Юдин Е.Я. и др. - Охрана труда в машиностроении (1045760), страница 40
Текст из файла (страница 40)
Для контроля лазерного излучения и определег Щ:;:: границ лазерно-опасной зоны применяют ряд приборов.'1 В зависимости от типа приемннка излучения приборы разделяют на калориметрические, пироэлектрическне,, болометрические, пондерамоторные, фотоэлектрические" и др.
Тепловое действие излучения нз приемный элемент используется в калорнметрических, болометрических и пнроэлектрических приемниках излучения, механическбе действие излучения — при пондерамоторных методах измерении. Фотоэлектрические методы основаны на при. менеиии фотоприемников излучения, в которых поглоще. пие фотонов сопровождается электрически регистрируемым процессом. Фотоэлектрические приборы позволяют достичь высокой чувствительности и поэтому в настоящее время являются основными при проведении дозим< т- о,йз о,бй о,ей-й,м длина иелны, мим данна инины. мщс 1О.б Маяка стекла 1ГОСТ 24И-В1Е1 СЗС 24 СЗС 25, СЗС 26 СЗС-2! СЗС-22 СЗС-2! .СЗС-22. СЗСл24 е Орамжааое ежило.
ае Сина леле»ос стен»а. ещ Зон»не»иле стелло. Рис. 66. Схема расиоложеина аащнтны» те»рооста: 1 — литер: т — аащнтнан бле»Ла; 8 — оитиеесане элементы; С вЂ” аащитнан »на- «нагла; б — мишень; б огнезащитный а»ран рии лазерного излучения. На этом принципе основаны приборы «Измеритель 1» и ИЛД-2. Прибор «Измеритель 1» предназначен для измерения . службами охраны труда на всех рабочих местах плотностей мощности и энергии отраженного лазерного излучения с длинами волн 0,53; 0,63; 0,69 и 1,069 мкм. Прибор ИЛД-2 предназначен для измерения энергетических характеристик лазерного излучения в заданной точке пространства. Прибор ИЛД-2 позволяет измерить параметры направленного и отраженного излучения с длиной волны 0,49 — 1,15 и 2 — 11 мкм.
Величину лазерного излучения определяют на рабочих местах на уровне глаз персонала и открытых частей тела. Для снижения уровня отрзжаемого излучения на промежуточных оптических элементах устанавливают защитные бленды, перед мишенью — защитную диафрагму и ее огнезащитный экран (рис. 65). ~В' качестве средств индивидуальной защиты применя~юг специальные противолазерные очки, щитки, маски, технологические халаты н перчатки. Технологические халаты изготовляют нз хлопчатобумажной или бязевой ткани светло-зеленого илн голубого цвета.
При визуальном контроле попадания луча в мишень' с помощью оптической системы в пей устанзвливаются автоматические затворы или светофильтры, защищающие глззз оператора. Марки стекол, рекомендуемые для использования в противолазерных очках и защитных светофильтрах, приведены в табл. 12. Созданы также защитные очки, представляющие собой набор фильтров с различными значениями коэффициентов поглощения. При этом коэФфициент поглощения увеличивается для каждого последующего фильтра, Для уменьшения опасности поражения за счет уменьшения диаметра зрачка оператора в помещениях должна Таблица !2 Марки стекол, рекомендуемые длк нскользоэлккк в кроткволазерных очках к светофильтра» быть хорошая освещенность рабочих мест: коэффициент естественной освещенности должен быть не менее 1,5%, з общее искусственное освещение должно создавать, -' освещенность ие менее 150 лк.
Глава 7 ЗАЩИТА ОТ ИОНИЗИРУЮЩИХ ИЗЛУЧЕНИЙ Ионнзирующие излучения применяют в машино- й пр11669блтроении для автоматического контроля технологических операций и'управления ими', определейий 'нзнбеа деталей, качйстйй"'йварных швов,'"структуры метал- ' ла и т. д. Работа с радиоактивными веществами и источ- .-'' никами ионизирующих излучений представляет яотен-. циальную угрозу здоровью и жизни людей, которые уча-. ствуют и их использовании. 222 й 53. Виды ионизирующих излучений, их физическая: природа н особенности распространения К юонизнруккпим омвситси корпускуляриые (зльфв-, бета-, щ;йтроииые) и электромегиитю|лс (ггммг-, реятгелкщское) излучении, споеибщле ири взаимодействии с ; иэв(йдтзом соадаегть и нем заргокеииые атомы я молеку. лм ионы.
Альфа-излучение представляет собой поток ядер гелия, испускаемых веществом при радиоактивном распаде ядер пли при ядерных реакциях. Их энергия пе превышает нескольких МэВ. Чем больше энергия частицы, тем больше полная ионизация, вызываемая ею в веществе. Пробег альфа-частиц, испускаемых ргдиогктивными веществами, достигает 8 — 9 см в воздухе, г в живой ткани — нескольких десятков микрометров. Обладая сравнительно большой массой, альфа-частицы быстро теряют свою энергию при вэгимодействии с иеществом, что об* условлнвает их низкую проникающую способность и высокую удельную ионнэацию, составляющую в воздухе на ' ', ! см пути несколько десятков тысяч пар ионов. Бета-излучение — готок электронов или позитронов, возникающих при радиоактивном распаде.
Энергия бета- частиц не превышает нескольких МэВ. Максимальный пробег в воздухе составляет 1800 см, а в живых тканях 2,5 см Ионизярувщая способность бете-частиц ийже (несколько десятков пар иа 1 см пробега), а проникающая способность выше, чем альфа-частиц, так кзк они обладают значительно меньшей массой и при одинаковой с альфа-частицами энергии имеют меньший заряд. Нейтроны (поток которых образует нейтронное излучение) преобразуют свого энергию в упругих и пеупругих взаимодействиях с ядрами атомов; при пеупругих взаимодействиях возникает вторичное излучение, которое мо. жет состоять кгк из заряженных частию.
так и иэ гамма- квантов (гамма-излучение). При упругих взаимодейст. виях возможна обычная ионизация вещества. Проникаю-, щая способность нейтронов существенно зависит от их' энергии и состава атомов вещества, с которым они взан. модействуют. Гамма-излучение †электромагнитн (фотонное) изл '„л лучеиие, испускаемое при ядерных превращениях илн взаимодействии чзстиц. Гамма-излучение обладает большой проникающей способностью и малым ионизирую- щим действием. Энергия его находится в пределах 0,01— 3 МэВ. Рентгеновское излучение возникает в среде, окружавшей источник бета-излучения, в рентгеновских трубках, в ускорителях электронов и т. п. и представляет совокупность тормозного и характеристического излучения, энергия фотонов которых составляет не более 1 МэВ.
Тормозное излучение в это фотонное излучение с непрерывным спектром, испускаемое при изменении кинетической энергии заряженных частиц. Характеристическое излучение — это фотонное излучение с дискретным спектром, испускаемое при изменении энергетического состояния атома. Как и гамма-излучение, рентгеновское излучение обладает малой ионизнрующей способностью и большой глубиной проникновения.
$'$4. Единицы активности и дозы ионизирующих излучений Активность А радиоактивного вещества — число сипи=, таиных ядерных превращений л(лт' в этом веществе за ма.. лый промежуток времени л(л, деленное йа этот промежу ток: А =ИФИ1. Единицей измерения активности является беккерель (Бк). 1 Бк равен одному ядерному превращению в се- кунду. Кюри (Ки) — специальная единица активности 1 Кн=3,7 10ю Вк, Для характеристики источннкг излучения по эффек- ту ноннзацин применяют так называемую экспозицион- ную дозу рентгеновского и гамма-излучения. Экспозиии- оннал доза Х вЂ” полный заряд Щ ионов одного знака„ возникающих в воздухе в денной точке пространства прн полном торможении всех вторичных электронов, которые были образованы фотонами в малом объеме воздуха, деленный на массу воздуха с(т в этом объеме..
Х= =лЩйп. Единица измерения экспозиционной зоны — кулон пе килограмм (Кл/кг). Рентген — специальная единица экс- позиционнйй зоны (Р). Один рентген — это экспозицнои. ная доза рентгеновского нли ггмма-излучения, при коточ рой сопряженная корпускулярная эмиссия в 1 смг сухо- го атмосферного воздуха производит ионы, несущие за.
ряд в СГСЕ электричества каждого знака. 1Р= =0,286 МКЛ~КГ. Таблица 13 Гамма-постоянная иоищорьш язотояоп 3. 6( 0 091 Мощность экспозиционной дозы йУ вЂ” приращение экспозиционной дозы с(Х га малый промежуток времени т(1, деленное на этот промежуток: йг=с/Х/Л.
Специальной единицей мощности экспозиционной дозы является рентген в секунду (Р/с). Величину экспозиционной дозы на рабочем месте можно ргссчптать по формуле (88) Х вЂ” АК,т'/Кэ, где А — активность источника, мКи; К т — гамма-постоянпгя изотопа, Р.смэ/(ч мКи),берется из таблиц;значения К, для некоторых изотопов приведены в табл. 13; 1 в время облучения, ч; К в расстояние от источника до рабочего места, см. В системе СИ гамма-постоянная радионуклида измеряется в Гр мэ/(с.
Бк), прн которой мощность поглощенной дозы и воздухе на расстоянии 1 м от точечного изотропного источника активностью 1 Бк составляет 1 Гр/с. Поглощенная доза Д вЂ” средняя энергия дЕ, переданная излучением веществу в некотором элементарном обь« еме, деленнгя нг массу вещества дт в этом объеме: Д =ИЕ(двь Грей — единица поглосдепной дозы. 1 Гр= =1 Дж/кг=100 рад. Рад — специальная единица погло. 1ценной дозы. Величииг поглощенной дозы зависит от свойств излучения и поглощающей среды. В условиях электронного равновесия экспозиционной дозе 1 Р соответствует поглощенная доаа в воздухе, равная 0,88 рад.
В дознметрической практике наряду с измерением активности часто сравнивают радиоактивные препараты по нх гамма-излучению'. Если два препарата при тождестэ венных условиях измерения создают одну и ту же мощ* ность экспозиционной дозы, то говорят, что они имеют одинаковый гамма-эквивалент. Рентгеновское и гамма-излучсиис . Электроны и позитроны, бэта-излучсиис Протоны с энергией мсиьшс Ю МэВ Нейтроны с эисртисз меньше 20 МэВ.
Нейтроны с энергией О,1 — 10 МэВ. Алмра-излучсиис с эисртясй мсиьшс 1О МэВ ТяФслыс ядра отгачи 1 1 1О 3 1О 20 20 При расчете эквивалентной дозы в счет альфа-актив- '. ных радионуклидов следует учитывгть кэффициент рас-: пределения дозы КР, характеризующий влинние неоднородности распределении нуклида в органе (ткани) и.его канцерогенную эффективность по отношению к нФа.' ййй Галэма-эквивалент тя, источника — условная масса точечного источника зшКа, создающего на некотором расстоянии такую же мощность экспозиционной дозы, как и данный источник. Специальной единицей гамма- эквивалента является килограмм-эквивалент радия; 1 кг-экв Ка на расстоянии 1 см в воздухе от источника создает мощность экспозиционной дозы 8,4 10э Р/ч, со- ' ответственно 1 мг-экв Ка=8,4 Р/ч.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
