Куприянов А.И., Сахаров А.В. Радиоэлектронные системы в информационном конфликте (2003) (1186258), страница 41
Текст из файла (страница 41)
2 1 Ернии и'хх 2 иых у отн (!! . 144) причем на больших расстояниях П» с! справедливо т!соаО еО ДО р (11. 145) объединив решения (11.142), (! 1.!44), щий промах по второй цели, за время можно получить рсзультирую- Т„ де с н 2 электронных часов, навязывающих фазу генераторам меанлра, манипулирующего амплитудой мерцающей помехи. По мере сближения радиопеленгатора с парной целью, излучающей синхронныс мерцающие помехи, наблюдаются следующие яв- д ления. Поскольку Т„, обычно велико, любой радиопеленгатор следящего типа с точностью до переходных Рнс, т'т',93.
Изменение пеленга прн мерпаншт помеха ну смены пеленгов от О, до Вз с размахом дО, как на рис. 11.93, до тех пор, пока не наступит разрешение целей, т.е. пока дй меньше угла В при котором парная мерцающая цель находится в главном лепестке ДНА. Если радиопеленгатор установлен на ракете, наводимой на парную цель (рис. 11.94), то пока дО < Ор РСН головки самонаведения ракеты ориентируется на энергетический центр базы целей, имея мгновенное значение промаха по каждой цели: Д = — сох О, п (11.142) Глава 11. Станции активных имитационных помех 280 д' а'О Ь = — сокΠ— — 1 = Л вЂ” Лв 2 ырх Оз)тз Орн (11.146) Эта зависимость (11.146) представлена на графиках рис. 11.95. Ракета Рис.
!1.94. Наведение на парную цель Из рис. 11.95 видно, что сушествует оптимальный размер базы г(,рн (11. 147) 8у Так, например, при дО = 6', р;,„=5 м и гм,„=9я из (11.148) слеБолее точное решение относительно О*(г) для следяшего радиопеленгатора, находяшегося под влиянием мерцагошей помехи можно получить методом гармонической линеаризации [2), но смысл решения и оценки величины промаха по парной цели не изменится. Точно и рм Рис 1695. Завасимоопь промаха от бпзы разноса мерцаюьцих помех лля которого промах в конце процесса наведения (терминальный про- мах) Ь = Ь,„— максимален 11.
! !. Подавление взаямокорреляционных систем пространственно .. 28! также не лает принципиальных отличий случай когерентных и некоге- рентных мерцаюших помех. Хотя принципиально эффективность ко- герентных помех будет несколько выше. 11.11. Подавление взаимокоррелинионных систем пространственно-разнесенными помехами Выше уже говорилось, что взаимокорреляционные РЭС, к которым относятся корреляционные радиопеленгаторы, разностно-дальномерные и суммарно-дальномерные системы местоопрелеления, а также и некоторые лругие, составляют важный класс радиоэлектронных систем.
Подобные РЭС оказываются очень устойчивыми против сосредоточенных по пространству помех. Однако известны специальные методы радиопротиводействия взаимокорреляционным системам. Помехи, при помоши которых реализуются эти методы, относятся к специальным антикорреляционным пространственно-разнесенным помехам. Слелует отметить, что коррелированные двухточечные помехи не эффективны против взаимокорреляционных систем. Этот неочевидный фактможноиллюстрироватьследующим образом. На рис.
2.5 представлена обычная схема взаимокорреляционного пеленгатора, определяюшего угловую коорлинату цели в олной плоскости. На пеленгатор действуют две шумовые помехи ~,(г) и Р,(г), излучаемые целями П! и 112, разнесенными на базу о'. Шумы Р,,(г) и ~з(г) коррелированы между собой, так что (ь,(г)Цг +т)) = Кн(т)созаз,т. (11.149) Плоские волны от этих источников, пройля разные расстояния гн гз с разностью хода (!1.150) !др! = !р, - р,! = г(5! и Е в (Е, н,(г) = ~,(г) — с,(г)' д41) = с, (г — Лг) — ~,(г — аг), (11.151) где АГ = — = — 6 хг с( с с (! 1.152) дадут на выходах антенн Ан Аз радиопеленгатора напряжения, про- порциональные 232 Глава 11. Станции активных имитационных помех Напряжение на выходе интегратора (т.
8 на схеме рис. 2.5) можно определить как г У(дт~) = ~т (1 — ватт)т(1)бг = Д(т, — дг+ де )+ йз(г„— аг '-дтт)+ о (1!.153) +Ли(г — дт — дт );- лн(т — ьг+ ат")) созга„,(1 — дт-> дт), б) а) Рис. 11.9б. Аы(т) и К'з(т) в(11.153) Если использовать дискриминационную характеристику вида рис. 11.96, б, можно получить следящий радиопеленгатор, в котором пеленг парной цели 9 опрелеляется при условии Лт*= — Е' е( с (!1.!54) При этом определение пеленга по нулевому значению функции Я' (т)япоз„рт можно производить как по огибающей )2'т(т) = О (грубый отсчет), так и по заполнению з!пвз„рт= О (точный, но неоднозначный отсчет пеленга).
Можно использовать дискриминационную характеристику вида рис. 1!.96, а, определяя отсче~ (! 1.!54) по максимуму Лт(т)сояо„,т, а не по нулю й'в(т)япаз„„т. где К(т') — огибающие автокорреляционных функций соответствующих шумов. а совах„г(т') — их одинаковое заполнение. Вид корреляционной функции )2ц(т') и ее производной показаны на рис. 1!.96, и„б соответственно. П.! !. Подавление азаимокорредяшюнных систем просгранстаенно .. 283 Из сказанного следует, что совместная корреляционная функция Лт(т) = Я,(т) + Я,(т) + Ян(т) ч Яп(т) (11.155) несет одинаковую измерительную информацию Ьт*- дб и позволяет определить истинный пеленг парной цели.
Таким образом, коррелированные шумы г,!(!) и «з(Г) с Яы — — Лни О только улучшают точность пеленгования и против взаимокорреляционных пеленгаторов не эффективны. Высокой эффективностью для РЭП обладают повторяющиеся шумовые помехи. На рис. 11.97, а показаны осциллограммы. иллюстрируюшие способ формирования одноточечной помехи совмешенной станцией активных шумовых помех, которая излучает последовательностьь с(г) = ~> с,(г — )Т) (11.156) достаточно длинных шумовых импульсов с(г) со спектральной плотностью и автокорреляционной функцией рис. 11.97, б.
Эффективная ширина спектра ф„а и интервал корреляции Лт, связаны простой зависимостью; (11.157) ьт,д);„;-! . Очевидно, что повторяюшаяся шумовая помеха (11.15б) будет иметь повторяюшуюся автокорреляционную функцию, как на рис. 11.97, и: К,(т) = ~~> (К„(т — ГТ)) = ~~> ()1„(т-!Т)созе!„„(т — !Т)~. (11.158) ! Ввеленные обозначения позволяют исследовать реакцию взаимокорреляционного радиопеленгатора на повторяюшиеся шумовые помехи. Напряжение на выходе интегратора т т(лт*) = ~~(г)~(г-дг+ дт*)г(г = Ке(дт*-дг) = о = ~~! ~А,.
(дт ' -!дг) сох оз„,(ат * — !дг)) (11. 159) имеет форму, как на рис. 11.97, в. Как видно, выходной эффект радиопеленгатора при совмешенной повторяюнгейся шумовой помехе имеет многопиковый отклик, внутри которого нет возможности выбрать истинный максимум ~)~(дт*)сок(аз„~дта) и по нем> точно измерить У 284 Глава !1.
Станции активных имитационных помех пеленг цели В*. Ошибочный захват одного из ложных пиков, отстояших на )сТотносительно истинного, ласт ошибку пеленга (11.1бО) а вероятность такого ошибочного захвата весьма высока. а) Ряс. 11.97. Повепоряквцаяся шумовая помеха Для противодействия взаимокорреляционному пеленгатору может быть поставлена парная когерентная шумовая помеха как на рис. 11.93. Считая фронт волны от обоих излучателей плоским, можно прел- ставить суммарные колебания на выходах антенн Ап Аз как и,11) = ~(г) ч-Р(г- дг,); и,(1) = ~(à — ЛГ) + ~( 1 - Лез — дг), (! 1.161) где дг определено соотношением (11.152), 11.11. Подавление взаимокорреляционньш систем пространственно..
235 в) Рнс. (йрВ. 3ейсавне пары шумовых помех на пеленгашор с взанмокорреляцнонной обрабоякой 286 Глава 11. Станции активных имитационных помех Выходной эффект взаимокорреляционного измерителя радиопеленгатора оказывается т е(дтх) = ~ фг — дг ь дт') в ~(г — дгз — д! в дт*)! ~Ц(г) ь Ц(г — дг )]т(г. (11. 162) о Если «(г) — неповторяюшаяся шумовая помеха с однопиковой автокорреляционной функцией Кл(т) =(~(г)б(г-вт)) =)Ц(т)созвзевт, то выходной эффект е(дт*) будет равен е(дт') = Кб(дт* — дг) + КГ(дт* — дгь дг) ч- Кб(дт'-дг- дг).
(11.163) Примерный вид е(дт*) показан на рис. 1!.98,б Из анализа (1!.163) и рис. 11.98 можно сделать выводы. 1. Линия задержки в станции активных помех дт, создает пару ложных целей, отстоящих от основного пика (дт* — дг) на а д!в За счет изменения дг, со временем можно создать уводящие по углу ложные цели. 2.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
