Chang_t3_1973ru (Отрывные течения П. Чжен)

Табвица 4 ЧИСЛОВЫН ЗНЛЧИНИя ж Нкцнн я, 1 . Оц Н я и 1Ы] о О, 005 О,О1 0,02 о,оз 0,04 0,05 0,06 0,07 о,ов 0,09 0,10 0,15 0,20 0,25 о,зо 0,35 0,40 0,45 О 50 0,55 О,6О 0,65 0,70 0,75 0,80 0,85 О,9О 0,95 1,ОО 1,1 1,2 1,З 1,4 1,5 1,6 1,7 1,8 1 0,9053 0,8577 0,7895 О,7ЗВО 0,6957 0,6594 0,6276 0,5991 0,5734 0,5498 0,5282 0,4405 0,3753 0,3243 0,2831 0,2490 0,2204 0,1961 0,1752 0,1571 0,1413 0,1274 0,1152 0,1044 0,0948 0,0862 0,0786 0,0717 0,0655 0,0549 о,о462 О,ОЗ90 О,ОЗЗ1 0,0282 0,0240 0,0205 0,0176 1 0,8650 О,8ОО9 0,7126 0,6489 0,5981 0,5556 0,5193 0,4875 0,4593 О,434О 0,4111 о,згг4 0,2609 0,2154 0,1804 0,1528 0,1306 0,1124 0,0974 0,0848 0,0742 0,0651 0,0574 0,0507 0,0450 0,0400 0,0356 0,0317 0,0285 0,0229 0,0186 0,015! 0,0124 О,О102 О,ОО34 0,0070 О,ОО58 1 0,8332 0,7572 0,6559 0,5846 0,5291 0,4838 0,4455 0,4127 0,3839 О,З585 0,3359 0,2508 0,1947 0,1550 0,1256 0,1032 0,0858 0,0719 0,0608 0,0517 0,0442 о,озво 0,0328 0,0284 0,0247 0,0215 0,0188 0,0165 0,0145 о,оыз О, 0089 0,0070 О, 0056 0,0045 0,0036 0,0029 О,ОО24 1 0,8064 0,7211 0,6102 0,5340 0,4758 0,4291 О,ЗООЗ 0,3574 0,3289 0,3041 0,2821 о гого О,1ЫЗ 0,1168 О, 0920 0,0737 0,0597 0,0490 0,0405 0,0337 0,0283 0,0239 0,0202 0,0172 0,0147 0,0126 0,0109 0,0094 0,0082 0,0062 0,0047 о,оозе 0,0028 0,0022 0,0017 0,0014 0,0011 1 0,7828 0,6901 0,5718 0,4923 0,4327 О,ЗВ54 0,3467 0,3142 0,2864 0,2624 0,2414 0,1665 0,1209 0,0907 0,0697 0,0545 0,0433 0,0348 0,0282 0,0231 0,0190 0,0158 0,0132 0,0110 О,ОООЗ О,О079 0,0067 0,0057 О,6049 О,ООЗ6 О.ОО27 0,0020 0,0015 0,0012 О,ОООО 0,0007 О,ООО5 УДК 333.31ь333.330ь333.001Л В монограбьии Чжена епервие в мировой литературе обобщен и сиппематизирован материал но одному из наиболее актуальних и интересних направлений механики жидкоипи и зава — отравная течениям, возникающим при обтекании тел вязкой жидкоспьто или еазом во всем диапазоне скоРостгйь ооь дозвукового до гипергвукового, при течениях в каналах, в газовьы машинах, турбинах и т.

н. Отражая современное состояние в атой бурно развивающейся области еидро- и аэродинамики, книга наряду с баста»печно глубоким пьсоретическим анализом содержит богатие экспериментальные материала, весьма полегние для пракпьических приложений. Монограу»ия адресована научным работникам и инженерам, снециалигирующилься в области гидро- и аэродинамики и теплопергдачи в приложениях к самолетам, ракетам и космическим летательным аппаратам, газовым машинам и двигателям, скоростпным надводним и подводкам кораблям, еидротурбинам, компрессорам и ьп.

и. Оюь можепь служить также учебним пособием и справочником для студентов и аспирантов университетов и втузов. Редакция литератури по новой технике © Перевод иа русский язык, аМир», 1973 0243.343 041(01973 ОСНОВНЫЕ ОБОЗНАЧЕНИЯ х у а с с, с~ с ср й д Н = Ь*IО й Ее М 1п п Рг р Д Ве Т и — площадь омываемой поверхности, площадь поперечного сечения тела; — скорость звука; — коэффициент подъемной силы; — коэффициент сопротивления; — коэффициент поверхностного трения; — коэффициент давления; — удельная теплоемкость при постоянном давлении; — сопротивление; — диаметр; — формпараметр пограничного слоя; — коэффициент теплоотдачи; высота; — число Льюиса; — число Маха; — число Нуссельта; — показатель степени; — число Прандтля; — давление; — скоростной напор; — число Рейнольдса; — температура; — время; — составляющая вектора скорости в направлении течения; — составляющая вектора скорости в направлении у; — составляющая вектора скорости в направлении х; — координата в направлении течения; — координата в направлении, перпендикулярном направлению х; — координата в направлении, перпендикулярном направлению х и у; — угол атаки; — отношение удельных теплоемкостей; — толщина пограничного слоя илн свободного вязкого слоя; — толщина вытеснения пограничного слоя; ОСНОВНЫЕ ОБОЗНАЧЕНИЯ коэффициент турбулентной вязкости; толщина потери импульса пограничного слоя; коэффициент динамической вязкости; коэффициент кинематической вязкости; плотность жидкости или газа; напряжение трения; функция тока.

условия на внешней границе пограничного слоя; отрыв; значение на стенке; условия в невозмущенном потоке. Глава Х ДОННОЕ ДАВЛЕНИЕ Обозначения а — скорость звука; Ь вЂ” ширина; с=и/и„еее; хорда профиля; Р=(//к ) — 1; / — параметр; /» — высота уступа или донного среза, толщина задней кромки; /р — коэффициент смешения; 1 — поток количества движения; 1 — расстояние перпендикулярно плоскости чертежа; характерная длина; / — расстояние между вихрями в каждом ряду; длина области отрыва; расстояние между задней кромкой и началом области замыкания, измеренное вдоль оси Х; ДЛИНа СвобОДНОГО СЛОЯ СМЕШЕНИЯ; Е = Х» — Хеерех~ т — поток массы; /е' — параметр присоединения; п — частота срыва вихрей; д — скоростной напор; плотность потока массы; Г = М'„/М'„; Я вЂ” число Струхаля; à — толщина; и* = и/и;, и = 1ел»; и — составляющая скорости, перпендикулярная и; Й~е = и,/аз; Х вЂ” локальная координата; х — координата, направленная по потоку; х = х/бз, или расстояние от начала асимптотического слоя смешения; У вЂ” локальная координата; з =х — й11 à — интенсивность вихря; 6» — толщина пограничного слоя у задней кромки; 6» — толщина слоя смешения после изэнтропического расширения; ГЛАВА Х индексы крит кирик Благодаря успехам аэрокосмической техники расширились интервалы полетных чисел Маха и Рейнольдса.

Следовательно, расширилась и область исследований донного давления. В этой главе сначала рассматривается донное давление в несжимаемом потоке, а ватам в сжимаемом. Донное сопротивление тела вращения может достигать 30% полного сопротивления, а донное сопротивление тонких обтекаемых тел велико по сравнению с нх малым сопротивлением трения. У ракет донное сопротивление приближается к 500 или 1000 кгс, в то время как полное сопротивление достигает нескольких тысяч кгс. Следовательно, оценки характеристик, траекторий и требуемых тяг ракет невозможны, пока неизвестно донное давление.

Сказанное справедливо также и для тел, движущихся с высокими скоростями, таких, как пули, артиллерийские снаряды и т. д. В Ь Ь' / М В 1 толщина потери кинетической энергии; коэффициент турбулентной вязкости; поправочный параметр; у/бз или ь = пр/х; параметр положения; местный угол между внешним потоком и осью х; толщина потери импульса пограничного слоя; и„/и;, отношение плотностей; коэффициент кинематической вязкости; угол раз- ворота течения Прандтля — Майера; масштабный множитель; параметр подобия а = сг/2/р (1 — я); параметр, характеризующий утол- щение слоя смешения. — донный срез; — задняя кромка1 — за изэнтропическим расширениезц — несжимаемый; — струя; — ламинарный; — средняя линия тока; — точка замыкания; — торможение; — турбулентный; — непосредственно перед донным срезом или начало взаимодействия; — конец взаимодействия; — критический; — переход.

ДОННОВ ДАВЛВНИВ 1. ДОННОЕ ДАВЛЕНИЕ ПРИ ДОЗВУКОВЫХ СКОРОСТЯХ Прежде всего рассмотрим классическую проблему донного давления за пластиной при дозвуковых скоростях. Ее решение еще нельая считать удовлетворительным. Ь1. РАСЧЕТ ДОННОГО ДАВЛЕНИЯ ЗА ПЛОХО ОБТЕКАЕМЫМ ТЕЛОМ ПРИ ДОЗВУКОВЫХ И ТРАНСЗВУКОВЫХ СКОРОСТЯХ Теория донного давления при дозвуковых скоростях разрабатывалась Кирхгофом П) и Карманом (2). Теория Кирхгофа уже упоминалась в гл. 1Г111.

По теории Кирхгофа получается сильно заниженное сопротивление, поскольку давление в следе и на донном срезе пилиндра принимается равным давлению в невозмущенном потоке, хотя истинное аначение донного давления значительно ниже. Карман (2) пытался решить проблему донного давления для случая периодически срывающихся вихрей при исследовании вихревой дорожки, но его теория неполна, поскольку не позволяет установить зависимость размеров и скоростей вихревой дорожки от размеров цилиндра и скорости набегающего потока. Требуются две дополнительные зависимости, обычно определяемые из эксперимента (31.