Справочник по электротехническим материалам. Под ред. Ю.В.Корицкого и др. Том 3 (3-е изд., 1988) (1152098), страница 42
Текст из файла (страница 42)
6.14. Схема прошивки сердечника М0,9ВТ-З (а), последовательность импульсов тока управления (б] и выходные сигналы (э] тельность импульсов тоха и выходные сигналы прн испш~ьзовании такага сердечника в качестве троичного элемента показаны на рис. 6.! 4, б и в соответственна. Сердечник МЗООП-3 6,! Х 1,8 4,6/0,85/0,75 в 1/1/3 ПЯ0.707.968ТУ вЂ” пятнотверсгный сердечник с тремя входными магинтопроводами и одним выходам. Больший (0,85 мм) диаметр отверстия, образующего выходной магннтопровод, обеспечивает хорошую блокировку сердечника и, следовательно, снижение сигнача и(7,. Схема прошивки, последовательность управляющих импульсов н сигналы при контроле сердечников показаны на рис.
6.! 5, а номинальный режим контроля представлен в табл. 6.!9. Интервал рабочих температур составляет — 40... + 70 'С. Линейка днух типоразмеров: МО,ЗВТ-4 20Х !.4Х 0.7 0.3 — 36 МО.ЗВТ-4 Л ' ' ПЯ0.707.086ТУ— 16Х1,4ХО,7 О,З вЂ” 28 !6- и 12-разрядные соответственно, в основе которых лежит упомянутый выше двухотверстный сердечник, предназначены для работы в качестве запоминающих элементов в малогабаритных высоконадежных оперативных ЗУ, эксплуатируемых в интервале температур — 60..+УО'С.
Схема прошивки сердечника при последовательном контроле магнитапроводов вокруг каждой пары отверстий, образующих одну запоминающую ячейку, последовательность импульсов тока и выходные сигналы, показаны на рис. 6.!6. 1!оминальный режим контроля приведен в табл. 6.!9, а параметры выходных сигналов в табл. 6.20. У( третьей группе относится многоатверстные сердечники, принцип работы которых при считывании информации основан на перемагничивании по обратимым частным циклам, благодаря чему они могут использоваться в долговременных (полупастоянных) ЗУ со считыванием без разрушения информации. Благодаря высокой скорости изменения магнитного потока и малых потерь нз обратимых частных циклах обеспечивается высокое (до нескольких мегагерц) быстродействие таких сердечников в режиме считывания.
При этом воздействие на информационный магнитопровод осуществляется обычно ортогональным (по крайней мере неколлинеарным) информационному магнитному потоку лэагнитным полем. Информация в таких сердечниках может записываться как обычными мегодамн совпадения токов в информационном магнитопроводе (при этом время перезаписи информации имеет тат же порядок, что и у обычных кольцевых сердечников), так и специэльнымн метода- /,а ) с ()) и(/! и(/э Рис. 6.15. Схема прошивки сердечника МЗООП-3 (а), последовательность импульсов тока управлении (б) и выходные сигналы (г) Ферригы с прямоугольной петлей еистерезиса (ППГ) [з 6.3) 145 а) ~р Рис.
6.!6. Схема прошивки линейки МО,ЗВТ-4 (а), послеповательносгь импульсов тока (б] и выходные сигналы (а) ми, основанными на одновременном воздействии сравнительно слабого поля записи и ортогонального [или нексллиневрного) ему переменного поля возбуждения Ортогональный метод записи значительно менее критичен к амплитудам управляющих токов, что позволяет перезаписывать информацию в широксцч диапазоне температур и, кроме того, ликвидировать адресную обмотку, проходящую через отверстия записи и необходимую при записи в инфОрмационнЫЙ магнитопровод традиционным методам — по совпадению частичных (адресного и разрядного) токов. Большая длительность процесса ортогональной записи не играет существенной роли, если сердечники используются в полупсстоянных ЗУ с электрической сменой информации, осуществляемой сравнительно редко.
При конструктивном выпсанеяии таких сердечников в виде линейки благодаря независимости знака изменения магнитной индукции в магнитопроводе записи от направлении тока считывания оказывается возможным сбьедннить магиитопроводы считывания соселних сердечников, уменьшая тем самым нагрузку на формирователи считывания. Линейки двух типоразмеров: М105П-10 Л * ' ПЯ0.707.339ТУ; М105П-10 2! Х 1.7 Х 1,0 0,4 — 50 Л ' ' ПЯО.?07.339ТУ !9- и !3-раз- 15Х 1,7 Х 1,0 рядные соответственно, в основе которых лежит пятиотверстиый сердечник, предназначены для работы в качестве запоминающих элементов в долговременных ЗУ со считыванием без разрушения информации и возможнссгью ее элект- Рис.
6.!7. Схема прошивки линейки М105П-!О (о), последовачельносчь импульсов тока (б) и выходные сигналы (а) рнческой перезаписи в диапазоне температур — 60... + 70 'С. На основе 19-разрядных линеек выпускается модуль долговременного ферритового запомнначощего устройства МФ)ТЗУ-3 емкостью !26 36-разрядных чисел. Схема прошивки сердечника при последовательном контроле каждой пятиотверсгиой запоминачощей ячейки, псследсвательность импульсов тока и выходные скгналы показаны на рис. 6.17. [равд. 7) АмарфНые магнитные материалы 146 Таблица 6.20. Выходные сигналы сердечника н лмнейки разных групп Линейка МО, ЗВВ -4 ари температуре, С, равной Сердечник МЗООП-3 при температуре, С, разаоз Пара- метр — 60 70 1 П !П 1 11 Ш 1 Н Ш 70 ~ 160 м 140 ~ 120 ~700 Рл!000 ~90 <200 0,4..0,66 0,2...0,4 190...280 170...200 !50...240 ~ 160 ~ 140 ) !20 ива мВ < 120 О,З ..0,5 «о„ в г., икс <35 0,35 ш О,! " 0,6ш0,15* 031ШО,!2" 0,454-0,1г 11, мкс Для сигнала разрушенной единицы.
** Для сигнала неразрушенной единицы. Номинальный режим контроля приведен пературе 25'С вЂ” у!7/~)ш)21/,)) !3 мВ; ари а табл. 6.!9. температуре — 60... +70 'С вЂ” у!!Г~)гч!а)/,(~~ Амплитуда выходных сигналов: прн тем- ~7 мВ. РАЗДЕЛ 7 АМОРФНЫЕ МАГНИТНЫЕ МАТЕРИАЛЫ В. В. Смирнов, В. В. Фролов 7.!. ОБШИЕ СВЕДЕНИЯ Особенностью аморфных тел яазяется отсутствие в них дальнего порядка и расположении атомов. Известно, что согласованность в расположении соседних атомов имеет место лишь в пределах нескольких координационных сфер, а на больших расстояниях структура макроскопнческн изатрапна. Структурный беспорщгак характеризуется флуктуациямн межатомных расстояний и плотности вещества. Различают флуктуации ближнего порядка в располгзкенин атомов: тапологические (онн же позиционные, структурные и конфигурационные) и композиционные (химические), наблюдающиеся только в сплавах, где имеют месго флуктуации концентраций атомов различных компонентов.
Изменения в топологнческам упорядочении необратимы н предполагают взаимосвязанные смещения небольших групп соседних атомов на относительна большие расстояния, приводящие к уменьшению избыточного свободного объема. Композиционное упорядочение предполагает перегруппировку ближайших атомов, его характерной чертой является обратимость прн циклических изменениях температуры.
Флуктуации основных параметров структуры аморфных тел предопределяют сложность теоретического описания структуры н физических свойств аморфных материалов. Например, структура аморфных тел удовлетворительно описывается с помощью модели плотной статистической упаковки жестких шаров, однако сама модель пока не имеет достаточного теоретическогоо обоснования. Возможность существования ферромагнетизма в аморфных телах теоретически обоснована еще в 1960 г. А. И. Губановым, а экспериментально подтверждена в 1968 г.
Аморфные тела обладают упорядоченной ориентацией спиновых магнитных моментов, несмотря на отсутствие периодичности в пространственном расположения атомов. К настоящему времени установлено, что для существования ферро- н ферримагнетнзма необходимо лишь ндлнчне ближнего порядка. Теория магнитного упорядоченна в аморфных телах еще не создана, однако некоторые важные результаты уже получены с помощью разработанных физикоматематических моделей, где по возможности используются методы теории твердого тела, развитые длн описания кристаллических тел.
Теория включает в себя: (4 7.1) Общие сведения 147 т! ТКТ2 („т т, т т т Рис. 7.1. Зависимости объема (а), удельной теплоемкости (б) и динамической вязкости (в) от температуры в процессе охлаждения рас- плава !. Приближенное рассмотрение квантовостатистической проблемы многих снльновзаимодействующих частиц. Г!ри этом используются метод малого параметра, приближения методов молекулярного поля для моделей Гейзенберга и Изинга, приближения постоянного взаимодействия для модели Отучи и др. 2. Упрощение структурных моделей, связанное с ограничением возможных значений параметров теоретических моделей. В этих случаях топологический беспорядок сказывается на значениях обменных интегралов в модели Гейзеиберга и интегралов перекрытия в модели Хаббарда, и появляется возможность исследования физических свойств в зависимости от межатомиых расстояний.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
