150161 (732613), страница 2

Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 2)

Таблица 2. Результаты измерений фокусного расстояния и фокального пятна линз №№ 1-4.

Номер линзы	1	1	2	2	3	3	4
Энергия фотонов, кэВ	8	7	18	20	12	14	18
Число микролинз в линзе	102	102	349	349	224	224	112
Радиус кривизны линзы, мкм	100	100	100	100	100	100	100
Измеренное расстояние до плоскости изображения, мм	140	100	208	250	146	195	575
Рассчитанное расстояние до плоскости изображения, мм	126	97	192	240	147	195	590
Измеренное фокусное пятно, мкм	2.7	4	1.5	2.1	2.2	3.0	2.7
Рассчитанный размер фокусного пятна, мкм	3.2	2.7	0.08	0.1	2.5	3.3	0.8
Измеренное пропускание линзы,%	27	5	39	46	9.5	21.5	--

Размер пучка в фокальной плоскости для линз № 1 и № 2 определялся методом "ножа", для линзы № 3 - методом сканирования в пределах флуоресцентной мишени, для линзы № 4 - с использованием CCD - камеры. Размер пучка приведен только для измерения в одном направлении - вертикальном.

К настоящему времени довольно подробно изучен зонный метамагнитный переход в соединениях типа Co₂, в которых R и R либо легкие редкоземельные металлы, либо тяжелые. Переходы и в тех и в других системах объясняются на основе модели эффективного критического поля H_eff, действующего со стороны подсистемы локализованных f-электронов R-ионов на подсистему коллективизированных электронов, образованную, главным образом, d-электронами кобальта. Согласно этой модели зонный метамагнитный переход имеет место, если величина эффективного поля превышает критическое значение H 70 Тл. В отсутствие внешнего магнитного поля величина H_eff пропорциональна намагниченности R-подсистемы. Как известно, в соединениях RCo₂ с легкими редкоземельными ионами магнитные моменты R - и Co-подсистем параллельны между собой, а в соединениях с тяжелыми РЗМ эти моменты упорядочены антипараллельно. С точки зрения указанной модели представляет интерес исследование магнитного состояния соединений Co₂, в которых концентрации R и R подобраны так, что суммарная намагниченность ионов R и R равна (или близка к) нулю.

В данной работе представлены результаты нейтронографических исследований соединений Nd_1-xTb_xCo₂ (0 х 1). Поликристаллические образцы были получены индукционной плавкой с последующим гомогенизирующим отжигом при 850 ˚С в течение 50 часов. Аттестация образцов проводилась с помощью металлографического, рентгенографического и нейтронографического анализов. Во всех образцах фаза RCo₂ является основной, содержание примесных фаз (RCo₃ и R₂O₃) не превышает 5%. Температурные зависимости электросопротивления измерялись четырехконтактным потенциометрическим методом на образцах с размерами около 1 × 1 × 6 мм³. Нейтронографический эксперимент проведен на дифрактометре Д-2, установленном на одном из горизонтальных каналов реактора ИВВ-2М (г. Заречный), с длиной волны нейтронов = 1.805Ǻ. Результаты расчета нейтронограмм, измеренных при комнатной температуре, позволяют считать, что во всех исследованных нами соединениях Nd_1-xTb_xCo₂ основная фаза имеет кристаллическую структуру типа MgCu₂ (пространственная группа Fd3m). Параметр решетки a равномерно уменьшается с увеличением x, что связано с различием ионных радиусов Nd и Tb. Из кривых температурной зависимости электросопротивления для соединений Nd_1-xTb_xCo₂ были получены температуры Кюри T_C для каждого сплава.

Результаты анализа нейтронограмм показывают, что охлаждение образцов до 4.2 К сопровождается переходом к ромбоэдрической структуре (пространственная группа R3m) для составов с х 0.5. Для составов с х 0.5 охлаждение до 4.2 К сопровождается переходом к орторомбической структуре (пространственная группа Fddd). На всех нейтронограммах при 4.2 К наблюдаются вклады в рефлексы от магнитного рассеяния. С изменением состава сплавов наиболее заметно изменяется интенсивность рефлекса (111). Параметры кристаллической и магнитной элементарных ячеек совпадают. Магнитная структура соединений Nd_1-xTb_xCo₂ описывается волновым вектором k = 0. Были получены значения намагниченностей редкоземельной _R и кобальтовой _Co подрешеток, приведенные на рис.1 a, b.

Как видно из рис.1, с ростом x величина намагниченности _R вначале уменьшается от 2.9 _Б практически до нуля при x 0.22, а затем увеличивается по модулю до 8.2 _Б при x 1.0. Такое поведение _R (x) становится понятным, если принять во внимание, что магнитный момент иона Tb примерно в три раза больше, чем момент иона Nd, и то, что в соответствии с моделью антиферромагнитного упорядоче-ния моментов ионов R и R в кубических интерметаллидах типа R_1-xR_xM₂ [1] следует ожидать антипараллельного упорядочения полных моментов ионов Nd и Tb в интерметаллиде Nd_1xTb_xCo₂. С ростом концентрации x увеличивается и намагниченность _Co (см. Рис.1b), что согласуется с представлениями о метамагнитной природе зонной подсистемы. Как известно, в случае соединений типа RCo₂ поведение зонной метамагнитной подсистемы может быть описано соотношением [1] _Co = (g_J-1) J_RI_R-Co, где g_J - фактор Ланде, J_R - полный момент иона R, I_R-Co - параметр R-Co - обменного взаимодействия. В случае соединений Nd_1-xTb_xCo₂ с ростом x величина (g_J-1) J_R увеличивается, (так как спин тербия больше спина неодима), а, следовательно, будет увеличиваться и намагниченность подрешетки Co.

Итак, во всем интервале концентраций x магнитная структура соединений Nd_1-xTb_xCo₂ описывается волновым вектором k = 0. Получено, что намагниченности R - и Co - подрешеток параллельны между собой при x 0.22 и антипараллельны при x > 0.22. Концентрационная зависимость намагниченности подрешетки Co подтверждает модель метамагнитного поведения зонной подсистемы в соединениях типа RCo₂.

Список литературы

1. И.В. Островский Акустолюминесценция и дефекты кристаллов. Киев: Вища шк., 1993, 219 с.

2. С.А. Омельченко, А.А. Горбань, М.Ф. Буланый, А.А. Тимофеев ЭПР-исследования изменений зарядового состояния Cr по сечению дислокационных трубок в кристаллах ZnS // ФТТ, том 48, вып.5, с.638-642.

3. М.Ф. Буланый, А.Г. Сорокин, А.К. Флоров, А.Н. Хачапуридзе Автоматизированная система измерения спектров люминесценции полупроводников // Тез. докл. IX Науч.-техн. конф. с участием зарубежных специалистов “Датчики и преобразователи информации систем измерения, контроля и управления” - Датчик-97. Гурзуф. 1997. с.351 - 353.

Характеристики

Список файлов реферата