Диссертация (1149457), страница 2
Текст из файла (страница 2)
В обеспеченииядерными данными проектных расчетов и последующей эксплуатации первой стенки бланкетатермоядерного реактора. В обеспечении ядерными данными практических оценок дозовыхнагрузок населения и объектов окружающей среды при облучениях альфа-излучением радона идочерних продуктов его распада.Апробация работыРезультаты работы докладывались и обсуждались на семинарах кафедры ядернофизических методов исследования и на следующих международных конференциях:1.доклад «Изучение френелевских фазовых сдвигов в дифференциальных сечениях иих связь с формой ядер» на 60-ой международной конференции «Nucleus 2010», Россия, г.Санкт-Петербург, 6-9 июля, 2010 г.;2.доклад «Исследование процессов рассеяния альфа-частиц на ядрах 12С в рамкахметода связанных каналов и дифракционной модели» на 8-ой международной конференции«Ядерная и радиационная физика» ICNRP’11, ИЯФ, 20-23 сентября 2011 г., РеспубликаКазахстан, г.
Алматы;3.доклад «Измерение упруго рассеянных дейтронов с энергией 18 МэВ и форма ядер»на 61-ой международной конференции «ЯДРО-2011» по проблемам ядерной спектроскопии и7структуре атомного ядра в РФ Ядерном Центре - ВНИИЭФ, Россия, г. Саров, Нижегородскаяобл., 10-14 октября 2011 г.;4.доклад «Измерение дифференциальных сечений упруго рассеянных альфа-частиц сэнергией 29 МэВ на ядрах 24Mg, 25Mg» на международной научной конференции«Современные достижения физики и фундаментальное физическое образование» – СДФФФО8, НИИЭТФ, Республика Казахстан, г. Алматы, 9-11 октября 2013 г.;5.доклад «Новая методика определения волновых функций мультикластеров влегчайших и легких ядрах в рамках параметризованного фазового анализа», постеры«Френелевскаяядернаядифракциякакновыйзондформыядер»и«Измерениедифференциальных сечений упруго рассеянных альфа-частиц с энергией 29 МэВ на ядрах24Mg, 25Mg» на 63-ей международной конференции «Ядро-2013» «Фундаментальные проблемыядерной физики и атомной энергетики».
МИФИ, Москва, 8-12 октября 2013 г.;6.доклад «Изучение явления подъема сечений в передней полусфере углов на основемультикластерной структуры легких ядер» на международной конференции «Современныепроблемы физики и новых технологий», посвященная 70-летию академика НАН РК ТакибаеваН.Ж., КазНУ им. аль-Фараби, Республика Казахстан, г. Алматы, 21-22 февраля, 2014 г.;7.209доклады «Измерения дифракционных угловых распределений на ядрах59Co,197Au,Bi при энергии альфа-частиц 29 МэВ», «Явление дифракционного подъема сечений впередней полусфере углов как эффект ядерной и кластерной интерференции» на 64-оймеждународной конференции «ЯДРО-2014» «Фундаментальные проблемы ядерной физики,атомной энергетики и ядерных технологий» БГУ, Республика Беларусь, Минск, 1-4 июля2014г.;8.доклады «Исследование феномена «растворения» альфа-кластеров и формированиясреднего поля при переходе от легких к средним ядрам», «Измерения сдвигов блеровских ифренелевских фаз как метод определения величин и знаков деформации четно-четных инечетных ядер» на 65-ой международной конференции «ЯДРО-2015» «Новые горизонты вобласти ядерной физики, атомной, фемто- и нанотехнологий» Россия, Санкт-Петербург, 29июня - 3 июля 2015 г.ПубликацииМатериалы диссертации опубликованы в семи печатных изданиях [А1-А7], 6 из них врецензируемых журналах и 7 тезисов докладов.A1.
В.В. Дьячков, А.В. Юшков. Оценка границ области возникновения эффекта френелевскойдифракции де-бройлевских волн на различных ядрах для налетающих частиц с Z=1÷2 //Известия РАН. Серия физическая, 2012, том 76, № 8, С. 1008-1010.8A2. В.В. Дьячков, Н.Т. Буртебаев, А.В. Юшков. Измерение упругорассеянных дейтронов сэнергией 18 МэВ и форма ядер // Известия РАН. Серия физическая, 2012, том 76, № 8, С. 10111016.A3.
В.В. Дьячков, А.В. Юшков, А.Л. Шакиров. Спектрометрия альфа-частиц с помощьюпозиционно-чувствительных твердотельных трековых детекторов // ПТЭ, 2013. №5. С. 29-32.A4. К.А. Гриднев, В.В. Дьячков, А.В. Юшков. Определение статвеса волновых функциймультикластеров в легких ядрах в рамках параметризованного фазового анализа // ИзвестияРАН. Серия физическая, 2014, том 78, № 7, С. 857-859.A5. Н.
Буртебаев, В.В. Дьячков, А.В. Юшков и др. Измерения дифракционных угловыхраспределений на ядрах 59-Co, 197-Au, 209-Bi при энергии альфа-частиц 29 МэВ // ИзвестияРАН. Серия физическая, 2015, том 79, № 7, С. 945-949.A6. К.А. Гриднев, В.В. Дьячков, А.В. Юшков. Явление дифракционного подъема сечений впередней полусфере углов как эффект ядерной и кластерной интерференции // Известия РАН.Серия физическая, 2015, том 79, № 7, С.
950-951.А7. К.А. Гриднев, В.В. Дьячков, А.В. Юшков. Изучение явления подъема сечений в переднейполусфере углов на основе мультикластерной структуры легких ядер // Известия НАН РК,серия физико-математическая, Алматы, март-апрель 2014, 2(294), С. 95-100.Структура и объем диссертацииДиссертация состоит из введения, пяти глав, заключения, списка литературы иприложений. Работа содержит 112 страниц текста, 79 рисунка, 9 таблиц, список литературы из122 наименований и 7 приложений.9ГЛАВА I.
ЯДЕРНАЯ ДЕФОРМАЦИЯ СЛОЖНЫХ ЯДЕР1.1. Параметр квадрупольной ядерной деформации и методы его извлеченияНачиная с 50-х годов в рамках обобщенной модели атомного ядра О. Бором иМоттельсоном понимание об атомных ядрах как о сферически симметричных ядрах перерослов представление о сфероидах вращения, пространственная форма которого определяласьразностью большей и меньшей осей сфероида (рисунок 1) отнесенной к среднеквадратичномурадиусу ядра [10-13]а)б)Рис. 1. К определению параметра деформации. а) β 2 > 0 – ядро вытянуто; б) β 2 < 0 – ядросплюснуто.3 b2 − a2b−aβ2 =≈,222 b + 2aR0(1.1)где a, b – полуоси сфероида; R0 = 1,2 ⋅ 3 A – радиус ядра. В ротационной модели формаповерхности ядра описывается следующим выражением:R(θ ) = R0 ⋅ (1 + β 2 ⋅ Y20 (θ , ϕ ) + ...) ,(1.2)где Y20 (θ , ϕ ) – сферическая функция; β 2 – квадрупольная ядерная деформация.
В силу того, чтоэкспериментальные данные свидетельствуют об аксиальной симметрии ядер [11] ипреобладание квадрупольной деформации, коэффициенты при сферических функциях болеевысокого порядка и члены (Y21 (θ , ϕ ) + Y22 (θ , ϕ )) , учитывающие неаксиальность, пренебрежимомалы и в (1.2) опущены.Внутренний электрический квадрупольный момент ядра, который показывает степеньотклонения распределения заряда ядра от сферической симметрии, пропорционален ядернойдеформации с поправкой на то, что ядерная материя распределена так же, как заряд, причемравномерно.
При небольших деформациях связь электрического квадрупольного момента сквадрупольной ядерной деформацией имеет вид [14]103⋅ Z ⋅ R02 ⋅ β 2 ,5πQ0 =(1.3)где Z – заряд атомного ядра, Q0 – внутренний электрический квадрупольный момент.Практически же деформацию извлекают из вероятности переходаB ( EL : 0 → 2) =9⋅ Z 2 ⋅ e 2 ⋅ RC4 ⋅ β 22 ,216π(1.4)где e – элементарный электрический заряд; Rc – радиус распределения заряда в ядре.Так, впервые, при анализе тонкой структуры спектров атомов было показано поизмерениямстатистическихквадрупольныхмоментов,чтообнаруживаютсяэффектыдеформации ядер [11]. В мировой практике измерений параметров квадрупольной ядернойдеформациизначенияпараметровизвлекалисьлишькосвенноизсоответствующихэкспериментальных данных.
Таких методов несколько. Извлечение квадрупольной ядернойдеформации из анализа неупругого рассеяния методом сильной связи каналов (методомсвязанных каналов – МСК) [15, 16] оказывается весьма нетривиальной задачей, так как впараметризации потенциала взаимодействия оказывается слишком много параметров, которыеприводят к неоднозначным решениям относительно параметра ядерной деформации.Квадрупольный электрический момент извлекается из электромагнитных процессовметодом кулоновского возбуждения [17, 18]. В методе искаженных волн извлекается модульядерной квадрупольной деформации [19, 20].
В методе сдвига блэровских фаз [21, 22]извлечение модуля ядерной квадрупольной деформации осуществляется согласно следующемувыражениюβ2 =2,24 ⋅ C1 (2)l 0 / k − 2,6(1.5),где l0 – граничный угловой момент; k – волновое число; C1 (2 ) – ядерный матричный элементперехода в первое 2+ состояние, который определяется какC n (I ) =4π (n!)22k2n(2 I + 1) ⋅ (θ2[σ (θ )]⋅) [σ (θ )]( n)in−θ2 ncelмакс,(1.6)максгде n – номер фононного возбужденного состояния ядра; I – состояние данного возбужденного[][]( n)уровня; σ el (θ ) макс , σ in (θ ) макс – огибающие по максимумам сечений упругого и неупругогорассеяния, которые можно получить из дифракционной теории, разработанной Инопиным Е.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
