Радиоэлектронные системы Основы построения и теория. Справочник . Под ред. Я.Д. Ширмана (2007) (1151789), страница 59
Текст из файла (страница 59)
3 и 4, табл. 8.3). Координаты центров бортовых антенн и единичные векторы нормалей к их апертурам описывают положение и ориентацию антенн в системе координат цели. Задают их апертурные параметры, рабочую длину волны, параметры облучателя, фокусное расстояние для зеркальных антенн н т.п. Для поверхностей, покрытых радиопоглощаюшими материалами, задают толщины последних, их комплексные диэлектрические и магнитные проницаемости, степень неоднородности покрытий, форму укрываемых поверхностей (или экспериментальные угловые зависимости коэффициентов отражения).
Каждая поверхность второго порядка, ограничивающая в том числе, задается предварительно в местной системе координат Очх1у1лч "'ч(хч, У», лч) = О, к14(хчв, 31'1.ж гчв) = О. Например, участок цилиндрической поверхности 2 2 Уч Гч(хч ° уч гч) = + Ь с может ограничиваться парой плоскостей, перпендикулярных ее оси, описываемых единым уравнением Рч)(х„уч,гч)=(хч — а) — Ы =О, где а! — половина расстояния между плоскостями. «Блестящая образующая» цилиндра (рис. 8.35) проверяется на местонахождение между первой парой ограничивающих плоскостей, а «блестящая точка» полуэллипсоида — иа местонахождение между второй парой: Р~,(х,у,з ) =(х — а) — п1 <О.
2 2 Преобразование координат блестящей точки из местной системы координат в систему координат цели описывается выражением: !!Ч, 1)1Ц =Н„!(Хч, У„г„,(( +!(»„1)„Ц . Здесь: Н, — матрица 3хЗ перехода от ч-й местной системы координат О„х,у„х, к системе цели Оцсчт)ч!,ч . о СВОЮ ОЧЕРЕДЬ, ~ч,1)„~, — КООРДИНатЫ НаЧаЛа КООРДИ- нат ч-й местной системы в той же системе цели. 121 Таблица 8.2. Координаты блеснтгцах точек и центра блесниицей линии новерхностей второго порядка !0.3,2,17, 2.71, 7.13. 7.48] Координаты блестящих точек !одиночных в пунктах 1 — 3, парных в пунктах 4-7) и центра блестящей линии !пункт 8) у!о пlп Эллипсоид Ло 2 1 ( !Ло)2 (Ло)2 1 Ло !?о !Ло)2 <Ло)2 ' Ло ' Ло у 2 — + — =2х Р Ч Эллиптический цилиндр ЛоЬ х1 = О; хг = а; у~ = уг =- ?7 Лос2 с 71 =72 =— и ?7 (ЛО)2Ь2+(ЛО)2с2 7~ = 72 =— хг = О; хг = а; ЛОЬ2 х,=О;х2=1; у~=уг= — —; У и Лос2 71 72 ?7 и= ЛОЬ2 х~ = У~ = 7, = О; хг = а; Уг =— и ( о 2 ~~~о~2 Ло Р Ч 'У=Ч *'-'= Р= 2~ !Ло)2 !Ло)2 Ло * Ло 22 Тип поверхности и каноническое уравнение х у 2 2 „2 — + — +:=1 2 Ь2 2 Эллиптический параболоид Двуполостный гиперболоид х2 — + — — — = -1 с2 Ь2 а2 2 2 — + — =1 с2 Параболический цилиндр У =2Р7 Гиперболический цилиндр 2 2 — — =! с2 Эллиптический конус 2 2 2 — + — — — =О 2 Ь2 2 Гиперболический параболоид 2,2 2 Р Ч Ло 2 та х=— и Лоа2 х ?7 ЛОЬ2 у у= и л ь2 у= и Ло Уг =Уг = -Р у Ло 7 Лос2 ?7 Лос2 22 ?7 Таблица 8.3.
Эффективньге плон!иди (ЭП) элементов поверхностей, апироксимируюгцих особенности целей 10.3, 2.17, 2.71, 7.13! Выражения для расчета ЭП блестящих элементов идеально проводяцц!х поверхностей г(я п!п Тип отражателя, и обозначения задачи рхность д Е дх 2 1д Š— + — + -0 2 дхду 1 д2Е. 2 дхдх дЕ дх живал сЛ При В = 0 одна блестящая точка: п„(В) = ВкзЬа')Л.
При 0 < В < агссоз(Ь ( а) две блестящие точки: а ! 2 (О) = п(~ Ь + Ь%ш 0). ри агс соз (Ыа) < В 5 я/2 одна блестящая точка о,(В) ор риввя кромка (клин изогнутым ребром) ля случаев. предус- ютренных выше. ( -! 2 сг!! л —— СО5 — — ! + СО5 — — СО5— )ССО5М И И И с с Две блестящих точки при В и 90 со сдвигом на )»8 от краев а,з =Л'18 ОсоззФ !бф 2) +1п'(Л 1.78пЫ5!пО)) днн блестящий элемент (сечение) при В = 90 ( 2 ол = по~ соя Ф)г — +!и мо 0 123 с двойной кривизной Е(х, у, х) = 0 1д Е 1д Е 2 дхду 2 дхдх о2Е 1 о2Е д2 2дудх 1 о2Е д2Е 2дудх д2 дЕ дЕ д» дх рямая кромка (клин прямым ребром).
редусмотрены случаи параллельности перпендикулярности ектора Е к ребру. алекие от зеркального тражения онкий цилиндр (отрезок провода диаметра Ы 5 ( И О... 1!8)Л) длиной Ь > (2... З)Л; релусмотрена линейая поляризация волны углом Ф между осью илиндра и вектором поля Е 3 а (О)= Л !8 а 1бсоз 0 1-18 а !8 В при В~ — -а 2 4 6 2 2 я ц 2 а ( — -а) =а (4п18 (а(2) 2! 2 ц 2 2 1я а (0) = яЯ (1 -(Я - а) ( Я 5!и О) при — -а < 0 <— ц !2 ~ 2 л з 51л-~( ( о11 ь(0) = — — (!Соз — -1)! 7~соя--соя — )! .
где и =— к и~~ и ! ~ и и~ к ели направление падения отличается от нормального к ребру н залыйэтолдб.то аменорм(аненорм Л (8(птб))) 2! 2 де и = аул, а — радиус кривизны в окрестности точки дифракции: — угол между главной нормалью к ребру в этой точке и направ ением на радиолокатор. Продолжение табл. 8. 3 Для Ва90' Ддя 0=90' и!! = ка(. Дпя 0 "'03 и=312+абп В, - углы между отсчет- ными гранями «клина» и блестящей линией, 03 = — -агап((а2-а1)/Ц.
2 Острие ~Р гб'и а= дляВ«а 1блсоз О 2---к Диск радиуса а 10 2 с(пН/г(/р)(1 + р)) - с(п((Ы/р)(1 р)) Д= + Р 2 + Р 1 3 ((Р !) ьчжН/г(/Р)(1+ р))+(р+ 1) соз((/г//р)(!-Р))+ 2р -') — (з(((А//Р)(1+ Р))-з(Н/Е/р)(1- Р))) ) 2 /г/, Р отражения по напрюкению: р — относительная фазовая скоростзй Ф вЂ” угол между вектором Е и проекцией оси тела на волновой фронт сш(х) — модифицированный интегральный косинус,. з1(х) — интегральный синус. Ползущая волна для сферы 12 и = на 1.03(/га) Зеркадьное переотражение 13 кР1 1РОРгпР22 Р12„5у, 225(пу Ы 1~ р« - 1-0 радиус кривизны 1-го отражателя.
24 Цилиндрическая поверхность радиуса а»). (диски учитываются отдельно). Для рассматриваемой поверхности и=3/2. В, — углы между отсчет- ными гранями «клинв11 и блестящей линией. Здесь и ниже /г=2к/).. Поверхность усеченного конуса с радиусами а,г»). (днски учитываются отдельно). Поверхностная бегущая волна /, Здесь: у — коэффициент г а з)пк/п ( л 1 ( л 2(0+О,)) о!! х = — соз — — !» соз — — соз Л] /гз/ПО и и и п 2 51пк/п ( я ~! ( к 2(0»0,)~! йз1п0~ и ~~ и ! ~ и и '10 ((а2 а1 )((а2 '11)) 3/2 3/2 / п(0) =и„, '(Л!(2йзз(пО)) + /га где пт =4п а /Х, Л!(х)=2 3 4/ 2 (1(х) х 4 у Л з/п В , ! /г(, — з(п~ — (1-р зВ) „,4ф кдг (1- рсозО ~2р Условия взаимодействия: 2у,+2у,=п.
сову,=!г'п,!. созу,=/г'нз! дЕ/дх дЕ/ду сЕ/дг в о „о г (8.64) где Я„, Л „Л вЂ” проекции вектора К на координатные о о о О оси, являющиеся направляющими косинусами. Аналитические выражения координат блестящих элементов поверхностей второго порядка сведены в табл. 8.3. Проверка затенении и оценивание эффективных площадей блестящих элементов.
Проверка затенения может проводиться для блестящих точек, линий и двумерных участков поверхности. Луч, проведенный в направлении на РЛС нз незатененной 1-й блестящей точки !м зт !хм ум зн!! = г„некоторой ч-й поверхности, не должен пересекать ни одну из ограничивающих поверхностей, выбираемых (по Ю.В. Сопельнику) в виде поверхностей второго порядка. Проверяя условие непересечення„ следует подставить в уравнение М-й поверхности г Р /гг — С =О, т ч параметрическое уравнение прямой г = гн — вК с пас раметром з. Квадратное уравнение этого параметра имеет внд ав +2Ьв+ с=О.
2 (8.65) Коэффициенты (8.65) определяются через векторно- матричные операции, проводимые в одной из трех (рис. 8.34), но единой системе координат, а =(К )'Р„К, Ь =(К )'Р„„гнп с =(г„,)'Р,„г„, — С. Если хотя бы одно решение уравнения (8.65) в! 2 =(-Ь+~ГЬ~ -ас)/а имеет действительное положительное решение, то блестящая точка затенена. Проверка затенения блестящих линий (участков поверхности) проводится дискретно. При вычислениях эффективных плошадей простейших компонент локационных целей можно использовать формулы табл.
8.2 и 8.3 и [0.3, 0.7, 2.17, 2.48, 2.71]. 8.8.8. Статические и динамические цифровые модели вторичного излучения Учитывают статику и динамику движения; а) целей (детерминированного и случайного); б) элементов целей (лопаток компрессоров и турбин, лопастей винтов). Общие принципы моделирования движения элементов целей были рассмотрены в разд. 8.8.2.
Неодновременность облучения элементов целей учитывается соотношением (8.62). Статические модели цели можно рассматривать как вырожденные случаи динамических. Блестящие элементы при однопозиционной локации. Определяются точками стационарной фазы. Известно (разд. 8.6), что плоскость фронта волны является касательной к выпуклой поверхности Е(х, у, г) = 0 в точке стационарной фазы. Иначе, единичный вектор К~, задающий нормаль к фронту волны, коллинеарен вектору 8габ Р, откуда Моделирование движения целей.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
