Диссертация (1149457), страница 11
Текст из файла (страница 11)
44. Фазовый сдвиг максимумов дифракционных осцилляций френелевского типа дляуглового распределения упруго рассеянных альфа-частиц с энергией 25 МэВ на 59Co со спиномосновного состояния Iπ=7/2–. Пунктирная кривая – дифференциальное сечение для амплитудырассеяния без учета фазового сдвига; сплошная кривая –с учетом фазового сдвига; точки –экспериментальные данные, вертикальная сплошная линия соответствует граничномукулоновскому углу θc.675959Co(α,α) Coφσ(θ)/σ R(θ)1,0θс0,0051015202530354045θ , град.Рис.
45. Фазовый сдвиг максимумов дифракционных осцилляций френелевского типа дляуглового распределения упруго рассеянных альфа-частиц с энергией 29 МэВ на 59Co со спиномосновного состояния Iπ=7/2–. Пунктирная кривая – дифференциальное сечение для амплитудырассеяния без учета фазового сдвига; сплошная кривая –с учетом фазового сдвига; точки –экспериментальные данные, вертикальная сплошная линия соответствует граничномукулоновскому углу θc.3,532,521,510,5фазовый сдвиг φ , град.40-0,5 β2-0,4-0,3-0,2-0,10Рис. 46. Зависимость фазовых сдвигов первого дифракционного максимума в угловыхраспределения упруго рассеянных альфа-частиц на 59Co при различных значениях ядернойдеформируемости данного ядра. Пунктирная кривая – при энергии альфа-частиц 29 МэВ;сплошная кривая – при энергии альфа-частиц равной 25 МэВ; точки – вычисленные значения βαи сдвиги фаз при соответствующих энергиях альфа-частиц.На рисунке 47 показана зависимость ядерной деформации от количества нейтронов в 59Co.68β20,30,20,10-0,1-0,2-0,3-0,4-0,51234567N-ZРис.
47. Зависимость квадрупольной ядерной деформируемости изотопов Co. Черные точки –литературные данные βQ [1,107]; серый кружок – наши данные βα.Деформируемость 64NiПри анализе экспериментальных данных в рамках теории Котляра-Шебека быловыявлено, что если исходить из того, что βQ=–0,179 [1], тогда фазовый сдвиг составил быφ=0,34 град, что явно недостаточно для совмещения первого максимума. В результатемаксимум был сдвинут на 0,9 градуса и тогда новое полученное значение равно βα=–0,32, чтоудовлетворительно совпадает с [1,107]. На рисунках 48 и 49 приведены графические результатырасчетов для 64Ni.6464Ni(α,α) Niσ(θ)/σ R(θ)1,0θс0,005101520253035θ , град.Рис.
48. Фазовый сдвиг максимумов дифракционных осцилляций френелевского типа дляуглового распределения упруго рассеянных альфа-частиц с энергией 25 МэВ на 64Ni со спиномосновного состояния Iπ=0+. Пунктирная кривая – дифференциальное сечение для амплитудырассеяния без учета фазового сдвига; сплошная кривая –с учетом фазового сдвига; точки –экспериментальные данные, вертикальная сплошная линия соответствует граничномукулоновскому углу θc.69фазовый сдвиг 4φ , град.321β20-0,5-0,3-0,10,1-10,30,5-2-3-4Рис.
49. Зависимость фазовых сдвигов первого дифракционного максимума в угловыхраспределения упруго рассеянных альфа-частиц с энергией 25 МэВ на 64Ni при различныхзначениях βα. Черная точка – вычисленное значение βα.0,20,1β20-0,1-0,2-0,3-0,4123456789N-ZРис. 50. Квадрупольная ядерная деформируемость изотопов Ni. Черные точки – литературныеданные βQ [1,107]; серый кружок – наши данные βα.Из рисунка 50 видно, как меняется деформируемость в зависимости от количестванейтронов в Ni. В основном состоянии четных изотопов Ni заполнена 1f7/2 оболочка.Квадрупольный момент 2+ – первых уровней определяется в основном состоянии нейтроннымиквазичастичными парами распределенными по уровням 2p3/2, 1f5/2, 2p1/2, 1g9/2.
Эффективныйзаряд нейтронов невелик, но именно нейтроны формируют Q, так как частично-дырочноепротонное возбуждение (f7/2)-1 p3/2, (f7/2)-1 f5/2 имеет энергию ~ 5 МэВ. Вначале начинаетсязаполнение оболочек (N=30, 32), поэтому Q<0 и βQ>0, по мере заполнения оболочек Qстановиться положительным, а βQ отрицательным, так как некоторые из квазичастицприобретают «дырочный» характер.70Деформируемость 63CuВычисленное значение для63Cu в настоящей работе равно βα=+0,30, что соответствуетфазовому сдвигу φ=–1,3. На рисунке 51 представлены результаты применения теории (2.13) кэкспериментальным данным полученным в [87]. На рисунке 52 приведена зависимость фазовыхсдвигов первого дифракционного максимума в угловых распределения упруго рассеянныхальфа-частиц с энергией 25 МэВ на 63Cu при различных значениях βα.6363Cu(α,α) Cuσ(θ)/σ R(θ)1,0θс0,0051015202530354045505560θ , град.Рис.
51. Фазовый сдвиг максимумов дифракционных осцилляций френелевского типа дляуглового распределения упруго рассеянных альфа-частиц с энергией 25 МэВ на 63Cu со спиномосновного состояния Iπ=3/2–. Пунктирная кривая – дифференциальное сечение для амплитудырассеяния без учета фазового сдвига; сплошная кривая –с учетом фазового сдвига; точки –экспериментальные данные, вертикальная сплошная линия соответствует граничномукулоновскому углу θc.71фазовый сдвиг4φ , град.321β20-0,5-0,3-0,10,1-10,30,5-2-3-4Рис.
52. Зависимость фазовых сдвигов первого дифракционного максимума в угловыхраспределения упруго рассеянных альфа-частиц с энергией 25 МэВ на 63Cu при различныхзначениях βα. Черная точка – вычисленное значение βα.Деформируемость 65CuВычисленное значение для65Cu в данной работе равно βα=–0,11. На рисунках 53-55приведены графические результаты этих расчетов.6565Cu(α,α) Cuσ(θ)/σ R(θ)1,0θс0,00510152025303540θ , град.Рис. 53. Фазовый сдвиг максимумов дифракционных осцилляций френелевского типа дляуглового распределения упруго рассеянных альфа-частиц с энергией 25 МэВ на 65Cu со спиномосновного состояния Iπ=3/2–. Пунктирная кривая – дифференциальное сечение для амплитудырассеяния без учета фазового сдвига; сплошная кривая – с учетом фазового сдвига; точки –экспериментальные данные, вертикальная сплошная линия соответствует граничномукулоновскому углу θc.фазовый сдвиг φ ,град.7221,510,50051015202530θ , град.Рис.
54. Фазовый сдвиг максимумов дифракционных осцилляций френелевского типа дляуглового распределения упруго рассеянных альфа-частиц с энергией 25 МэВ на 65Cu.Пунктирная кривая – фазовый сдвиг для дальней амплитуды; точечная кривая – фазовый сдвигдля ближней амплитуды; сплошная кривая – суммарный фазовый сдвиг.0,4β20,30,20,10-0,1-0,2-0,345678 N-ZРис. 55. Квадрупольная ядерная деформация изотопов Cu.
Черные точки – литературныеданные βQ [1,107]; серые кружки – наши данные βα.73Деформируемость 89Yβ 2>08989Y(α,α) Yσ(θ)/σ R(θ)1,0β 2<0θс0,001020304050θ , град.Рис. 56. Положительные и отрицательные фазовые сдвиги максимумов дифракционныхосцилляций френелевского типа для углового распределения упруго рассеянных альфа-частиц сэнергией 25 МэВ на 89Y со спином основного состояния Iπ=1/2–. Пунктирная кривая –дифференциальное сечение для амплитуды рассеяния без учета фазового сдвига (βα=0);сплошные кривые –с учетом фазового сдвига; точки –экспериментальные данные, вертикальнаясплошная линия соответствует граничному кулоновскому углу θc.фазовый сдвиг φ , град.21,510,50-0,5-1-1,5-20510152025303540θ , град.Рис. 57.
Фазовый сдвиг максимумов дифракционных осцилляций френелевского типа дляуглового распределения упруго рассеянных альфа-частиц с энергией 25 МэВ на 89Y.Пунктирная кривая – фазовый сдвиг для дальней амплитуды; точечная кривая – фазовый сдвигдля ближней амплитуды; сплошная кривая – суммарный фазовый сдвиг.74Для 89Y были выполнены подгонки βα как для положительного знака (в пользу вытянутойформы ядра), так и отрицательного – сплюснутой формы. Измерения по сдвигу фаз показаны нарисунке 56,57.
Видно, что signβα>0 и βα=0 хорошо согласуются с экспериментальнымиданными. Что же касается абсолютного значения, то исходя из максимального сдвига фаз,который равен φ=|2,00| град, модель дает βα=0,21. Таким образом, для 89Y βα≤|0,21|.У89Y один протон находится на уровне 2p1/2, а нейтронные оболочки все замкнутые,поэтому возможно максимально вычисленное значение, которое βα=0,21 необоснованнозавышено.
Так как у изотопа 90Y появляется один нейтрон на оболочке 1g7/2 (см. приложениеЖ) и при этом в литературе его значение βQ=–0,06 (рисунок 58).Для того, чтобы надежно, с помощью данного метода, выполнить подобные измерения ипоследующие теоретические расчеты необходимо увеличить параметр Зоммерфельда n, то естьиспользовать в качестве налетающих частиц более тяжелые ионы или уменьшить энергиюналетающих частиц до соответствующих значений, что, в конечном счете, приведет кзаметному увеличению φ и, соответственно его измерению.0,30,2β20,10-0,1-0,2-0,310111213N-ZРис.
58. Квадрупольная ядерная деформация изотопов 89Y от N-Z. Черные точки –литературные данные [1,107]; серые кружки – наши данные.Деформируемость 197AuНа рисунке 59 представлены результаты вычисления параметра ядерной деформации,значение которого было получено и равно βα=+0,15 при рассеянии альфа-частиц с энергией 29МэВ. При рассеянии альфа-частиц с энергией 43 МэВ значение равно βα=+0,13 (рисунок 60). Нарисунке 61 показаны соответствующие фазовые сдвиги. Из рисунка 62 видно, что в основномизотопы золота представляют из себя вытянутую форму ядра.75197Au(α,α)197Auσ(θ)/σ R(θ)1,0θс0,00102030405060708090100110120130θ , град.Рис. 59. Фазовый сдвиг максимумов дифракционных осцилляций френелевского типа дляуглового распределения упруго рассеянных альфа-частиц с энергией 29 МэВ на 197Au со спиномосновного состояния Iπ=3/2+.
Пунктирная кривая – дифференциальное сечение для амплитудырассеяния без учета фазового сдвига; сплошная кривая –с учетом фазового сдвига; точки –экспериментальные данные, вертикальная сплошная линия соответствует граничномукулоновскому углу θc.197Au(α,α)197Auσ(θ)/σ R(θ)1,0θс0,001020304050θ , град.Рис. 60. Фазовый сдвиг максимумов дифракционных осцилляций френелевского типа дляуглового распределения упруго рассеянных альфа-частиц с энергией 43 МэВ на 197Au со спиномосновного состояния Iπ=3/2+. Пунктирная кривая – дифференциальное сечение для амплитудырассеяния без учета фазового сдвига; сплошная кривая –с учетом фазового сдвига; точки –экспериментальные данные, вертикальная сплошная линия соответствует граничномукулоновскому углу θc.76фазовый сдвиг φ , град.0-1-2-3-4-5-6-7-80,10,150,20,25β2Рис.
61. Зависимость фазовых сдвигов первого дифракционного максимума в угловыхраспределения упруго рассеянных альфа-частиц на 197Au при различных значениях ядернойдеформации данного ядра. Пунктирная кривая – при энергии альфа-частиц 29 МэВ; сплошнаякривая – при энергии альфа-частиц 43 МэВ; точки – вычисленные значения βα и сдвиги фаз присоответствующих энергиях альфа-частиц.0,30,2β20,10-0,1-0,2-0,33233343536373839404142N-ZРис. 62. Квадрупольная ядерная деформация изотопов Au от N-Z. Черные точки – литературныеданные [1,107]; серые кружки – наши данные.Деформируемость 209BiИз подгонок βα для209Bi знак и абсолютное значение равно βα=+0,14.
Определениесдвигов фаз было выполнено по экспериментальным данным при взаимодействии альфа-частицс различными энергиями. На рисунках 63-68 представлены результаты расчетов длятрех различных энергиях налетающих альфа-частиц.209Bi при77209Bi(α,α)209Biσ(θ)/σ R(θ)1,0θс0,00102030405060708090100θ , град.Рис. 63.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
