Лабораторная работа: Лабораторные по ФХОТ
Описание
Характеристики лабораторной работы
Список файлов
- Лабораторные по ФХОТ
- 1.jpg 1,48 Mb
- 2.jpg 1,16 Mb
- 3.jpg 1,08 Mb
- 4.jpg 1,33 Mb
- 5.jpg 1,19 Mb
- Thumbs.db 109 Kb
- laba-2 (мой в).xls 28,5 Kb
- laba.tif 243,53 Kb
- laba.xls 26,5 Kb
- pronic.doc 107 Kb
- от Кулешова
- laba1.xls 35 Kb
- laba2.xls 41 Kb
- Лабораторная работа.doc 99,5 Kb
Распознанный текст из изображения:
Измерение магнитной проницаемости и тангенса угла магнитных
потерь резонансным методом
Магнитная проницаемость — физическая величина характеризующая изменение магнитной индукции В среды при воздействии магнитного поля
н.в=он.
Основной величиной, характеризующей магнитные свойства вещества является магнитный момент. Источником магнитного поля согласно классической теории электромагнитных явлений являются микро- и макро- атомные токи. Элементарным источником магнитного поля являются замкнутые атомные и молекулярные токи. Магнитный момент замкнутого (кольцевого) тока М = УЯ, где 3 — ток электрона, Я- площадь витка (орбиты) электрона. Магнитный момент единицы объема вещества равный сумме элементарных магнитных моментов называется намагниченностью.
Магнитные материалы обладают высокой магнитной проницаемостью и способны легко намагничиваться в слабых магнитных полях. При работе в переменных магнитных полях такие материалы, обладая малыми потерями, легко перемагничиваются. Петля гистерезиса у них узкая и коэрцетивная сила мала (магнитомягкие материалы).
При работе в переменных магнитных полях в магнитных материалах возникают потери энергии, обусловленные, главным образом, потерями на гистерезис и вихревые токи. Потери на гистерезис определяются площадью статической петли гистерезиса. Потери на вихревые токи определятся величиной электрического сопротивления магнитного материала, возрастая пропорционально квадрату частоты [1~. Поэтому для работы на высоких частотах выбирают материалы с большим удельным сопротивлением.
Потери в магнитном материале определяются тангенсом угла магнитных потерь ф б.
Эквивалентная схема замещения катушки индуктивности может быть представлена в следующем виде (Рис.1):
!
!
!
!
!
+!
!
!
Рис.1. Эквивалентная схема замещения катушки индуктивности
Распознанный текст из изображения:
Как известно, добротность колебательного контура ~,1 Рз Где: А ~нду~~ив~~ст~ ка*ушки, ~ — частота; ~, — ~квива~~~т~~~ а~т~~ное сопротивление катушки, Ом.
Эквивалентное сопротивление катушки состоит из сопротивления обмотки катушки ~,„и сопротивления магнитных потеры..
Измеряемые образцы представляют собой однослойные катушки индуктивности с тороидальными или стержневыми сердечниками изготовленными из исследуемого магнитного материала. Измерив индуктивность такой катушки, можно определить и величины магниной проницаемости. Магнитное поле, создаваемое в образце в нашем опыте слабое, то можно считать, что измеренное значение р магнитной проницаемости равно начальному ее значению. Расчет,и для рассматриваемого случая производмтся по формуле: где А — индуктивность катушки, мкГн; .О„- средний диаметр сердечника., см; 5 — площадь поперечного сеч.ения сердечника., ем;
2. И~ — число витков обмотки катушки.
Определив одновременно с индуктивностью катушки Л величину добротности Д, можно при помощи соотношения (2) рассчитать эквивалетное активное сопротивление катушки:
~хЬ„
Поскольку ~~, +~ ~ = ~",, то зная омическое сопротивление катушки, можно рассчитать сопротивление магнитных потеры" .
Распознанный текст из изображения:
1. Установить все органы управления измерительных приборов в положения отмеченные красными метками.
2. Перевести тумблеры включения приборов в положение ВКЛ ~отмечены зелеными метками).
3. Дать приборам прогреться в течение 5 мин.
4. Регулировкой выходного напряжения генератора «Грубо» установить стрелку прибора У, в среднее положение шкалы ~отмечено белой меткой). В процессе работы следить, чтобы показания этого прибора не превышали это значение. При зашкаливании прибора У, уменьшать напряжение У, до необходимых значений.
5.Установить переключатель емкостей в положение 1.
6. Установить частоту генератора приблизительно соответствующую частоте резонанса для данного образца ~см. табл.1).
7. Вращая ручку точной настройки генератора вблизи частоты, указанной в таблице 1 добиться максимального отклонения стрелки вольтметра 13,.
3. Отметить и занести в таблицу 2 ~таблицу продумать самостоятельно) показания вольтметров У, ~максимум) и У, ~минимум) в точке резонанса. В таблицу занести также значение резонансной частоты.
9. По формулам ~4) и ~5) рассчитать добротность Д и индуктивность |, катушки . Занести их значения в таблицу
1О. По измеренной добротности и индуктивности катушки по формуле ~4) рассчитать эквивалентное сопротивление катушки. Занести результат в таблицу.
11. По формуле (1) рассчитать ф д.
12. Повторить измерения для резонансных частот соответствующих остальным ~оложен~~м переключателя С .
На основании данных занесенных в таблицу построить графики зависимостей Д А, ~„р, ф д от частоты.
Распознанный текст из изображения:
Лабораторная работа № 9
Измерение магнитной проницаемости и тангенса угла магнитных
потерь резонансным методом
Магнитная проницаемость — физическая величина характеризующая изменение магнитной индукции В среды при воздействии магнитного поля
н.в=он.
Основной величиной, характеризующей магнитные свойства вещества является магнитный момент. Источником магнитного поля согласно классической теории электромагнитных явлений являются микро- и макро- атомные токи. Элементарным источником магнитного поля являются замкнутые атомные и молекулярные токи. Магнитный момент замкнутого (кольцевого) тока М = 5 К, где ! — ток электрона, Я- площадь витка (орбиты) электрона. Магнитный момент единицы объема вещества равный сумме элементарных магнитных моментов называется намагниченностпью.
Магнитные материалы обладают высокой магнитной проницаемостью и способны легко намагничиваться в слабых магнитных полях. При работе в переменных магнитных полях такие материалы, обладая малыми потерями, легко перемагничиваются. Петля гистерезиса у них узкая и коэрцетивная сила мала (магнитомягкие материалы).
При работе в переменных магнитных полях в магнитных материалах возникают потери энергии, обусловленные, главным образом, потерями на гистерезис и вихревые токи. Потери на гистерезис определяются площадью статической петли гистерезиса. Потери на вихревые токи определятся величиной электрического сопротивления магнитного материала, возрастая пропорционально квадрату частоты [Ц. Поэтому для работы на высоких частотах выбирают материалы с большим удельным сопротивлением.
Потери в магнитном материале определяются тангенсом угла магнитных потерь ф о.
Эквивалентная схема замещения катушки индуктивности может быть представлена в следующем виде (Рис.1):
!
!
!
!
!
!
!
!
!
Рис.1. Эквивалентная схема замещения катушки индуктивности
Начать зарабатывать