Главная » Просмотр файлов » Ответы на билеты по физике

Ответы на билеты по физике (1109819), страница 5

Файл №1109819 Ответы на билеты по физике (Ответы на билеты по физике) 5 страницаОтветы на билеты по физике (1109819) страница 52019-04-28СтудИзба
Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 5)

Из этого условия:.Подстановка значения C приводит к формуле:.Значение скорости на оси трубы равно:С учетом этого формуле можно придать вид:Закон распределения скоростей по сечению, значит, где- средняя скорость.- формула Пуазейля, где R – радиус сечения,по трубе.Расчет средней скорости для турбулентного течения:, где k – динамический параметр.– градиент перепада давленияБилет 20. Закон Кулона. Электрический заряд. Напряженность электрическогополя. Принцип суперпозиций. Линии напряженности электрического поля.1. Электрический заряд – мера способности к электрическим и магнитнымвзаимодействиям.Все тела в природе способны электризоваться, т.е.

приобретать электрический заряд.Наличие электрического заряда проявляется в том, что заряженное тело взаимодействует сдругими заряженными телами.Рассмотрим свойства электрического заряда.1) Имеется два вида электрических зарядов, условно называемых положительными иотрицательными. Заряды одного знака отталкиваются друг от друга, разного притягиваются.2) Электрический заряд- неотъемлемое свойство некоторых элементарных частиц.Заряд всех элементарных частиц (если он не равен нулю) одинаков по абсолютнойвеличине.

этот заряд можно назвать элементарным зарядом. Положительныйэлементарный заряд далее будет обозначен как е.3) Поскольку каждый заряд q образуется совокупностью элементарных зарядов, онявляется целым кратным е (электрический заряд меняется дискретно):где N –натуральное число4) Электрический заряд является релятивистски инвариантным. Т.к. величина заряда,измеряемая в различных инерциальных системах отсчета, одинакова. Отсюдавытекает, что величина заряда не зависит от того, движется этот заряд илипокоится.5) Суммарный заряд электрически изолированной системы2) не может изменяться.Это утверждение носит название закона сохранения электрического заряда.2. Закон КулонаЗакон, которому подчиняется сила взаимодействия точечных зарядов, был установленэкспериментально в 1785 г.

Кулоном. В результате своих опытов, заключавшихся визмерении силы взаимодействия двух заряженных шариков в зависимости от величинызарядов на них и от расстояния между ними, Кулон пришел к выводу, что силавзаимодействия двух неподвижных точечных зарядов пропорциональна величинекаждого из зарядов и обратно пропорциональна квадрату расстояния между ними.Направление силы совпадает с соединяющей заряды прямой.Отметим, что направление силы взаимодействия вдоль прямой, соединяющей точечныезаряды, вытекает из соображения симметрии. Пустое пространство предполагаетсяоднородным и изотропным.

Следовательно, единственным направлением, выделяемым впространстве внесенным в него неподвижными точечными зарядами, являетсянаправление от одного заряда к другому. Допустим, что сила F, действующая на заряд q1(рис.20.1), образует с направлением от q1 к q2 угол α, отличный от 0 или π. Но в силуосевой симметрии нет никаких оснований выделить F из множества сил другихнаправлений, образующих с осью q1 – q2 такой же угол α (направления этих сил образуютконус с углом раствора 2α). Возникающее вследствие этого затруднение исчезает при α,равном 0 или π.1) Под элементарными частицами понимают такие микрочастицы, внутреннюю структурукоторых нельзя представить как объединение других частиц.2) Система электрически изолирована, если через ограничивающую ее поверхность не могутпроникать заряженные частицы.Закон Кулона может быть выражен формулой:где -диэлектрическая проницаемость среды0-электрическаяпостоянная 8,85·10-12 Ф/мq1 и q2 - величины взаимодействующих зарядовr – расстояние между зарядамиСила взаимодействия двух данных зарядов не изменяется, если вблизи них поместить ещѐкакие-либо заряды.

Пусть имеется заряд qα и, кроме того, N-ое количество зарядов. Изсказанного выше следует, что результирующая сила F, с которой действуют на qα все Nзарядов qi, определяется формулой:гдесила, с которой действует на qα заряд qi в отсутствии остальных N-1 зарядов.3.Напряженность электрического поляВсякий электрический заряд создает электрическое поле. Помещенный в это полеэлектрический заряд оказывается под действием силы. По величине силы, действующейна данный заряд, можно судить об «интенсивности» поля.Итак, для обнаружения и исследования электрического поля нужно воспользоватьсянекоторым «пробным» зарядом.

Заряд должен быть точечным, иначе сила, действующаяна заряд, будет характеризовать свойства поля, усредненные по объему, занимаемомутелом, которое несет на себе заряд.Исследуем с помощью точечногопробного заряда qпр поле,создаваемое неподвижнымточечным зарядом q. Поместивпробный заряд в точку, положениекоторой относительно заряда qопределяется радиус-вектором r(рис.20.1), мы обнаружим, что напробный заряд действует сила:пргде er – орт радиус-вектора r .Из формулы (20.5) следует, что сила, действующая на пробный заряд, зависит также отвеличины пробного заряда. Если брать разные по величине пробные заряды, то и силы,действующие на них, будут различными. Однако из этой же формулы видно, чтоотношение F/qпр для всех пробных зарядов будет одним и тем же и зависит лишь отвеличин q и r, определяющих поле в данной точке.

Поэтому естественно принять этоотношение в качестве величины, характеризующей электрическое поле:прЭту векторную величину называют напряженностью электрического поля ([E]=В/м)вданной точке (т.е. в точке, в которой пробный заряд qпр испытывает действие силы F).Напряженность – количественная силовая характеристика электрического поля.В соответствие с формулой (20.6) напряженность электрического поля численно равнасиле, действующей на единичный точечный заряд, находящийся в данной точке поля.Направление вектора Е совпадает с направлением силы, действующей на положительныйзаряд.Отметим, что формула (20.6) остается справедливой и в том случае, когда в качествепробного заряда взят отрицательный заряд (qпр<0).

В этом случае векторы E и F имеютпротивоположные направления.Из формул (20.5) и (20.6) следует, что напряженность поля точечного зарядапропорциональна величине заряда q и обратно пропорциональна квадрату расстояния r отзаряда до данной точки поля:Направлен вектор E вдоль радиальной прямой, проходящей через заряд и данную точкуполя, от заряда, если он положителен, и к заряду, если он отрицателен.Согласно (20.6) сила, действующая на пробный заряд, равна:прОчевидно, что на всякий точечный заряд q в точке поля с напряженностью Е будетдействовать сила:Если заряд q положителен, направление силы совпадает с направлением вектора Е. Вслучае отрицательного q направления векторов F и E противоположны.В пункте 2 было указано, что сила, с которой система зарядов действует на некоторый невходящий в систему заряд, равна векторной сумме сил, с которыми действует на данныйзаряд каждый из зарядов системы в отдельности (см.

формулу 20.4). Отсюда вытекает ,что напряженность поля системы зарядов равна векторной сумме напряженностиполей, которые создавал бы каждый из зарядов системы по отдельности:Последнее утверждение носит название принципа суперпозиции (наложения)электрических полей.4.Линии напряженности электрического поляЛинии напряженности всегда перпендикулярны заряженной поверхности.Описать электрическое поле можно с помощью линий напряженности (сокращ.

- линииЕ). Линии напряженности проводят таким образом, чтобы касательная к ним в каждойточке совпадала с направлением вектора Е. густота линий выбирается так, чтобыколичество линий пронизывающих единицу поверхности, перпендикулярной к линиямплощадки, было равно числовому значению вектора Е.Линии Е поля точечного заряда представляют собой совокупность радиальных прямых,направленных от заряда, если он положителен, и к заряду, если он отрицателен.

Линии.начавшиеся на заряде, уходят в бесконечность (заряд положителен), либо, приходя избесконечности, заканчиваются на заряде (заряд отрицателен). Это свойство полей, т.е.полей, создаваемых любой системой неподвижных зарядов: линии напряженности могуначинаться или заканчиваться лишь на зарядах либо уходить в бесконечность.Билет 21.Теорема Гаусса. Поток вектора напряженности.

Доказательство теоремыГаусса. Применение теоремы Гаусса для расчета напряженности электрическогополя протяженных заряженных тел.1.Поток вектора напряженностиПотоком любого векторного полячерез бесконечно малую площадку dSназывается скалярная величина, равная произведению модуля вектора на dS и на косинусугла α междуи нормалью к площадке dS (рис.21.1)используя вектор элементарной площадки:Получим:АЕсли поверхность имеет конечные размеры, то потоквекторачерез нее находится интегрированием (21.1) или (21.3) по этой поверхности:где- проекция вектора на нормаль к участку поверхности в данной точке. ЗнаквеличинА и А определяется выбором направления нормали .Итак, потоком вектора напряженности электрического поля через некоторую поверхностьназовем скалярную величину:Пусть поле создается системой заряженных тел, причем каждое тело по отдельностьсоздает поле с напряженностью.

Если выполняетсяпринцип суперпозиции для этих полей (см. п. 20.3), то результирующая напряженностьравна:Умножив (21.6) наи проинтегрировав по данной поверхности S, мы приходим квыражению для потока вектора :где- поток через поверхность S, обусловленный наличием только поля. Таким образом, из (21.7) видно, что поток вектора напряженностиэлектрического поля через поверхность S, созданного системой зарядов, при выполненииусловия (21.6), равен алгебраической сумме потоков векторовчерез ту же поверхность.2.Теорема Гаусса:Поток вектора напряженности электрического поля через замкнутую поверхностьравен алгебраической сумме заключенных внутри этой поверхности зарядов, деленнойна ε0:ЕДоказательство:Начнем с простейшего случая, когда поверхность S является сферой, в центре которойрасположен один точечный заряд q – рис.21.2.в каждой точке этой поверхности проекция Е на внешнююнормаль одинакова и равна(если заряд положителен , в случае отрицательногоотрицательна).

Характеристики

Тип файла
PDF-файл
Размер
1,63 Mb
Предмет
Высшее учебное заведение

Список файлов ответов (шпаргалок)

Свежие статьи
Популярно сейчас
Как Вы думаете, сколько людей до Вас делали точно такое же задание? 99% студентов выполняют точно такие же задания, как и их предшественники год назад. Найдите нужный учебный материал на СтудИзбе!
Ответы на популярные вопросы
Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.
Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.
Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!
Да! На равне с готовыми студенческими работами у нас продаются услуги. Цены на услуги видны сразу, то есть Вам нужно только указать параметры и сразу можно оплачивать.
Отзывы студентов
Ставлю 10/10
Все нравится, очень удобный сайт, помогает в учебе. Кроме этого, можно заработать самому, выставляя готовые учебные материалы на продажу здесь. Рейтинги и отзывы на преподавателей очень помогают сориентироваться в начале нового семестра. Спасибо за такую функцию. Ставлю максимальную оценку.
Лучшая платформа для успешной сдачи сессии
Познакомился со СтудИзбой благодаря своему другу, очень нравится интерфейс, количество доступных файлов, цена, в общем, все прекрасно. Даже сам продаю какие-то свои работы.
Студизба ван лав ❤
Очень офигенный сайт для студентов. Много полезных учебных материалов. Пользуюсь студизбой с октября 2021 года. Серьёзных нареканий нет. Хотелось бы, что бы ввели подписочную модель и сделали материалы дешевле 300 рублей в рамках подписки бесплатными.
Отличный сайт
Лично меня всё устраивает - и покупка, и продажа; и цены, и возможность предпросмотра куска файла, и обилие бесплатных файлов (в подборках по авторам, читай, ВУЗам и факультетам). Есть определённые баги, но всё решаемо, да и администраторы реагируют в течение суток.
Маленький отзыв о большом помощнике!
Студизба спасает в те моменты, когда сроки горят, а работ накопилось достаточно. Довольно удобный сайт с простой навигацией и огромным количеством материалов.
Студ. Изба как крупнейший сборник работ для студентов
Тут дофига бывает всего полезного. Печально, что бывают предметы по которым даже одного бесплатного решения нет, но это скорее вопрос к студентам. В остальном всё здорово.
Спасательный островок
Если уже не успеваешь разобраться или застрял на каком-то задание поможет тебе быстро и недорого решить твою проблему.
Всё и так отлично
Всё очень удобно. Особенно круто, что есть система бонусов и можно выводить остатки денег. Очень много качественных бесплатных файлов.
Отзыв о системе "Студизба"
Отличная платформа для распространения работ, востребованных студентами. Хорошо налаженная и качественная работа сайта, огромная база заданий и аудитория.
Отличный помощник
Отличный сайт с кучей полезных файлов, позволяющий найти много методичек / учебников / отзывов о вузах и преподователях.
Отлично помогает студентам в любой момент для решения трудных и незамедлительных задач
Хотелось бы больше конкретной информации о преподавателях. А так в принципе хороший сайт, всегда им пользуюсь и ни разу не было желания прекратить. Хороший сайт для помощи студентам, удобный и приятный интерфейс. Из недостатков можно выделить только отсутствия небольшого количества файлов.
Спасибо за шикарный сайт
Великолепный сайт на котором студент за не большие деньги может найти помощь с дз, проектами курсовыми, лабораторными, а также узнать отзывы на преподавателей и бесплатно скачать пособия.
Популярные преподаватели
Добавляйте материалы
и зарабатывайте!
Продажи идут автоматически
6418
Авторов
на СтудИзбе
307
Средний доход
с одного платного файла
Обучение Подробнее