Электричество (1077824), страница 4
Текст из файла (страница 4)
ПоэтомуABCDAПо теореме Гаусса поток вектора D черезцилиндр ничтожно малой высоты равен нулю (нетсвободных зарядов) Dn ΔS − Dn′ΔS = 0 , поэтомуDn1 = Dn 2 ,En1 ε 2= .En 2 ε1Таким образом, при переходе через границураздела двух диэлектрических сред тангенциальная составляющая вектора E(Eτ) и нормальная составляющая вектора D (Dn) изменяются непрерывно (нетангенциальная составляющая вектора D (Dτ) претерпевают скачок.А.Н.Огурцов. Физика для студентов20. Проводники в электростатическом поле.Если поместить проводник во внешнее электростатическое поле или егозарядить, то на заряды проводника будет действовать электростатическоеполе, в результате чего они начнут перемещаться до тех пор, пока неустановитсяравновесноераспределениезарядов,прикоторомэлектростатическое поле внутри проводника обращается в нуль E = 0 .Иначе, если бы поле не было равно нулю, то в проводнике возникло быупорядоченное движение зарядов без затраты энергии от внешнего источника,что противоречит закону сохранения энергии.Следствия этого ( E = − grad ϕ = 0 ⇒ ϕ = const ):⎯⎯ потенциал во всех точках проводника одинаков;⎯⎯ поверхность проводника является эквипотенциальной;⎯⎯ вектор E направлен по нормали к каждой точке поверхности;⎯⎯ При помещении нейтрального проводника во внешнее поле свободныеEτ1 = Eτ 2 .Учитывая D = ε0εE , получимDτ1 ε1= .Dτ 2 ε 2претерпевают скачка), а нормальная составляющая вектора19.
Сегнетоэлектрики.Сегнетоэлектриками называются кристаллические диэлектрики, у которыхв отсутствие внешнего электрического поля возникает самопроизвольнаяориентация дипольных электрических моментов составляющих его частиц.Примеры: сегнетова соль NaKC4H4O6·4H2O;титанат бария BaTiO3Сегнетоэлектрики состоят из доменов –областейсразличныминаправлениямиполяризованности.Температура,вышекоторойисчезаютсегнетоэлектрические свойства – точка Кюри.Для сегнетоэлектриков связь между векторами E и P нелинейная инаблюдается явление диэлектрического гистерезиса – сохраненияостаточной поляризованности при снятии внешнего поля.Пьезоэлектрики – кристаллические диэлектрики, в которых при сжатииили растяжении возникает электрическая поляризация – прямой пьезоэффект.Обратный пьезоэффект – появление механической деформации поддействием электрического поля.E (En) изаряды (электроны и ионы) начнут перемещаться: положительные – по полю, аотрицательные – против поля(рис.(а)).
На одном концепроводника будет избытокположительных зарядов, надругом – отрицательных. Этизарядыназываютсяиндуцированными. Процессбудет продолжаться до техпор, пока напряженность полявнутри проводника не станет равной нулю, а линии напряженности внепроводника – перпендикулярными его поверхности (рис.(б)).⎯⎯ если проводнику сообщить некоторый заряд q , то нескомпенсированныезаряды располагаются только на поверхности проводника, причем D = σ иЭлектричество3–18E=3–19σ, где σ – поверхностная плотность зарядов, и ε – диэлектрическаяε 0εпроницаемость среды, окружающей проводник.Нейтральный проводник, внесенный в электростатическое поле,разрывает часть линий напряженности; они заканчиваются на отрицательныхиндуцированных зарядах и вновь начинаются на положительных.Индуцированные заряды распределяются на внешней поверхностипроводника.
Явление перераспределения поверхностных зарядов напроводникевовнешнемэлектростатическомполеназываетсяэлектростатической индукцией.21. Электроемкость.Рассмотрим уединенный проводник – проводник, удаленный от другихтел и зарядов. Из опыта следует, что разные проводники, будучи одинаковозаряженными, имеют разные потенциалы.Физическая величина C , равная отношению заряда проводника q к егопотенциалу ϕ , называется электрической емкостью этого проводника.C=qϕC=Пример: емкость уединенного проводящего шараq= 4πε0 R .ϕЕдиница электроемкости – фарад (Ф): 1Ф – емкость такого уединенногопроводника, потенциал которого изменяется на 1В при сообщении ему заряда61Кл.
Емкостью 1Ф обладает шар с радиусом R = 9 ⋅ 10 км. Емкость Земли0,7мФ.22. Конденсаторы.Если к проводнику с зарядом q приблизить другие тела, то на ихповерхности возникнут индуцированные (на проводнике) или связанные (надиэлектрике) заряды. Эти заряды ослабляют поле, создаваемое зарядом q ,тем самым, понижая потенциал проводника и повышая его электроемкость.Конденсатор – это система из двух проводников (обкладок) содинаковыми по модулю, но противоположными по знаку зарядами, форма ирасположение которых таковы, что поле сосредоточено в узком зазоре междуобкладками.Емкость конденсатора – физическая величина, равная отношениюзаряда q , накопленного в конденсаторе, к разности потенциалов ϕ1 − ϕ2 междуего обкладкамиq.ΔϕА.Н.Огурцов.
Физика для студентовдруга ( σ =q))SC=qqε εS== 0 .Δϕ σddε 0ε2. Емкость цилиндрического конденсатора (два коаксиальных цилиндрадлиной l с радиусами r1 и r2 (τ = q l ) )C=q2πε0εl.=qr2rlnln 22πε0εl r1r13. Емкость сферического конденсатора (две концентрических сферы срадиусами r1 и r2 )C=qrr= 4πε0ε 1 2 .r2 − r1q ⎛1 1⎞⎜ − ⎟4πε0ε ⎝ r1 r2 ⎠23.
Соединения конденсаторов.Электроемкость уединенного проводника численно равна заряду,который нужно сообщить этому проводнику для того, чтобы изменить егопотенциал на единицу.Она зависит от формы и размеров проводника и от диэлектрическихсвойств окружающей среды. Емкости геометрически подобных проводниковпропорциональны их линейным размерам.C=1. Емкость плоского конденсатора (две параллельные металлическиепластины площадью S каждая, расположенные на расстоянии d друг отУ параллельно соединенных конденсаторов C1 , C 2 …C n разностьпотенциалов на обкладках конденсаторов одинакова Δϕ .
Полная емкостьnC=n∑ qi ∑ Ci Δϕq= i =1 =Δϕ Δϕi =1Δϕn= ∑ Ci .i =1У последовательно соединенных конденсаторовC1 , C2 …Cn заряды q всехобкладок равны по модулю, а суммарнаяразность потенциаловnnq q= ,Ci =1 CiΔϕ = ∑ Δϕi = ∑i =1откудаn11=∑ .C i =1 Ci24. Энергия системы неподвижных точечных зарядов.Для системы двух зарядов q1 и q 2 , находящихся на расстоянии r друг отдруга, каждый из них в поле другого обладает потенциальной энергией1 q21 q1= q2= q2ϕ21 = W2 .4πε0 r4πε0 rПоэтому W = q1ϕ12 = q2ϕ21 = 1 2 (q1ϕ12 + q2ϕ21 ) .
Добавляя последовательно по одному заряду, получим, что энергия взаимодействия системы nW1 = q1ϕ12 = q1неподвижных точечных зарядов равнаЭлектричество3–203–21W=На примере поля плоского конденсатора выразим энергию поля через егонапряженность. Для конденсатора C = εε 0 S / d и Δϕ = Ed . Отсюда1 n∑ qiϕi ,2 i =1где ϕ i – потенциал, создаваемый в той точке, где находится заряд qi , всемизарядами, кроме i -го.25. Энергия заряженного уединенного проводника.Рассмотрим уединенный проводник, заряд, емкость и потенциал которогоравны q, C , ϕ . Элементарная работа d A , совершаемая внешними силами попреодолению кулоновских сил отталкивания при перенесении заряда d q избесконечности на проводник, равна d A = ϕ d q = C ϕ d ϕ .
Чтобы зарядитьпроводник от нулевого потенциала до ϕ , необходимо совершить работуϕA = ∫ Cϕ d ϕ =02Cϕ.2Энергия заряженного уединенного проводника (используя C = q ϕ )W=22Cϕqqϕ==.22C 226. Энергия заряженного конденсатора.Элементарная работа внешних сил по перенесению малого заряда d q собкладки 2 конденсатора на обкладку 1d A = Δϕ d q =qdq.CРабота внешних сил при увеличении заряда конденсатора от 0 до qqq)Δϕq 2 C ( ϕ1 − ϕ2 )qΔϕ==.2C222W=27. Энергия электростатического поля.В общем случае электрическую энергию любой системызаряженных неподвижных тел – проводников и непроводников – можнонайти по формулеW=В однородном поле конденсатора его энергия распределена равномернопо всему объему поля V = Sd .Объемная плотность энергии электростатического поля плоскогоконденсатора ww=W 11= εε0 E 2 = ED ,V 22где D = εε0 E – электрическое смещение.Эта формула является отражением того факта, что электростатическаяэнергия сосредоточена в электростатическом поле.
Это выражениесправедливо также и для неоднородных полей.28. Пондеромоторные силы.Механические силы, действующие на заряженные тела, помещенные вэлектромагнитное поле, называются пондеромоторными силами (от латинскихслов ponderis – тяжесть и motor – движущий).Например, в плоском конденсаторе сила, с которой пластиныконденсатора притягивают друг друга, совершает работу за счет уменьшенияпотенциальной энергии системы. С учетом σ =F =−qσи E=, получаемSεε0dWq2σ2 S1=−=−= − εε0 E 2 S ,dx2εε0 S2εε02где знак минус указывает на то, что эта сила является силой притяжения.
Поддействием этой силы обкладки конденсатора сжимают пластину диэлектрика,помещенного между ними, и в диэлектрике возникает давлениеq d q q2.=C2C0A=∫Энергия заряженного конденсатора (используя C =11W = εε0 E 2 Sd = εε0 E 2V .2211ϕσ d S + ∫ ϕρ d V ,∫2S2Vгде σ и ρ – поверхностная и объемная плотности свободных зарядов; ϕ –потенциал результирующего поля всех свободных и связанных зарядов вточках малых элементов d S и dV заряженных поверхностей и объемов.Интегрирование проводится по всем заряженным поверхностям S и по всемузаряженному объему V тел системы.А.Н.Огурцов. Физика для студентовp=F1σ2== εε0 E 2 .S 2εε0 2Постоянный электрический ток29. Постоянный электрический ток, сила и плотность тока.Электродинамика – раздел учения об электричестве, в которомрассматриваютсяявленияипроцессы,обусловленныедвижениемэлектрических зарядов.Электрическимтокомназываетсяупорядоченноедвижениеэлектрических зарядов.За направление тока принимают направление движения положительныхзарядов.Количественной мерой электрического тока служит сила тока I –скалярная физическая величина, равная отношению заряда d q , переносимогосквозь рассматриваемую поверхность за малый промежуток времени, кЭлектричество3–223–23величине dt этого промежуткаdqI=.dtЭлектрический ток называется постоянным, если сила тока и егонаправление не изменяются с течением времени.Для постоянного токаqI= ,tгде q – электрический заряд, проходящий за время t через поперечноесечение проводника.Единица силы тока – ампер (А) (см.
"Механика" стр. 1-2).Для характеристики направления электрического тока в разных точкахрассматриваемой поверхности и распределения силы тока по этой поверхностислужит вектор плотности тока j . Сила тока сквозь произвольнуюповерхность S определяется как поток вектора плотности токаI = ∫ jd S ,Sгде d S = n d S ( n – единичный вектор нормали (орт) к площадке d S ).Плотностью электрического тока называется вектор j , совпадающий с направлением электрического тока в рассматриваемой точке ичисленно равный отношению силы тока d I сквозь малый элементповерхности, ортогональной направлению тока, к площади d S ⊥ этогоэлементаj=dI.d S⊥I , текущего перпендикулярно сечению SIj= .проводникаSЕсли за время dt через поперечное сечение S проводника переноситсязаряд d q = ne υ S d t (где n , e и υ – концентрация, заряд и средняяДляпостоянноготокаскорость упорядоченного движения зарядов), то сила тока I = d q d t = ne υ S , аплотность токаj = ne υ .Единица плотности тока – А/м2.30.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
