- Уравнения Навье-Стокса

Тема 11

УРАВНЕНИЯ НАВЬЕ-СТОКСА

1. Тензорная запись уравнений Эйлера.  Тензор плотности

     потока импульса.

2. Тензор плотности потока импульса для вязких течений.

3. Уравнения Навье-Стокса в декартовых координатах.

4. Течение по трубе.

11.1. Тензорная запись уравнений Эйлера. Тензор плотности потока импульса

Определим скорость изменения импульса единицы объема жидкости . Воспользуемся тензорными обозначениями

Рекомендуемые материалы

 .

Из уравнения неразрывности имеем

.

Воспользуемся уравнениями Эйлера, записанными в тензорной форме

.

Таким образом получаем

.

Член с давлением запишем в виде

.

Уравнения количества движения принимают вид

 ,

где тензор    определяется как .

Выясним физический смысл тензора . Проинтегрируем уравнение количества движения по некоторому объему

.

Преобразуем интеграл в правой части в интеграл по поверхности

.

Слева стоит изменение в единицу времени i - той компоненты импульса в рассматриваемом объеме. Поэтому интеграл по поверхности в правой части есть количество импульса, вытекающего в единицу времени через ограничивающую объем поверхность.

Следовательно,  есть i - тая компонента импульса, протекающая через элемент   поверхности.

Тензор  называют тензором плотности потока импульса.

11.2. Тензор плотности потока импульса для вязких течений

Плотность потока импульса, определяемая соотношением

 ,

представляет собой обратимый процесс переноса импульса, связанный с механическим передвижением различных участков жидкости из одного места в другое и с действующими в жидкости силами давления.

Вязкость ( внутреннее трение ) жидкости проявляется в наличии еще дополнительного, необратимого, переноса импульса из мест с большей в места с меньшей скоростью.

Поэтому уравнения движения вязкой жидкости можно получить, прибавив к "идеальному" потоку импульса дополнительный член , определяемый необратимый, "вязкий" перенос импульса в жидкости.

Таким образом, мы будем писать тензор плотности потока импульса в вязкой жидкости в виде

 .

Тензор    называют тензором напряжений, а  - вязким тензором напряжений.   определяет ту часть потока импульса, которая не связана с непосредственным переносом импульса вместе с массой передвигающейся жидкости.

Процессы внутреннего трения в жидкости возникают только в тех случаях, когда различные участки жидкости движутся с различной скоростью, так что имеет место движение частей жидкости друг относительно друга. Поэтому  должно зависеть от производных скорости по координатам. Если градиенты скорости по координатам не очень велики, то можно считать, что обусловленный вязкостью перенос импульса зависит только от первых производных скорости.

Зависимость  от производных  можно в том же приближении считать линейной. Не зависящие от  члены должны отсутствовать в выражении для, поскольку  должно обращаться в нуль при  .   должно обращаться в нуль также в том случае, когда вся жидкость как целое совершает равномерное вращение, поскольку при таком движении внутреннее трение не происходит. При равномерном вращении с угловой скоростью   скорость  равна векторному произведению . Линейными комбинациями производных , обращающимися в нуль при , являются суммы  .

Поэтому   должно содержать именно эти симметричные комбинации производных   .

Наиболее общим видом тензора второго ранга, удовлетворяющего этим требованиям, является

 ,

с не зависящими от скорости коэффициентами h и z. Величины h и z называются коэффициентами вязкости ( причем z часто называют второй вязкостью ).

11.3. Уравнения Навье-Стокса в декартовых координатах

Уравнения движения вязкой жидкости можно получить путем прибавления выражения  к правой части уравнений Эйлера

.

Получаем,

.

Величины h и z являются в общем случае функциями давления и температуры. Поэтому они не постоянные в объеме и не могут быть вынесены из-под знака производной.

При постоянных значениях коэффициентов вязкости уравнения Навье-Стокса в векторной форме имеют вид

.

Уравнения были впервые сформулированы Навье в 1827 году, вывод уравнений близкий к современному, был дан Стоксом в 1845 году.

Если жидкость считать несжимаемой, то   и последний член исчезает

.

Тензор напряжений в несжимаемой жидкости принимает более простой вид

.

Отношение  называют кинематической вязкостью, h - динамической вязкостью.

Граничные условия

Между поверхностью твердого тела и вязкой жидкостью существуют силы межмолекулярного сцепления, приводящие к тому, что прилегающие к твердой стенке слой жидкостью как бы прилипает к ней.

Граничные условия к уравнениям движения вязкой жидкости состоит в требовании обращения в нуль скорости жидкости на неподвижных твердых поверхностях .

В общем случае движущейся поверхности скорость   должна быть равна скорости этой поверхности.

11.4. Течение по трубе

Известно несколько точных решений для уравнений Навье-Стокса. Рассмотрим одно из них - для случая стационарного течения жидкости в трубе произвольного сечения ( одинакового вдоль всей длины трубы ).

Ось трубы выберем в качестве оси  . Очевидно, что скорость  жидкости направлена везде по оси  и является функцией только от  и .

Уравнение неразрывности удовлетворяется тождественно, а проекции на оси  и  из системы уравнений Навье-Стокса дают

.

То есть давление постоянно вдоль сечения трубы. Уравнение в проекции на ось х дает

.

Откуда имеем, что , градиент давления можно записать в виде  , где   - разность давлений на концах трубы, а   - ее длина.

Распределение скоростей в потоке жидкости в трубе определяется двумерным уравнением типа

.

Уравнение должно быть решено при граничном условии  на контуре сечения трубы.

Решим это уравнение для трубы кругового сечения. Выбирая начало координат в центре трубы кругового сечения и вводя полярные координаты, имеем в силу симметрии  .

Воспользуемся выражением для оператора Лапласа в полярных координатах, имеем

.

Интегрируя, находим

.

Постоянную  a  надо положить равной нулю, поскольку скорость должна оставаться конечной во всем сечении трубы, включая ее центр.

Постоянную  b  определим из требования  , при r = R ( где R - радиус трубы ) и получаем

.

Лекция "1.1. Краткая история развития гидравлики" также может быть Вам полезна.

Таким образом, скорость распределена по сечению трубы по параболическому закону.

Определим расход жидкости в трубе - количество ( массу ) жидкости  Q, протекающей в 1 секунду, через поперечное сечение трубы.

Через кольцевой элемент  площади сечения трубы проходит в 1 секунду количество жидкости .

Поэтому

.

Количество протекающей жидкости пропорционально четвертой степени радиуса трубы.