В.И. Денисов - Введение в электродинамику материальных сред (pdf) (1129086), страница 22

Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 22)

Лля атой поляризации волны граничные условия (55.5) принимают вкд ( ) .(г) х г = х ъ Учитывая выражения (55.8), отсюда получим Е(е) ЕО) 2 г 1 Разреиая эту систему уравнений относительно Е„» и Е , будем (г) иметь г - г г г (ч) (ц сон 8с ~. гг~ аш 80 Гхг ) (о) й. — Л, (55 19) — 167- з, .*в. (~,в.—;Д ~Рв. , '> Пт Кл Наличие комплексного ковффициента пропорциональности между амплитудами этих волн означает, что на границе раздела двух срад фазы отраженной и преломленной волн отличаются от Фазы падающей волны. Лагко также убедиться, что при гь ~т.

особеннос- 1 ти, стоящие в знаменателях выражений (55.19),взаимно сокращаются с особенностями числителей этих выражений. Нейдем теперь коэффициент отражения волны в рассматриваемом случае. Используя определение (55,15), получим, что Д = 1 независимо от величин к, , гь и угла падения (при выполнении условия (55.17), естественно). Таким образом, при отражении электромагнитных воли от менее плотной, в оптическом смысле, среды, коэффициент отражения равен единице для всего интервала углов падения, заключенного между углом полного внутреннего отражения (55.16) до — : Х а.т с лиь — и с~ — — . Для того чтобы выяснкть Физическую приз чину экспоненциального убывания амплитуды преломленной волны при л ~ О , построим вектор Пойнтинга-Умова в этой области — '( йеЕ АЙ).

47Г Лля рассматриваемой поляризации данное соотношение, с учетом выражений (55. 1) и (55. 18), дает 2 к = — "Р сов ~ы(. — — уяшВ )Š— — гь 6(к В-гь к ~~гз. Г лх сб~чч ~- 1 г л г ~ф ( С еу Ы .о ~ а з ° ь~фй — — 'ц~' О)к) ~р~2 — фа' ~В;» ). Из этого выражения следует, что поток энергии во второИ среде может быть разбит на две составляющие: вдоль плоскости раздела сред ( (Б ) и перпендикулярно ей ( й ). Обе составляющие убывают йо одинаковому закону по мере роста Е , но одна из ннх - к всегда неотрицательна, в то время кан вторая периодкчески изменяет свой знак. Поатому среднее аначение по периоду - 168- волны составляющей й отлично от нуля, а для составляющей Йк разно нулю. Зто означает, что средний по времени поток энергии из первой среды во вторую отсутствует и преломленная волна иа второй среды возвращается из тонкого поверхностного слои з окрестности границы рааделе двух сред.

Как показывает анализ, аналогичная ситуаоыя имеет место и в случае электромагмитной волны, вектор Е которой лежит в плоскости падении. Виктор Иваиолич Денисов Введение в электродинамику материальных сред Чикова З.П. Редактор Н/К подписано к печати 24.05.89г. Л- 19096. заказ ы ч595 Печать оФсетная. Бумага для мнокительных аппаратов. Формат 60х84/16. усл.печ.л. - 10,5. Уч.-изд.л.- 5 5$ Заказное Тиран чОО зка. Цена Ор.50 коп. Ордена "Знак Почета" издательство Московского унивврвитета 105009, Москве, ул.Герцена, 5/7 Отпачетзно з НИИЯФ МГУ 119899, Мосина, Ленинские горы, НИИЯФ М1У .

Характеристики

Список файлов книги