Учебник - Трактат об электричестве и магнетизме Том 1 - Джеймс К.М., страница 101

Если направление электродвижущей силы меняется, сопротивление падает так же низко, как сначала, или ниже, а затем постепенно возрастает. Эти явления, по-видимому, вызваны тем свойством гуттаперчи, которое за неимением лучшего названия мы можем назвать поляризацией и которое мы можем сравнить, с одной стороны, со свойством последовательно соединенных заряжаемых Лейденских банок, а с другой стороны, со свойством вторичной батареи Риттера, и. 27!. Если некоторое число лейденских банок большой емкости соединить последовательно с помощью проводников, обладающих большим сопротивлением (как, например, влажные хлопчатые нити в опытах г-на Гогена (банда(п)), то действующая на эту последовательность электродвижущая сила вызывает ток, отмечаемый гальванометром; ток будет постепенно падать, пока банки полностью не зарядятся.

Наблюдаемое сопротивление такой последовательности будет возрастать, и если диэлектрик в банках является идеальным изолятором, сопротивление будет возрастать неограниченно. Если отключить электродвижушую силу и соединить концы последовательности, будет наблюдаться обратный ток, полное количество которого в случае идеальной изоляции будет тем же самым, что и для прямого тока. Аналогичные явления наблюдаются и в случае вторичной батареи, с той разницей, что конечная изоляция не столь хороша, а емкость на единицу поверхности неизмеримо больше. В случае кабеля, покрытого гуттаперчей и т. п., обнаружено, что если батарея включена в течение получаса, а затем провод соединяется с внешним электродом, возникает обратный ток, который идет в течение некоторого времени и постепенно приводит систему к ее первоначальному состоянию.

Эти явления имеют ту же природу, что и те, которые были названы «остаточным разрядомь лейденской банки, за исключением того, что степень поляризации оказывается гораздо больше в гуттаперче и т. п., чем в стекле. Это состояние поляризации, по-видимому, является направленным свойством вещества, для возникновения которого требуется не только электродвижущая с ила, но и прохождение значительного количества электричества путем смещения или иным способом, и это прохождение требует значительного времени. Когда поляризованное состояние установилось, имеется внутренняя электродвижущая сила, действующая на вещество в обратном направлении, которая существует либо до тех пор, пока не создаст обратного тока, равного первому по общему коли- Глава Х! !. Об электрическом сопротивлении веществ 368, Следующая таблица составлена на основе опытов Баффа !ВпИ), описанных в п, 271.

Она показывает сопротивление в Омах одного кубического метра стекла при различных температурах: Температура, 'С 350 400 Температура, С Сапраашеаекие Сепретаеаепае 227 000 13 900 1 480 200 250 300 1035 735 369. М-р Варлей ' исследовал недавно свойства тока, идущего через разреженные газы.

Он находит, что электродвижущая сила Е складывается из некоторой постоянной величины Е, и части, зависящей от тока по закону Ома, т. е. Е=-Е,+ +гсС. Например, электродвижущая сила, которая требуется для того, чтобы через а аепй1п'з Сппгог йее!игее. е Ргос. 77. 5., Лап. 12, 1671. честву, либо до тех пор, пока состояние поляризации спокойно не исчезнет изза истинного прохождения тока через вещество. Полная теория того, что названо остаточным разрядом, поглощением электричества, электризацией или поляризацией, требует тщательного исследования и, по-видимому, приведет к важным открытиям, относящимся к внутреннему строению тел. 367.

Сопротивление большей части диэлектриков уменьшается с ростом температуры. Например, сопротивление гуттаперчи при 0'С приблизительно в двадцать раз болыпе, чем при 24'С. Господа Брайт и Кларк обнаружили, что следующая формула дает результаты, которые согласуются с их опытами. Если сопротивление гуттаперчи при температуре Т по шкале Цельсия равно г, то сопротивление при температуре Т+ ! будет равно К=Ту~ С', где С для различных образцов гуттаперчи заключено между 0,8878 и 0,9. Г-н Хоккин установил любопытный факт: после того как гуттаперча приняла свою окончательную температуру, сопротивление достигает своего соответствую щего значения не раньше, чем через несколько часов. Влияние температуры на сопротивление каучука оказывается не столь большим, как в случае гуттаперчи.

Сопротивление гуттаперчи значительно возрастает под действием давления. Сопротивление в Омах кубического метра разных образцов гуттаперчи, ис пользованных в различных кабелях, равно следующим величинам '. Иаееакае кабеап Красное море 0,267.10'е до 0,362 10'е Мальта — Александрин 1,23 10ее Персидский залив 1,60.10'е Второй атлантический 3,42 10'е Персидский залив, сердечник Хупера 7,47.10'е Гуттаперча при 24аС 3,53 !Оке 402 Часть 11.

Элеитреиииематиаа некоторую трубку начал проходить ток, равнялась электродвижущей силе 323 элементов Даниэля, но для поддержания этого тока достаточно было электродвижущей силы 304 элементов Даниэля. Сила тока, измеренная гальванометром, была пропорциональна числу элементов сверх 304. Так, для 305 элементов отклонение равнялось 2, для 306 оно было равно 4, для 307 отклонение равнялось 6 и т. д. до 380, или 304+76, при этом отклонение равнялось 150, т. е. 76х1,9?, Из этих опытов явствует, что существует некий род поляризации электродов и соответствующая электродвижущая сила равна электродвижущей силе 304 элементов Даниэля; вплоть до этого значения электродвижущей силы батарея занята созданием этого состояния поляризации.

1'1осле того как создана максимальная поляризация, избыток электродвижущей силы над той, какую дают 304 элемента Даниэля, идет на поддержание тока в соответствии с законом Ома. Закон тока в разреженном газе, таким образом, очень похож на закон тока в электролите, в котором нам следует учесть поляризацию электродов. В связи с этим вопросом следует обдумать результат Томсона, показавшего, что электродвижущая сила, потребная для создания искры в воздухе, оказалась пропорциональной не расстоянию, а расстоянию плюс некоторая постоянная величина. Электродвижущая сила, отвечающая этой постоянной величине, может рассматриваться как мера поляризации электродов. 370. Г-да Видеман и Рюльман (ГсйЫшапп) недавно ' исследовалн прохождение электричества через газы.

Электрический ток создавался машиной Гольца, а разряд происходил между двумя сферическими электродами в металлическом сосуде, содержащем разреженный газ. Разряд был, как правило, прерывистым, и промежуток времени между двумя последовательными разрядами измерялся с помощью зеркала, вращавшегося вместе с осью машины Гольца. Изображения последовательности разрядов наблюдались через гелиометр с разрезанным объективом, который регулировался так, чтобы одно изображение каждого разряда совпадало с другим изображением следующего разряда.

Этим методом были получены хорошо согласующиеся результаты. Было найдено, что количество электричества в каждом разряде не зависит от силы тока и от материала электродов, а зависит от природы и плотности газа, от формы электродов и от расстояния между ними Эти исследования подкрепляют утверждение Фарадея ', что электрическое натяжение, требуемое для того, чтобы вызвать пробойный разряд, возникающий на электризовапной поверхности проводника, оказывается немного меньше в случае отрицательной электризации, чем в случае положительной. Но если разряд имеет место, то гораздо болыпе электричества проходит при каждом разряде, если он начинается на положительной поверхности.

Они также, по-видимому, поддерживают предположение, высказанное в и. 57, что слой газа, сгущенного на поверхности электрода, играет важную роль в этом явлении, и они указывают, что это сгущение является наибольшим у положительного электрода. КОНЕЦ ТОМА 1. Веггсл1е Вгг кьгпде Вагпа ВыептгааГь ье!рт1гь Ос1. 20, 1871, е Ехр. Вга, 1801.

ИЛЛЮСТРАЦИИ Рис. !, и. 118. Силовые линии и внвниотенцнальные повернностн 2 Я= 20. Вие. Р=тоика равновесия, АР= — АВ з 406 Иллюстрации Рис: 111, и. !20. Силовые линни н эквипотенциальвые поверхности А=10 $ 1 1 1 1 ! I л / 1 l / / l Ъ ц т Ъ Ъ \ Иллюстрации Рнс. 1и', и. 121. Силовые линии и вивнпотенциальные поверхности А= 1Ь, В=- 12, С=29 Иллюстрации 407 Рнс.

т', п. 143. Силовые линни н зквипотенциальные поверхности в диаметральном сечении дли сферической поверхности, на которой поверхностнаи плотность опнсываетса сферической гармоникой первой степени Иллгострацин Рис, Х, и. 192. Кон$ональные эллипсы и гиперболы Иллюстрации Рнс. Х|, и. !9З. Силовые линни у ребра пластины Иллюстрации Рис.

Х ! 11, в. 203. Силовые линни ввлизн решетии .