Задача 14
Описание файла
Документ из архива "Задача 14", который расположен в категории "". Всё это находится в предмете "квантовая механика" из 8 семестр, которые можно найти в файловом архиве МФТИ (ГУ). Не смотря на прямую связь этого архива с МФТИ (ГУ), его также можно найти и в других разделах. .
Онлайн просмотр документа "Задача 14"
Текст из документа "Задача 14"
Задача 14. Гамильтониан ферромагнетика в модели Изинга в магнитном поле h имеет вид
Здесь - спины электронов, индексы i,k нумеруют узлы кристаллической решетки ферромагнетика, - магнетон Бора. Обменное взаимодействие –V обеспечивает параллельные спины при низких температурах (спонтанную намагниченность). В приближении самосогласованного поля определить температуру фазового перехода (температуру Кюри), магнитную восприимчивость выше температуры Кюри и спонтанную намагниченность ниже температуры Кюри.
Решение. Выделим один спин и в соответствии с данной формой гамильтониана введем самосогласованное поле, действующее на этот спин со стороны других спинов, заменяя другие спины средним значением спина :
Здесь z – число ближайших соседей к данному спину, которые и учитываются во взаимодействии. Среднее значение намагниченности (магнитный момент единицы объема) определяется как
Здесь n – концентрация свободных электронов. Следовательно, самосогласованное поле можно записать в виде
С другой стороны, среднее значение величины намагниченности определим с помощью усреднения по распределению Гиббса
Если (слабое магнитное поле), то из этого соотношения следует, что
Отсюда находим парамагнитную восприимчивость
При отсюда получим , что совпадает с классическим выражением для парамагнитной восприимчивости, найденной в задаче 12 (уравнение (15)), как и должно быть. Восприимчивость определена при температуре выше критической температуры (температуры Кюри)
В этой точке восприимчивость обращается в бесконечность.
Ниже точки Кюри возникает спонтанная намагниченность. Ее величина находится из (1), если положить h = 0. Получаем неявное уравнение
При Т = 0 отсюда получим . Найдем решение (4) при температурах вблизи температуры Кюри, где намагниченность мала. Разлагая правую часть (4) в ряд Тейлора, получим
Отсюда
На рис. 1 представлена зависимость безразмерной величины от согласно неявному уравнению (4) (для положительной намагниченности). Она согласуется с оценками, приведенными выше.
Рис. 1
В заключение рассмотрим случай сильного магнитного поля. Обозначим , и Уравнение (1) для намагниченности перепишем в виде
Дифференцируя его по x, получим уравнение для обезразмеренной магнитной восприимчивости :
Подставляя (6) в это соотношение, находим
Восприимчивость обращается в бесконечность при откуда . Подставляя это соотношение в (6), получим неявное уравнение
Оно определяет критическую точку Кюри t через напряженность магнитного поля x. Если x = 0, то t = 1 (случай слабого поля, рассмотренного выше). На рис. 2 представлена зависимость обезразмеренного магнитного поля от обезразмеренной критической температуры согласно уравнению (7)
Рис. 2
Из этого рисунка следует, что при критическом поле критическая температура обращается в нуль, т.е. спонтанная намагниченность исчезает.
Обсудим теперь намагниченность при в присутствии магнитного поля. Из (6) следует, что
На рис. 3 показан график этой зависимости при типичном значении .
x
Рис. 3
Из этого рисунка следует, что при небольших магнитных полях каждого знака (в данном случае ) имеется три значения намагниченности. Большее из этих трех значений (при положительных значениях магнитного поля, x > 0, они отмечены пунктирной линией на рис. 3) соответствует стабильному состоянию. Среднее и нижнее значения соответствует неустойчивым состояниям.