Полезности(вразнобой) (Физика экзамен 2016), страница 6

одной линии совпадает спервым мин. другой..Справедливо когда: 1. интенсивность обоих максимумов одинакова. 2. Расширениелиний обусловлено только дифракцией. 3. Падающий на решетку свет имеет ширинукогерентности превышающую размер решетки.область дисперсии Δ = /m, Δ - ширина спектрального аппарата при котором еще нетперекрытия спектров соседних порядков.3)),2)1Е0 cos((k 2l22t12)k1l1 k 2 l 22t21)+2)122) cos((12)2k1l1 k 2 l 22t122A 2E0 cos((122)tk1l1 k 2 l 22122)то суперпозиция волн описывается уравнениемЕ=Acos((0 приcos((112)2, где12)2k1l1 k 2 l 22)1t222k1l1 k 2 l 22)12t) 0222cos((k1l1 k 2 l 22t12при,)0Амплитуда результирующей волны А=2Е0cos(cos((122)tk1l1 k 2 l 22122))не будет зависеть от времени в случае, если частоты волн совпадают ω1 =ω2 и величинане зависит от времени.12Когерентными называются волны, разность фаз которых не зависит от времени.Пространственная когерентность — когерентность колебаний, которые совершаются водин и тот же момент времени в разных точках плоскости, перпендикулярной направлениюраспространения волны.

Рассмотрим две разные точки одной волновой поверхности в одини тот же момент времени. Максимальное расстояние (вдоль этой поверхности), на которомизлучение в точках ещѐ являются когерентными, называется радиусом пространственнойкогерентности.в кот-ый переходит волновая оптика, когдадлина свет волны стремится к нулю.При построении методами геометрическойоптики размеры щели и изображения на(параллельно расположенном) экране будутодинаковыми независимо от расстояния lмежду экраном и перегородкой сощелью.Если строить изображение щелиметодом волновой оптики, то граница тени соответствует первому минимуму, положение которого2определяется углом φ≈λ/b. Следовательно, если величина lλ/b <<1 , то результаты построенияметодами волновой и геометрической оптики практически совпадают.Начальная фаза волны естественного света меняется спонтанно, то разность фаз двух волнодинаковой частоты, испущенных из одной и той же точке волновой поверхности, но вразное время, вообще говоря, будет меняться во времени.

Т.е. волны не будут являтьсякогерентными. В этом случае говорят о временной когерентности.2 .tKlKcc3) В некоторой точке А внутри однородного диэлектрика с проницаемостью ε =2,53плотность стороннего заряда ρ = 50 мкл/м . Найти в этой точке плотность связанныхзарядов.3)4)4) Металлический шар радиусом R = 3см несет заряд Q = 20 нКл. Шар окружен слоемпарафина(ε = 2) толщиной d = 2 см. Определить энергию W электрического поля,заключенную в слое диэлектрика.4)Сила тока в проводнике сопротивлением R=20 Ом нарастает в течение времени ∆t = 2с полинейному закону от I1 = 0А до Imax = 6А.

Определить количество теплоты Q1, выделившееся вэтом проводнике за первую секунду и Q2 − за вторую, а также найти отношение этихколичеств теплот Q2/Q1.)Если амплитуду результирующей волны записать в видеБИЛЕТ 131) Теорема Гаусса при наличии диэлектрика. Теорема Гаусса для вектора поляризованности.Связь поляризованности с плотностью связанных зарядов.Теорема Гаусса для электростатического поля в диэлектрике:, гдеБИЛЕТ 14БИЛЕТ 151) Поле вблизи поверхности проводника.

Энергия системы неподвижных зарядов. Электроѐмкость.Энергия заряженного проводника. Плотность энергии электростатического поля.1) Электрический ток. Сила и плотность тока. Электрическое поле впроводнике с током. Сторонние силы. Закон Ома и Джоуля-Ленца вдифференциальной и интегральной формах.Сила тока определяется количеством заряда, проходящим черезпоперечное сечение проводника за единицу времени. I=dQ/dt.Плотность тока - физическая величина определяемая силой токапроходящего через единицу площади поперечного сечения проводника.поток вектора P через поверхность S, ограничивающую объем V,связан с полным связанным зарядом q' в объеме соотношениемЗакон Ома.

Сила тока прямо пропорциональна напряжению на концахпроводника и обратно пропорциональна сопротивлению. I=U/R. Дляполной цепи:R= l/S В дифференциальной форме:.Обобщенный закон (инт. форма):Для неоднородного участкацепи:Сторонние силы - силы не электростатического происхождения,действующие на заряды со стороны источников тока и вызывающиеперемещение электрических зарядов внутри источника постоянного тока.Закон Джоуля-Ленца.

Если ток идѐт по неподвижному проводнику, то всяработа идѐт на нагревание и по закону сохранения энергии: dQ=dA.дифференциальная форма:- она же и устанавливает связь междуполяризованностью и плотностью связанных зарядов.2) Шкала электромагнитных излучений. Оптическое излучение, его интенсивность.Интерференция электромагнитных волн.Интерференция волн – взаимное усиление или ослабление когерентных волн при их наложениидруг на друга, что приводит к перераспределению энергии колебаний, устойчивому во времени.Применительно к электромагнитным волнам это означает, что плоскости поляризации волндолжны быть одинаковыми.

Рассмотрим такие две плоские электромагнитные волны,распространяющиеся в разных направлениях, у которых плоскости поляризации параллельны осиZ.Электродвижущая сила ε источника тока называют физическуюскалярную величину, равную работе сторонних сил по перемещениюединичного положительного заряда вдоль замкнутой цепи.Линии тока - линии, в каждой точке которых касательная имеетнаправление вектора поля в этой точке.Если ток постоянный заряд внутри однородного проводника равен нулю.Е вблизи поверхности проводника составляет (при наличиитока) некоторый не равный нулю угол а3)2) Интерференция электромагнитных волн. Расчет интерференционной картины с двумякогерентными источниками.

Пространственно временная когерентность.Интерференция волн – взаимное усиление или ослабление когерентных волн при их наложении другна друга, что приводит к перераспределению энергии колебаний, устойчивому во времени.Применительно к электромагнитным волнам это означает, что плоскости поляризации волн должныбыть одинаковыми. Рассмотрим такие две плоские электромагнитные волны, распространяющиеся вразных направлениях, у которых плоскости поляризации параллельны оси Z.Пусть амплитуды волн одинаковые. Вдоль лучей уравнения волн будут иметь вид-3-24) Кольцо массой m = 5 10 кг, радиусом R = 5 10 м с током I = 2А расположено горизонтальнов магнитном поле, магнитная индукция которого меняется с высотой.

Найдите градиентмагнитного поля в точке, где кольцо находится в состоянии равновесия.E1E2E0 cos( 1t k1l1E0 cos( 2t k 2 l22) Интерференция света в тонких плѐнках. Интерференционныеполосы равной толщины и наклона. Применение интерференции,интерферометры.),2)1По принципу суперпозиции волновых полейЕ=Е1+Е2=E0 cos( 1t k1l1) + E0 cos( 2t k 2l212)Е=2Е 0 cos((2)12k1l1tk 2l21222) cos((2)12k1l1tk 2l21222)Если амплитуду результирующей волны записать в видеA 2E0 cos((12)2tk1l1 k 2 l 22122)то суперпозиция волн описывается уравнениемЕ=Acos((0 приcos((112)2, где12)2k1l1 k 2 l 22)1t222)klkl21 12 212t) 0222cos((k1l1 k 2 l 22t12,)при0Амплитуда результирующей волны А=2Е0cos(cos((122)tk1l1 k 2 l 22122))не будет зависеть от времени в случае, если частоты волн совпадают ω1 =ω2 и величинане12зависит от времени.Когерентными называются волны, разность фаз которых не зависит от времени.Пространственная когерентность — когерентность колебаний, которые совершаются в один и тот жемомент времени в разных точках плоскости, перпендикулярной направлению распространения волны.Рассмотрим две разные точки одной волновой поверхности в один и тот же момент времени.Максимальное расстояние (вдоль этой поверхности), на котором излучение в точках ещѐ являютсякогерентными, называется радиусом пространственной когерентности.Начальная фаза волны естественного света меняется спонтанно, то разность фаз двух волн одинаковойчастоты, испущенных из одной и той же точке волновой поверхности, но в разное время, вообще говоря,будет меняться во времени.

Т.е. волны не будут являться когерентными. В этом случае говорят овременной когерентности.2 .tKlKcc3) Принимая орбиту электрона в невозбужденном атоме водорода за окружность радиусом R =53пм, определить магнитную индукцию поля, создаваемого в центре орбиты.3) На сферической оболочке радиусом R равномерно распределен заряд Q.Используя закон сохранения энергии,найти электрическую силу,приходящуюся на единицу площади оболочки.4) В опыте Юнга расстояние между соседними интерференционными максимумами на экранеоказалось равным ∆y = 0,5мм.

Определить длину волны падающего света, если расстояние междуисточниками d = 3мм, а расстояние от источника до экрана b = 3м.4) Определить магнитный момент электрона, движущегося по-10круговой орбите радиусом R = 0,53 10 м вокруг протона (боровскаямодель атома водорода).БИЛЕТ 161) Проводник с током в магнитном поле. Закон Ампера. Контур с током в магнитном поле.Магнитный момент контура с током.Каждый носитель тока испытывает действие магнитной силы, которое передается проводнику, покоторому заряды движутся.

В результате магнитное поле действует с определенной силой напроводник с током (силой Ампера). Найдѐм это силу. Пусть объемная плотность заряда равна ρ.Вобъѐме dV находится заряд. Тогда сила. (из]) Так какплотность тока, то. Если ток течет по тонкому проводнику, то согласно рис.:и,где dl — вектор, совпадающий по направлению с током ихарактеризующий элемент длины тонкого проводника.Cила Ампера, действующая на контур с токомравна:Если контур с током плоский и его размеры малы элементарный.