Лекции РК5

Описание

Описание файла отсутствует
Картинка-подпись

Список файлов в архиве

  • лекции рк5
  • 0001.tif 12,23 Kb
  • 0002.tif 35,15 Kb
  • 0003.tif 1,11 Mb
  • 0004.tif 1,12 Mb
  • 0005.tif 18,69 Kb
  • 0006.tif 11,96 Kb
  • 0007.tif 1,11 Mb
  • 0008.tif 1,13 Mb
  • 0009.tif 1,12 Mb
  • 0010.tif 1,11 Mb
  • 0011.tif 1,12 Mb
  • 0012.tif 1,09 Mb
  • 0013.tif 1,1 Mb
  • 0014.tif 22,12 Kb
  • 0015.tif 1,11 Mb
  • 0016.tif 1,12 Mb
  • 0017.tif 1,1 Mb
  • 0018.tif 1,1 Mb
  • 0019.tif 1,11 Mb
  • 0020.tif 1,1 Mb
  • 0021.tif 1,1 Mb
  • 0022.tif 1,12 Mb
  • 0023.tif 1,09 Mb
  • 0024.tif 23,25 Kb
  • 0025.tif 1,11 Mb
  • 0026.tif 1,11 Mb
  • 0027.tif 1,12 Mb
  • 0028.tif 1,09 Mb
  • 0029.tif 1,1 Mb
  • 0030.tif 1,09 Mb
  • 0031.tif 1,1 Mb
  • 0032.tif 1,13 Mb
  • 0033.tif 27,81 Kb
  • 0034.tif 15,8 Kb
  • 0035.tif 21,55 Kb
  • 0036.tif 15,88 Kb
  • 0037.tif 21,5 Kb
  • 0038.tif 20,38 Kb
  • 0039.tif 12,23 Kb
  • 0040.tif 13,92 Kb
  • 0041.tif 18,11 Kb
  • FRBatch.opt 379 b
  • Noname.loc 45 b
  • _FRBatch.pac 10,06 Kb
  • desktop.ini 117 b
  • packet.ico 19,51 Kb
  • textlang.dat 49 b
0001

Распознанный текст из изображения:

Сухова Н.А.

Конспект лекций по сопротивлению

материалов

2002-2003 учебный год

Конспект подготовил студент группы РК5-41:

Демишкевич Эдуард.

0002

Распознанный текст из изображения:

Лекция 1

Лекция 1 Сопротивление материалов — это дисциплина о прочности и устойчивости элементов конструкций.

Первая книга о прочности конструкций была написана Галилеем в 1638 году.

Основные гипотезы о свойствах материалов 1. Гипотеза сплошности — материал сплошь занимает объем всего тела. Размеры конструкций и их элементов значительно больше структурных элементов материалов. 2. Гипотеза однородности — свойства материалов не зависят от координат точек. Также рассматриваются только изотропные материалы — их свойства не зависят от направления.

Формы тел в сопротивлении материалов Самая простая математическая модель реальной конструкции — стержень (брус) — тело, один из размеров которого (длина) много больше других размеров. В зависимости от формы стержня, он может быть прямым, кривым, пространственным кривым.

Силы внешние и внутренние Внешние силы — могут быть распределенными и сосредоточенными. Принцип Сен-Венана: Замена одной системы сил, распределенных по некоторой площадке статически эквивалентной системой сил, распределенных по той же площадке, влияет на состояние материала только в области, примыкающей к этой площадке и имеющей размеры порядка размеров этой площадки.

0005

Распознанный текст из изображения:

Лекция 1 У

1пп (ЛВКС вЂ” ИВ+К+С+) = у,~

вк-+о х ск-+о

— угловая деформация Деформированное состояние — совокупность линейных и угловых деформаций по всем направлениям, проходящим через данную точку.

Принцип начальных размеров

Уравнения равновесия записываются применительно к недеформированному состоянию тел. 4

Растяжение — сжатие прямого стержня

0006

Распознанный текст из изображения:

Лекция 1

Гипотеза круглых сечений Поперечные сечения стержней, плоские до деформации, остаются плоскими и параллельными себе после деформации.

0014

Распознанный текст из изображения:

Лекция П1 В статически неопределимых системах при сборке могут возникнуть так называемые монтажные напряжения, если какой-то элемент не соответствует по длине спроектированному.

Возникновение температурных напряжений

При нагревании элемента конструкции или всей конструкции возникают температурные напряжения. В статически неопределимых системах возможно надичие самоуравновешенных внутренних сил (внутренних сил без внешней нагрузки). Механические характеристики материала при растяжении-сжатии

1. Растяжение 1о/~1о = 10

14

0024

Распознанный текст из изображения:

Лекция У Лекция 5

Кручение Кручение — такой вид нагружения стержня, при котором внутренние силы в его поперечном сечении приводятся к паре сил, лежащей в плоскости сечения, момент этой пары равен крутящему моменту. Чтобы назвать крутящий момент, надо встать лицом к сечению.

М,(М„,М,)

Кручение стержня круглого поперечного сечения Гипотеза круглых сечений и прямых радиусов: при кручении стержня круглого поперечного сечения, сечения остаются круглыми, а радиусы — прямыми. СС+ = рИф = усЬ

Иф ~=р — =рО

~Ь вЂ” = Π— крутка Цг~ ~й

24

0033

Распознанный текст из изображения:

Лекция У1

Кручение стержня прямоугольного поперечного сечения т „=и, И~ — — абаа=а~ц Л6. ~ . (а~

~ь( ь

3адача о равновесии мембраны, натянутой на отверстие

Существует аналогия между задачей о кручении стержня и задачей о равновесии пленки, натянутой на контур и нагруженной равномерно распределенным давлением. Аналогом напряжения является угол, который составляет касательная к поверхности пленки с плоскостью контура, а аналогом крутящего момента — объем, заключенный между плоскостью контура и поверхностью пленки.

Задача о кручении тонкостенных открытых профилей

> 10 7 я, М~ + М2 + Мз — — М ф = ф, = -+' —; м, = ~с'в,'я.; и = хм, = ~си 'в,'я,;

С вЂ” д~Я,

0034

Распознанный текст из изображения:

Лекция У1

~ 1~з~ М, ф, 1/ЗЬ,Я,

г

т

Ттп ах

Понятие о свооодном и стесненном кручении

При кручении стержня поперечное сечение остается плоским(депланация).

Если депланация ничем не ограничена, то такое кручение называется

свободным, в противном случае кручение стесненное.

Полученные формулы применимы только для свободного кручения!

0035

Распознанный текст из изображения:

Лекция УП

Лекция 7

Геометрические характеристики плоских фигур 1) Площадь

А= дА [м] ) О У У Х

Х 2) Статические моменты площади Я, = удА [м] Яд — — хдА [м] Статические моменты могут быть как положительными, так и отрицательными. Ось, относительно которой статический момент равен нулю, называется центральной осью 3) Моменты инерции осевые: [м] > О [м] ) О центробежный:

1 ~1 [ ]4

Оси, относительно которых центробежные моменты инерции равны нулю, называются главными осями. Если из двух осей хотя бы одна — ось симметрии, то оси будут главными.

0036

Распознанный текст из изображения:

Лекция У11

Осевые моменты инерции относительно главных осей — главные осевые моменты. 1р †полярн момент инерции:

р'Ц 1 > 0 р' = х' + у'

1, = / р~йА = / (х' ~- р~) ЙА Теорема о параллельном переносе осей

Я„= (х+ б,)дА = удА+б,дА

0038

Распознанный текст из изображения:

Лекция У11 1„= ~и~йА = / (усова — хяпа) ИА = А А = сов~ а / у~с~А — 2 в1п а сов а / хуст ~- ~- яп~ а / х~с1А

А А А 1„= 1, сов а+1 яп а — 1, яп2а 1„= 1, яп а + 1„сов а + 1щ яп 2а

авиа: Π— 3' а0 сов 2а01хр + яп 2ао — — О

2 ~1.1и

Ф ~ ~ Ф Ф

= — 1,2 сов а яп а + 1~2 яп а сов а — 1,~2 сов 2а = О Й~

Ф~ 2а*— Относительно главных осей осевые моменты инерции одинаковы. Относительно главных осей один главный осевой момент инерции максимален, а другой минимален.

Моменты инерции простейших григур Круг:

Комментарии

Рекомендуем также
Дата публикации 19 августа 2013 в 22:09
Рейтинг -
0
0
0
0
0
Автор zzyxel (4,54 из 5)
Цена Бесплатно
Качество Качество не указано
Просмотры 1294
Скачивания 578
Размер 1,23 Mb
Жалобы Не было ни одной удовлетворённой жалобы на этот файл.
Безопасность Файл был вручную проверен администрацией в том числе и на вирусы
Поделитесь ссылкой:
Свежие статьи