Диссертация (1149457), страница 16
Текст из файла (страница 16)
Elastic Scattering of 40-Mev Alpha Particles from LightElements // Phys. Rev.– 1956.– Vol. 101.– P. 1508-1518.[95].Watson B.D., Robson D., Tolbert D.D., Davis R.H. Resolution of Fixed-Geometry OpticalModel Ambiguities // Phys. Rev. C.– 1971.– Vol. 4.– P. 2240-2250.[96].Bespalova O.V., Romanovskij E.A., Gorjaga N.G., Kha N.M., Galakhmatova B.S., Rafu L.M.,Fedoseev S.I., Lam D., Belal A.
Total cross sections determination from 25.2 MeV alphaparicles elastic scattering data on 94Mo, 107Ag, 116,122,124Sn nuclei // J. IZV.– 1992.– Vol.56.– P. 113-123.[97].Mohr P., Rauscher T., Oberhummer H., Mate Z., Fulop Zs., Somorjai E., Jaeger M., Staudt G.144Sm-alphaopticalpotentialatastrophysicallyrelevantenergiesderivedfrom144Sm(a,a)144Sm elastic scattering // Phys.
Rev. C.– 1997.– Vol. 55.– P. 1523-1533.[98].Reed J.R., Sampson M.B. Elastic Scattering of Alpha Particles and Deuterons from HeavyNuclei // Phys. Rev.– 1957 .– Vol. 108.– P. 1289-1299.[99].Baker F.T., Scott A., Styles R.C., Kruse T.H., Jones K., Suchannek R. 182, 184, 186,188W(a,a') reactions at E(alpha)=24 MeV // Nucl. Phys. A.– 1981.– Vol.
351.– P. 63-76.[100]. Baker F.T., Kruse T.H., Hartwig W., Lee I.Y., Saladin J.X. Nuclear shapes of the transitionalnuclei 186,188,190,192Os // Nucl. Phys. A.– 1976.– Vol. 258.– P. 43-60.[101]. Hashimoto K., Aoki Y., Tagishi Y., Yagi K. Mechanism of (d,alpha) reaction:208Pb(d,alpha)206Tl and 90Zr(d,alpha)88Y using vector- and tensor-polarized deuterons //Nucl. Phys. A.– 1987.– Vol. 471.– P. 520-534.[102].
Barnett A.R., Lilley J.S. Interaction of alpha particles in the lead region near the Coulombbarrier // J. PR/C.– 9.– 1974.– P. 2010.[103]. Singh P., Chatterjee A., Gupta S.K., Kerekatte S.S. Elastic scattering of alpha particles from209Bi at 24.8, 28.5, 34.7, 38.8, and 69.5 MeV // Phys. Rev. C.– 1991.– Vol. 43.– P. 1867-1877.102[104].
Chatterjee A., Gupta S.K., Kailas S., Kerekatte S.S. Alpha Scattering from Bi-209 at 50.5 MeV// Phys. Rev. C.– 1988.– Vol. 37.– P. 1420-1430.[105]. Hauser G., Lohken R., Rebel H., Schatz G., Schweimer G.W., Specht J. Elastic Scattering of104 MeV Alpha Particles // Nucl. Phys. A.– 1969.– Vol. 128.– P. 81-109.[106]. Cooper T., Bertozzi W., Heisenberg J., Kowalski S., Turchinetz W., Williamson C. Shapes ofdeformed nuclei as determined by electron scattering: 152Sm, 154Sm, 166Er, 176Yb, 232Th,and 238U // Phys.
Rev. C.– 1976.– Vol. 13.– N. 3.– P. 1083–1094.[107]. Бобошин И.Н., Варламов В.В., Комаров С.Ю., Орлин В.Н., Песков Н.Н., Чесноков В.В.Новая карта (база данных) квадрупольных деформаций атомных ядер. Центр данныхфотоядерных экспериментов // http://cdfe.sinp.msu.ru/[108]. Лукьянов М.С., Пенионжкевич Ю.Э., Калпакчиева Р., Скобелев Н.К., Тарасов О.Б.,Александров А.А., Александрова И.А., Андрейчев В., Длоугы З., Маслов В.А., МихайловЛ.В., Порошин Н.О., Раднев С., Соболев Ю.Г.
Установка для исследования ядерныхреакций под действием вторичных пучков // Сообщение Объединенного институтаядерных исследований. Дубна, 2000.– 12 с.[109]. Иванов А.М., Юшков А.В. Изотопический закон изменения периодов полураспадаатомных ядер // Изв. АН КазССР. сер. физ-матем.– 1979.– №4.– С. 39-41.[110]. Оганесян Ю. Ц. Синтез и свойства сверхтяжелых элементов // Вестник Международнойакадемии наук. Русская секция.– Дубна, 2012, №2.– С.
36-45.[111]. Ибраева Е.Т., Жусупов М.А., Имамбеков О., Сахиев С.К. // Исследование структурылегких нестабильных ядер и механизм упругого протонного рассеяния // ЭЧАЯ.– 2011.–Т.42.– Вып. 6.– С. 1600-1691.[112]. Helm R.H. Inelastic and elastic scattering of 187 MeV electrons from selected even-evennuclei // Phys Rev.– 1956.– Vol. 104/– No. 5.– P. 1466-1475.[113]. Gerchikov L. G., Efimov P. V., Mikoushkin V. M. et al. // Phys. Rev. Let.
1998. Vol. 81. No.13. P. 2707.[114]. Gridnev K.A., Kartamyshev M.P., Vaagen J.S., Lukyanov V.K., Anagnostatos G.S. The Roleof Linear Alpha-Cluster Configuration for 12C / Int.J.Mod.Phys. E11, 359 (2002)[115]. Gridnev K. A., Ershov K. V., Kartavenko V. G., Greiner W. Factorization of charge andnuclear formfactors for clusterized nuclei. // NATO Science Series.– 2004.– Vol. 166.– P. 639643.[116]. Esmael E.H., Abou Steit S.A.H., Zedan M.E.M.
et al. // J.Phys. G: Nucl. Part. Phys. 1991. Vol.17. P. 1755.[117]. Неудачин В.Г., Смирнов Ю.Ф. Нуклонные ассоциации в легких ядрах // Наука.– Москва,1969.– 414 с.103[118]. Hauser G., Lohken R., Rebel H. et al. // Nucl. Phys. A. 1969. Vol. 128. P. 81.[119]. Rebel H., Schweimer G.W., Schatz G. et al. // Nucl. Phys. A. 1972. Vol. 182. P. 145.[120]. Pignanelli M., Micheletti S., De Leo R. et al. // Phys. Rev. C. 1986.
Vol. 33. P. 40.[121]. Wiktor S., Mayer-Boricke C., Kiss A. et al. // APP/B. 1981. Vol. 12. P. 491.[122]. Youngblood D.H., Lui Y.W., Clark H.L. // PR/C. 1999. Vol. 60. 014604.104ПРИЛОЖЕНИЕ АОпределение параметра ЗоммерфельдаВеличиной, характеризующей влияние кулоновского поля ядра на изменение траекториизаряженной частицы, является безразмерное число Зоммерфельда. В системе СИn=14πε 0⋅Z1 ⋅ Z 2 ⋅ e 2h⋅v ,(А.1)Z1 – зарядовое число налетающей частицы; Z2 – зарядовое число ядра-мишени; e –элементарный заряд; h – постоянная Планка; v – скорость налетающей частицы достолкновения.Зависимости параметров Зоммерфельда для альфа-частиц в диапазоне энергий от 0,01–150МэВ для ядер-мишеней с Z ∈(2÷10) представлены на рисунке А.1.Геометрические определения расстояния наибольшего сближения а можно рассматриватькак отношение половины расстояния наибольшего сближения a при лобовом столкновении кдлине волны Де-Бройля частицы на бесконечности.a=Z1 ⋅ Z 2 ⋅ e2,ε =µ ⋅ v21θ sin 2(А.2)где Z1 – зарядовое число налетающей частицы; Z2 – зарядовое число ядра-мишени; e –элементарный заряд; v – скорость налетающей частицы до столкновения; µ – приведеннаямасса; ε – эксцентриситет; θ – угол рассеяния.Траектория движения частиц представлена на рисунке А.2.105ПРОДОЛЖЕНИЕ ПРИЛОЖЕНИЯ АРисунок А.1 – Зависимость чисел Зоммерфельда для альфа-частиц от их энергии и ядрамишениРисунок А.2 – Геометрические определения расстояния наибольшего сближения a,параметра удара b, эксцентриситета ε и угла рассеяния θ (орбита слева – для сил притяжения,орбита справа – для сил отталкивания)106ПРИЛОЖЕНИЕ БОпределение волнового числаМодуль волнового вектора, который определяет пространственный период волны внаправлении ее распространения.k=Ph, 1 фм (Б.1)где P – импульс частицы в системе центра масс; h =h= 1,0545887 ⋅ 10 − 34 Дж⋅с – постоянная2 ⋅πПланкаРасчет коэффициента волнового числа для альфа-частицы:kα =kα =2 ⋅ M α ⋅ Eсцм 1 м , где остальные величины в системе СИh2 ⋅ π ⋅ 2 ⋅ 4,0026 ⋅1,6605655 ⋅10 -27 ⋅1,6021892 ⋅10-19 ⋅10 6 ⋅ Eсцм6,626176 ⋅10−34⋅10 −15 ;далее переход из системы центра масс (с.ц.м.) в лабораторную систему (л.с.) для энергииналетающей частицы:Волновое число в общем виде: k = 0,21875 ⋅A2A1 + A2 1 A1 ⋅ E лс , [E лс ] = МэВ , фм где А1 – массовое число налетающей частицы; А2 – массовое число ядра-мишени.
На рисункеБ.1 вычислены волновые числа для разных типов налетающих частиц для 7Li и 238U в широкомэнергетическом диапазоне.107ПРОДОЛЖЕНИЕ ПРИЛОЖЕНИЯ БРисунок Б.1 – Волновые числа для разных налетающих частиц108ПРИЛОЖЕНИЕ ВХарактеристики эталонных альфа-источниковВыпискаизсвидетельства№8141/88накомплектобразцовых2-госпектрометрических источников альфа-излучения.Таблица В.1.ТипПоток αчастиц, 1/с239Pu1880233U+238, 239Pu18900226Ra154004601,7 (5,6 %)Энергия, кэВ 5105,9 (11,9 %)4824 (82,7 % 233U)4784,4 (94,4 %)(вероятность 5143,9 (15,0 %)5156 (73,0 % 239Pu)5489,5 (99,92 %)5499 (70,9 % 238Pu)6002,4 (99,98 %)уровня)5156,7 (73,0 %)7686,9 (99,99 %)Спектрыα-частицразряда109ПРИЛОЖЕНИЕ ГМатрицы и спектры рассеянных дейтронов с энергией 18 МэВ на 13СИз таблицы нетрудно заметить, что положения пиков в спектрах смещаются взависимости от углового положения детектора.
Это смещение объясняется кинематикойядерных реакций.Таблица Г.1 – Результаты измерений угловых распределений упруго рассеянныхдейтронов с энергией 18 МэВ на 13С на циклотроне У-150М ИЯФ НЯЦ РКУгол,град20305060матрица рассеянных частицполный спектр упруго и неупруго рассеянныхдейтронов110ПРИЛОЖЕНИЕ ДЭнергии и пороги ядерных реакцийБыли выполнены расчеты энергий и порогов ядерных реакций и построены их схемы. На рисункахприведены схемы энергетики и порогов выходных каналов при взаимодействии соответствующихчастиц и ядер-мишеней.Рисунок Д.1 – Энергии и пороги ядерных реакций при взаимодействии дейтронов с энергией 18 МэВ на25Mg111ПРИЛОЖЕНИЕ ЕКинематика рассеянных частицПри анализе спектров, для правильной идентификации пика упругого рассеяния, от исследуемоймишени, исключая пики примесей, был проведен расчет кинематики рассеянных частиц. Энергия вылетаE2приE2 =упругомрассеяниичастицысмассойmнаядреMнауголθ имеет видm 2 + M 2 + 2mM ⋅ cos(θ )⋅ E1 , где E1 – энергия частицы до взаимодействия.(m + M )2На рисунках приведены кривые кинематики рассеянных частиц для всех, проводимыхэкспериментов.10,038,9277Ed, МэВ/нуклон9,0408,597038,07,06,0020406080Угол,100120140160180θ лабСплошная кривая – энергия упруго рассеянных дейтронов; черные кружки – позиция детектора на угле 3и 40 градусов и энергии им соответствующие.Рисунок Е.1 – Кинематика рассеянных дейтронов на 25Mg10,0Eα , МэВ/нуклон9,0107,189358,07,06,0406,67855,04,03,0020406080Угол,100120140160180θ лабСплошная кривая – энергия упруго рассеянных альфа-частиц; черные кружки – позиция детектора наугле 10 и 40 градусов и энергии им соответствующие.Рисунок Е.2 – Кинематика рассеянных альфа-частиц на 24Mg112ПРИЛОЖЕНИЕ ЖРаспределение ядерных нуклонов по оболочкамРисунок Ж.1 – Распределение ядерных нуклонов по оболочкам.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
