Диссертация (1149195), страница 18
Текст из файла (страница 18)
. . . . . . . . . . . . . .141.2Пространственно-временная картина эволюции струны [2]. . . .141.3Распад кварк-глюонной струны [24]. . . . . . . . . . . . . . . . .151.4Пространственно-временная картина фрагментации и адронизация кварк-глюонной струны в модели фрагментации струн ArtruMennessier (AMOR) [27].
. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .2.1Диаграммы, показывающие испускание глюона (слева) и разделение диполя (справа). . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .2.215Профильная функция23-столкновений (/0 ) при больших при-цельных параметрах: результат Монте-Карло симуляций (точки)и теоретически рассчитанная асимптотика (линия).2.3. . . .
. . . .31Параметры монте-карловской модели: слева - начальные значения, в центре - после учета данных по протон-протонным, справа- после учета данных по рр и р-Pb столкновениям.2.4. . . . . . . .41Псевдобыстротная плоность множественности заряженных частиц в PbPb столкновениях при 2,76 ТэВ. Расчет в рамках монтекарловской модели (линии; цветом показаны различные значенияпоперечного радиуса струны) в сравнении с экспериментальнымиданными (точки) [96–98].2.5.
. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .42Распределение множественности по быстроте, рассчитанное вмонте-карловской модели, и сравнение с экспериментальнымиданными [98]. Цветовые обозначения такие же, как и на рис. 2.4.2.643Распределение частиц по поперечному импульсу в pp столкновениях при энергии 7 ТэВ. Результаты вычисления в модели безучета (пунктирная линия) и с учетом (сплошная линия) жесткости партонных столкновений. . .
. . . . . . . . . . . . . . . . . . .451202.7Фактор ядерной модификации для протон-ядерных столкновенийпри энергии 5.02 ТэВ. Результаты монте-карловской модели сослиянием и без слияния струн сравниваются с экспериментальными данными [103]. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
. .3.146 − корреляционная функция в относительных переменных дляpp взаимодействия при энергии 7 ТэВ.Окна по быстроте (-0.8, 0) (0, 0.8). Расчет монте-карловской модели.3.2 − . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
. . . . . .и − 49корреляционные функции в относительных пе-ременных для pp взаимодействия при энергии 7 ТэВ. Окна побыстроте (-0.8, 0) (0, 0.8). Расчет монте-карловской модели.3.3 − , − и − . . .49корреляционные функции для pp взаимо-действияпри энергии 900 GeV. Окна по быстроте (-0.8, 0) (0, 0.8). Расчетмонте-карловской модели.3.4−. . . . . . . .
. . . . . . . . . . . . . .50корреляционная функция pp взаимодействия при энер-гии 900 ГэВ. Окна по быстроте (-0.8, 0) (0, 0.8). Расчет монтекарловской модели со слиянием (сплошная линия) и без слиянияструн (точки).3.5. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .51Сравнение корреляционной функции n-n корреляций, рассчитанной в данной работе, с результатами модели [40], основанной наквази-эйкональном Редже подходе, учитывающей слияние струн.3.6Слева:52− корреляционная функция pp взаимодействия в отно-сительных переменных при энергии 7 ТэВ, рассчитанная в даннойработе.
Справа – нескорректированные экспериментальные данные по−корреляционной функции в pp столкновениях приэнергии 7 ТэВ [42].. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .52– (сверху), – (слева) и – (справа) корреляционные функции в – столкновениях без отбора по центральности при энер√гии =5.02 ГэВ. . . .
. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .533.8Схема расположения быстротных окон543.9Коэффициент3.7. . . . . . . . . . . . . . .− корреляции в зависимости от ширины заднегоокна, pp, 7 TeV.. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .541213.10 Коэффициенты − и − рины заднего окна, pp, 7 TeV.корреляции в зависимости от ши.
. . . . . . . . . . . . . . . . . . .3.11 Схема расположения быстротных окон3.12 Коэффициенты − , − и − − , − и − 55корреляции в зависимостиот ширины переднего окна, pp, 7 TeV.3.13 Коэффициенты. . . . . . . . . . . . . . .55. . . . . . . . . . . . . . .56корреляции в зависимостиот зазора между быстротыми окнами, pp, 7 TeV..
. . . . . . . .583.14 Зависимость коэффициентов корреляции от зазора между окнами: сверху – монте-карловские расчеты − , − , − ко-эффициенты корреляции, снизу – предварительные данные эксперимента ALICE [105] для псевдобыстротных окон.. . . . . . .593.15 Зависимость коэффициентов корреляции от зазора по быстротемежду окнами (слева) и от ширины переднего окнаи-(справа).- (в центре). . . . . .
. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .613.16 Коэффициент корреляции множественности в зависимости отширины псевдобыстротного окна ( ) в центральной областибыстрот (gap = 0).Линии – результаты расчета в модели сучетом и без учета слияния струн, точки – экспериментальныеданные [42, 106].. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
. . . . . .623.17 Коэффициент корреляции как функция нижней границы области поперечного импульса. Линия - результат расчета в монтекарловской модели со слиянием струн, точки - экспериментальные данные [52].. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .633.18 Коэффициент корреляции как функция зазора между псевдобысротными окнами. Линии – расчет в Монте-Карло модели си без слияния струн, точки – экспериментальные данные [48, 52].643.19 Корреляция между поперечным импульсом и множественностьюв pp столкновениях при энергии 7 ТэВ.
Представлены результаты монте-карловской модели с учетом слияния струн, жесткостиэлементарных соударений, а также с одновременным учетом этихпроцессов. Расчеты сравниваются с экспериментальными данными и моделью PYTHIA 8 без учета пересоединения цвета (colorreconnection, CR) [107]. . . . . .
. . . . . . . . . . . . . . . . . . . .651223.20 Корреляция между поперечным импульсом и множественностьюв p-Pb столкновениях при энергии 5.02 ТэВ. Линиями показанырезультаты модели с учетом и без учета слияния струн, точки экспериментальные данные [107]. . . . . . . . . . . . . . .
. . . .663.21 Корреляция между поперечным импульсом и множественностьюв Pb-Pb столкновениях при энергии 2.76 ТэВ. Сравнение результатов модели (линия) с экспериментальными данными [107] (точки). 673.22 Нормированная дисперсия множественноститервале (0, 0.8), а также-, -, -в быстротном ин-коэффициенты корреля-ции в быстротных окнах (-0.8,0), (0,0.8) как функция центральности, ширины и способа фиксации класса. .
. . . . . . . . . . . .3.23 Зависимость коэффициентавениях при√ =2.76–корреляции в – столкно-ТэВ в модели со слиянием и без слиянияструн. Быстротные окна (-0.8, 0), (0, 0.8). . . . . . . . . . . . . . .3.24 Зависимость коэффициентаях при√ =5.026971– корреляции в – столкновени-ТэВ в модели со слиянием и без слияния струн.Быстротные окна (-0.8, 0), (0, 0.8). . . . . . . . . . . . .
. . . . . .713.25 Корреляция между средними поперечными импульсами заряженных частиц в быстротных окнах (-0.8, 0) и (0, 0.8) в Pb-Pb столкновениях при энергии 2.76 ТэВ для нескольких значений радиусаструны от 0,2 до 0,4 фм, а также для случая без слияния струн. .733.26 Корреляция между средними поперечными импульсами заряженных частиц в быстротных окнах (-0.8, 0) и (0, 0.8) в p-Pb столкновениях при энергии 5.02 ТэВ для нескольких значений радиусаструны от 0,2 до 0,4 фм, а также для случая без слияния струн.
.734.1Схематическое представление фазовой диаграммы КХД764.2Схематичное представление состава частиц, рождающихся при. . . . .фрагментации одной струны. Цветами показаны доли протонов,антипротонов и мезонов в зависимости от быстроты.4.3РаспределениеAu+Auостаточногостолкновениях.барионногоТочки-числапо. . . . . . .быстротеэкспериментальные78вданныеRHIC, линии - результаты расчетов в валентной струнной модели[137]. . . . . .
. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .791234.4Конфигурациибыстротныхокнон,используемыеврасчетах.Верхний график иллюстрирует распределение множественностизаряженных частиц по быстроте при энергиях SPS.4.5. . . . . . . .Корреляционные функции в столкновениях Ar+Ca при√80 =17ГэВ: n-n корреляции (слева), pt-n корреляция (справа) и pt-ptкорреляции (внизу). Конфигурация быстротных окон (-1;0), (0;1).4.681Зависимость n-n коэффициента корреляции от энергии столкновения в p+p, Be+Be и p+Pb столкновениях. Три конфигурациибыстроных окнон представлены разными цветами. .
. . . . . . . .4.781Зависимость n-n коэффициента корреляции от энергии столкновения в Ar+Ca и Au+Au столкновениях. Обозначение цветамитакие же, как на рис. 4.6.4.8. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .82Зависимость коэффициента pt-n корреляций для трех конфигураций быстротных окон от энергии столкновения в различныхсталкивающихся системах. Обозначение цветами такие же, какна рис. 4.6.4.9. . .
. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .83Зависимость коэффициента pt-pt корреляций для трех конфигураций быстротных окон от энергии столкновения в различныхсталкивающихся системах. Обозначение цветами такие же, какна рис. 4.6.. . . . . . . . . . . . . . . . . .
. . . . . . . . . . . . .844.10 Зависимость коэффициента pt-pt корреляций для трех конфигураций быстротных окон от энергии в Ar+Ca столкновениях.4.11 Распределениестолкновенияхмножественностипристолкновениях притервале|| < 0.5.√√=200заряженныхГэВ,900частицГэВи. . .врр̄-врр-85 = 2360 ГэВ, 7 ТэВ в псевдобыстротном ин-Результаты EPEM-модели (линии) и экспери-ментальные данные (точки) [91, 160] . . . . . . . . . . . . . . . . .4.12 Зависимость параметров EPEM-модели от энергии.. .
. . . . . .91914.13 Корреляция между множественностью и поперечным импульсомпри энергиях БАК. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .924.14 Зависимость среднего поперечного импульса от энергии в pp и pp̄столкновениях от энергии. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
