией случайных электромагнитных полей Е(г, (), Н (г, () распределенными источниками. Поэтому здесь дело не ограничивается только определением спектральной плотности теплового излучения. В излагаемую ниже теорию входит также спектральная плотность излучения в единице объема (объемная спектральная плотность) и(ы); естественно, что надо располагать и данными о пространственно-временных корреляционных функциях теплового излучения.

Закон Кирхгофа. В теории теплового излучения нагретое тело характеризуется его испускательной способностью 7(в, 6), равной интенсивности теплового излучения, испускаемого с единицы поверхности в частотном интервале а, ы+г(ы и телесном угле 6, д+Аб. Введем также поглощательную способность А(ы, д), определяемую как отношение энергии, поглощенной единичной площадкой тела в интервалах ы, в+Йю и д, 6+Щ к энергии падающего на тело излучения. В теории теплового излучения особое место занимает тепловое излучение так называемого абсолютно черного тела, для которого Аа(ы, б) ~1. (4.9.1) Нетрудно убедиться, что отношение излучательной способности произвольного тела к его поглощательной способности 7(ы, д)!А(ы, 6) оказывается универсальной функцией частоты и температуры,— это и составляет содержание закона Кирхгофа.

Речь идет, таким образом, о соотношении, совершенно аналогичном по структуре отношению спектральной плотности теплового шума к действительной части полного сопротивления, выведенному в ~ 4 гл. 3. Рассуждения, используемые для вывода закона Кирхгофа, во многом аналогичны рассуждениям гл. 3. Рассмотрим замкнутую полость, стенки которой представляют собой абсолютно черное тело, находящееся при температуре Т. (Я) 1 р.

«) Длв простоты считаем, что трансформапнп волн не пронсходнт; общий случай рассмотрен в [1!]. Ф» тепловое излуче)ч(те 337 Полость заполнена равновесным иэотроппь~м «черным» излуче- нием с объемной спектральной плотностью 'це(о»). Пусть теперь площадка да черного тела заменена площадкой произвольного тела, находящегося при той же температуре. Условия теплового равновесия при этом не изменяются, и можно записать баланс энергии: ( (ы, 6) с(«ос(6 г(а=си,(п») А (о», 6) соз 6 с(о»Нд «Ь, (4.9.2) где () — угол, отсчитываемый от нормали к рассматриваемой площадке.

Таким образом, ((о», д)(А (пт, д) =сиа(в) сов б, (4.9.3) и задача сводится к определению объемной спектральной плот- ности «черного» излучения ие(о»). Однако, прежде чем переходить к опреде. Л»' д» лению ие(щ), запишем еще одну формулировку закона Кирхгофа, занимающую «промежуточное» место между оптической формулировкой (3) и ее аналогом для квазистационарных цепей. лр,4а Р, Речь идет о формулировке, пригодной для описания тепловых шумов в вол. Рнс 439. Схема располоме- новодных системах — линиях передачи, ннв я»луч»тела М в волноводе, радиоволноводах и т. и. Здесь мы выведем выражение для спектральной плотности теплового излучения, посылаемого в п-ю моду волио- вода нагретым телом; подробный вывод см. в 111]. Будем характеризовать взаимодеяствие исследуемого тела М с и-й модой волновода коэффициентами поглощения А„-'-, отраже- ния ]г„- и прозрачности О„«); знаки «:1-» относятся к волнам, падающим на рассматриваемое тело соответственно слева и справа (рис.

4.39). Из закона сохранения энергии имеем А„'+ Я,"+ 0; = 1, А„+ К„+ Оа = 1. (4.9А) Пусть с обоих концов волновод перекрыт согласованными нагруз- ками, представляющими собой абсолютно черные тела с темпе- ратурой Т. Обозначим через (ш (о»)) среднюю энергию моды, излучаемой черным телом.

Тогда мощность излучения в интер- вале частот о», о»+ А«о равна 2п ( 1 (4.9.5) Предположим, что Р-„— спектральные плотности мощности, излу- чаемые вправо и влево телом на п-й волне. ззв гл. «. слхчлнныв волны в лннаиных сгадхх Записывая выражение, описывающее баланс потоков энергии, можно написать (рис. 4.39) — (ш (а»)) = Рви+ з — „(ш (ы)) (()й+ )7,), 2л ( ( )) '»" +йя ( (4.9.6) Умножая соотношения (4) на (ш(в)(2п) и вычитая из (6), получим Р;.=,-'< ( ))(А;+();- К), 1 Р-.„=,-„( (М) (А„-+ 0„.— 0-„). Если значения коэффициентов В„не зависят от направления падения волны (О„'=)7,, выполняется принцип взаимности), то из последних соотношений получаем Рюь = з —, (ш (»»)) А„", Рй» = з — (ш (а»)) Ал (4.9.7) 1 1 Отсюда следует, что мощность, излучаемая телом М в волноводе на и-й волне направо (налево), определяется коэффициентом поглощения п-й волны, падающей справа (слева).

Лля абсолютно черного тела (А„— = 1) приходим, естественно, к выражению (6). Тепловое излучение абсолютно черного тела. Обратимся теперь к определению объемной спектральной плотности излучения и»(»») абсолютно черного тела. Поскольку объемная спектральная плотность м»(ы) не зависит от формы полости, рассмотрим для простоты полость в виде прямоугольного «ящика» со сторонами длиной 7.. В таком «ящике» поле излучения можно разложить по плоским волнам или модам (в тройной ряд Фурье): 2 Е(г, С) = Е. »» ~х~~,5' ем»А» егь»с — »и (4 9 8) т=! Здесь еа„— единичный вектор поляризации моды с волновым вектором )«. Векторы ею и е»» взаимно перпендикулярны и в силу поперечности электромагнитного поля перпендикулярны также вектору )«, т.

е. еюе», =О, е» («=О. Для проекций рассматриваемых векторов имеет место соотношение е»„ею ~ + ер„, е»»г + И И,И -» = бц. (4.9.9) А~ — амплитуда моды, соответствующая данному набору векторов е» и )«. Вектор (« имеет координаты )« = ((2л)(.) и„, (2л/(.) и„, (2п(7.) и»), $9. ТЕПЛОВОЕ ИЗЛУЧЕНИЯ где л„, пу, и,— целые числа. Волновое чибло й удовлетворяет соотношению й = 99(с, й = (2л! Е) (и „'+ и „''+ и ,')Н9.

(4.9. 10) В формуле (8) суммирование по К означает суммирование по набору чисел п„п, и и,. Поле излучения черного тела изотропно и полностью не поляризовано; учитывая соотношения (1.8.5), (1.8.55) и (1.8.59), для корреляций амплитуд поля можно написать (АмАкт)=~А9~96ю бм,. Декартова компонента комплексного поля (2) равна Е,(г () Е-9,9 'Т~ ~', е~ А~ ег(ег — ко 9 ~п=! Устремим размеры полости к бесконечности (Е- со), при этом суммирование в (8) можно заменить интегрированием: +Со 1-9~Ч,'( ) (2 )-9 ~ ( ) (зь Подставляя в преобразованное указанным образом выражение (11) соотношение (9), имеем .~-со Вц (з, т) = (2Л)-9 ~ ~ Ак ' (бц — Ц(9й-9) е' <мт — Ем Рй. (4.9.

12) Пользуясь (12), рассчитаем сначала объемную плотность энергии: 1 и„=„— Е~ = аа(»)Ь, (4.9.13) где чтено равенство электрической и магнитной энергий. () бъемная плотность энергии электромагнитного излучения в свободном пространстве с учетом изотропии поля равна О,= — ~~ Ви(0, 0)=~, ~ (ш(й))г(ае, (4.9.14) ;= — 1 СО Для пространственно-временной корреляционной функции поля получим выражение Вн (а, т) =(Е (г, () Еу(г+з, 1+т)) = =Е-9 ~ ~', еь,.сеь„~; Ак, „,!9е'<" — "'>. (4,9 11) З4О Гл.

ь случкиные волны В линеиных сявлхх где (ю(й)) =! А(й) ~о/4п (4.9.15) — средняя энергия моды. Перейдем в выражении (14) от декартовых координат о(ок = ик Ы„йк, к сферическим координатам Рйк=йос(яз!пдс(бич~ и проинтегрируем. Тогда получим У, = — „, ~ й' (гв (й)) И. о Пользуясь дисперснонным соотношением (10), последнее соотношение можно представить в виде (уо=г р(м) (ю(м)) ( а (4.9.16) Здесь р(в) оР/косо есть число мод в единице объема и в единичном частотном интервале. Из сравнения (16) с (13) следует, что объемная спектральная плотность излучения абсолютно черного тела равна ио (о)) = (оР(посо) (ги (о)) ) . (4.9.!7) В классической области даоса кТ, (ю) кТ, и для объемной спектральной плотности черного излучения получаем ЯЯ и, = — кТ. посо (4.9.

18) Формула (18) в теории теплового излучения выражает закон Рэлея — Джинса. Расходимость полной энергии теплового излучения в (18), как известно, устраняется за счет перехода от закона равнораспределения классической статистики к распределению Планка (4.9. 18а) (ю) = Щ(оммг 1] Когереитные свойства излучения абсолютно черного тела. Вернемся к выражению (12).

Характеристики

Список файлов книги

Свежие статьи
Популярно сейчас
А знаете ли Вы, что из года в год задания практически не меняются? Математика, преподаваемая в учебных заведениях, никак не менялась минимум 30 лет. Найдите нужный учебный материал на СтудИзбе!
Ответы на популярные вопросы
Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.
Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.
Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!
Да! На равне с готовыми студенческими работами у нас продаются услуги. Цены на услуги видны сразу, то есть Вам нужно только указать параметры и сразу можно оплачивать.
Отзывы студентов
Ставлю 10/10
Все нравится, очень удобный сайт, помогает в учебе. Кроме этого, можно заработать самому, выставляя готовые учебные материалы на продажу здесь. Рейтинги и отзывы на преподавателей очень помогают сориентироваться в начале нового семестра. Спасибо за такую функцию. Ставлю максимальную оценку.
Лучшая платформа для успешной сдачи сессии
Познакомился со СтудИзбой благодаря своему другу, очень нравится интерфейс, количество доступных файлов, цена, в общем, все прекрасно. Даже сам продаю какие-то свои работы.
Студизба ван лав ❤
Очень офигенный сайт для студентов. Много полезных учебных материалов. Пользуюсь студизбой с октября 2021 года. Серьёзных нареканий нет. Хотелось бы, что бы ввели подписочную модель и сделали материалы дешевле 300 рублей в рамках подписки бесплатными.
Отличный сайт
Лично меня всё устраивает - и покупка, и продажа; и цены, и возможность предпросмотра куска файла, и обилие бесплатных файлов (в подборках по авторам, читай, ВУЗам и факультетам). Есть определённые баги, но всё решаемо, да и администраторы реагируют в течение суток.
Маленький отзыв о большом помощнике!
Студизба спасает в те моменты, когда сроки горят, а работ накопилось достаточно. Довольно удобный сайт с простой навигацией и огромным количеством материалов.
Студ. Изба как крупнейший сборник работ для студентов
Тут дофига бывает всего полезного. Печально, что бывают предметы по которым даже одного бесплатного решения нет, но это скорее вопрос к студентам. В остальном всё здорово.
Спасательный островок
Если уже не успеваешь разобраться или застрял на каком-то задание поможет тебе быстро и недорого решить твою проблему.
Всё и так отлично
Всё очень удобно. Особенно круто, что есть система бонусов и можно выводить остатки денег. Очень много качественных бесплатных файлов.
Отзыв о системе "Студизба"
Отличная платформа для распространения работ, востребованных студентами. Хорошо налаженная и качественная работа сайта, огромная база заданий и аудитория.
Отличный помощник
Отличный сайт с кучей полезных файлов, позволяющий найти много методичек / учебников / отзывов о вузах и преподователях.
Отлично помогает студентам в любой момент для решения трудных и незамедлительных задач
Хотелось бы больше конкретной информации о преподавателях. А так в принципе хороший сайт, всегда им пользуюсь и ни разу не было желания прекратить. Хороший сайт для помощи студентам, удобный и приятный интерфейс. Из недостатков можно выделить только отсутствия небольшого количества файлов.
Спасибо за шикарный сайт
Великолепный сайт на котором студент за не большие деньги может найти помощь с дз, проектами курсовыми, лабораторными, а также узнать отзывы на преподавателей и бесплатно скачать пособия.
Популярные преподаватели
Добавляйте материалы
и зарабатывайте!
Продажи идут автоматически
6501
Авторов
на СтудИзбе
303
Средний доход
с одного платного файла
Обучение Подробнее