Отчет(теория для лабы №3) (Лабораторная работа №4)
Описание файла
Файл "Отчет(теория для лабы №3)" внутри архива находится в папке "вариант1". Документ из архива "Лабораторная работа №4", который расположен в категории "". Всё это находится в предмете "физика полупроводников" из 6 семестр, которые можно найти в файловом архиве НИУ «МЭИ» . Не смотря на прямую связь этого архива с НИУ «МЭИ» , его также можно найти и в других разделах. Архив можно найти в разделе "лабораторные работы", в предмете "физика полупроводников" в общих файлах.
Онлайн просмотр документа "Отчет(теория для лабы №3)"
Текст из документа "Отчет(теория для лабы №3)"
Цель работы – получение и исследование частотных зависимостей диэлектрической проницаемости, тангенса угла диэлектрических потерь и коэффициента диэлектрических потерь диэлектриков-полимеров и определение параметров, характеризующих поведение исследуемых диэлектриков в электрических полях высокой частоты.
Параметры образцов:
№3:
D =1.5мм, d =0.2мм, L=0.3мм, =0.121*C ; ([C ] = пФ)
№4:
Задание:
-
Изучить экспериментальные установки
-
Изучить измеритель добротности (куметр), предназначенный для измерения С и tgδ конденсаторов в интервале частот от 50 кГц до 35 МГц.
-
Определить на куметре частотную зависимость ε и tgδ для образца совола в интервале частот, указанных преподавателем(рекомендуется проводить измерения на частотах 55, 100, 160, 200, 300, 350, 400, 500, 800, 1000, 5000, 10000, 20000 кГц)
-
Рассчитать по формуле коэффициент диэлектрических потерь и построить зависимости , и tgδ в функции от lgf, где f - частота в Гц.
Основные соотношения и формулы:
Настройка контура производится изменением(уменьшением) переменной емкости С от величины и , так чтобы
где и - соответственно значение емкости С и добротности контура Й в резонансе без образца; и - то же с образцом.
Значение добротности , соответствующие резонансу в контуре с подключенным испытуемым конденсатором, меньше за счет диэлектрических потерь в конденсаторе.
Значение относительной диэлектрический проницаемости , исследуемого диэлектрика рассчитывается по формулам, указанным на образцах.
Значение коэффициента диэлектрических потерь высчитывается по формуле
Частотную и температурную зависимости диэлектрической проницаемости можно получить из соотношения
Частотные зависимости , и tgδ позволяют определить такие параметры, характеризующие жидкий полярный диэлектрик, как диэлектрическую проницаемость в постоянном поле ( «поле нулевой частоты») (статическую диэлектрическую проницаемость); диэлектрическую проницаемость в поле «бесконечно большой частоты» , собственный электрический момент молекулы , молекулярное время релаксации , плотность группировки времен релаксации относительно наивероятнейшего значения времени релаксации, если в составе жидкого диэлектрика содержатся молекулы с различными временами релаксации.
Дебаевское время релаксации
где - вязкость; - радиус шара, в виде которого представляется полярная молекула.
- параметр распределения времени релаксации.
Для полярных диэлектриков, у которых времена релаксации полярных молекул равны, т.е. имеет место одно единственное время релаксации, зависимость представляет собой полуокружность радиусом с центром на оси абсцисс в точке . Это диаграмма Арганда.
Экспериментальные данные
Без образца | Образец №3 | Образец №4 | ||||
f, кГц | ||||||
55 | 66 | 360,5 | 65 | 337,7 | 36 | 335,3 |
100 | 100 | 100,8 | 97 | 81 | 22,7 | 76,5 |
160 | 150 | 373 | 145 | 352,1 | 67 | 350 |
200 | 150 | 234,1 | 147 | 213,8 | 53 | 211,2 |
250 | 151 | 146 | 149 | 125,2 | 28,5 | 74,4 |
300 | 145 | 98,5 | 141 | 77,5 | 21,2 | 46 |
350 | 137 | 70 | 132 | 49,4 | 16,3 | 27 |
400 | 123 | 50,4 | 119 | 30 | 73 | 315,4 |
500 | 160 | 339 | 157 | 318,5 | 120 | 104 |
800 | 151 | 126,7 | 148 | 107 | 25,7 | 54,3 |
1000 | 133 | 77,6 | 130 | 57,2 | 69,5 | 225,8 |
5000 | 139 | 247,3 | 135 | 227,1 | - | - |
10000 | 180 | 58,3 | 163 | 37,3 | - | - |
20000 | 186 | 137,2 | 172 | 116 |