журнал практики (Журнал производственной практики), страница 2
Описание файла
Файл "журнал практики" внутри архива находится в папке "jurnal-proizvod-praktika". Документ из архива "Журнал производственной практики", который расположен в категории "". Всё это находится в предмете "физика" из 4 семестр, которые можно найти в файловом архиве МАИ. Не смотря на прямую связь этого архива с МАИ, его также можно найти и в других разделах. Архив можно найти в разделе "остальное", в предмете "физика" в общих файлах.
Онлайн просмотр документа "журнал практики"
Текст 2 страницы из документа "журнал практики"
Вектор средней скорости – отношение вектора перемещения к промежутку времени, за который это перемещение произошло. . Очевидно, направления и одинаковы.
Скорость (мгновенная) – вектор, равный производной перемещения по времени. Модуль вектора скорости . При достаточно малом перемещении соответствующая дуга траектории . Отсюда .
Путь – скалярная величина ∆s, равная расстоянию, пройденному точкой вдоль траектории. .
При v≠const вводится понятие средней путевой скорости на участке ∆s: скалярная величина, равная скорости равномерного движения, при которой ∆s проходится за тот же промежуток времени . Вообще говоря, , т.к. .
Вектор среднего ускорения – отношение приращения вектора скорости к промежутку времени ∆t=t2-t1, за который это приращение произошло: , и сонаправлены.
Ускорение (мгновенное) – векторная величина, равная производной скорости по времени. . Модуль вектора ускорения .
В случае плоского движения можно ввести декартову систему отсчета на единичных векторах и . Ее начало отсчета совпадает с движущейся точкой. Тогда вектор ускорения можно разложить по 2 ортогональным направлениям: , где , R – радиус кривизны траектории в данной точке. .
П ри вращении точки вокруг оси аналогично вводятся характеристики углового перемещения, угловой скорости и углового ускорения. Положение точки определяется углом поворота относительно некоторого заранее заданного положения. Бесконечно малому углу dφ соответствует вектор , направленный по правилу правого винта.
Угловая скорость (мгновенная) – производная от угла поворота по времени. , .
Угловое ускорение – производная от угловой скорости по времени. .
Направление совпадает с направлением , если угловая скорость увеличивается, и противоположно , если угловая скорость уменьшается.
Связь между угловыми и линейными характеристиками:
, где -радиус-вектор движущейся точки, относительно любой точки О на оси вращения; R – радиус траектории (окружности).
Динамика, в отличие от кинематики, занимается изучением причин движения тела (точки). Вводится еще одна характеристика движущейся точки – импульс – произведение ее массы на вектор скорости. .
Инерциальная система отсчета – такая система отсчета, пространство которой однородно и изотропно, а время однородно. Система отсчета, эквивалентная инерциальной, также является инерциальной. Все приведенные ниже законы действуют только для инерциальной системы отсчета.
Первый закон Ньютона: если на точку не действуют другие тела (точки), то ее импульс со временем не меняется (она находится в состоянии покоя).
Второй закон Ньютона: причиной изменения импульса точки является ее взаимодействие с другими телами (точками). . Величина называется силой, и является численной характеристикой (мерой) взаимодействия тел (точек). В частности, если m=const, то .
Т ретий закон Ньютона: два тела (точки) взаимодействуют с силами, равными по модулю и противоположными по направлению. .
Элементарной работой силы , действующей на точку, на пути ds называется скалярное произведение и перемещения . , где α – угол между векторами и . Работа, совершаемая силой на пути от точки 1 к точке 2, равна сумме элементарных работ на всех участках пути от точки 1 к точке 2. .
Средняя мощность – отношение работы на пути 1-2 ко времени ∆t прохождения этого пути. .
Мгновенная мощность – производная работы по времени. .
Кинетическая энергия точки массы m равна , где p – импульс точки. .
Изменение кинетической энергии точки при перемещении из точки 1 в точку 2 равно алгебраической сумме работ всех сил, действующих на точку. .
Сила называется консервативной, если ее работа по замкнутой траектории равна нулю. Из этого следует, что работа консервативной силы при перемещении из точки 1 в точку 2 не зависит от формы траектории. Поле консервативных сил потенциально. Для частицы, находящейся в потенциальном поле, вводится понятие потенциальной энергии. Потенциальная энергия частицы с координатами (x,y,z) в потенциальном поле – скалярная величина U(x,y,z,x0,y0,z0), равная взятой с обратным знаком работе консервативных сил по перемещению этой частицы из точки (x0,y0,z0), принятой за ноль (U(,x0,y0,z0)=0), в данную точку. U(x,y,z)=-Aконс. Связь консервативной силы и потенциальной энергии: , где x,y,z – координаты данной системы, – направления координатных осей данной системы.
В однородном поле тяжести Земли , где h – высота над поверхностью Земли.
Полная механическая энергия – сумма кинетической и потенциальной энергии. E=T+U.
Приращение полной механической энергии равно работе неконсервативных сил. ∆E=∆T+∆U=A12-A12 конс=А12 стор.
Закон сохранения полной механической энергии E=const выполняется, если на точку действуют только консервативные силы.
-
Решение задач
а)
Дано | Решение |
H=800 м | |
R=0,3 см | |
ρ=103 кг/м3 | |
vз-? |
Ответ: vз≈125,2 м/с.
б)
Ответ: v(h)≈0,005537 м/с.
в)
Дано | Решение |
v=0,99vуст | Используя формулу , полученную в пункте б), и подставляя значение v=0,99vуст , получим |
L-? |
Ответ: L≈799,999988 м.
г)
Ответ: vз ≈ 0,005537 м/с.