Юрасов Е.В. Ламповые генераторы и передатчики (1938) (1095873), страница 54
Текст из файла (страница 54)
Внешний ее внд представлен на фиг. 188. Напряжение на анод генераторной лампы Ген подается здесь чероз модуляторную лампу Луод, имеющую отдельное питание (изолированное) цепи накала, н будот равно Ь' = Š—.Е =.Š— Г Л и гаи иаг и иад "гг " " иаи где Ь'„„— напряжение на зажимах по~очипка, .Š— напряжение на аноде генераторной лампы, 'г гаи ' дамиан схема по существу уме ие нххнетса схемой Хисинга, но принцип ее действие остаехсн е общих чертах хох ме; поехому мы ее и не аядехнеи х саиостонхехьную группу. 297 Ь'.
— напряжение на аноде модуляторной лампы, ~ИО» 1. — общий анодный ток (постоянная составляющая), Ц вЂ” сопротивление модуляторной лампы току Хх. х аох „При разговоре" будет изменяться напряжение на сетке модуляторной лампы, а следовательно, и сопротивление Л„ последней. Зто и мох вызовет изменение падения напряжения на ней Ь', = уд а следовательно, н напряжения Ь" на аноде генерзторной лампы. о нн Все эти изменения будут совершаться периодически с частотой изменения напряжения на сетке модуляторной лампы ф) и вызовут модуляцию колебаний в анодной цепи генератора.
Фвг. 188. Схема Хасанга (пооходоаатехьаал) Основными недостатками данной схемы являются необходимость анодного источника повышенного напряжения (до двойной воличины против нормального) и тщательной изоляции цепей, сетки и накала ее модуляторной лампы. В силу всех этих практически весьма существенных недостатков последовательная схема Хисинга в передающих устройствах применяется сравнчтельно редко и использзется в настоящее время лишь в некоторых стационарных установках, изготовлявшихся в прошлом десятнлотии. Д.
Анодная модуляция прн сановоабужденан. Общее понятие Рассмотренные выше методы и схемы анодной модуляции колебаний высокой частоты генераторов относзлись к генораторам независимого возбуждения. Зти же методы и схемы могут быть использованы и в однокаскадных генорзторах с самовозбуждением, причем совершенно очевидно, что в этом случае, в силу наличия связи между цепями сеток и анодов генераторов, изменение амплитуд токов в их анодных цепях при изменении вводного напряжения Ь'„ повлечет за собой пропорциональное изменение амплитуд напряжений на их сетках, — и анод- 398 ная модуляция в результате этого превратится в комбиннрованную— анодно-сеточную.
Из схем аиодной модуляции в самовозбуждающихся однокаскадиых генераторах применяется по преимуществу параллельная схема Хисинга, которая в этом случае будет иметь вид фиг. 189. Принцип ее действия будет аналогичен принципу действия таких схем при независимом возбуждении, но осложнен одновременным изменением амплитуды колебательного напряжовия на сетке геиераторной лампы при модуляции. Теоретическое и экспериментальное исследования режимов работы дан- Фиг.
189. Огана Хпсвага прп сановосбундонви ного вида схем показывают, что оии обеспечивают получение практически вполне удовлетворительной модуляции с глубиной до 75 и даже 8бс/ . Ж. Режим работы лампового генератора прп анодной модуляции (прн независимом возбуждении) В предыдущих параграфах, при рассмотрении общего принципа анодной модуляции 'при независимом возбуждении, нами было установлено, что изменение амплитуды первой гармоники,у'„„ анодного тока с.
генератора осуществляется в этом случае в результате пропорционального изменения постоянной составляющей напряжения т:, на аноде его'лампы. Аналитически эту зависимость можно выразить следующим образощ (163) или (164) Аха! а переходя к максимальным изменениям у' ы и Х. при модуляции, (165) где а и Ь вЂ” некоторые постоянные коэфициенты, зависящие от режима работы генератора, от параметров 8 и р его лампы и от формы его 299 модуляционной характеристики (статической).
При линейной модуляции коэфпцпонт а бывает обычно порядка 0,9 †: 1,1 и приближенно может быть принят равным единице (в среднем), т. е. а- 1. В соответствии с этпи последняя формула (166) дает: т а а Ь, К ~а (166) При работе модулируемого генератора в режиме несущей частоты ианряжеиия на сетке и аноде его лампы изменяются по закону: е =е =Е +У соза1, дн д д д еаи = е = ń— с1„„соза$=Е.— Х,Я соза1, а переменная и постоянная составляющие тока в его анодной цепи будут: д„н= д, = Tаысозае= и1да соза1 колебательная мощность (полезная)— мощность, затрачиваемая источником д„ Р вЂ” РЕ мощность, рассеиваемая на аноде генераторной лампы Р, = Р— Р„= Р (1 — г~) и коэфициент полезного действия генератора 1 1 р — а ы'Гг — дз а 2 " 2 ааа1 а а, Ч 1К 1Н з Для обеспечения получения глубокой неискаженной анодной модуляции необходимо (как это было выяснено выше), чтобы режим работы генератора оставался все время перенапряженным.
Длл режима несущей частоты это условие выразится следующим образом: (167) 300 где а, и а — коэфициенты разложения импульса анодного тока, являющиеся функциями его формы. Ток в контуре генератора (амплитудное значение) будет при этом равен: — а При модуляции (линейной) постоянная составляющая анодного напряжения генератора будет изменяться по закону: Ь',, = Е, + а Е, соз Яз = Е„(1 + '", ' соз Яз) = Я = Е,(1 + — сов Я1)=Е, (1 + тсоз Яз), т, е.
в пределах от Е, (1 — т) до .Е, (1+ т). По аналогичному закону будут изменяться и амплитуды,у „, Ц, и Х„„: ,Т ым = Хаы (1+ тсозЯ8); пределы: У'„., (1 — тп) и Х„„(1+ т); ~Г = ~Т, (1+тсозЯ1); пределы: У„„(1 — т) и 0'„„(1+пг). ,У' =Х (1-~- тсозЯ8); пределы: Х„„(1 — т) и Х„„(1+ т).
Результирующее напряжение на аноде будет равно е,„= Е, (1+ тсозЯ1) — б' „(1+ тсозЯ1) созю8= = (1+тсозЯ1) (Е.— П'„, созюз) =(1+т созЯ1) е„ его минимальное значение: е, „— е„(1+ теолог) = (.Е.— У,) (1+ тсозЖ), а наибольшее максимальное значение е,: е, и — — (Ь'.+ У „) (1-~-т). Это максимальное напряжение будет иметь место в отдельные моменты между анодом и катодом генераторной лампы при модуляции, и именно на него должна быть рассчитана взаимная изоляция вводов в последной (с соответствующим запасом злектрической прочности) и соответствующей наружной проводки. При т = 1 и Г„„= Е. мы получаем е =4.Е., и при Е,=2500 в эта величина достигает уже '~тат и 10000 в.
Колебательная мощность при модуляции будет равна: Р „— — Р, (1+ жсозЯ8)' Я вЂ” Р (1+ тсозЯ8)з 1 и будет изменяться в пределах от Р„(1 — т)з до Р„(1+т)', а ее среднее значение будет равно: Постоянная составляжцая анодного тока будет равна: 1„,=1. (1+ тсозЯЗ), 301 Рм =- Х, (1 + т соз Иг) Ь', (1 + т соз Иг) = Р (1 + т соз И1)ч. В соответствии с этим к.
п. д. генератора при модуляции будет равен: Р„м .с', (1+ ш сое Пг)г .Т'„ Ры Р (1+ ш сок ыг1д Р т. е. сохраняет свое значение все время постоянным. Мощность, рассеиваемая на аноде генератора при модуляции, будет равна: Рам — — Рм — Р,гг = Р (1+ иг сок Ж)е — Р(1 + нгсозИ1)к = =- (Р— Р) (1 + т сов И1)е = Р, (1 + т сов Ще, а ее среднее эффективное значение Р = Р„,1+ — ), г' дог Х ср с( 2 гкг т. е. в (1+ — ) раз больше, чем в режиме несущей частоты. Слс- 2 ) довательио, при модуляции анод генераторной лампы будет разогреваться сильнее, чем в режиме несущей частоты (ср.
сеточную модуляцию смещением). Для осуществления глубокой неискаженной анодной модуляции необходимо, чтобы режим генератора при модуляции оставался все время перенапряженным. Это условие может быть выражено аналитически следующим образом: Ьд + П д ) Лд (1 + гн соь И1) У к (1 + т со ) или Ь' (- Уч, )(Ь'„— У )(1+тсозИ1). Но наибольшей величиной правой части последнего неравенства будет (܄— сгч,„) (1+ т) = е„, (1+ т). Поэтому в окончательном виде условно перенапряженности режима генератора при анодной модуляции напишется следующим образом: 1:, + П„т ) е„, (1 + т), Ь' + Ц„ш) Ь'„(1 — с) (1 + т), (168) или (169) ' Факчически аа счет некогорой крккокинейносчи харакреристики 1с = г (Ед) нохучаерси обычно у,чср нескогьно боксшим 1д.
302 а ее среднее значение, показываемое миллиамперметром постоянного тока (хоггнито-электрическим),— тем же, что и в режиме несущей частоты: Затрачиваемая мощность при модуляции будет: где с= — — коэфициент использования вводного напряжения в ре- ~а жиме несущей частоты. Другими словами, это условие требует, чтобы режим максимальной мощности генератора был порг напряженным (пли, в крайнем случае, критическим): тогда перенапряжепность остальных его режимов при модуляции осуществится автоматически. Ж, Режим работы модулятора врв внодной модуляции (врн независимом возбуждении) При анодной модуляции модуляторный каскад передающей станции работает по существу в качестве мощного усилителя низкой частоты, а-со?асса?их-т? Фиг. 190.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
