14, 15 (Лекции кафедральные (PDF)), страница 5
Описание файла
Файл "14, 15" внутри архива находится в папке "Лекции по физике за 4 семестр". PDF-файл из архива "Лекции кафедральные (PDF)", который расположен в категории "". Всё это находится в предмете "физика" из 4 семестр, которые можно найти в файловом архиве МГТУ им. Н.Э.Баумана. Не смотря на прямую связь этого архива с МГТУ им. Н.Э.Баумана, его также можно найти и в других разделах. Архив можно найти в разделе "лекции и семинары", в предмете "физика" в общих файлах.
Просмотр PDF-файла онлайн
Текст 5 страницы из PDF
при kT > EF ( 0 ) , электронный газ невырожден.Замечание. Поскольку температура Ферми для металлов имеет величину TF ~ 104 K, тоэлектронный газ в металлах оказывается вырожденным при всех температурах, при которыхметалл остается в твердом состоянии.В полупроводниках характер поведения электронного газа зависит от величины концентрации носителей заряда. В примесных полупроводниках при высокой концентрации донорнойпримеси электронный газ может оказаться вырожденным.
В полупроводниках с акцепторнойпримесью свойствами вырожденного газа может обладать газ дырок. Такие полупроводникиназываются вырожденными полупроводниками.Для обычных газов, состоящих из атомов или молекул, являющихся ферми-частицами,температура вырождения близка к абсолютному нулю. Поэтому такие газы во всей областитемператур вплоть до температуры сжижения являются невырожденными и подчиняются классической статистике Максвелла-Больцмана.Пример.
Вычислим интервал между соседними энергетическими уровнями свободныхэлектронов в металле при T=0 вблизи уровня Ферми. Считайте, что концентрация свободныхэлектронов n=1028 м-3.13Семестр 4. Лекции 14-15.32m 2Решение: Для решения задачи воспользуемся выражением ∆n = 2 30 E ∆E , где ∆E πразность энергий между ближайшими энергетическими уровнями, а ∆n - изменение числа электронов при переходе на соседний уровень. Поскольку на каждом уровне при T=0 находится дваэлектрона, то ∆n =2. Подставляя в приведенное соотношение выражение для энергии Ферми2π2 21≈ 2 ⋅10−22 эВ.
Это настолько ничтожно малая величина, что обнаполучаем ∆E =me ( 3π2 n )1 3ружить ее практически невозможно. Поэтому энергетический спектр свободных электронов вметалле можно считать непрерывным (квазинепрерывным).14.