PHYS14- (Физика)
Описание файла
Документ из архива "Физика", который расположен в категории "". Всё это находится в предмете "физика" из , которые можно найти в файловом архиве . Не смотря на прямую связь этого архива с , его также можно найти и в других разделах. Архив можно найти в разделе "рефераты, доклады и презентации", в предмете "физика" в общих файлах.
Онлайн просмотр документа "PHYS14-"
Текст из документа "PHYS14-"
сматривать изолированно одно от другого, а надо объединять в “че-
тырёхмерный мир”, или “пространство-время”, в рамках которого только и возможно дать правильное физическое описание явлений природы. Инерциальные системы отсчёта - отражение свойств сим-
метрии четырёхмерного мира, и ничего более. Другими словами, в
вопросе об инерциальных системах отсчёта речь идёт о чисто геометрических свойствах симметрии четырёхмерного пространства-времени.
Существуют преоброзования - преоброзования симметрии четырёх
мерного пространства-времени, при которых оно переходит само в себя подобно тому,как наше трёхмерное пространство переходит са-
мо в себя при произвольных параллельных переносах и произвольных
поворотах вокруг любой оси на любой угол. Все декартовы системы
координат в трёхмерном пространстве, полученные параллельным переносом и (или)произвольным поворотом относительно произвольно
направленной оси одна из другой,-равноправны.
Обсуждаемую скорее геометрическую, чем физическую гипотезу
наиболее наглядно сформулировал Минковский в работе 1909 г. Но
ранее него её совершенно чётко сформулировал Пуанкаре,хотя в ма-
тематическом и намного более строгом, но не столь наглядном виде,
как у Минковского. Этой гипотезы по существу придерживался и Эин-
штейн в работе 1905 г.
4.14. Геометрическая симметрия четырёхмерного мира
Соображения, опирающиеся на симметрию, играют важную роль в
физических, и не только физических исследованиях. Использование име-
ющихся симметрий существенно упрощает анализ любой ситуации.
Пространство, в котором разыгрываются физические события, -
наше обычное трёхмерное пространство или четырёхмерный мир, или
пространство-время, рассматриваемые в специальной теории относи-
тельности, - тоже обладают определённой симметрией.
Объясним, - Что это означает? Какой именно симметрией обладает
четырёхмерный мир?
Идея симметрии пространства возникла из идеи симметрии геометри-
ческой фигуры, например, равностороннего треугольника или идеально
правильного куба. В частности, куб определённо обладает очень высо-
кой симметрией, и под этим мы понимаем только то, что существуют
операции, отличные от тождественной, которые переводят куб сам в себя.
Если представить себе, что мы распологаем двумя идентичными
экземплярами куба, то можно представить себе мысленно также и
“совмещение” этих двух кубов друг с другом при перемещениях и по-
воротах их в пространстве так, чтобы и вершины, и рёбра, и грани
кубов совместились друг с другом. Легко видеть, что такое совмещение
можно осуществлять по-разному : повернув предварительно каким-либо определённым образом второй куб перед совмещением его с пер-
вым. В частности, второй куб можно совместить с первым, вообще
не повёртывая его заранее. Такая операция совмещения называется
тождественной. Кроме этой тождественной операции, существуют
и другие операции, позволяющие совмещать по-разному повёрнутый
предварительно один экземпляр куба с другим его экземпляром.
Наличие таких операций, которые называют “операциями симметрии”
позволяющих совмещать геометрическую фигуру саму с собой, свиде-
тельствуют о геометрической симметрии рассматриваемой фигуры.
Множество операций симметрии геометрической фигуры образуют то,
что в математике называют группой симметрии этой фигуры.
Чем больше число операций симметрии у геометрической фигуры, тем выше её симметрия. У куба, с учётом тождественной операции,
которой обладает любое даже и совсем не симметричное тело, их ока-
зывается 48. У треугольника на плоскости их 3.
Может случиться, что множество операций симметрии в группе сим-
метрии фигуры бесконечно. Тогда имеем случай чрезвычайно высокой
симметрии. Так, шар в трёхмерном пространстве можно совместить с самим собой, повёртывая его на любой угол относительно любой оси,
проходящей через центр шара, число таких поворотов очевидно беско-
нечно.
Вернёмся к симметрии бесконечного неограниченного пространства.
Здесь тоже следует рассматривать группу преобразований симметрии,
переводящих пространство само в себя. Что касается обычного трёх-
мерного пространства, то его группа симметрии состоит из преобразо-
ваний параллельных переносов пространства вдоль любой прямой на
любое расстояние и из преобразований произвольных поворотов прос-
транства на любой угол вокруг любой оси, проходящей через любую
точку пространства.
С указанной симметрией трёхмерного пространства очевидно связан-
на инвариантность всех его свойств относительно выбора любой пря-
моугольной системы координат OXYZ , центр которой можно помес-
тить в любую точку и оси которой можно ориентировать как угодно.
Что касается четырёхмерного мира, то его группа симметрии тоже
состоит из бесконечного числа преоброзований, а имено-из преобро-
зований произволььных параллельных переносов пространства вдоль
любой “прямой” в этом пространстве, включая и ось времени, и про-
извольных “поворотов” пространства на любой “угол” вокруг любой
“оси” в этом пространстве, включая и “повороты”, не затрагивающие
осей y и z. Такие повороты какраз и являются рассматриваемыми нами
здесь преобразованиями Лоренца.
С указанной симметрией четырёхмерного мира неразрывно связана
инвариантность его геометрических свойств относительно выбора од-
ной из систем отсчёта в классе систем отсчёта, получаемых друг из дру-
га равномерным движением в произвольном направлении с произволь-
ной постоянной скоростью. Этот класс “систем координат” в четырёх-
мерном мире или по-другому - систем отсчёта, отражающих внутрен-
нюю симметрию четырёхмерного мира, и является загадочным классом
инерциальных систем отсчёта классической механики Галилея-Ньютона.
Величины, не изменяющиеся при любых операциях симметрии прост-
ранства, являются его важнейшими характеристиками. Такие величины
называют инвариантными величинами, или просто инвариантами.
В обычном трёхмерном пространстве основными величинами, инва-
риантными относительно выбора декартовых осей координат, являются
длина произвольного отрезка и угол между двумя произвольными отрез-
ками. Это самые важные количественные геометрические величины в на-
шем трёхмерном пространстве.
Если имеем две точки М1 и М2 с координатами x1,y1,z1 и x2,y2,z2, в де-
картовой системе координат К , то квадрат длинны r отрезка между этими
точками даётся известным выражением
r2=(x2-x1)2+(y2-y1)2+(z2-z1)2.
Это выражение инвариантно относительно выбора системы декартовых координат в пространстве. Если x1’ , y1’ , z1’ и x2’ , y2’ , x2’ обозначают
координаты взятых точек относительно другой декартовой системы К’ ,
то имеем равенство
r’2 = (x2’-x1’)2+(y2’-y1’)2+(z2’-z1’)2=
= (x2 - x1 )2+(y2 -y1 )2+(z2 -z1 )2= r2,
причём штрихованные величины выражаются через нештрихованные с помощью формул преоброзования координат.
Так, если система К’ получается из системы К поворотом на угол Ф,про-
изводимым по правому винту вокруг оси z,то указанные формулы преоб-
разования имеют вид:
x’ = x cos Ф - y sin Ф,
y’ = x cos Ф - y cos Ф,
z’ = z.
В четырёхмерном мире тоже имеется геометрически естественная величина, подобная расстоянию между двумя точками. Это - “расстоя-
ние” двух “точек” в четырёхмерном мире. Пусть у нас имеется два мгно-
венных точечных события М1 и М2 с координатами x1, y1, z1, t1 и x2, y2,
z2, t2 отсчитанными относительно инерциальной системы отсчёта К и с
координатами x1’,y1’,z1’,t1’ и x2’,y2’,z2’, t2’ отсчитанными относительно
другой инерциальной системы отсчёта К’. Тогда относительно преобразо-ваний Лоренца, т.е. выбора системы отсчёта К и К’,инвариантна величина
квадрата так называемого четырёхмерного ,или релятивистского интер-
вала:
s’2=(x2’-x1’)2+(y2’-y1’)2+(z2’-z1’)2-c2(t2’-t1’)2=
=(x2 -x1 )2+(y2 -y1 )2+(z2 -z1 )2-c2(t2 -t1 )2= s2
В частности, легко убедиться непосредственно, что эта величина действи-
тельно инвариантна относительно тех преобразований Лоренца, которые
мы рассматривали выше:
x - vt t - xv/c2
x’= , y’=y, z’=z, t’=
1-v2/c 2 1-v2/c2
Действительно,
1
s’2=(x2’-x1’)2-c2(t2’-t1’)2= *
1 - v2/c2
*{(x2-vt2-x1-vt1)2 - c2 (t2-x2 v/c2-t1-x1v/c)2} =
1
= {(x2-x1)2 - 2v(x2-x1)(t2-t1)+v2(t2-t1)2}-
1-v2/c2
1
- {-c2(t2-t1)2+2v(x2-x1)(t2-t1)-v2/c2 (x2-x1)2}=
1-v2/c2
=(x2-x1)2 - c2(t2-t1)2=s2
Как мы уже сказали, релятивистский интервал, вернее его квадрат s2
играет роль квадрата “расстояния” между двумя “точками” в четырех-
мерном пространстве.
В отличие от квадрата расстояния между двумя точками в обычном
трехмерном пространстве, который всегда положителен при несовпа-
дающих точках и равен нулю при совпадающих точках, квадрат реляти-
вистского интервала может быть как положительным, так и отрицательным. В четырехмерном мире имеются пары несовпадаю-
щих точек, “расстояния” между которыми равно нулю. Например,
рассмотрим геометрическое место точек, лежащих на плоскости
xt, от начала координат на нулевое “расстояние”. Для них имеем усло-