Н.И. Войтович, А.Н. Соколов - Вибраторные антенны (1083411), страница 14
Текст из файла (страница 14)
Вибратор состоит издвух плеч. На наружной стороне плеч устанавливаются стержни поз.2. Перемещением стержней внутри трубок, образующих плечи вибратора, выполняют необходимую настройку антенны. По окончании настройки стержни опаивают.Внешний проводник коаксиального кабеля (оплётка) распаивается на одноплечо вибратора, а центральный проводник на другое плечо. Для защиты отметеоосадков место подключения кабеля защищено двумя чашками поз.3.Пространство между кабелем и чашками заполнено герметиком на основекремнийорганического каучука.Кабель закреплен на стойке хомутиком. Участок L2 двух труб-стоек запределами короткозамыкателя предназначен для закрепления антенны на поясебашни.70ЛИТЕРАТУРА1. Вычислительные методы в электродинамике /Под ред.
Р.Митры. —М.: Мир,1977.2. Hallen E. Electromagnetic Theory. —London: Chapman & Hall, 1962. —622p. —P.444 – 504.3. Леонтович М.А., Левин М.Л. //Известия АН СССР: Серия физическая. —1944.—Т.8. —№3.4. Леонтович М.А., Левин М.Л. К теории возбуждения колебаний в вибраторахантенн // Журнал технической физики. —1944. —Т.14. —№9. —С.481 – 506.5. Вайнштейн Л.А. Электромагнитные волны.
—М.: Радио и связь, 1988. —440с.6. Уфимцев П.Я. Метод краевых волн в физической теории дифракции. —М.:Сов. радио, 1962.7. Васильев Е.Н. //Журнал технической физики. —1965. —Т.35. —Вып.10.8. Говорун Н.Н. //ДАН СССР. —1959. —Т.26. —№1.9. Burke G.J., Poggio A.J. Numerical Electromagnetic Code (NEC) —Method ofMoments. Part I: Program Description —Theory. —NOSC Technical Document116.
—January 1981.10. Burke G.J., Poggio A.J. Numerical Electromagnetic Code (NEC) —Method ofMoments. Part III: User's guide. —NOSC Technical Document 116. —January 1981.11. Пименов Ю.В., Вольман В.И., Муравцев А.Д. Техническая электродинамика:Учебное пособие для вузов /Под ред. Ю.В.Пименова. —М.: Радио и связь,2000. —536с.12.
Марков Г.Т.,Сазонов Д.М.Антенны:Учебникдлястудентоврадиотехнических специальностей вузов. —М.: Энергия, 1975.13. King R.W.P. //Proceedings of the IEEE. —1967. —Vol.55. —№ 2. /Пер. с англ.:ТИИЭР. —1967. —№1. —С.6.14. Войтович Н.И. Антенная система для установки на поясе башни. Патент2121738 RU C1. —MKИ 6 Н 01 Q 3/00. —9710285/09. —Заявл. 04.03.97.—Опубл. 10.11.98.15. Голин Г.М., Филонович С.Р. Классики физической науки. —М.: Высшаяшкола, 1989.16. Григорьян А.Т., Вяльцев А.Н.
Генрих Герц. —М.: Наука, 1968.17. Жук М.С., Молочков Ю.Б. Проектирование антенно-фидерных устройств.—М. – Л.: Энергия, 1966.18. Кочержевский Г.Н. Антенно-фидерные устройства. —М.: Радио и связь, 1981.19. Никольский В.В., Никольская Т.И. Электродинамика и распространениерадиоволн: Учебное пособие для вузов. —М.: Наука, 1989. —544 С.20. Носов Ю., Кукаев А. Энциклопедия отечественных антенн.
—М.: Солон-Р,2001.21. Пистолькорс А.А., Бахрах Л.Д., Курочкин А.П. Развитие отечественнойантенной техники (к 100-летию изобретения радио) //Радиотехника. —1995.—№7, 8.7122. Фрадин А.З. Антенно-фидерные устройства: Учебное пособие для вузов связи.—М.: Связь, 1977. —440 с.23. Чернышев В.П., Шейнман Д.И. Распространение радиоволн и антеннофидерные устройства. —М.: Связь, 1973.24.
Шамеева Н.И. Электродинамический расчет симметричного вибратора,возбуждаемого в разрез двухпроводной линией //Докл. АН СССР. —1971.—Т.201. —№2. —С.328 – 330.72ПРИЛОЖЕНИЯП1.Значения относительной диэлектрической проницаемости некоторыхвеществ при t = 20°СВеществоВоздух (сухой)Фторопласт ФФ-4НефтьБумагаДеревоПолиэтиленПолистиролЭбонитЛедПлавленый кварцСтекло (боросиликатное)Полистирол, наполненныйокисью титана ПТ-5ФарфорП2.εr1,0005822,12 ...
2,52,2 ... 3,72,252,552,5 ... 2,83,23,84ВеществоСлюдаСтеклотекстолит СФ-1-35Стеатит (керамика)Поликор (керамика)СапфирПочва (песчаная)Почва (скалистая)Кремний (высокоомный)Арсенид галлияФерритыВода (дистиллированная)Конденсаторная керамикаТЛ/750Титанат бария (ВаТiO3)55 ... 6,8εr5,7 ... 766,259,69,4 ... 11,7101411,713,35 ...
1680,4100300 ... 1500Значения удельной проводимости некоторых веществ при t = 20°СВеществоСереброМедьЗолотоАлюминийЛатунь (90 % Cu)ЦинкЛатунь (70 % Cu)НикельГрафитПлатинаЖелезоОловоСталь (литая)СвинецЧугун (серый)Кремнийσ/107, См/м6,15,84,133,542,411,691,451,371,251,01,00,880,770,480,11,7⋅10-3ВеществоВода (морская)ГерманийПочва (влажная)Вода (дистиллированная)КварцСухая древесинаСтеклоСлюдаПенопластСтеклотекстолитРезинаПолистиролПолиэтиленЭбонитФарфорВоздух73σ, См/м3,32,1310-210-410-9-910 ... 10-1010-9 ... 10-1310-11 ... 10-1310-11-1110 ... 10-1210-11 ... 10-1210-13 ...
10-1510-1510-12 ... 10-143⋅10-13-1510 ... 10-18П3.Значения относительнойвеществ при t = 20°СВеществоПарамагнетикиВоздухЭбонитАлюминийКислород (жидкий)магнитнойпроницаемостиµrВеществоФерромагнетики1,0000004 НЧ ферриты1,000014 Железо (трансформаторное)1,000023 Пермаллой (78% Ni, 22% Fe)1,0034Чистое железо (отожженное)некоторыхµrДо 1051048⋅1042,8⋅105ДиамагнетикиВодаМедьСтеклоП4.0,9999910,99999040,999987Формулы векторного анализаОпределение операций&Поток a через поверхность S:& &Φ = ∫ adS = ∫ an dS ,где(П.1)SS& &&dS = n0 dS ; n0 — орт нормали к поверхности S.&Циркуляция вектора a по контуру Γ:& &Ц = ∫ adl = ∫ al dl ,Γ(П.2)Γгде dl — элемент замкнутого контура Г; аl — касательная к контуру, состав&ляющая вектора a .Градиент скалярной функции и:где& ∂ugrad u = n0 ,∂n&n0 — орт нормали к поверхности u = const.&Дивергенция вектора a :&div a = lim& &a∫ dS,∆VS — поверхность, ограничивающая объем ∆V.S∆V →0где&Ротор вектора a :74(П.3)(П.4)& &&rot a = lim∫ [n , a ]dS0,(П.5)∆V&где S — поверхность, ограничивающая объем ∆V, а n0 — орт внешней нормалик поверхности S.S∆V →0&&Проекция ротора вектора a на произвольное направление n0 :& &a∫Γ dl&,(П.6)rot n a = lim∆S →0 ∆Sгде ∆S — плоская площадка, ограниченная контуром Г, расположенная перпен&дикулярно направлению вектора a .Операции в декартовых координатах& ∂u & ∂u & ∂u+ y0+ z0 ,grad u = x0∂x∂y∂z& ∂a ∂a ∂adiv a = x + y + z ,∂x∂y∂z& & ∂a ∂a & ∂a ∂a & ∂a ∂a rot a = x0 z − y + y0 x − z + z0 y − x ,∂z ∂y ∂x ∂z ∂y ∂x∂2∂2∂2∇2 = 2 + 2 + 2 .∂x ∂y∂zОперации в цилиндрических координатах& ∂u & 1 ∂u & ∂u+ ϕ0+ z0 ,grad u = r0∂r∂zr ∂ϕ& 1 ∂(rar ) 1 ∂aϕ ∂az++div a =,r ∂rr ∂ϕ ∂z& & 1 ∂az ∂aϕ & ∂ar ∂az & 1 ∂ (raϕ ) 1 ∂ar + ϕ 0 ,−−−rot a = r0 + z0 ∂∂∂∂∂∂ϕϕrzzrrrr1 ∂ ∂ 1 ∂2∂2∇ =+.r +r ∂r ∂r r 2 ∂ϕ 2 ∂z 22Операции в сферических координатах& ∂u & 1 ∂u & 1 ∂u+ ϕ0+ θ0,grad u = r0∂rr sinθ ∂ϕr ∂θ75(П.7)(П.8)(П.9)(П.10)(П.11)(П.12)(П.13)(П.14)(П.15)1 ∂aϕ1 ∂(sinθaθ )& 1 ∂ (r 2 ar )++div a = 2,∂r∂θrr sinθ ∂ϕ r sinθ& & 1 ∂ (sinθ ⋅ aϕ ) ∂aθ −+rot a = r0∂θ∂ϕ r sinθ & 1 1 ∂ar ∂ (raϕ ) & 1 ∂(raθ ) ∂ar + θ0 −+ ϕ0 −,∂r ∂θ r sinθ ∂ϕr ∂r∂ ∂ ∂21 ∂ 2 ∂11∇ = 2 r.+ sinθ+∂θ r 2 sin 2 θ ∂ϕ 2r ∂r ∂r r 2 sinθ ∂θ 2Основные теоремыТеорема Остроградского-Гаусса:&& &=divadVa∫∫ dS .VТеорема Стокса:(П.18)(П.19)& && &∫ rot adS = ∫ adl .(П.20)Γ∂ϕ()∇∇+∇=ψϕψϕψdVdS ,∫∫2VS(П.21)∂n ∂ϕ∂ψ ∫ (ψ∇ ϕ − ϕ∇ ψ )dV = ∫ ψ ∂n − ϕ ∂n dS .2(П.17)SSТеорема Грина:(П.16)2V(П.22)SНекоторые тождестваgrad(ϕψ ) = ψ grad ϕ + ϕ gradψ ,&&&div(ϕa ) = (a , grad ϕ ) + ϕ div a ,&& & & & &div a , b = b rot a − a rot b ,&div rot a = 0 ,rot grad u = 0 ,&&&rot rot a = grad div a − ∇ 2a ,&&&rot (ϕa ) = [grad ϕ , a ] + ϕ rot a ,[ ]div grad u = ∇ 2u ,& & & & & && & &a , b , c = b (a , c ) − c a , b .[ [ ]]( )76(П.23)(П.24)(П.25)(П.26)(П.27)(П.28)(П.29)(П.30)(П.31).
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
