СтудИзба » Файлы » Физика » Шпаргалки » !!!Билеты 2015(+)теория в виде шпор ДЛЯ ПЕЧАТИ(+)вопросы в DOCX Часть 2
Для студентов МГТУ им. Н.Э.Баумана по предмету Физика!!!Билеты 2015(+)теория в виде шпор ДЛЯ ПЕЧАТИ(+)вопросы в DOCX Часть 2!!!Билеты 2015(+)теория в виде шпор ДЛЯ ПЕЧАТИ(+)вопросы в DOCX Часть 2 2016-01-12СтудИзба

Шпаргалка: !!!Билеты 2015(+)теория в виде шпор ДЛЯ ПЕЧАТИ(+)вопросы в DOCX Часть 2

Описание

Описание файла отсутствует

Характеристики

Предмет
Учебное заведение
Семестр
Просмотров
1324
Скачиваний
547
Размер
19,39 Mb

Список файлов

11

Распознанный текст из изображения:

Если в магнитное поле, образованное токами в проводах, ввести то или иное вещество, поле изменится. Это объясняется тем, что всякое вещество является магнетиком, т.е.

в способно под действием магнитного поля намагничиваться - приобретать магнитный момент. Намагниченное вещество создает свое магнитное поле В', которое вместе с первичным полем Вр, обусловленным токами

и проводимости, образует результирующее полев= В'+ Ва Степень намагничивания магнетика характеризуется магнитным моментом единицы объема. Эту величину называют намагниченностью и обозначают 5. / = — г,' р = и < р ), глеб- беск. малый объем в окрестности данной точки, р -магнитный момент ь$ отдельной молекулы.,п-концентрация молекул, < р >- средний магнитный момент одной молекулы Связь векторов индукции намагниченности и напряженности / = — г,' р = и < р >, глеб- беск. малый объем в окрестности данной точки, р -магнитный момент ьг отдельной молекулы.,п-концентрация молекул, < р )- средний магнитный момент одной молекулы Связь векторов индукции намагниченности и напряженности / = ХН В = ирин,где у- магнитная восприимчивость, и-магнитная проницаемость.( и = 1 + 1) Парамагнетики (и > 1, г > О, / 1Т Н), диамагнетнки (и < 1, г < О, / 11 Н)

Условия на границе раздела двух сред. фвйи = О, фНгп = / в „аз+ в „,ы = о, в,„, = — в,„, в „= в „ магнетиков тока проводимости нет ()=0) то Нз, = ̈́—" =

з' и„, в О2 ~~м~ и1

ьч и2 и2

Ферромагнетики — это вещества, обладающие самопроизвольной намагниченностью, которая сильно изменяется под влиянием внешних воздействий — магнитного поля, деформации, температуры. для ферромагнетиков характерно явление магнитно гистерезиса: связь между В и Н и 1 и Н оказывается неоднозначной, а определяется предшествующей историей намагничивания ферр-ка. На рисунке петля гистерезиса.

2

) Интерференция света в тонких пленках. Интерференц. полосы равной толщины и наклона. Применение интерференции, интерферометры. Интерференция в тонких пленках. В любую точку Р, находящуюся с той же стороны от пластинки, что и источник, приходят два луча. Эти лучи

о образуют интерференционную картину. :жчь '~:окв Полосы равного наклона В этом случае оба луча, идущие от 5 к Р, порождены одним падающим лучом и после отражения от передней и задней поверхностей пластинки параллельны друг другу. Оптическая разность хода между ними в точке Р такая же, как на линии 0С:Ь= п(АВ) + ~ВС~ — )Аб( . Так как(АВ(=(ВС)=2Ь!совЬ, )АР)=2ЫдЬяпа,

г. япа=пяпЬ,:11= 2п/гсокЬ при отражении волны от верхней д Ф поверхности пластинки в соответствии с формулами Френеля ее фаза изменяется на зг. Поэтому разность фаз о складываемых волн в точке Р авиа: р

о

4ийч'пз-игиап М ', * ' ° .,* *(,'* -! о' = светлые полосы расположены в 10+л у:

гпйсоиВ+ЛО местах, для которых = 2тЛо..

г а Полоса, соответствующая данному порядку интерференции, обусловлена светом, падающим на пластинку под вполне определенным углом а. Поэтому такие полосы называют интерференг/ионными полосами равного наклона. Полосы равной толщины. Результат интерференции в точках Р1 и Р2 экрана

и определяется по известной формуле 11=

Ло 2Ь пг — в1пга+ —, подставляя в нее

я толщину пленки в месте падения луча ( Ь1 или Ь2 ). Свет обязательно должен быть параллельным: если одновременно будут изменяться два параметра /з и а, то устойчивой интерференционной картины не будет. Применение интерференции

Нанесение на линзы пленок для уменьшения потерь при прохождении света через объектив - наз. просветление оптики. Интерферометр измерительный прибор, принцип действия которого основан на явлении интерференции. Принцип действия интерферометра заключается в следующем: пучок электромагнитного излучения (света, радиоволн и т. п.) с помощью того или иного устройства пространственно разделяется на два или большее количество когерентных пучков. Каждый из пучков проходит различные оптические пути и возвращается на экран, создавая интерференционную картину, по которой можно установить смещение фаз пучков.

12

Распознанный текст из изображения:

1) Вектор напряженности магнитного поля. Принцип суперпозиции полей.

Теорема о циркуляиии напряженности магнитного поля в интегр. и диффер.

формах.

В магнетиках, помещенных в магнитное поле возникают токи намагничивания,

поэтому циркуляция вектора В определяется не только токами проводимости, но и

токами намагничивания фВ Ж = ро(1+ 1) . Циркуляция намагниченности ф1 Ж =

1,

ф( — — 1) Ж = У, отсюда вектор напряженности (А~м) Й = ( — — 1).

во кв

Теорема о циркуляции: Циркуляция вектора Н по произвольному замкнутому контуру

равна алгебраической сумме токов проводимости, охватываемых этим контуром.

$Йсй = 1 инт.форма, Ч х Й =1 диф.форма, ротор Н равен плотности тока

проводимости.

Принцип суперпозиции: магнитное поле, создаваемое несколькими движущимися

зарядами или токами равно векторной сумме маги. полей, создаваемым каждым

зарядом или током в отдельности. ВХ = ~ В1

Дифракция — это явление отклонения от прямолинейного

распространения

света, если оно не может быть следствием отражения,

1 преломления или изгибания

— — световых лучей, вызванным пространственным изменением

показателя преломления. При этом отклонение от законов

геометрической оптики тем меньше, чем меньше длина волны

света. Рассмотрим дифракционную картину от узкой длинной

щели шириной Ь, на которую нормально падает плоская

— — волна. Элементарные участки волнового фронта в форме

узких длинных полосок, параллельных краям щели, становятся источниками вторичных

цилиндрических волн. Разобьем волновую поверхность в щели на маленькие участки

дх, каждый из них в точке Р создает колебание дА=Каосоя(соМА) где А =хяпср—

геометрическая разность хода лучей от края щели и от луча на расстоянии х от

края.Дифракция Фраунгофера

наблюдается в том случае, когда источник света и точка наблюдения бесконечно

удалены от препятствия, вызвавшего дифракцию.

распределение интенсивности(яп):

аяпср=+-3 ш-ппп; аяпср=+-(2пт+1)Хш-шах

Геометрическая оптика является приближенным предельным случаем, в кот-ый

переходит волновая оптика,

когда длина свет волны

;1,'Ф

стремится к нулю.

'1

При построении методами

геометрической оптики размеры

щели и изображения на

(параллельно расположенном)

экране будут одинаковыми

независимо от расстояния 1

между экраном и перегородкой со щелью. Если строить изображение щели методом

волновой оптики, то граница тени соответствует первому минимуму, положение

2

которого определяется углом д=Х!Ь. Следовательно, если величина 1Х!Ь «1, то

результаты построения методами волновой и геометрической оптики практически

совпадают.

15

Распознанный текст из изображения:

!) Электрический заряд. Закон Кулана. Напряженность электростатического поля. Принцип

.уперпозиции

Электрический заряд. Наряду с массой, одним из свойств частиц вещества яв-ся электрический заряд.

'азличают два вида электрического заряда: О наличии заряда у тела

:удят по его взаимодействию с другими заряженными частицами. При этом одноименно заряженные

гела отталкиваются, разноименные притягиваются.

т наз-ся абсолютная величина электрического заряда электрона или ядра атома

юдорода-протона. В СИ величина элементарного заряда равна е=) .бе10 'эКл. Любой электрический

$аряд кратен элементарному заряду.

Электрические заряды могут появляться или исчезать только попарно. Отсюда следует: закон

— сумма зарядов в замкнутой(изолированной) системе остается

тостоянной.

наз-ся заряженное тело, размерами которого!в условиях данной

т

цтдсльццст~Е = ~;, Р', .

Это следует из того, что силы складываются как векторы 7 = );, Р'„поэтому

— г

Е=- = ' ' = )„', — ' = )„', Е,.

2. Впхреп$$е ззтекц~ич$ж$$пе $апг$е, Т$$$с еазе$$$е$$$$п. Зпкпп $$ол$$$ггю '$ока

!ь'Рапие$$л$$ МВ$$сцжзля и ~Пх $$ д$$Ф форьзе.

$

фГфф$,за~.и, 4$ .-~~ММ.Мйв ЙВ~' -А~Ж"ф~ !$~$ь~ ~'-"

,~$$ акь Фг-~.-ф$~$г,ь,еф~У„~-~$$!$

.3

~ > фГ,!л = - ~ ) $$$ ~, ~г,$$- ~ $$ Л

ф~ ™ча~ ~~!! ~)чэа$3з~> ~),$~,$$ ~ $$ !З

Дифференциальная

форма

Интегральная форма

Теорема Гаусса

для электрического поля Закон электромагнитной индукции

$закон Фарадея) (теорема о циркуляции вектора напряженности электрического поля)

ф()Э, $В) =цв

дВ

го!(Е) = ——

дг

$(Е,й! ) = — — Ц(В,Ж)

ф(В', $В) =О

Теорема Гаусса

для магнитного поля

а$$гВ = 0

го!(Й) = З+

д)Э дг

Теорема о циркуляции вектора на-

пряженности магнитного поля

$(Й,г$!) = 1, -ь — Ц()Э,Ж)

В материальной среде эти системы догюлняются уравнениями $ материальные уравнения)

$адачи) можно пренебречь.

$акон Кулона. Опыт показывает, что взаимодействие точечных зарядов определяется закццом Кулона.

~чича

Р=$$ ', где $$= — — постоянный коэффициент.

вй Ьмеед

Ява точечных неподвижных заряда, находящихся на расстояние К друг от друга взаимодействуют друг с

тругом с силой, величина которой пропорциональная произведение величин зарядов и обратно

зропорциональная квадрату расстояния между ними.

Для закона Кулона справедливо утверждение: вектор силы, действующий на точечный заряд со стороны

зстальных зарядов равен векторной сумме сил, действующих со стороны каждого заряда в

зтдельностиР=);$ ре

Напряженность электростатического поля. По современным представлениям электрические заряды

взаимодействуют посредством некоторой материальной субстанции, которая наз-ся электрическое поле

и яв-ся одной из форм проявления электромагнитного поля.

Электрическое поле характеризуется сцлцап$$ характеристикой — который

определяется как отношение вектора силы, действующей на точечный заряд ц, помещенный в данную

У н в

точку поля, к величине этого заряда Е = —. Величина напряженности измеряется — или —. Зная

Ч Кл м

напряженность в данной точке можно найти силу, действующую на заряд 7 = $$ * Е. Отсюда видно, что

на положительно заряженные частицы сила действует по направлению вектора напряженности

электрического поля, а на отрицательно заряженные — против.

Прашлц. чтобы найти направление вектора напряженности электрического поля в данной точке, надо

поместить в эту точку ццдп$кцтельньцг заряд. Тогда вектор напряженности будет направлен так же как и

вектор силы, действующей на заряд.

Принцип суперпозиций для электрического поля:

17

Распознанный текст из изображения:

1) Работа электростатического поля при перемещении зарядов. Потенциал

электростатического поля. Связь напряэкенности и потенциала. Уравнение Пуассона.

Работа при перемещении ()««из точки 1 в точку 2:

л = ~гл= ~~ ~"

4У2~о . ' 4У2~о

2

не зависит от траектории перемещения. Следовательно эл.стат. поле точечного заряда является

потенциальным, а эл.стат. силы - консервативными.

Потенциал поля.

Потенциальная энергия заряда ! «««в поле заряда ! «на расстоянии г:

. Если поле создано системой точечных зарядов, то энергия

О

аао аао

00

4лъ )"

заряда ® равна сумме его потенциальных энергий, создаваемых каждым зарядом в отдельности.

гт=~г!, =р,~

Потенциал в какой-либо точке эл.стат. поля есть физическая величина, определяемая

потенциальной энергией положительного заряда, помещенного в эту точку.

1 Д'

уэ =

4ГВО г

Разность потенциалов двух точек равна работе при перемещении единичного положительного

заряда из точки 1 в точку 2:

2

'«! '«Р2

!

Связь напряженности и потенциала.

Работа по перемещению единичного положительного заряда вдоль оси Х равна

, повторив это для осей у,г,

при з~, — х, = с/х у Е,йх = гог — го! = — дгр~ Е, =—

а~'

дх

д~. д~ . д~

Е = — — 1'+ — 1+ — 1 =Ф Е = — У"ада

дх ду дг

с «з««х«о«шыо тсорсвгы Стоке!«:)э ! Е«, «11 ~ = ~1! с««! ! Е«з ),«11 ! моэкно полу «пть дпффсренпп шьную

дВ

г«««! Е

Х7р««н «1«еэ«е««««1««и1 ву«езсенн ««н«З1 кцт 1«««, ««1«п««««к о «1«ля в оанноб точке «я«ос«нрннств«с в ««к)т«э«1-

«««м:««п,«т«об н«очки «ьэявн«н«я ««мз««с««1«1«к«н««««:.' «11ъ р«««нор ««1«к«нор«ч! к«э««1««р«1.;«1 1«1к«««с«11«!««о««««взе««

ск««р««ст««н11«««лен««я ввк«««оо 1 «аа„!«ннп«он нно«кцнн

При изменении силы тока 1 в контуре будет изменяться и магнитный поток через площадку контура

Ф, поэтому в контуре появится индукционный ток, направление которого определяется правилом

Ленца. Это явление называется самоиндукцией.

«и

е„= — 1 —, где 1. — индуктивность - коэффициент пропорциональности в выражении.

Энергия магнитного поля, создаваемая в катушке индуктивности 1. электрическим током силой 1,

1!'

г

определяется формулой 1Ри = —. Индуктивность катушки 1. = 121гв — згВ, индукция магнитного

г '

и в в 1

поля в катушке В = ц)гв — 1, напряженность магнитного поля Н = — = — 1 . Тогда 1Ри — — -УВН

! нвя г

вн <йй>

. Объемная плотность энергии и« = — =

г г

Явление возникновения ЭДС в одном из контуров при изменении силы тока в другом называется

взаимной индукцией. Рассмотрим два неподвижных контура (! и 2), расположенных достаточно

близко друг от друга. Обозначим через Ф„ту часть потока, которая пронизывает контур 2. Если

ток 1, изменяется, то в контуре 2 индуцируется ЭДС егг, которая по закону Фарадея равна и

противоположна по знаку скорости изменения магнитного потока Ф,, созданного током в первом

а«1

контуре и пронизывающего второй: е1 = — Агг—

«!«

Эквипотенциальная поверхность — поверхность во всех точках которой потенциал имеет одно и

тоже значение.

Уравнение Пауссона.

!21«р = — р/ев, где «!«г- «!«ч(ра«! «р) - скаляр.

2) Электромагнитная индукция. Закон Фарадея. Правило Ленца. Самоиндукция. Взаимная

индукция. Энергия и плотность энергии магнитного поля.

ЭМ индукция — явление возникновения электрического тока в замкнутом проводящем контуре при

изменении магнитного потока, охватываемого этим контуром.

Закон Фарадея

Величина ЭДС определяется скоростью изменения магнитного потока:

е! = — — О (В, «15)

Правило Ленца: индукционный ток направлен так, чтобы создаваемое им магнитное поле

компенсировало изменение магнитного потока.

И« !щ!«яр«с«ьн«ч! формы '«ак«1з!«1 1!ек«р«эч«а! Й изной цй !ъ! Йй!! ! зак«1йг« Фа!за в я!

21

Распознанный текст из изображения:

плоских двухмерных изображений.

обычную дифракционную решетку. Плоская волна, падая на такую голограмму, частично про-

ходит сквозь нее, сохраняя прежнее направление, а частично вследствие дифракции преобразуется в две вторичные плоские волны, распространяющиеся под углом О, который связан с шагом решетки >1 и длиной световой волны >, формулой: >! л>пО =+>.

Одна из волн ничем не отличается от волны, идущей от объекта при непосредственном

аао аао

его наблюдении. Таким образом, при просвечивании голограммы восстанавливается та же саГолография позволяет получить более полную информацию об обьекте, так как пред-

ОО

4лъ )'

Потенциал в какой-либо точке эл.стат. поля есть физическая величина, определяемая

потенциалыюй энергией положительного заряда, помещенного в эту точку.

1 Д

Р=

4)ГбО Г

ференции двух плоских волн (двух параллельных пучков) - голограмма представляет собой

Применение.

Разность потенциалов двух точек равна работе при перемещении единичного положительного

заряда из точки 1 в точку 2:

2

УЭ! УЭ2

!

Связь напряженности и потенциала.

Работа по перемещению единичного положительного заряда вдоль оси Х равна

, повторив это для осей у,х,

при ~, — х, = а!х у Е,йх =(р2 — 1!>! = — Ыр == Е, =—

дО'

дх

д~. д~ . д~

Е = — — 1'+ — 1+ — 1 =Ф Е = — ),Гаа'б7

дх ду дг

должны быть динамическими, т. е, меняться во времени в соответствии с изменениями, проис-

ходящими с объектом. Голографическое телевидение также встретилось с трудностями созда-

ния динамических сред в передающей и приемной частях телевизионной системы. Другая трудность состоит в недостаточно большой полосе пропускания телевизионного канала, кото- Голография (от греч. 1>о1ол - весь, полный и ягар)>орую необходимо увеличить на несколько порядков для передачи трехмерных движущихся сцен. пишу) - способ записи и восстановления волнового

С помощью голограммы решается проблема визуализации акустических полей и электромагполя, основанный на регистрации интерференционнитных полей в радиодиапазоне. Если поместить голограмму на то место, где она экспонированой картины, которая образована волной, отражен-

ние голографии.

Запись голог аммы

Источник света

лась, и осветить опорным пучком, то восстановится волна, рассеивавшаяся объектом во время экспозиции. Если же объект не убирать, то можно одновременно наблюдать две волны: непо-

ной предметом, освещаемым источником света

(предметная волна), и когерентной с ней волной,

средственно идущую от объекта и восстановленную голограммой. Эти волны когерентны и моидущей непосредственно от источника света (опор-

гут интерферировать. Если с объектом происходят какие-либо изменения, ведущие к фазовым

ная волна). Зарегистрированная интерференционная

искажениям рассеянной им волны (например, деформация или изменение коэффициента прекартина называется голограммой. Голограмма, ос-

ломления), то это скажется на виде наблюдаемой картины. Появятся интерференционные половещенная опорной волной, создает такое же ампли-

сы, форма которых однозначно связана с изменениями. На этом основана голографическая ин-

терферометрия, где, как и в обычной интерферометрии, происходит сравнение нескольких

тудно-фазовое пространственное распределение

волнового поля, которое создавала при записи

Фотопластинка

волн. Наблюдаемая интерференционная картина указывает на различие форм сравниваемых

предметная волна. Таким образом, в соответствии с

волн, однако в обычной интерферометрии они формируются одновременно или с очень не-

Восстановление голог аммы

принципом 1 юйгенса - Френеля, голограмма преоб разует опорную волну в копию предметной волны.

большой временной задержкой, максимальная величина которой определяется временем когерентности (10 - 10 с). Голограмма же позво>гяет зафиксировать световую волну и восстано-

-4 -5

Источник света

Основы голографии были заложены в 1948 вить ее копию в любой момент времени. Поэтому голографическая интерферометрия не связана

физиком Денисом Габором (Великобритания). Оде требованием одновременности формирования волн. Эта же особенность снизила требования к

нако отсугствие мощных источников когерентного

качеству оптических деталей, т. к, обе интерферирующие волны, проходя по одному и тому же света не позволило ему получить качественные гоканалу, одинаково искажаются погрешностями оптики.

лографические изображения. Второе рождение го-

С помощью голограммы можно восстановить интерференционные картины световых

лография пережила в 1962 — 63 гг., когда американ-

волн, рассеянных объектом в разных направлениях. Это позволяет изучать пространственные

ские физики Э. Лейт и 1О. Упатниекс применили в

неоднородности показателя преломления.

из

качестве источника света лазер и разработали схему

с наклонным опорным пучком, а Ю. Н. Денисюк

осуществил запись голограммы в трехмерной среде,

объединив, таким образом, идею Габора с цветной

Одним из первых применений голографической интерферометрии было исследование

механических деформаций. На одной и той же фотопластинке в различные моменты времени

Действительное

изображение

записываются две голограммы исследуемого объекта. При восстановлении обе волны, несущие записываются две голограммы исследуемого объекта. При восстановлении обе волны, несущие

фотографией Липмана. К 1965 — 66 гг. были созда- информацию об объекте, накладываются друг на друга. Если за время между экспозициями с н ео етические и экспе имен ьные основы го объектом произошли какие-либо изменения, то на восстановленном изображении появляется

лографии, В последующие годы развитие голографии идет главным образом по пуги совершен система интерференционных полос. Расшифровывая полученную интерференционную картину*

можно определить происшедшие изменения. Этот метод позволяет измерять очень небольшие

ствования ее применений.

Принцип голографии. Обычно для получения изображения какого-либо объекта фотогра (поРЯдка долей мкм) дефоРмации объектов со сложной Формой поверхности, обусловленные

„Ь „чгх,,„чыгЬ„„„„„Ь „„„„„, б>ц к Р ..е в Р РУ щ

изделий, для исследования взрывов, ударных волн, для изучения потоков газа в сверхзвуковом

сопле, для исследования плазмы и т. д.

Голография применяется для хранения и обработки информации. Информация об объекте, записанная в виде интерференционной структуры, однородно распределена на большой

площади. Это обусловливает высокую плотность записи информации и ее большую надежность. Обработка записанного на голограмме массива информации световым пучком происходит одновременно по всей голограмме (с огромной скоростью).

Записывая голограммы в средах со специальными свойствами, можно воспроизводить

состояние поляризации предметной волны и даже ее изменение во времени.

1) Работа электростатического поля при переме>ценна зарядов. Потенциал электрастатическпго поля. Связь напряженности и потенциала. Уравнение Пуассона. Работа при перемещении (~ь из точки 1 в точку 2: л

4л.х7о 1 7 4л-~7о 1", Р2 не зависит от траектории перемещения. Следовательно эл.стат. поле точечного заряда является потенциальным, а эл.стат. силы - консервативными. Потенциал поля. Потенциальная энергия заряда Оь в поле заряда О на расстоянии г:

. Если поле создано системой точечных зарядов, то энергия

О

заряда Оь равна сумме его потенциальных энергий, создаваемых каждым зарядом в отдельности.

Эквипотенциальная поверхность — поверхность во всех точках которой потенциал имеет одно и

тоже значение.

Уравнение Пауссоиа.

>7'>р = — р/еь, где >7'- д>у(рас1 >р) - скаляр.

Опорная и предмет » ая световые волны. Запись и воспроизведение голограмм. Примене-

ние, рассеиваемое объектом. Каждая точка объекта в этом случае является центром рассеяния падающего света; она посылает в пространство расходящуюся сферическую световую волну, которая фокусируется с помощью объектива в небольшое пятнышко на светочувствительной поверхности фотопластинки. Так как отражательная способность объекта меняется от точки к точке, то интенсивность света, падающего на соответствующие участки фотопластинки, оказывается различной. Поэтому на фотопластинке возникает изображение объекта. Это изображение складывается из получающихся на каждом участке светочувствительной поверхности изображений соответствующих точек объекта. При этом трехмерные объекты регистрируются в виде

ставляет собой процесс рег>>страции на фотопластинке не только амплитуд, но и фаз световых волн, рассеянных обьектом. Для этого на фотопластинку одновременно с волной, рассеянной объектом (предметная волна), необходимо направить вспомогательную волну, идущую от того же источника света (лазера), с фиксированной амплитудой и фазой (опорная волна).

Интерференционная картина (чередование темных и светлых полос или пятен), возникающая в результате взаимодействия сигнальной и опорной волн, содержит полную информацию об амплитуде и фазе предметной волны, то есть об объекте. Зафиксированная на светочувствительной поверхности интерференционная картина г>осле проявления называется голограммой. Если рассматривать голограмму в микроскоп, то в простейшем случае видна система чередующихся светлых и темных полос. Интерференционный узор реальных объектов весьма сложен.

Для того чтобы увидеть изображение предмета, голограмму необходимо просветить той же опорной волной, которая использовалась при ее получении. В простейшем случае - интер-

Записанные на голограмме световые волны при их восстановлении создают полную иллюзию существования объекта, неотличимого от оригинала. В пределах телесного угла, охватываемого голограммой, изображение объекта можно осматривать с разных направлений, т. е. оно является трехмерным. Эти свойства голограмм используются в лекционных демонстрациях при создании объемных копий произведений искусства, голографических портретов (изобразительная голограмма). Трехмерные свойства голографических изображений используются для исследования движущихся частиц, капель дождя или тумана, треков ядерных частиц в пузырьковых камерах и искровых камерах. При этом голограмму создают с помощью импульсного лазера, а изображения восстанавливают в непрерывном излучении.

Объемность изображения делает перспективным создание голографического кино и телевидения. Главная трудность - создание огромных голограмм, через которые как через окно одновременно могло бы наблюдать изображение большое число зрителей. Эти голограммы

22

Распознанный текст из изображения:

1) Электростатическпе поле в диэлектрике. Электрический диполь в электростатическом пиле. Поляризованность. Свободные и связанные заряды. Вектор электрического смещения. При попадании диэлектрика в электрическое поле (создается заряженными плоскостями с поверхностной плотностью зарядов о) происходит его поляризация. При этом на его гранях появляются +~5 и связанные заряды в'. Поверхностная плотность связанных зарядов меньше, чем плотность к свободных. Результирующее поле внутри

диэлектрика: Е=Ев — Е'=(а — а')«ев я) На помещенный в электрическое поле диполь действуют две силы, равные по модулю и Рис, '.э 5 противоположные по направлению (Щ=дЕ). Так как

они приложены к разным концам диполя, который схематично представляет собой два разноименных заряда д, соединенных на расстоянии ( друг с другом, создается вращательный момент; М=2г1Е*- в1н а=дЕ*1 в1п а=р*Е*- в1п а, где р—

2 2 дипольный момент. Чтобы произвести количественное описание поляризации диэлектрика вводят векторную величину поляризованность, которая определяется как дипольный момент единицы объема диэлектрика:

я Хю Р = — = — '' Для описания электрического поля, в 1„ частности, в диэлектрике, вводят в ен -, +в1Р рассмотрение вектор электрического й

смещения (вектор электростатической "х1Ф" -=-' ' О----Ф+г1 тэ индукции) Р=евдЕ

В проводниках (например, в металлах) -11Е существуют свободные заряды, которые можно разделить. В диэлектриках заряды смешаются лишь в пределах отдельных молекул, поэтому их разделить нельзя. Это связанные заряды. 2) Теорема о циркуляции вектора индукции магнитного полн в интегральной и дифференциальной формах. Расчет магнитного поля тораида и соленоида. Циркуляция вектора индукции маги. поля по любому ориентированному замки. контуру пропорциональна сумме токов, пронизывающих ориентированную площадку, огранич. контуром. Ориентация контура и площадки согласованны правилом правого винта. Коэф-т прон-сти - маги. постоянная. ф (В, н1) = рв 2,„1„ Теорема о циркуляции: Циркуляция вектора индукции магнитного поля по любому ориентированному замкнутому контуру пропорциональна алгебраической сумме токов, пронизывающих ориентированную площадку, ограниченную контуром. Ориентация контура и площадки согласованны правилом правого винта. Коэф-т пропорциональности - магнитная постоянная.

(В,11)=р, ~ 1„ Теорема о циркуляции в интегральном виде: ф (В, с(1) Л (уос(В),Ю) = 1х Л (1,Н5) В дифференциальной форме: го((В)=рь1 Расчет для соленоида: Введем вдоль оси соленоида ось к. Выделим в соленоиде сеч., коорд-ту кот. примем за 0(~0). Пусть точка А имеет коорд-ту У„. Небол. часть соленоида, длина кот. Йг, и кот. находится в сеч. с коорд-той, содержит оХ=пдх витков. Эта часть создает в точке А

во т'вя индукцию маги. поля, вел. котл НВ =—

з (я~+«~)Ю Ва= яо ~я'пв«р о в' ° (+ в«

— г )я«-«)э «)г)зп з ~ — (яг+(«-«)г)зп Делаем замену у=Х-Х, и получаем)... = ) ... = 2/11~

«яи+«)л)зп — «~р.«~ )г)зп

яо си'и г В,= — — — заметим, что индукция не зависит от радиуса соленоида.

з вг

Расчет для тороида: пусть число витков в тороиде 1ч, а сила тока 1. Рассмотрим циркуляцию вектора индукции вдоль контура Г радиуса г(В1<г<К2), совпад. с одной из силовых линий: Вдоль Г величина В постоянна.

юо®1 Откуда внутри тороида В = —. Предположим, что диаметр сеч.тороидальной части много меньше язв«

М внутреннего радиуса. Если ввести плотность намотки на внутреннем радиусе п = —, то

зпв« В = ' = ' — '= 1с и1( — ) = 1з п1(1+-), нот.к. х<6«й <гВ=~и н1

яд~ зз«я «в ~ «г

23

Распознанный текст из изображения:

1) Теорема Гаусса при наличии диэлектрика. Теорема Гаусса для вектора поляризованности.

Связь поляризованности с плотностью связанных зарядов.

Теорема Гаусса для электростатического поля в диэлектрике; уР йв = Х," з ф, где

5

Р = ееоЕ

Теорема Гаусса для вектора поляризованности:

итегральная форма: поток вектора Р через поверхность Я, ограничивающую объем У,

связан с полным связанным зарядом о' в объеме соотношением

фрей=-д'

дифференциальная форма: Мч р = — р' - она же и устанавливает связь между

поляризованностью и плотностью связанных зарядов.

2) Шкала электромагнитных излучений. Оптическое излучение, его интенсивность.

Интерференция электромагнитных воли.

Электромагнитный спектр принято делить на радиоволны, инфракрасное, видимое, ульт-

рафиолетовое, рентгеновское и гамма-излучение. Между ними нет резких переходов. Участки

перекрываются, а границы между ними условны.

К радиоволнам относят излучение с длиной волны больше 0,1 мм.

При этом их подразделяют на:

° сверхдлинные радиоволны, для которых длина волны больше 10 км,

° длинные волны 1 км <г.<10 км;

° средние волны 100 м <1<1 км,

° короткие волны 10 м <г.<100 м;

° ультракороткие волны 1<10 м.

Ультракороткие волны, в свою очередь подразделяют на метровые, дециметровые, мил-

лиметровые и субмнллнметровые.

Волны с длиной менее 1 м принято называть волнами сверхвысоких частот (соответст-

венно„частоты таких волн более 3 10 Гц.)

К оптическому диапазону относят волны в диапазоне 10 нм <1<2 мм.

Он включает:

° инфракрасное излучение 760 нм <1<2 мм,

° видимый свет 400 нм <1<760 нм;

° ультрафиолет 10 нм <1<400 нм.

Естественный белый свет включает волны с длинами всего видимого диапазона.

Интерференция воли — взаимное усиление или ослабление когерентных волн при их наложении

друг на друга, что приводит к перераспределению энергии колебаний, устойчивому во времени.

Применительно к электромагнитным волнам это означает, что плоскости поляризации волн

должны быть одинаковыми. Рассмотрим такие две плоские электромагнитные волны,

распространяющиеся в разных направлениях, у которых плоскости поляризации параллельны оси

Х.

26

Распознанный текст из изображения:

/) Сила Лоренца. Движение заряженных частиц в электрическом и магнитном полях. Эффект Холла. Опыт показывает, что на заряженную частицу, которая движется в магнитном поле, действует сила, которая называется магнитной силой Лоренца. Если скорость частицы ч, заряд частицы ц, индукция — в 8 магнитного поля В, то вектор магнитной силы Лоренца — йи ОПрЕдЕЛяЕтея СООТНОШЕНИЕМ: Р„,=Ч(утхв)

Так как вектор магнитной силы Лоренца

перпендикулярен скорости, то ее мощность и работа х'я л --') Ъ' равна нулю. Поэтому кинетическая энергия (и величина скорости) заряженной частицы, движущейся только в

магнитном поле остается постоянной. Но в

классической механике вектор силы не зависит от системы отсчета. Опыт показывает, что таким вектором

силы является сд = с/Е + а(рхВ). Это называется силой Лоренца. Здесь Е - вектор напряженности электрического поля. В частном случае, когда частица движется только в магнитном поле (т.е. Е = О), сила Лоренца совпадает с магнитной силой Лоренца. Однако, если перейти в систему отсчета, где частица в данный момент времени покоится ( у = О), то в этой системе у будет Р,,=О. Но вектор силы Лоренца не должен измениться, поэтому

п(тхВ)=пЕ+Ч(ОхВ )=ОЕ* Я Рассмотрим движение положительно заряженной частицы в

скрещенных электрическом и магнитном полях, для случая, ъо когда Е В. Масса частицы ш. Е=(О,Е,О), В=(О,О,В),

чр=(О,чр,О). Предположим, что в начальный момент времени ю'

(1=0) частица находилась в начале координат. Уравнение Х х динамики (второй закон Ньютона) для частицы: шале пЕ + п(чхв); чхв=е„(чуВ,-т,ву) + е (чкВ„-чкВк)+ е,(чкВу-чуВ,), где (е„еье,) - орты декартовой системы координат), то, учитывая заданные значения, в координатах уравнение динамики примут вид: Мак=ср уВ; Мау=пЕ - <р,в; Ма,.=О; Скорость б~дет ч„=Е/В+ '/((Е/В) +(чй) ) * ян(ЧВС/нэ — агстя(Е/Вчй)); Уу=зз((Е/В) +(чй) ) * яп(ЧВа/ш — агстя(Е/Втр)); ч,=О; траектория частицы К,= зп/(ЧВ)'/((Е/В) +(чр) ), центр тяжести которой движется со скоростью ч,=Е/В. Эффект Холла. Помещаем в однородное магнитное поле (металлический) проводник выполненный в виде прямоугольного параллелепипеда так, чтобы силовые линии магнитного поля были направлены перпендикулярно одной из пар граней. Затем через вторую пару граней пропускаем электрический ток. Тогда между третьей парой граней появится напряжение. Это явление называется эффектом Холла или гальваномагнитным явлением. Напряжение Холла между (ранами бн=кнЬ)В, где кн — йостоянйая Холла, Ь— расстоянии между гранями, между которыми е В возникает напряжение, ) — величина плотности тока,  — величина магнитной индукции. Эффект ~ + + + + + наблюдается не только в металлах, но и в 1 полупроводниках. По знаку постояннои Холла судят

р. о знаке заряда носителей. Эффект Холла используется, например, в приборах регистрирующих магнитные поля. Замечание.

1 Магнетосопротивление (магниторезистивный

,Г эффект) — изменение электрического сопротивления вещества в магнитном поле. Все проводники в той или иной мере обладают магнетосопротивлением. Явление качественно можно объяснить действием магнитной силы Лоренца на движущиеся носители тока.

2) Диффракция Фраунгофера на щели. Предельный переход от волновой оптики к

геометрической.

Дифракция — это явление отклонения от прямолинейного

распространения

света, если оно не может быть следствием отражения,

преломления или изгибания

— — световых лучей, вызванным пространственным изменением

показателя преломления. При этом отклонение от законов

геометрической оптики тем меньше, чем меньше длина волны

саста. рассмотрим дифракционнуиз картину от узкой длинной

щели шириной Ь, на которую нормально падает плоская

волна. Элементарные участки волнового фронта в форме

узких длинных полосок, параллельных краям щели, становятся источниками вторичных

цилиндрических волн. Разобьем волновую поверхность в щели на маленькие участки

с1х, каждый из них в точке Р создает колебание с1А=Кавсоя(о)МА) где А=хя1пср—

геометрическая разность хода лучей от края щели и от луча на расстоянии х от

краяиДифракция Фраунгофера

наблюдается в том случае, когда источник света и точка наблюдения бесконечно

удалены от препятствия, вызвавшего дифракцию.

распределение интенсивности(яп):

ая1пср=+-),ш-ш1п; аяппр=+-(2 и+1)~лп-шах

Геометрическая оптика является приближенным предельным случаем, в кот-ый

переходит волновая оптика,

когда длина свет волны

стремится к нулю. /1'с,

При построении методами

геометрической оптики размеры

щели и изображения на

э

(параллельно расположенном)

экране будут одинаковыми

независимо от расстояния 1 ~ д', — 3 — '"

между экраном и перегородкой со щелью. Если строить изображение щели методом

волновой оптики, то граница тени соответствует первому минимуму, положение

2

которого определяется углом д=/ь!Ь. Следовательно, если величина 1)ь/Ь «1, то

результаты построения методами волновой и геометрической оптики практически

совпадают.

image-08-01-16-11-49-1

Распознанный текст из изображения:

' .*. "; ! '" >ч

щ! ., -.'еь>йа>да~да'Да>~д>ййййайфййаййзй>:йФауй>2ф з>ййй>2й2>й2>ф~:йй>б>е>2б~~~~'

ф>йрйлМ~'чйрауй>ч>фб2й>др> ййшй, 222й4Фййй4й нерейфд фе йа цд>вод 4~4~~:,:бб ..

-...Цй

йай>друуйба2ййамй йдайбб>юнййдК>мйуарйд>йдЬЩайй 'з-'->Е-.:;, л Р,~>б.'- В~о

ййу йан>ДУ >й>аотйййа2й >2 н Ф> бб мй, 24айуй> рач>н>очз ййеай>>йй>з>й йй>а2ф>:кйд

бм Р йд ° '" -. щ й аРМ йй йМй,бе~~,""У'й'ФМ

' 2Ийр 2й>>дйуаа д ййаар ййдвййтааш>йд Зарей! Обзсзй>аа йдйй>О4ЧЬ Кат>ьь,у,

>" ДО Е>'О йа>ттйй Как >Ч >Ч:„~ 1 ~, !'ас >О> - Неетнаййаа, У>РЕНайн>ьеччй а

отза> йн>2нь йзйтн модуль й>н>рамйннос >н алек>рнческото но>м айучрн н а>м

» Рен в песржлеи ив мсмнмл » !ее>йы >ь >> >о>! ! чав «е4нлсее Д

М ТУ йм. Н.З.Баумана, ф.ч «Ф » >лемеатальные нвуьио>

:ипдмйиац24оннмй Билкт

йо курсу обзаей фнвннн, (2й нурс, 3 й еемсе>р К 21лз студентов зева фв

адей>оме с>уз>апов нвфй>р! ну>,4,56,:: рлз; т>та! мтй, муп! сач

К Поток векчорз мзпю>ной инлукллн 1сорсма ! атссз ь>а нзпн>люто ооавз зн>е! ктьвса

лнф>2мренцна » ьной форме. Райс>с >ш нс>мм>шсннл! лрсволннка с !оком а на>нн н>

'! нн не>! м>,ь

2 льнфракнноннза рой>ь>ткв Сосктрвльнь>с 'зра>>срнстнкв лнфракннонзьм ревыне

С во! с данной во>!ны 2 - й 45 меам лв>зст нл~>>>>>>зло вз лом ркность счел >зн ! >т„

нв В отраменном свече наблкцзнн сне>сы! н>псрфсрсновоннмк новос. лйш в >,

н" Рекс>олнье >сад

.3! сосеаннми >сьн>ьл>н зо.>оп>мн аь — о,е! чч >олгсчелв>ь >тол нсз>дъ >ршм>,л

! ! раа =- 3.4' 1 0>!

4. Пространство нежат обк>ллк>ми и шсь но к>шаснс и! ра нашли*но лосаеловв>сем>о °;

злектрнческнмн счоамн! и 2 толов>н>! ь и о! ! >>роллоссмостн ь, в с ~К!ослов с,

равна Б Найти ало>н >сть с! пш>алло«,>рено » нл >Ранние рвчзел! съме. >казнен >се

конденсаторе равно !. н >лсктрнчсск >с лоос нвлрлв !сна ст !лов ! к с шм 2

Ьилс> Н>с!нота>а л >чвеожле ! Яа >>сс » ш>во>чело » >ь >! д>!' ° .>ь » а4чласз Ф2 — л >е ф"

~г.

МГТУ нм 22.Э.Бзюмвйв, ф-г «Фундамента>>ьнь » наука йжбелрв фн,„.

.4Б2дйейнационный Би дгт ..'

и » курсу об>йей фнчннн, (2->! на рс, уой сансе>р!. Ллв с>уде>поз «сеь фвьу

(ййоме етУде>пзн нафслР! ИУ>,а.б>б,т! Р Та! Мре; МТй; МТ1 П ГМПй Рйь!

2. Дроаодййкн с током в мш.ннпн>м ноле Закон дмлс>ь! КонтУр с чое. ч в >>а!на!нов >ь, .

Мап>йтнид момент контура с > оком

2. Яйтврфорейййа зне>п2н>м>нч>н>чсмв волн Рве » з! нн ссрфсрснционл «а «ар>то>

кртерей>йымй йсточннкамн. Прооцмйственно аремсннае еотере>йнос >>.

3 8 йваотород точке д айутрн однородното анэвск>ркка !' нроннцас>нмчьк! с > ч

рй>>>>кто нерддд р 50 мЬИму. Найтн з !>>ой ночке йеоп>оь >ь сзачаннмь . 1 аа„>„

Ф! Мнчйднйчеоййй ййд> радйуеом >с ' 3см нссдт чарва 0 20нй>к 2Вар скрутков сл

Фйбйй>йод 4,"2о>й. Ойредедйтб анар>ню Ф авек>рнческ>! » > >льва, >шш>очснньк! з „.„

Нйм'>~.~>>чь>:ю,>а>~

image-08-01-16-11-49-2

Распознанный текст из изображения:

Р !«аю Ц П(нювуМф''«.Ф ифУР: «~н«(т~ еенкюмбучкм! ' '; «сефаЛР«Ф » » :.( » !.".Ты » люфта'

ЭМРМЯКЯППЯПП««П«:ЯЯЗ«Пт ~Р и ...: -..: ., л;,:;.;:;:;.-':ю » » ,"хсф,:

ЛЕ МУРЕУ «ЮФМ«Н(«фФНМФЛ((Т-П МУРР,3(Ф НйМЕЛ!Р>, ф~е Р«Т(!Емкое Енесн"ФЛ„'.,— '- Е': ',!',~:'-';,';.~;„:,,;„

«креме 'е«Тлемтне клфге(«Р( ПРУ,4 » Ф(Ф » У( РПФ! ФТЩ МТ((1 МТ«Т('аЩЗ('Р!(ею

!.Т Кы, а » ! ЮЮУ ' РЛ ЛЕ Р„„, ТЕОР ('ЕУЕ Н Лил Ннатирн !(Олерия

ю(ю'ю'ню'етт! с лллттшю(тн!о оююнююнлнюнн дерн((люю,

(*!НЛЛН ЕЛЕК«рбМНГНЕ«(«МН » 'И«ЛУ » МЮЮЮ(Р, («((т(! » «НННОЕ Лтну !Ютгнле, ЕРН К(т(НЮ!Еке' ' И '. ',,'!

цне еюююек(роме«и!(темк болл,

3, Прн сленге лолелжното неРнелн (юетерфн

иин иебллюлртннк кронолнт и ' 1((б! (ю(ю'юерфн(м~"

ююол«луомоео е егпеРФеромет(те

4 Кон(цо менсел Ш Д'!б

магнитном !толе, ммююю!тика ею!луню(и" "',

(ШНН Н «О ЮЕЕ, !ЛЕ КШ1М«О Налююд(юто" '

Внлвт 1' ° « "ф'

юм~ !'Р пм. 11,'З.Бвувюаююя. Ф-«фт илячсиювнвш,юс инуки » „, (((нфелрэфктккм'

.«(Е!ДД(«!!Д!Р((1!!!!! » Я !ю!!З!РТ ./ ',~

ююо !Трсу обшен Фюююючси. (2-Л курс, 3-Е юечссюрн р(,юи етуюмигев юмен Фаиуд таяне

(кроме студеитои кафе!ею: !! У3.4,н,блю !'1!н; и('!4ю н(т$( «Фт(1( съе!з( 3%61

1, Поле

юе еблююти поверхности провыл ыкл '«исрюию сисюючч наполни » кш,.ю мрнлпа 'Злсктроемх

.кис!к ое °

' хююсрюююя юерямеишио пров » дни » я » 1 и«и » сюь пюсрюии кюсю юрюктв » п юесвпгп » толя

т, Пикет

ютсрфсрсйпик юлсктроывмопичх в сш 1' к, и'ю ыпюсрфсрешюиоиию » н каогкйкю с двумя гогсрелт

имми юю

!ключниками. Просгрвис » » киш » .лр » чш лпн ч » ю » (кит » ыс » »

3, 1(ри

рююююгмая ююрюзююту шскгроив и псы » ну.къ*юш » » ю, » » ч » в » лпргля м кружиоетк рыли;соч л и

ЕЗ » юм, » т ю

м » тююретюелюютк ыагиитиуш иид » кпюи » » ю » ю ю с » плюю » ю » » » сч пи е лсиюрс лоби » и

4 Волю пе ..юиюирасс пнин » » юсж,ют с » ппп » » юю » ч » ю и » ю лф .(сппиопшнчй чаксимтчячк чю ткошж жь

*ювююю » сю. (тянлчч Лю -" » ',Юмкю () » л » сюю ю » ю » , пппю » » п,, „; » и и » » » шс » п юпг » в, с., » расс » япи » » ютю, н-

юояиик

к » » мил = Зчч л рлс » тояиие » ю и ю пп » » п, » ю юп » п » 1' "' » ю

сто » стипл » с » » кутвсрвзеппа » ссюп » :и °,Ею Пп.,' » » ' » Ю » "* ' » " ююаююрп » /Г'

' июю. Ну««ювтюювюююю, Ф-г пюруиюкюииюв.и.пмс иагкиюп, . (юафкюра Фкти

» «КЗДМ! » !!Д!!1!(11!1!! 11! ! !(Л«У!' .Мю

юю » юсурсу обшей фишки, (2гю к«рс, ! о с » юитц 1,,«юп сюрюсюююыи асею Фаиюзкпеюов

(к! » оююе ступсюмоя кяюрюдр: и«т 4 с в,, 1 » !(в, тд ! 4; н((н'. н(!11; рх!1«; рлех

д(скгришскид ток, (ила и и » иппосгы юыкт Иск » » л юе » ч с » ю«шс » юдпа ш » ихе . токо » . п~".

ююие си » и » Закон Оме и дююоу » тя-(!еююююю и пиюептеп лшю и и » ФФсрсицпвп пыл рерчвю

(юююсрфе(юеююююююя е топких плспклх 1(пюсрф » рспшишшп » п ло ы р. вю.п » .*. ио » пью юю е к..с

14

(римеиеиие нитерфереиююии, ил юсрфю рпчс » рч

'-(болюио ради.св 1(=1(1. юю и. ш; 1 » .« . » : ' сг(. и "ю » р " "'.'" -(Мчи

«юнгинтиуш иилукшио е иситре криви шлю » п лук » люси ирю' ю"к »

(З!юркдшюитю магиимиян ыочеит шскюроюа, ниик » шшпск оо .ропп » н » лытюююс р,опыте

М НОКР)'Ю ПРО'гола (бОРОМ » ММ Чо юг » И » ШЧ ' ВПЮИ'(КПЮВ1

И

Елююы'рюссчсдрен аупюсридсн па юаеслвипп каосюри Ш ют ш т Мп мею нма ю' * " ' се » яр

image-08-01-16-11-49-3

Распознанный текст из изображения:

„1

,дг.'"''-' ! Мн, ф-у ЕФуианМЕВэуйййггЕЕЕ Нйрйнн

ЗКЗАМЕНАЦИОЙР!ЦЙ Щ г2РР! ~) У~э.. эб~феефф ф

жс ~е,ф нни,е2 акУРе,зй семен Р~,Д~йб~~~„".!, '"

,;,'-"'~~ФФяр не„н кифедрг Иу3,415,6,7! Иц! йррб! йррф!''~р', йбей Фейрууйуйэ хт '.ереме еэрде у!,р"~!~55!'рЬ5

щсунтичесноги нове и ненуунлд !'гримере! :-'й'."р, й.

и но. ~ т буссе тй!е рес,

еуй оие омегннтиого 1'ог'я* с!тг обннев Рпййии 2, ромммск у!мтнмнне дея . к!р ' "Н<ФЮФгй' р~л

тисвя~~мвмлКФЬФ НОДН 5, ЙВФфр~втйгонну рейетку с осрнодом 2 мя, „„,„... егмеофаьФ фнняур нрунусквст Водим !иннин й о „ПН! „,, ги!О ' рвеееь квйяееунянгяея дру!' Н » другИ

*ур .='.;: -:"-:" „, ': ' ее.2Эйтеь минного и!мм Мидов!и йРИМОГО НРОЕОДтигня РИЯИУГа й' ! Ом,

и 1'НЮ11 1,1Ц1, уенигиякни ®'В!мну'нвн! нроводннсе и сто но!лерки,генно ян с

янн ен умори к ~4,9 эй.ен — = — -"""'""""' "'"'- /~ -"-р*Е~ уу~~ууЭ6вумяня ф г Нгу

:)КЗАЧЕПА!!ИеПППл!Й КИН! "! / ио курсе вбсвей фияикн, Ий курс, 3 и семгегр!. Лян сгуеенг » в ягмл ф тнгяяуяг;

уггротгс егуяеитов кяфсвр; пуэ,е,ч.глт; Р.гэги ян !'4; н! ! и* и! ! ! ! г уэ! !1 Ркб! я '- !. РмЭотв яяектэкетвпгчсслтгго ноля ярн яснгммнс гян мнян .я

" Н НЯЯ 1 " Ггнгтянунсе;1М, оояя ляяял няпиякмггггктн н ногснняяля ' 'Р и нсннг ! Ья«,г,, 2 гЭооркяя я ореяметнвя свстояыг- ооягна !Внн,г, н яолп!я я,г ъхряфнн. гнмяеяяяя Пс гонягтя нкгн .игнггоуг е- Нллг Ряяномсуно Рялнрс 1ея 1,

т.

н г ' ' ! г ' т гг я » 1*ля* т.

««ЯГ » , О1 1 1, „,Э ! гм., Эуу2 у мм. Н. Эдбяумюю, ф-г Фумляяггнтя.гонг.г

'я.гляни гят гол.

ЭКэЛйуридэээ!эЭ!!!!!,!э! !,э!,!и ! ': К'ф'ЯР'фк""к" оо кажись обсмей фитнки. э2-й к. Рс. лог! семлсг 11, гкромг сту.!гитон кяфслр: Пэ.э,45,тл,т, !',26, я! ! !

П!и; Лгг Эткятусктягн тсскос нтмс н ннк1скгоялс

' " 1 11'~.~ Л гй „О~1,, ггярнмтгяогнтя гъ. Смятоли1яс н ' Вятяння|с я1,ял1г, гн - ... ' " ' *" 'л ялмля лт и'1' . Тмтукмя о ннрклляиян вскг!Р нян!тяялч1нлк11. Н.1г,, ' *' ' н*нт гнгя

Ла1НГ1НО1.. Во,я, к1якой форм лл Рясчбг мы нип1ог и м 1орнн м, „, " " "'л',""-11лг"1' г сяЯЕ"'гл лгя 3. Рвссчовине мс;клэ ЯтгтР! 1м н глтткРгммлвг: ммн .

1ч МН1! „, Ьг б Рмм. Оиредсяитерялиул лсвыгогогели нг, я, „,, и Оиредеинты2Отеиинмг „игсятрнчсл яо1о но 1я я нгнлнл. л„„1м11 и кг~еигиим мглиусом Нт енсм. если ня нем Рям л1мс! и, Д О,бмкКН. йняет.йняст !скоко!рея н утяермяегг ня гя ГЯЯГ111Н яфеяям 11, 11 ЭО11

м, нт, !ЯЯ Ямутгиге тлсм;,йлтмл г Р

image-08-01-16-11-49-4

Распознанный текст из изображения:

, фи н гфпупьп

Ф ламентальпые пнукйн

"" зйЗ!йлуудгап!ьг ф г тгдгнндд фгтдг $1 » д !1Р! 4 ку 11 1 ! 1 ой ~~~'""'-, Ы Ьйга » адей фйлннй! ты й !СУРЕ! 114'е4 Ьт 4 » 1 М ! ! !, П Н 1еь КОГО

$$УЗ4Д » т)Ркд » 1, !) !!с!н1н

,,"::'! » й)йггелмпростатйчеокого иола прн порем ае !в Н чцц„цнцу „. гг,х!'";ген!з~напрвкйнаостннпотенпнава, Ура"!1е!1не уаь ' ' 1 ыг,н1пгук!1нн и'!ц""и

1ОВ

ванно Лгнцп, лиюЛнергйайймутппо!ьтйгйргнпмагйнтногойопв: . цгйл1„ » с постолпнОй

,, ь 4):!арлен! Нц ' 3:))йнйгпейпйммглрралнусом гГ-4 см пз Фгапектрнко Гй ',,цо нн,,1„; ЦнлнЦЛРа

1 гн!Кнлн тон нпн 1

юр "Ъуу Кгг)м. Ив » анте онер!-нкуцы!н,; 111, 1, ч ...йЗйавайансуапн На ЕйайвгУ ВО ЛВННЫ,

1о м!ергнеокагюгасьлосрп гной

! а чй га! бюц ц1с ! Нгап! и л!тй йог ииюая поверкностн агфа железе) Зарей айра мене!в а йй Р! !с))' " сгораю!ус раасн В д й 1 » !! м, с катайте даро олп!!Ренцо тара« " 'р.

амтц!цым Ковром вю » грчснеп«адумерндддддчсддддкд мусдвц !д н ум! ! ч,д кейсар«а ,Ф;,„„мм, „„„,,„,„, юп, г,, К лг йг

1« ал и и!пкк

ЭКЗЛМРН*НИОНН » Ю 1)НЗ)Р1 пв курсу сашей фнзнкн, (2 й ктрс, 3 й секес! Р).,)лп сгулсн1дн «сдд фкьуаь!с! м1

(кроче стулентаа квфелр: нузл,д.дп Рлдч дгз 4! мз'й! гн 1'11! 1'м13! Ркй!. !. Вскт

ор инлукцнн мвгпнпгого поза '!дкоц йцс„сдвдрд цдцадьд 1,!Рцц!пц! Кь цьрцотн1но! чм нн! ° ных полей.

аей. Теорема о циркуляции вскгора ц>иуьг!ц! чмццгцом! !ц .м ь щ!1егргиь!и й н знффс-

рснцнапьной формах. 2. Принцип Гюйгсц

й с!ад!-Френеля метод тоц гррг1гмм нцррдкцнд ч «! Р.ицч гг!дчгк!нд н ог крн. лого лнска 3. Оорелспнтс знсргню, ', - а, по нвнтовой кивнн - СР по протона, когорьм лвнъстсд д юцк родион чюцц!цоч ююс нн !Укцнсй В

ИВНН РаЛгУСОМ й Н Шаток кеЦЮЮ! й 4 Чет,, „„Р„..с„ц 4 Четыре равных точечных та д! ему равна злекцгнческак !

к !нером скстсчытб! » хоук цц!сицц!цц,цу!! дср!н! !п лс! нме ь цкгый !врал О, почел!снный в ц ° с

центре ьвалрагд Ггг! цсюп! ц ц: „* „-!! цд й ! д щ! ч! !!, ! ь ! йГГГУ нм. Нуз.Баумана. -. ы ючвнв ф-1 «Фтнчвчсцтдтьцыс науки » у Кчфгчрд фцгнкп

'ЭКЗлМКНЛЦНОННРЛН НИЛК1 ов курст обо!ей фнзнкн, !2-й кт с. д и сс ис

-г! ~~Р~.. -11 !с гь! !1!!. '1!ц ! 1э !г г'"ц "'"' 'рдь!""""" ПЕРЦОЗНЦ

Лифра цнк рентгене!!свих ду !сй Фи!ч!Удд В! !«ы » ! » « *' !чьей анализе. цгх!т!д М цфд,!1,1,цд !й )! ц! !с!!!сц!.Ч

кгпв к! Рноч Э. На плавный солецонл. имеюшнй . вь с ллины, плотно нале! круговой вито с

вой виток !г! ь!елцгцо цро!дпк! сцепцеч н .,! ь ч'

слп ток в обмотке солснонлд неац ю «, лем ннлукпионного тока пренебречь улюц,нос с,дц к пцы 4. В молелн атома во р, Г

ма волоролд Бо а 1, °,: и! ралнусом г. Опрелелнте г, зни, * мазо р, Г р дск!Р!н! дрвюзсмд вод у! члм(ц ьг! ! ' '', ', 'ь

р, 11', рц ! и!'! Оо круг !м!й ОРбите

г !над что зцср!на цю!нююю !ге ц1снна, '! ! ° . к электройа) по рпгультвтлч; ! ! „„„. 1,,

тлч нзмсрення равна Е„„к -1),б гй Бнкет ржснотрен в, . ,.--Рклднцд ъксдддьи кдфедрц 1д !з .'д!! ! 'мд. ы » ю!Р а !!гю!гв укг

ь

image-08-01-16-11-49-5

Распознанный текст из изображения:

Найт!!

т,акл

::ф~б~й!йа! » уй ЪФЮайнакйтлр т с!Фу!ййаийййк

йурйАМВааАцй()ыыфййз, ° т., , 3м!йнааи зкуйа~!скати ае4еййт !Щйб йд ~~~~' нтййайрйзйййв йййкй5ц~„'а „

МЬЖмтн34Т)фдрщрй~„.

слы~~Фр аФ~~н и кй.а5римойойис ййй ",::4! ЙМ~ нйиггрои. ынкагуигийсз со ! коросгыо оа 5б ! беыаефсе„""й" зинзоуу

л5тлан!и Углом к та т .ф',"фнйа5ггтат а ~ ' ! » ~ю 'а ыа нарту тбнтсй *гнтнклт. (2-й курс, 3-й сам ытр! й

наы" т~~ж .'. ° и зФслр! ИМд.б,б,т;

...,,,: ряб , *ч'рл! чуй! т ! т! блйуй! рййк "Лс ат,зиознй ырзк Закон Кут!гтна Наорютйыог!а лскт!ннлатнтжзытт снкк ттдтзанк -.

л ктрснлтоньызыт! снкк Бы!заик -. «% "

-: ° ., р"ъ .тт тгмыск поле Еоксттсн!сина Ззк л и О т ° уо .. илй л. г гкгтлгрзызс Ф н хазымсрмнтигты! тй формах тс: кти ;о.:!с, сы г:соснин слота! с олиной нолны й — Луйк нз озосхо-а гик=и ж -! а .ы-

.-Оаланной лозсрклосгн, набллтлитслк лилит бт сасгтм. и: -смамт .". азт

! '-.Око-,. к . лизи "слоне з нын рс, мст! Оо краям' ноз с -кы с иск!норси облзс н пр!!странстаа !авнсн ! толы. О! и тр рза ы г г и - .„; » «г н.ко!срыл !тостояниь!с !!айти рагнрслслсннгтк5мъжио анака! Пгт,

инсан ",,- ., =.-.=, -: =': .аб и !'ыоыу ы "О н яй и .. лс

' ":г ,„И у бзбт-матти, ф-ткфунтамсттга.н.н!!с паули » ,м усайслралнктнкн

йуЕЗлйуИуйЦИтЭННйуй БИЛЕТ : гт;~си ~итикн,!2-й кб рг, б-й ага!остр). Л,тн стт.тситаа асса оуакузатстаа ф .тр: 55рб л л,а у; рбб! йурз! йррй. 5п ! 5; бйуут! рйак

ог о,.о кг,як.,; тс 'и линн!ного оола ПРннлин с!!НРОО!инни иынитн ', и, ыа !осами!

,,.„-., „з и;-.риис!тноотн ма! лн ! но! о л пк а ни!с! рази!Оа и тт фюсостнотзтылй айг, мл.к.,-! * рт О тянкОз и конлсныттОроз °, КО гн отюскО!ск !галин г! .„":"к г! а смтс

,, гну ""

„,,з У!Китс!!На РаЛНУС ИЫНУКтый ООагбт итти т!Нита Раин а "!син. ! Ота' „,, нин й и стскляниой и.!асв!лю'й !г!Оот!Осин .кнлкос'таю йгыу ~~ын озк. "толк о !тн при набило!!силн з о!5таагннот сас!с 5млнт атс роты сытой~с к !лмы

-Р' = б рамы асрлниа ытлны света ! - О,Е~5 мкм !

тьф 4..') сто!или!и:-кн и!итал ' й зл ! разноысрно раснрслгл!д! ),О Оет

Ниоотт тлсктрнмсокОГО ООлн аниаружн !Пара оо йт, бинт грн аорт!тай к ! !с Ейаредгинтк иыаранннасть аттаКЫИ На КЫСЛаит! » ЫФСЛРМ !а !' УО! 5 г

Е бнин' ртсзыатрнт и утаттакыи та тас

image-08-01-16-11-49-6

Распознанный текст из изображения:

— - — - ----ФМГТУ им. И.Э,Иву мана, ф-т ттйзундаментальтгые науиин т Т Ыафедрв Физики

ЭКЗАМЕИАЦИОИИЫЙ Г>ИЛЕТ

по курсу обгней физики, (2-й курс, 3-и семесзр1, дтги студентов всех Факультетов

(гсроме студентов кафедр; ИУ3,4 д,о,т; РЛБ; МТ4; МТТп МТ11; СМ13; РКЬ1.

Магнитное поле в веществе, Начагиичсииость вещества. Связь векторов напряженности, намагиичспцости и индукции мшзтигного поля Ма~нитная жсприимчивость н магнитная проницаемость йиамагнегики, парамагпстики, фсрроым истоки. Поле нв границе раздела ыагиегнков

2 Теорема Пойтмиш а. Иектор Пой нтиига. Онергия н импульс электромагнитного пол » .

3 Ток текущий по длинному прямому соленоиду. Радиус сечения которого К. меняют так, что магнитное поле внутри соленоида ~нззрастает со нрсмсисм по закову В - бга, ~де 11 — постоянная. Найти плакатность тока смешения как функцию расстояния г от оси соленоида 4.С нпгема состоит из цара радиуса й, заряже~шо~ о сферичсски - си р

"с и - симмсз нчно, и окружакицей

,ю =оуг, г е о постояниах, г - расстояние от средьц заполненной зарядом с обьемпой плогиосп ю р-оуг, д

я ша а, и и котором чодуль вапряжеицентра шара. Пренебрег.ая влиянием вептсства. найти заряд ш' р', Р р

д . с т от г. Чем авиа эта иапряжсциостьу иос и элсктри ско . . я анс р' ' завнсн т ' у р 3

, -, ''в'~",УММай' ', НФУЩйннайажлажвтЕНММЫ::„::;:::",,:: ':!.".-';::::.'~!;-'-' 4тййййЩ$! ...„;.":"'!,-:::,'::;,!

М343ИЖйтМ94ОйЩЙФ::МЭЙДА'::Ф4-':-'.;,:,.::

(~(УРеу(Физий Фирина,:(й-и нур » , 34(~амер);.'4лвгстудвитнййуя(л(~мФФвУт~~йн,;.,::.',::.: ":::„'-,;,::=';!',:;::::!

1;; Вв1,': -, чутка Стрдмзтвижтнфедрз ИУйт4,б;4,71 РЛ$1 МТ4а ййТй1 й1(РЙ1."434й31 Р~':::::.:;.:;:";:.:;: -::,;,:.;„::;!::'~":;,'

зй ' маражйи " го л. П ущ ььагинунмх пйлей; Т(йт.йжв.'.:ё

мвй ~:~~рв напрвжениостн мвгнизжштт поля в интегральнойитл~4Фареиинвльн(Ю4йФ

: . ((ифракпнлф

3 Т(рп ~"~ ~рауигофера на пгели. Предельный переход от волновой ойтйай к геометрической.

~ име"и'и"й Форму параболы у = 1сх~, находится в одно1юдном мвгннитом полезЭ,'тгер-'

иой скорости

"Рвом плоскости Оху. Из вершины параболы переменипот поегуйательио и без иачаль-'

оросгж проводящую перемычку (параллельную осн (Ох) с постоянинм ускорением а; Иайти

4 К ду цнив'бр'" и - ур' Фу юу

к

ва"Ратина Рамка со стороной а = 0,1м Расположена около длинного провода, сила тока,в. кото-

Равна 1~ = 1ООА. Две стороны рамки пвралттсльиы проводу и отстоят от него на расстоянии

Ром авиа

!ыо,гат И

2ае Нему будет равен вращавший момент. лейстауюший иа рачку, если сила тока в Рамке

будет равна 1, = П)А?

Билет ° ° . - и

: ет ьнзст риссыотрин к утиигжаян на аасиаанни иифиары гв ~2 ао!5 г. Заи иифитам дихт

ки гл а аа!21015 т ваи. иифслриа

Ьниит рассмотрен н узисржден на зиссланнн кифглры 16! а.

image-08-01-16-11-49-7

Распознанный текст из изображения:

Й""ь,Ййуаааца, ф т'аФрцламацФмьииа ма~'нц~,, ф~~фна,'йн

4М'ь ЭЙЗАМКЙАЙЙОЙЙцй ВЙМКТ

,фщай ф!цйгцц, (2-ч нурс~ 3"ц аачааар) Ймй карнайьан аааа фа~уцаьщ.кан

ц „„'„„;а аауцацьон йафайр', ИМАМА рАЙ ИТ4; Чщ ЙТЙл« ~,'Йщ рффи,

цайца

~цр,„,~„,„',а„„„ай 1кц р~ьноц н а~Фф~раггиннньноц корчак нн Кгнг~.~~~у л~н

'1 рцй,, ц „„, г'цна ц йа(гтннсгь тока ',лаакгричаскгга нона а ггрн)цфнка а фййан ~;~кака~.- а' ж, Й, он|а„ясьню н ггнгсгрйаьнОц й яйффараи!щг|ньгггй фсгрчак

' «.ркйй нанна

.йралл ' ' ' ' цкнл, наранаеаьньои нроаоанйкам а оаггоч щараагГаггнц саку~йглайгчнньж

чанга. ЗВл й, чо г

г;йрч Майнц!4ч 1ОИ '

Ь ~ ассгоанйс монар оргй ог

гчкц 1 - „, „, оран«данка ", гоном 1; ннакайнк ча нйггмаг нвч чачсг ачаь равнгн

! н Ь црййч,

ай

4 йакнч расс гоаннн о~ оро

1ггцн",, англ монолромагннсскнч сайгон Прй чоч рассацкннс начну нйгйраац лннн оснсйянц м ~

1н ~н косача раню Ч

чл" ' ' .' ' ючн. о ~ канн, лайоа~гц1: орал

ча «лчн авром не мц к

чФЖак йюкй нначн

ааааа ~г,

флоры ч ч гам ' 3 » лЬ" ~на нг" а ф

а и ~ ~арлан"

цйач рй 'онйг"

image-08-01-16-11-49-8

Распознанный текст из изображения:

""'!и ' ййгт!у ', „, „, ®

ьг ры нк у!о!а 'тк каф дйкй!т

~ьау майа. Ф""г «туть ндаментты

Д!~д4!ь!ЕИ4ИИ!Уу!ВЫП ВИЯКУ

Ф~~йытт !1 и нурс д-й гемеетрр Лда е тудайгай ййьй Фййудаектйтг

Зл. ~"Роме е Уд йг и ФелР. ИУЗ,а,й,й.т: Рдй: йруд! МУР! цУУ! е ФУУР! Ртстй,

тент!чньмгнть ть тт!тгтагтднньгтв т

ского к т нленсатороь

ов и кт ндснсатороа рыт;ости плаевйо ттнтйттдракаскиго и сфарйгйь '

! тпттпоггт нтпй. Век гоп !!оантаттттт Гжтрейа $!иййтййтй

неР~ж и импт 'тьс ьлскт ктыагтттт

е р тнпйатттсс тонкое к,ъпь

е раиче. ° -, и по массы гн «мс~тттпес тараи у. н тнь«'

осн Ь момент- т = О н т

= .! иь тточн ты олноролнос ма!нитное гнттте, тмртмтьтйкуайутите гьтакйт7й

ко тыл!а т!ндукцнк по:тч нач,'

начала нарос|ать по некотпрочт' "'"гт'ту

ьолтнта ьак ф нкпнто !!.

а !урн нормальном п. с

компоненты йттттт П папин ~

адснни саста на лнфрзютпоннт'"т Гсттть

татка сг!сьт к ттт ть . °

! тйй и у!тттд ! чткьтттсь Гм Г 'нм~ "т'

р-. тсннть псрнот.топ рстпеткн

йкаег Гьггыетрс к тьг гхьй ты тьгатнне ььфстпы !ь !' то т тьь мает!ге "ф"

йуГ!йу мы, И, у..

И. У Батмана, Ф.у*тРутьтаметтгальттьтг на~ки .' утафыейа Фйнтйй

'ЗЮ4МУгИ4ИИО!!У!Ы!! !ту!У!Уй

йт' курсу ойпттй Фйзйнн, (2й «ърс, зй сеыегтрт т!лн стуаент те аьеь Факу гьтет та

(преете стук~теснин~Федр: иу345а,7„.ру!то ь!)4; м!йт и!у!!'т атур тьньь

! Поток неко~

' аско Га ыамтипгой нпдукпни уеорсыа ! аугьа длк им ттютнт «' *'«"т" !кт' 'ть пь' тг рт~

ййго йроаоднтгкн с т коы и мгн ни псом поте

. Лттсттерстта, .теток ттктттнак тйорик дисперсии Закон Ьм сра о!тсссьиттс сьс™м

! Рй тоттечйьтк карала рис полоткснм и перги инат равиотч огтгттнтсм туг т ' тки*'т""а ь!т" " ттйт ттсн

!тиамат

йййеттттМе и раиттме друг другу,'утт!тк третьего 1ара;т » «рагикт ттгттттат'тт й сыты -айти'н ныть 'уь

уйй .тар

тирад, чтоотм анерт нк итанмодейг|а!та каралон пыла рава т!у:тто

!, !

° *-.ааг падает йт среды ! и средь 'т гита углом о, и идет к ср";те ° ттот ."'-'"'" ": *' "

дйдйц саста 1, Каипа данна ао «срстте т'т

тртсеййтрейиу~ йттммсьтии,„.,~ ары а!у!а!. т йй !ейчй гт у /

image-08-01-16-11-49-9

Распознанный текст из изображения:

тйб)й~ "Зь, с, ' ц':-:"-,: ННЗИЬ)йаттзшаЗЗЗ"ааНЗУУНК... -".. 54 цбйбттцЗ))ябц.'~:,'::...Г~~)рфрйбтр)ффффф)ббпр))З$ф„".Зтд,'„""; 2,ЛНФрайййццйй рацфбй,~-.. " '-','.:,".''.,".':,';,' ',...,,,"-415!З!Щрн)йййб)б~бй)>фРфщц~~ ~;::.ф~ » ::;:,',-ч 3: ПрсдайЬШНй, „, з.: .~~ацурйдМ)йжк~ф„'„"„' раасцдЛНЭтнтб НШц, .- .Нутрапйауф ~щщ„'Н„„'=:::.-:-.;,:ф)цццШЗБ~!ФбЗб)бйббт'::,':",:::,-'::::.:.:::::.::::::::-:"::!:'-! Р': 4. кшпш зце ', узтбп нн51цой цой)грцй ц . 1зей)зго)шпбз)бз5ййтм1 $йтйтй у нгбале М~~':!- °:-: кз н Вд (ЯЗ з 'нч) зс, йз5ацйб1154 кодксназза локгйьзе ' зз дм зпкй 1 йззроаод к ':' '.- .:.:"... ~~®ФФЩ)~йй:,;г'з ' ~ ' т ° '" М'.. ЛННК бй'.Нтн"-' Н: ':::-3,:ж„::„т „.::-;.::„'-:-','З'- ";.".,

не)зз"цймаксзгмад~ 7 ' ...,;.., ....й., ~'У~Рфу.й » Билет Расснот5мн н утзнрмззйнна ннлааззнтт кафаарн 14 12 2015 г, зв ка

аа~ц т тт, „„йч . ктйтнан т о курсу обжшй фнзнкн,(2-й куре,З-Й с«мест . н

он к, ф р 11у3 4 б б р 3б МТ4 М Тб чзТ11 ь йт131 11 б) 1. Маг

агннтнос поле а асщсстве. 1)аьнз: пнч з ниченностн ' е 'тшсм аьтпеьтаа саязз асктороа зтадряжйтззшсгй намш

и нндукцнп магницкого поля З4 г а ослр аостз " агнстнкн, парзншнзтстзтк|з, агн, ° р ш"икп, фсрромагнсзпки Поле на граннпс Рапкл ймшп '" ифракцня рентгепоаскня лт чей Ф т аналнзе.

орнуда Вульфа-Ьр:тзтоа Понятке о резгззеззтжзРУкзуйнон 3. В обмотке солснопдч. соп тпал

рт сптп которой й 1,0 <гбт и инлуь о =-..4.'тему равна знсчн ь и

= .. 4. Ц. Р: 1 НЯ Ммтоцпсттт ПОЛЗ СОЛСНОНЛа Чсрст З = 1бттт Псттс Отат~тпп~нклкснгтт 4. Катушка днамстроч 15=25,тз т

тр -=-. з см сосзош из м=:20 витков нелной проволока крушат з сс мн " диаметролт г1=2 Олтм ГЗлно тоз ~ т °; г

л п1т ЛНОС МамныПОС Ппдс, псрпснднкуларное ПлссКССтн каЮнгз~ ттгчтп сзся со ско1нтсгьш 4б 'бзт: 6,55 цз ' 1л сз

з г . пгтсделизт а) силу тока а кат ззпкс. б) вьиеляемузо и коттшкс пошлость

билет рассмотрен и ттвтгнлтн на ~иттльн н~ льбтяры 16 ш 5015 г зтв «ь4алРая У/~ .

МГТУ нм. 51,'Х11тзуьттзна, ф-т нфзндавтентальаые зтяукззтт т К"фен а 4'

.ЗбсЗДМЕИАЦИТЗННЫЙ БИЛЕТ

по курсу обшей фнзнкн, 12-тт курс, 3-й семсез р), длн сзулснтаа всеь факу"таз сто"

(кРоьзе стУденгон кафелрт НЗ'3,4,5.4.7; 1'Лб; МТ4; М ТЯ; МТ! 1; СМ13' РК6).

1. Магнитное поле прямого и крм овш.о зока

2. полярнзання слета, !'.стссз ленный и гниярн ~оаатшыйт св«т пталяризапзры. Заь и ' з тл1отзт ~т ''*

кон Брзостера.

3. К тонкому однородному проаолочному кольцу радиуса 71 полаодяг ток у Пайтн тппзут1пш' "' ' '

ватного поля а центре кольна, сслн полводяшне провода, делящнс кольцо пз дас дм и А и н нз б и

сз, расположены ралншн по н бесконечно длншняс,

4. Покажите, что нндуктнн~осп, зоря с прямоугольным сечением дается ф зрмтзк й

д= Рс)т зт зн(зтзгРз)т(2к). где Ф- полнот' чнсло инзкоа, йлс аысота стойсч~ы сеченнл, л', и йз соо~

ветствешю ннутренинй и анешпдй радиусы гора

Бняетрасснотран к утирндсн на зассланнн юбтлры!б 12 20!5 т, Зев. кяйсмнтй Лтттлг т .

I

image-08-01-16-11-49

Распознанный текст из изображения:

з

кык.налей. Т » з,';.' мв. -.- . „, И>))ф)!й-,'и' ",:--'.'"„'-.:.' л':"';;;.—:"т „"-'.,:"-,,

ивв.'' .,: '':,": .'.='".:,:,.'-:::;, .''":-~!б,':й избм3рмлй!4))-и.лзй)й)>~..";.;,

р!1йз)ззй')л)йй„,.ка

~~в ккРУРЛОмдззсдв, ',.-" - "'"и !)!)Л)ййлв,".М' „'',„-,:: -:."-".::..:...',-:.,;:,:-:г >г;:л.;;.:.. » ...,,, ';:;::.

3' Пра«траН«таа Мвж,у !И' ', ' . -,, ' .: .,:, » ИВЛ~;'.Дантф~",'..'...". '.",",.,:,,-".,-:,:.—.",-, „"."

Р41йстйнвмл йлааьм*о йоилеие

рядов на аз>годе если иластт!!!м в!>Идене!>зз>РИ И

зз движу!>1>!Йсв в и

т) ранив скорость эз!«кз)зо

агз>з!тном !золе )) О

и Зле«лима Кяфещ>м !6,11 )ОИ г, Зля

л »

нв курсу обеей фзззнки,()-й лбрс,)-!1 «ем«с г >). ли с

. ДЕНЗ ав Каф«>ИН И У).4,3,6,7! 1'.>ИН МТ4; МТЛ; МТ11; СМ)3 » РКб)

1. Теорема о циркуляции вели » а ин к

ннй кцнн мам> ни> ела лиля в инте>ральной и лнфференшзкз">!ай

формах, Расчет магиктнаго поля горнила и салсианлж

2. Дифракция Фрауигофс а иа и е> !

р у ф р нем! !!рслслынай лсрсхалоз волновой антики кгеометрической.

3. В вакууме распространяется илассл

р "гр' ' '' .' гсслн ! приапическая линейно поляризованная злектромямзвтззвя

волна частоты ы Ингснснмыс>ь ла

за>Ь Яа'>ИЫ раааа ! !ЬФП! аМИЛНтудиае ЗиаЧСНИС ПЛатиаети т>яа

смещен>гя в этой воли~

4. Покажите, что магнитный маис>

й манси! Р зззск>раня, лвнжыиегася по орбите вокруг >>розана я атаке

водорода, связан с арб>з>тыльным мамси.ам нмиульса 1 млк >рззз>а сани>антеннам Р

в>мега » сам«грена>за«аллен |м и ллч » л «!ол » » > >л >!с>>! ы ~ ! » л л » фслрая » » г, з ' л » лзлг ф"'

МГТУ нм. ИЛЕЬаулза>га, ф.'г Фз н,!имен>я>м.нз.>с >>аукал „Кафедра ф>ззньзз

:)К3ЛМГИ1Л1!ИОИИЬИ1 БИЛЕТ

на курсу абьнсй фнзнкн, !2-й к>рс, З-й селзесИ>!. Длн гт)дснзов всел фвкульгыав

!кроме стУлсиззза кафелР: И) 34567; РЛ6; М)4; МТЪ! МТ11; ГМ!3! РК6!.

!!отак вектора маги>пнай нилыьпе! 1«арена !'>>сел для мминтиога наля р » бат » на ларс>лозе

ниса лровадника с гакам в ма!.ин>полз ! Лс

2, Дифракцнонная рсиглтл з Писк>рл и ныс лэр >л >«рис>или дифракинанаыз рсглезак

3 Радиус длинного параны п>ниса а ссрлсчинла с глсаанла й -- ! Осм С >зсн>нзл сад«ринг >з -'- 'О

витков на !ем длины, Облззззла шм>алимы нз медна>з> ар«вада сечением л >,Очы Через>влас

врели! в обмотке солсноита иылслиггя ка паис>ео гсллгиы, рзвнас >исрп>н лиманного и >,ы я

аердечнике, сели она ззодклнз » >си!! к ис>ачн«кы ласгаянига > напряжения' Улезьиас слнзры>> » на>ение меди р = 16 нОм м.

4, по длинному горизонтальналзу ирана.!нилу >с кл> зоь 1, 73 д игорай мс.!ный провален лнг>- метром

ром с)=3,5 мм удерживается мапииными с>>клмн параллельно исряаму нв расстоянии!. !Исл> под иим:

а) Какова сила и иаиравлеине тока аа а >арам ироаадникс'>

б) Находится ли второй проводник в устойчивом равновесии,'

----=--.-'------ — -------.----.------..----...-.....-..-....д..----------- бипетрясснаг)ениутяерждеи на зяссллина клф лрм >6 1! >0>з > 3> ° кяфслрол я~)~ = лслтар 4'

максвеловские ур-я

Распознанный текст из изображения:

Интегральная форма

Дифференциальная

форма

Теорема Гаусса

для электрического поля Закон электромагнитной индукции

(закон Фарадея) !теорема о циркуляции вектора напряженности электрического поля)

дВ

го!) Е) = ——

дг

$(Е,й! ) = — — Ц(В,Ж)

ф(В,йЕ) = О

в

Теорема Гаусса

для магнитного поля

й1рВ = 0

го!(Й) =)+

д)з дг

Теорема о циркуляции вектора на-

пряженности магнитного поля

~(Й,й1 ) = )в -ь — и) зз,сБ)

В материальной среде эти системы дополняются уравнениями !материальные уравнения)

Закон электромагнитной индукции Фарадея

8, = — — ))) В,Ж) или го!) Ес, ) = ——

а' дВ й з дг

свидетельствует о том, что изменение магнитного поля приводит к появлению сторонних сил в

проводнике, действующих на носители тока. Как показывает пример с проводником, поступа-

тельно движущимся в магнитном поле, эти сторонние силы аналогичны силам, действующим на

электрические заряды со стороны электрического поля. Поле этих сил является вихревым,

поэтому его называют вихревым электрическим полем. Пе вая гипотеза Максвелла состоит в том, что появление вихревого электрического поля

из-за изменяющегося во времени магнитного поля в некоторой области пространства, не зависит от наличия в этой области проводника или носителей тока. При этом электрическое поле в любой области пространства является суперпозицией электростатического гкулоновского) поля гс напряженностью Е, ), создаваемого электрическими зарядами, и вихревого электрического полей (с напряженностью Ев ), создаваемого переменным магнитным полем. Напряженность суммарного электрического поля Е = Е, + Ев. Найдем дивергенцию суммарного электрического поля. Т.к.

й1р) Е„) = — и й1р) Ев) = О, то й1р)Е) = й1р) Е,)тй!р) Ев) = —. во во

Из Е, = — ягайло и го!(Е, ) = го!) — ягайло) = 0 следует равенство

го!Я=го!)Ё,)+го!(Ё ) = — —.

дВ

д)л

го!(Н) = )ноля = )плов + )г ьгьзл гоЦ,О) = .1 "

д!

$(в,лз)с о

Это выражение теоремы Гаусса оля лзоапитпого поля в интегральной форме

Следовательно, в Вифференеппльноа фор.ие теорема Гаусса имеет вид

ф (й)с о

это означает, что в прирОде нет точечных иеточников магнитного поля, т Е раздельных положительных и отрицательных магнитных зарядов

фт1Е) =—

вь

Смысл этого равенства состоит в том, что источником электрического подняв,июися электрпче-

ские заряды Силовые линии электростатического поля начинаются на положительных и оканчи-

ваются на отрицательных зарядах - т е элсктрические заряды являются источниками и стоками

электрического поля

Или, в интегральной форме:

$(Н,й1 ) =1з- — О)ьзйо)

- циркуляция вектора напряженности магнитного поля по любому замкнутому (ориентированному) контуру равна сумме токов проводимости и смещения через ориентированную поверхность, ограниченную этим контуром. Ориентации конпгура и поверхности согласованы правилом правого винта (буравчика).

Это соотношение свидетельствует о том, что магнитное поле может порождаться переменным во времени электрическим полем.

Комментарии

Поделитесь ссылкой:
Рейтинг5,00
0
0
0
0
3
Поделитесь ссылкой:
Сопутствующие материалы
Свежие статьи
Популярно сейчас
Почему делать на заказ в разы дороже, чем купить готовую учебную работу на СтудИзбе? Наши учебные работы продаются каждый год, тогда как большинство заказов выполняются с нуля. Найдите подходящий учебный материал на СтудИзбе!
Ответы на популярные вопросы
Да! Наши авторы собирают и выкладывают те работы, которые сдаются в Вашем учебном заведении ежегодно и уже проверены преподавателями.
Да! У нас любой человек может выложить любую учебную работу и зарабатывать на её продажах! Но каждый учебный материал публикуется только после тщательной проверки администрацией.
Вернём деньги! А если быть более точными, то автору даётся немного времени на исправление, а если не исправит или выйдет время, то вернём деньги в полном объёме!
Нет! Мы не выполняем работы на заказ, однако Вы можете попросить что-то выложить в наших социальных сетях.
Добавляйте материалы
и зарабатывайте!
Продажи идут автоматически
3552
Авторов
на СтудИзбе
921
Средний доход
с одного платного файла
Обучение Подробнее