электровакуум.приборы (1084498), страница 20
Текст из файла (страница 20)
Тетрод в этом режиме характеризуется отрицательным дифференциальным сопротивлением Ят . Этот процесс продолжается до тех пор, пока анодное напряжение не станет больше напряжения зкранирующей сетки, а вылетающие из анода вторичные электроны не будут возвращаться обратно на анод. Переход электронов вторичной эмиссии с одного электрода на другой получил название динагронного эффекта Это явление приводит к появлению падающего участка на анодной характеристике н к нестабильности характеристики в этой области анодных напряжений (1а < < (га < тгсг .
Поэтому тетроды не нашли широкого применения. Для устранения дннатронного эффекта необходимо создать такое распределение потенциала между зкранирующей сеткой и анодом, прн котором вторичные электроны возвращались бы на анод при любых соотношениях анодного напряжения и напряжения экранирующей сетки. На рис. 8.3 показано распределение потенциала, при котором вторичные электроны, имеющие небольшую кинетическую энергию, из-за наличия минимума потенциала попадают в тормозящее поле и возвращаются на анод. Минимум потенциала создается объемным зарядом электронного потока большой плотности или дополнительным электродом (обычно в виде сетки) между зкранирующей сеткой и анодом. Лампы, в которых для подавления дннатронного эффекта используется объемный заряд, называются лучевыми гетродами.
Глубина минимума потенциала в лучевых тетродах зависит от плотности электронного потока перед анодом и расстояния между анодом н зкраннрую- 99 0. а1 а) (8,1) П~з ь'сэ + "2 ('я (8. 2) 11д = (Гс ь + 212 ~а 2. (8.3) (8.4) (7д = 1'с1+ зэ1(1сэ. Ряс. 8,3. Распределение дотеяддяда в лучевом тетроде дря разянчных ядодных на- пряжениях Ряс. 8.4. Усгройсьво лучевого тетрода; а — продольное сечение; б — поперечное сечение; 1 — катод; 2 — первая сетка; У вЂ” вторая сетка; 4 — ядод; 5 — яучеобразуюдые пластины щей сеткой.
Для увеличения плотности электронного потока производится его фокусировка в двух плоскостях. В одной плоскости фокусировка электронов обеспечивается лучеобразуюшнми пластинами, имеющими нулевой потенциал (рис. 8.4, а). Фокусировка в другой плоскости получается в результате выполнения управляющей и экранируюшей сеток с одинаковым шагом навивки. Электронный поток проходит между витками первой сетки, имеющей отрицательное напряжение, в виде узких пучков.
Витки второй сетки почти не изменяют траектории электронов (рис. 8.4, б). По этой причине лучевые тетроды характеризуются малым током экранирующей сетки. Дпя увеличения глубины минимума потенциала расстояние между второй сеткой и анодом в лучевых тетродах обычно увеличено по сравнению с другими многоэлектродными лампами. Поскольку для создания минимума потенциала требуется большой ток, лучевые тетроды, как правило, применяют в выходных каскадах для усиления мощности.
В маломощных лампах рассмотренный способ устранения динатронного эффекта не может быть реализован. Электронные лампы, в которых для подавления динатронного эффекта используется третья сетка, называются пентодами. Эта сетка, называемая защитной или ангидинаградной, соединяется с катодом. Иногда третья сетка имеет отдельньй вывод, на который подается небольшое отрицательное напряжение. Для того чтобы не уменьшался коэффициент токораспределения, третья сетка у большинства пентодов делается редкой с большой пронипдемостью. Для нахождения катодного тока в многозлектродных лампах, как и для триода, можно воспользоваться законом степени трех вторых.
Рассмотрим возможность применения этого закона на примере тетрода. 100 Рдс. 8.5. Пряведеяде тетрода к эквивалентным триоду я диоду Катодный ток тетрода зависит от напряжений анода, первой и второй сеток. Чтобы рассчитать ток катода, нужно заменить неравномерное распределение потенциала в плоскости первой сетки равномерным потенциалом анода эквивалентного диода, воздействующим на поле у катода так же, как воздействуют на это поле потенциалы всех электродов тетрада. Действующее напряжение тетрода можно найти, если воспользоваться методом последовательного приведения к эквивалентному диоду.
Совместное действие анода и экранирующей сетки заменяется действием анода эквивалентного триода, расположенного.в области второй сетки тетрода (рис. 8.5, а, б) . По аналогии с (7.2) найдем напряжение анода эквивалентного триода де 13 — проницаемость экранируюшей сетки. Далее эквивалентньй триод сводят к эквивалентному диоду, как было показано в 8 7.1. Действующее напряжение в тетроде (рис. 8.5, в) определяется из выражения Подставляя в (8.2) значение напряжения анода эквивалентного триода (8.1), получаем Произведение проницаемостей первой и второй сеток характеризует воздействие напряжения анода на поле у катода.
Это произведение обычно много меньше единицы, поэтому третьим слагаемым в правой части (8.3) можно пренебречь. Окончательно для большинства тетродов выражение дпя действующего напряжения будет иметь вид По аналогии с тетродом можно получить выражение дпя действую- 101 щего напряжения в пентоде (8.5) ©,кл д, с1 Вк(1еэ+ В~В 11 Ч В В В С где В, — проницаемость третьей сетки. Учитывая, что проницаемость каждой сетки меньше едппщы, можно пренебречь в (8.5) слагаемыми В,Вз11ез и В1ВзВзС,.
Тогда (8.4) будет справедливо практически для любой многоэлектродной лампы. Основное влияние на катодный ток в многоэлектродных лампах оказывают напряжения первой н второй сеток, поэтому для расчета катод- ного тока можно пользоваться упрошенным выражением закона сте. пени трех вторых 1„— С (1д — С ((11+ В,С ) (8.6) ркс. 0.6. Аяодно сеточные характеристики пен- тода 6Ж32П в многоэлектродных лампах очень слабо зависит от напряжений анода и третьей сетки, поэтому напряжение запирания катодного тока может быль найдено из '(8.4) при условии 11д =0 Ф Коэффициент С в (8.6) определяется в зависимости от конструк.
ции системы электродов по (7.4) или (7.5), если считать парамет. ры П эфф, х, „и г, относящимися к первой сетке многоэлектродной лампы. При отрицательном напряжении первой сетки катодный ток тетрода будет распределяться только между экранирующей сеткой и анодом. Токораспределение в тетроде аналогично распределению токов в триоде с положительной сеткой.
Поэтому для расчета коэффициента токо- распределения тетрада можно пользоваться формулами (7.8) — (7.15), учитывая, что вместо сетки триода нужно иметь в виду вторую сетку тетрода. Токораспределение в пентоде имеет более сложный характер, чем в триоде и тетроде, из-за наличия третьей сетки. Переход из режима возврата в режим прямого перехвата в пентодах происходит при более низких анодных напряжениях, как правило, составляюших 10 — 50% напряжения экранирующей сетки. 8.2. СТАТИЧЕСКИЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ И ПАРАМЕТРЫ МНОГОЭЛЕКТРОДНЫХ ЛАМП Из множества характеристик многоэлектродных ламп, предназначенных для усиления и генерирования сигналов, наибольший интерес представляют три характеристики: 1) анодночеточная 1, =1'(У„1) при постоянных (1„С,з и С,з1 2) зкранно.сеточная !ст =1(С,1) при постоянных (1ю С,з и (1,з, '3) анодная 1, =1((1,) при постоянных С,1, С,з "сз Алолно-сеточные и экранно сеточные характеристики различных многозлектродных ламп мало отличаются по виду, поэтому рассмотрим ход характеристик одного типа ламп, например пентода.
На рис. 8.6 приведены указанные характеристики при различных постоянных на. пряжениях зкранирующей сетки и анода. Действующее напряжение 102 -и„,в -ч -г о т. е. напряжение первой сетки, при котором появляются токи анода и второй сетки, зависит только от напряжения второй сетки. Прн изменении напряжения анода меняется глубина минимума потенциала месяцу второй сеткой и анодом, что сказывается на значении коэффициента токораспределения. С ростом напряжения анода незначительно растет анодный ток и уменьшается ток второй сетки. Этим объясняется веерообразный ход характеристик.
Анодные характеристики тетрода 6Э12Н, лучевого тетрода 6ЖЭП и пентода 6Ж1П, предназначенных для усиления напряжения высокой частоты, приведены на рис. 8.7. На характеристиках любой из приведенных многозлектродных ламп легко выделить области, соответствующие режиму возврата с резкой зависимостью анодного тока от анодного напряжения и режиму прямого перехвата — пологий участок характеристик. Характеристики тетрода с четко выраженным динатронным эффектом переходят из одного режима в другой при напряжениях анода, приблизительно равных напряжениям экранируюшей сетки, а характеристики лучевого тетрода и пентода — при более низких значениях анодного напряжения.
В лучевом тетроде минимум потенциала между второй сеткой и анодом образуется за счет отрицательного объемного заряда, поэтому электрическое поле в плоскости минимума более равномерное, чем в пентоде. Этим объясняется более крутой ход анодных характеристик лучевого тетрода на начальном участке и резкий переход в режим прямого перехвата по сравнению с пентодом. Рабочие аполло<сточные характеристики многозлектродных ламп 1, = 1'(Ек) при С,з = сопят, снимаемые при наличии сопротивления нагрузки в анодной цепи, когда напряжение анода не остается постоянным (см.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
