Шпоры (1094127), страница 5
Текст из файла (страница 5)
составляющая скорости wx равна нулю; рассматривается непроницаемая стенка, поэтому поперечная составляющая скорости wy у поверхности стенки также равна нулю. Смысл второго условия состоит в следующем: как уже отмечалось, переход wx к W∞ осуществляется асимптотически при y→∞. Однако при решении (24.2) с заданной точностью допускают, что wx — W∞ при y = δ(х) (рис. 24.1).
Второй и третий члены в правой части (24.1а) имеют одинаковую физическую природу. Сравним их по величине. Втором член зависит от изменения скорости wx вдоль оси х; третий — от изменения скорости wx по оси у. Изменением скорости wx по оси х можно пренебречь, так как рассматривается течение вдоль тела малой кривизны. Изменение скорости wx по оси у происходит от wx= 0 на стенке до W∞ за пределами пограничного слоя, т. е. скорость wx изменяется значительно. Поэтому второй член существенно меньше третьего, и он не включен в (24.2а). В процессе упрощения (24.1) показано, что
Отметим, что кроме системы уравнений (24.2) и граничных условий (1) и (2) должен быть задан профиль продольной скорости wx в некотором начальном сечении потока, например, при
x=x0, т. е. должна быть задана зависимость wx.=f(x0 y) Решение системы (24.2) и граничных условий сводится к определеннию профилей скорости в пограничном слое при х≠х0.
Впервые система уравнений (24.2) и граничных условий была точно решена Г. Блазиусом для течения вдоль пластины. Однако даже в этом простом случае решение оказалось громоздким.
Получено точное решение системы уравнений пограничного соя еще для нескольких частных случаев при взаимодействии с ми простой формы. Однако наибольший интерес представляет общий случай — взаимодействие потока жидкости с телом заданной формы. Именно такие задачи встречаются в инженерной практике. Для них разработаны приближенные методы решения уравнений пограничного слоя.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
