Справочник по радиолокации (ред. Сколник М. И.) т. 4 - 1978 г. (1151803), страница 65
Текст из файла (страница 65)
Рытова. М. — Л., Госиздат технико-теоретической литературы, 1948. 21. На2!огз Тл А з1иду о1 !Ье беро!апхаИоп о1 !ипат гадаг есЬоев. — "Кайо Зс!.", 1967, ч. 2 (пеиг зег.), р. 445 †4, 22. Н. М. Ыап!1са! А1гпапас ОИ!се: Ехр!апа(огу вирр!егпеп1 1о ЬЬе авбопою!са1 ерЬеюепв, р.
66, Н. М. 51аИопегу ОИ!се, 1лпдоп, 1961. 23. 3Ьар!го 1. 1л Кадаг де(еггп1пабоп о1 р!апе1агу гпо1юпв, !п Ечапз Л. Ч. апд На8!огз Т. (едз.), Кадаг ав1гепопгу, сЬар. 3, Мсбгатч-НИ1 ВооЬ Сатрапу, Х. У., !968. 24, Сагреп!ег К. Ь.г 5!иду о1 Чепив Ьу С1Ч гадаг. — "Ав!гоп. Л.", 1964, ч. 69, р. 8. 25. На2!огз Т., Хапп! В.
апд $1опе Кл Арег1иге вуп(Ьев1в )п гайаг айгопогпу апд вате аррИсаИопз 1о!ипат апд р!апе1агу з!ийев. — "Кайо бег.", 1968, ч. 3 (пеиг зег,). р. 491 — 509 26. 8Ьар1го 1. !и ТЬеогу о( 1Ье гадаг дегегю!пабоп о( р!апе1агу го1аИопз.— "Аз1гоп. Л.", !967, ч. 72, р. 1309 — 1323. 27. Ре!!епдИ! б. Ни Кайаг з1ийез о1 ЬЬе р1апеЬЬ 1п Ечапв Л.
Ч. апд Нан(огв Т. (едв), Кадаг аз!гапон!у, сЬар. 6, р. 275, Мсбгатч-НИ! ВооЫ Согпрапу, Ы. У., 1968. 28. Нвд!огз Тл ВасЬвсабег!пц 1гопг ап ипди!абпК ыг!асс ж)ЬЬ аррИсаИопв 1о гадвг ге!игпв (гоги 1Ье Мооп. — "Л. беорЬув. Кез.", 1964, ч.
69, р. 3783. 29. ТЬогизеи Л. Н. впд РопвопЬу Л. Е. В.г Тяго-дппепв1опа! арег!иге зуп1Ьейв !п !ипаг гаг(аг аз1гопогпу. — "Ргос. Коу. Зос.", 1968, ч. АЗОЗ, и. 477 — 491. ЗО. Ребепф!1 б. Н. апд ТЬопгвоп Т. %л А гаг1аг з(иг(у о( !Ье !ипаг сга(ег ТусЬо а1 3,8 апй 70 сю чгаче!епК!Ь. — "1сагив", 1968, ч. 8, р. 457 — 471. 3!. Рг1се'К.г )Ле1ес(огв (ог гадаг ав1гопогпу, 1п Ечапв Л. Ч. апд НаК)огв Т.
(едв), Квдж айгопогпу, сЬар. !О, р. 547„Мсбгатч-НГИ ВооК Сопграпу, Н. У., 1968. 32. бгееп Р. Еч Лгс Кадаг юеаыгеюеп1в о! 1агде! вса!!ег1пн ргорегИев, !и Ечапз Л. Ч. апд Нац(огв Т. (едз), Кадаг аз1гопогпу, сЬар. 1, р. 1, МсбгачгНИ! ВооК Сатрапу, Х. У., 1968. 33. Лагпез Л. Си Кадаг з)ийев о1 ГЬе Зип. (п Ечапз Л. Ч. апд НаК(огв Т. (едв), "Кадаг аз!гоВогпу", сЬар. 7, р. 323, Мсбгаиг-НИ! ВооЬ Согпрапу, Н.
У., 1968. 34. бусе К. В., Ре!!еп201 б. Н. апд бапсЬег А. Вл Кадаг оЬвегча1юпв о1 Маге апд ЛирИег а1 70 сгп. — "Ав(гоп. Л.", 1967, т. 72, р. 771 — 777. 246 Список литературы 35. Азпгпеад Л. впд Р!Ррагд А. В.г ТЬе пве о! зрнег!са! гейес1огв ав гп!сгоыаче коапп!пВ аепа!в. — "Л. !пв1. Е!ес, Епигв." ((.опдоп), 1946, ч. 93, р1.
ШП, р. 627 †6. 36, К!пуйоп В. Н. апд 81а1ге С.г Кадаг ав1гопогпу вув1егпв: ег(и!рпгеп1, 1п Ечапз Л. Ч. апд Нак!огз Т, (едз), Кадаг аз1гопогау, сЬар. 8, р1. 4 (Весе!- четв), Мсбгачг-Нй! ВооЬ Сопграпу, Х. У., !968. 37. РеНепВВ! б. Н. апд РНсе Ки Кадаг есЬоез !гого Чеппз апд а певг де1еггп!па1!оп о! 1Ье во!аг рагв!!ах. — "Р!впе(агу Зрасе Зс!.", 1961, ч. 5, р. 71- 74. 38, Вагхег К. Нл Сгонр зупсЬгоп!за1!оп о! Ыпагу МВйа! зув(епгз, !п ЛасЬ- зоп %.
(ед.), Согпгвнп!са1!оп 1Ьеогу, Асадегп!с Ргевз !пс., И. У., !953, р, 273 — 287. 39 Свох С. Ъ. впд Веги!е!д Мл 0гвсге1е содед гчаче!оггпв, !и Кадаг зуипа!з, зес. 8.3 (В|пату рЬаае содез), Асадып!с Ргезз 1пс., Х. У., 1967, р. 241 — 251. Кук Ч., бернфельд М. $8.3 в книге еРадиолоквционные сигналы».
Пер. с англ. Под ред. В. С. Кельзон. М., аСов. радио», 1971. Глава 8 ПАССИВНЫЕ СИСТЕМЫ Д, Кинг 8.4. Принципы радиометрии степени случайный характер принимаемых сигналов н 2) малый уровень сигналов Различие свойств сигналов в радиолокации н радиометрии демонстрирует табл. 1, гае приведено количественное сравнение интенсивности сигналов. В качестве основы для сравнения ис. пользуется яркость источника В.
Огромные концентрации мощности как на единипу телесного угла, так и на единицу полосы частот, которые характерны для когерентного радиолонациацного или лазерного излучения, выделяют их Лазер на ионах аргона (й=0,5!45 мкм) РЛС диапазона Х(к= =3,9 см) Солнечный диск (л = =0,5 икм) . Шероховатая поверхность Земли (й= 3,9 см) 7,!.!Оз 4,8 !Оз (,ЗЗ.!О-зз 5,4 10™ Для радиолокационных систем источнином информапив о цели является отраженный сигнал, который иногда называют эхо-сигиалом.
При этом приемник н передатчик не обязательно должны быть расположены в одном и том же месте (например, двухпозиционные илн полуактивные РЛС), но обязательно должны использоваться искусственные, созданные в самой системе, сигналы. В противоположность етому, в пассивных системах используется естественное излучение цели. В общем случае основной вклад в это излучение вносит теплорое излучение, определяемое температурой н эмиссионной способностью цели.
Большое значение могут иметь отраженное от цели и рассеянное ею излучение других тепловых источников, таких как Солнце и поверхность Земли. Радиометрия (или обнаружение сигналов от тепловых источников) имеет уже продолжительную историю, отмеченную рядом успехов. особенно в инфракрасных, миллиметровых и сантиметровых участках электромагнитного спектра, Верхняя граница, расположенная вблизи значения к= 1 мкм, отделяет эту область от области, в которой происходит переход к использованию фотодетекторов Нижняя граница, соответствующая длинам волн порядка 1 и, определяет ту область, в которой основную роль играет фоновое излучение нетепловой природы на более низких частотах.
В радиолокации наибольшее значение представляют диапазоны миллиметровых и сантиметровых волн. Отсутствие сигналов, излучаемых самой системой, обеспечивает радиометрическим приемным устройствам ряд очевидных преимуществ: 1) обнаружить такое устройство крайне трудно, 2) отсутствует прямая интерференция, 3) размеры устройства и потребляемая им мощность уменьшаются и 4) зависимость мощности принимаемых сигналов от дальности имеет вид й-з, тогда как для обычной радиолокации характерна зависимость )7 4. Недостатками радиометрических методов являются: 1) не- Т а б л „ ц а 1 когеРентность и в опРеделеаной 8.!. Принципы радиометрии в категорию источников, которые резко отличаются от тепловых источников. Образна говоря, радиометрия работает в условиях сумерек, так как при прямом солнечном освещении принимаемые сигналы относительно слабы. Поэтому извлечение полезной информации из сигналов тепловых источников возможно лишь за счет использования таких компенсирующих факторов, как значительное время интегрирования и большое значение ширины полосы частот.
Спектральное распределение теплового излучении зависит от средней энергии о атомных осцилляторов. Для миллиметрового н сантиметрового диапазона можно использовать классическую приближенную формулу Редея Е='лТ, где й — постоянная Больцмана; Т вЂ” температура. Умножив (1) на число степеней свободы или мод, получим излучаемый поток (2) Соответствугощий поток н единице телесного угла (или яркость) может быть записан в виде в [— (3) (=) ) Вг(() [ВтДмз ГцЯ. Произведение плотности потока на эффекзивную плошадь антенны А, определяет принимаемую мощность в полосе! Гц Когда размеры источника меньше границ телесного угла, определяемого формой диаграммы направленности антенны, то июегрирование производит- ся по телесному углу ()э, определяемому размерами источника, Для источни- 249 Яркость, определяемая уравнением (3), должна быть уменьшена вследствие воздействия нескольких факторов, из которых отметим два наиболее важных Первый фактор связан с поляризацией.
Непосредственное излу ~еннетеплового источника имеет случайную поляризацию, следовательно, антенна сможет воспринять только половину излучения. Второй фактор, уменьшающий яркость,. связан с эмиссионной способностью источников Термодннамическое равновесие требует, чтобы поглощение и излученае были сбалансированы. При выводе уравнения (3) предполагалось, что источник является идеальным поглотителем или излучателем, т.е. черным телом. Бстествечные тепловыеизлучатели имеют эмиссионную (или относительную излучательную) способность е(1. Для так называемых серых тел вместо температуры Т в (3) следует подставить еТ. Для процессов нетепловой природы, например в случае атомных переходов, яркость в узкой линии излучения может быть очень высоной.
В обоих случаях можно определить яркостную температуру источника Тж которая равна температуре черного тела с той же яркостью в заданном спектральном интервале. Для когерентных источников, таких, как лазеры или СВЧ генераторы, использование понятия ярностной температуры не приводит к полезным результатам Плотность потока 1 распределенного источника можно записать в виде Ги 8. Пассивные системы ков значительных размеров, принимаемая мощность определяется телесныы углом ал, охватываемым диаграммой направленности антенны, "л Ц Р (В, ф) ба, (6) где Р(В, ф) — нормированная диаграмма направленности антенны.
Эту вели. чину можно также выразить и через усиление и размеры апертуры. Тогдв получим выражение "ьз чл а А, С В радиометрин для характеристики интенсивности сигнала вместо принимаемой мощности йг используют температуру антенны Тл Здесь Т* определяется как температура согласованного резистора, у которого выходная мощность шума равна принимаемой мощности в полосе 1 Гц (7) (' т„- — ~" ~ т, (Вг,р) Р (В,,р) Да, А (8) Для малых источников аз(ал, Р(В, ф) 1 и уравнение (8) сводится к аэ Т Т вЂ” — Т Р, А 3 э ~Ь ал (9а) где Рр — коэффициент заполнения луча.
Аналогично для однородных распределенных источников получаем т = т . (96) Равенства (7) и (9) являются основными соотношениями в радиометрии. Они связывают яркостную температуру удаленного источника с учетом ее изменения при распространении в атмосфере, с температурой эквивалентного резистора в приемнике. Таким образом, наиболее эффективной измерительной процедурой является непрерывное сравнение сигналов на выходе антенны в ва согласованной нагрузке. Несмотря на свою простоту этот принцип связан со значительными сложностями при идентификации и определении характеристик источников и требует сложных антенны и приемных устройств (1, 2). Эти вопросы, а также примеры некоторых раднометрнческих систем будут рассмотрены в следующих параграфах.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
