Шпаргалка_М (943762), страница 2

Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 2)

Изотропные стали применяют, как указывалось выше, в электромашиностроении. В трансформаторостроении выгодно при­менять текстурированную сталь. Например, замена в мощных транс­форматорах изотропной горячекатаной стали на текстурированную позволяет снизить потери энергии на 30%, массу до 10%, расход ста­ли на 20%.

добротность катушки индуктивности: Q= ωL/Rп

Во-первых, провода обмотки обладают омическим сопротивлением

r_o = ρℓ/S = ρ4ℓ/πd²

Во-вторых, сопротивление провода обмотки переменному току возрастает с ростом частоты, что обусловлено поверхностным эффектом,

В-третьих, в проводах обмотки, свитой в спираль, проявляется эффект близости,

Практически значение добротности лежит в пределах от 30 до 200. Повышение добротности достигается оптимальным выбором

диаметра провода,

увеличением размеров катушки индуктивности и

применением сердечников с высокой маг­нитной проницаемостью

и малыми потерями

Следовательно, плотность тока равна

j=q(n₁μ₁ + n₂μ₂)E

Умножив и разделив правую часть на no получим

j= qn₀μ_CP

Здесь μ_CP = ( n₁μ₁ + n₂μ₂ )/no — усредненная по двум долинам подвижность.

Учитывая, что дрейфовая скорость электронов равна v_др = μ_СРЕ, получим

J = qno v_др

То есть плотность дрейфового тока пропорциональна скорости дрейфа v_др.

В кристалле арсенида галлия имеются неоднородности, обусловленные неравномер­ностью распределения легирующей примеси и дефектами кристаллической струк­туры, в результате чего в нем возникают локальные напряженности поля, превы­шающие среднюю напряженность. Как правило, эти неоднородности существуют вблизи торцов кристалла, на которые напылены внешние металлические электроды катода и анода (рис. 9.14, а). Основную роль играют неоднородности у катодного вывода. Пусть в момент включения внешнего напряжения в кристалле возникает электрическое поле со средней напряженностью поля Eo, которая несколько меньше пороговой напряженности En. Из-за наличия неоднородностей напряженность поля в околокатодной области оказывается выше пороговой (рис. 9.14, б). Вследствие этого левее сечения х появляются «тяжелые» электроны, движущиеся со скорос­тью v1 а правее х находятся «легкие» электроны, движущиеся со скоростью v2. По мере продвижения «тяжелых» и «легких» электронов к аноду формируется заря­довый пакет, называемый доменом. Он состоит из двух слоев (рис. 9.14, в): слой со стороны катода из-за избытка «тяжелых» электронов имеет отрицательный заряд, слой со стороны анода из-за недостатка «легких» электронов имеет положи­тельный заряд. Наличие этих зарядов ведет к образованию электрического поля домена, направленного в ту же сторону, что и внешнее поле (рис. 9.14, г). По мере формирования домена поле в нем растет, а за пределами домена—уменьшается. По­этому скорость движения «тяжелых» электронов внутри домена возрастает, а ско­рость движения «легких» электронов за пределами домена уменьшается. В некото­рый момент времени tl скорости движения «легких» и «тяжелых» электронов становятся одинаковыми, и формирование домена завершается. Сформированный домен продолжает двигаться к аноду со скоростью vдр = μ₁ E1

= μ₂ E2. Достигнув анода, домен рассасывается, в структуре устанавливается исходное распределение напряженности поля (рис. 9.14, б) и начинается формирование нового домена.

.

Характеристики

Список файлов ответов (шпаргалок)