Григорьев В.А., Зорина В.М. - Тепло- и массообмен. Теплотехнический эксперимент. Справочник (1982) (1062114), страница 125
Текст из файла (страница 125)
— 159 с. 42. Хауф В., Грнгуль У. Оптические методы в теплопередаче: Пер, с англ./Под ред. В. Я. Лнхушина — Мл Мир, 1973.— 240 с. 43. Холдер Д., Норт Р. Тевеные методы в аэродинамике: Пер. с англ.— М.: 1966. — 179 с. 44. Васильев Л. А. Теневые методы.— Мл Наука, 1968. — 400 с. 45, Садовников Г. В., Смольский Б.М., Шнтннков В. К. Исследование совместного процесса тепло- и массообмена с помощью интерферометра. — В кнл Тепло- н массопереяос. Т. 1. Тепло- и массоперенос при взаимодействии тел с потоками жидкостей и газов.
— Мл Энергия, 1968, с. 520 — 530. 46. Ландсберг Г. С. Оптика.— 5-е изд.— Мл Наука, 1976.— 926 с. 47. Исследование возможности применения голографии к изучению двухфазных течений/И. Т. Аладьев, В. М. Гинзбург, Н. Д. Гаврилов н др. — Теплоэнергетика, 1973, № 8, с. 66 — 68. 48. Оптическая голография: Практические применения/Е. А. Антонов, А.
М. Гинзбург, Е. Н: Лехцнер и дрх Под ред. А. М. Гинзбурга, Б. М. Степанова. — Мл Сов. радио, 1978. — 240 с. 49. Островскяй Ю. И, ° Голография и ее применение.— Лл Наука, Ленингр. отдиие, 1973.— 178 с. 50. Вьено Ж.-Ш., Смнгнльскнй П., Руайе А. Оптическая голография. Развитие н применение: Пер.
с франц.— Мз Мир, 1973. — 212 с. 51. Экспериментальные методы в динамике разреженных газов/Под ред. С. С. Кутателадзи — Новосибирск: Изд-во СО АН СССР, Ии-т теплофизики, 1974.— 218 с. 52. Голубев Б. П. Дознметрия н защита от ионизирующих излучений, — Мл Атомнздат, 1976. — 504 с. 53. Резников М И., Мнропольскнй 3. Л.
Рздионзотопные методы исследования виутрикотловых процессов.— Мз Энергия, 1964.— 216 с. 54, Неоне Е. И. Кипение жидкостей.— Мл Наука, 1973.— 280 с. 55. Нераэрушающнй контроль качества изделий эдектромагннтиыми методами/ В. Г. Герасимов, Ю. Я. Останин.
А. Д. Покровский и др. — Мл Энергия. 1978.— 2!6 с. 56. Тихонов А. Н„Арсении В. Я. Ме- годы решения некорректных задач. — Мл Наука, 1974. — 223 с. 57. Ивановский М, Н., Сорокин В. П„ Ягодкни И. В. Физические основы тепловых труб. — Мл Атомнздат, 1978. — 256 с. 58, Дан П., Рей Д, Тепловые трубы: Пер. с англ. — М.: Энергия, 1979. — 272 с. 59. Геращенко О. А.
Основы теплометрии. — Киев; Наукова думка, 1971. †1 с. 60. Кулаков И. Г., Поварнии П. И. Нагрев электронной бомбардировкой длв изучения кризиса кипения. †ИСК, 1958, № 3, с. 52 — 55. 61, Респййоч В. 8., Коча/еч $, А., Иш/хо» У. М. 81пбу о!, зоб!ига Ьойпй Ьеа1 1гапМег. — Ргос. Згд !п1егпа1, Неа! ТгапМег Соп/., С!Всайой,Апд.. 1966, чо1. 5, р. 80 — 91.
62. Кондпатьев Г.М. Тепловые измерения.— Мл Машгиз, !957.—.244 с. 63. Физическая газодннамнка, тепло- обмен н термодинамика газов высоких температур/Под рел. А. С. Предводителева,— Мл Изд-во АН СССР, ЭНЙН, 1962.— 312с. 64. Роуз, Станкевич. Йзмерення теплопередачн в критической точке тела, обтекаемого частично ионизнрованным воздухом. — Ракетная техника н космонавтика, 1963, № 12, с.
43 — 57. 65, Кошник В. В., Дрейцер Г. А., Ярхо С. А. Нестацнонарный теплообмец.— Мл Машиностроение, 1973. — 328 с. 66. Пашков Л. Т., Смирнов О. К., Краснов С. Н. Расчет нестационарного теплпвого режима стенки канала методом регуляризации. — Тр, МЭИ, 1975, выв. 239, с; 86 — 99. 67. Дорощук В. Е. Кризисы теплообмеиа прн кипении воды в трубах. — Мл Энергия, 1970. — 167 с. 68. Гейтвуд Б. Е. Температурные напряжения: Пер.
с англ. — Мл Изд-во нностр. лнт., !959. — 350 с. 69. Леоичнк Б. И., Маякии В. П. Измерения в дисперсных потоках.— Мл Энергия, 1971,— 248 с. 70. Кутателадзе С. С„Стырнкович М. А. Гндродинамика газожидкостных систем. — Мл Энергия, 1976. — 296 с.
71. Методика экспериментального исследования дисперсного режима пленочного кипения водорода и азота ппи вынужденном движении а трубах/А. П. Иньков, В. Н, Уткин, Н, В. Филин, С. А. Ярхо.— Научные труды ИЗМИ, М., 1974, т. 1О, вып. 3, с. 76 — 88. 72, Влияние отложений. окислов железа на массообмен в парогенернрующих каналах/М.
А. Стырикович, О, И. Мартынова, 3. Л. Миропольский и др. — Тр. МЭИ, 1972, вып. 128, с. 25 — 32. 73. Стырикович М. А., Полонский, В. С., Безруков Е. К. Исследование массообмена в иарогтиернрукицих каналах ссолевым методом».— ТВТ, 1971, т. 9, №3, с. 583 — 590. 74. Филиппов Г. А., Поваров О. А.
Сепарация влага в турбинах АЗС. — Мл Энергия, 1979. — 320 с. РАЗДЕЛ ДЕВЯТЫЙ ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ МЕТОДЫ ОПРЕДЕЛЕНИЯ . ТЕПЛОФИЗИЧЕСКИХ СВОЙСТВ ВЕЩЕСТВ 9.1. КЛАССИФИКАЦИЯ ТЕПЛОФИЗИЧЕСКИХ СВОЙСТВ Теплофизнческие свойства принято делить иа несколько груни. Первую группу составляют равновесные теплофизические свойства веществ, являющиеся функциими состояния. К этой группе прянято относить так называемые ггриодинаиичесние свойств,аа, которые в свою очередь подразделяются на термияеские и калорические. К термическим свойствам относятся плотность вепгества р (или удельный объем о), выраженная как функция термодвнамнческих параметров — давления р и температуры Т.
Наяболее общим иыражением этой зависимости является термическое уравнение состояния Р(р, и, Т)=0. К термическим свойствам относят также и любые частные производные, состав. ленные из этих трех величин. С некоторой условностью к термическим свойствам относят поверхностное натяжение а. К налиричгслим свойствам относят внутреннюю энергию, энтальпию, энтропию, энергия Гиббса и Гельмгольда, теплоемкость.
'В отличие от термических величин некоторые калорические величины, напряыер энтропия, внутренняя энергия и т. п., не могут быть непосредственно измерены в эксперименте. Это связано с тем, что абсолютные аначения этих величин в термодинамике не определены. Термодинамяка в большинст. ве случаев оперирует ляшь разностями этих величин или нроизводнымц от нях по нараметраы состояния, которые можно определять экспериментально. Поэтому задача экспериментальной термодинамики применительна к калорнческим величинам в большинстве случаев состоит в исследовании зависимости от параметров состояния теплоемкости или нзменеция эитальпян, иоддающнхся неиосредственному измерению.
Ко второй группе теплофнзических свойств веществ относят гранслоргньы, или переносные, свойства (теплопроводность, вязкость, диффузия и так называемые перекрестные эффекты — термоднффузия я концентрацяонная теплопроводность). Эти свойства характеризуют неравновесные процессы в физических средах. В рамках допущений феноменологических теорий коэффициенты переноса однозначно определяютсн фнзнческой природой 28 — 773 вещества и параметрами состояния. С этой точки зрения они являются сиойствами веществ.
К теплофизическим свойствам относят также некоторые аитическип свойства, связанные с поглощением и испусканием теп. лового излучения (коэффяцненты излучения, поглощения и пропускания), Различают два типа коэффициентов — интегральные и спектральные. Первые характейнзуют оптические свойства физических тел в широкой области спектра излучения — от инфракрасной до ультрафиолетовой, вторые — иа заданной частоте излучения. Физические тела могут существовать в трех агрегатных состояниях: твердом, жидком н газообразном. Характерные особенности этих агрегатных состоявнй оказывают существенное влияние иа выбор экспериментального метода исследовании тепло. физических свойств. Особенности метода исследования тех или иных свойств определяются также областью параметров состояния. Практически невозможно одиозяачио указать метод исследования, пригодный для решения той или иной поставлеяной зздачи.
Как правило, есть несколько ввряантов, нрнгодных для этой цели. Выбор метода исследования также может определяться техиическями возможностями, экономической целесообразностью, требуемой точностью и рядом других обстоятельств. Температурный интервал исследований условно принято подразделять на криогенные температуры (ниже 13) К), низкие (от 120 до 300 К), средние (от 300 до !500 К) и высокие (выше!500 К).
Даиленне сцльнее всего сказывается иа свойствах газов, в меньшей степени оно влниег на свойства жидких и твердых веществ. Условно области давления делят на низкие (менее 0,1 МПа), средние (от О,! до )00 МПа) и высокие (выше 1ОО МПа].. 92. МЕТОДЫ ИЗУЧЕНИЯ ТЕРМИЧЕСКИХ СВОИСТВ ВЕЩЕСТВ Э.йп. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ПЛОТНОСТИ ТВЕРДЫХ тел Метод' гидросгатичгсяого взвешивания, Метод основац на нснользованяи формулы, определяющей плотность вещества: р=ш/У, (9,! ) где гл — масса твердого тела; У вЂ” объем.
Экспериментальное определение теплофизи сеских свойств Равд. 9 В соответствии с методом проводят три взвешивания [Ц. Прн первом взвешивании определяют массу исследуемого образца в воздухе шь ври втором = массу исследуемого образца тз в жидкости (обычно в воде) (образец подвешнвается на весах на тонКой проволочке), при третьем — массу проволочки шз, погруженной в ту же жидкость, откуда плотность образца лтт Ропп= (Рж Рвозл)+Рвозд. шт+ шз — шз (9.2) Метод является относительным и оказывается весьма точным, если яс~ользуется при комнатных температурах, нри которых плотность воды тщательно изучена. Погрешность при тщательных измерениях не превышает 0,001 — 0,000! ую Реализация метода при повышенных давлениях и темпера турах связана с большими трудностями, оп.
ределяемыми трудностями подбора эталонной жидкости п проведеннем точных взвешиваний при повышенных параметрах. Для нсследования влотиости сыпучих 'материалов, ие растворнмых в жидкости, применяют метод пиктометра [Ц, а для твердых материалов, растворимых в воде— метод Лермонтова [Ц. Метод определения зависимости плотности от температуры. Поскольку влияние давленая на плотность твердых матернялов оказывается значительным только,прн высоких давлениях, то обычно исследуют плотность в зависимости от температуры. Это достигается следующим образом. Удельный объем пт при температуре Т выражается через объем о, пря температуре Те формулойй е т — оо [! + а [Т вЂ” ТОП', (9.
3) где а — средний коэффициент линейного расширения вещества в интервале температур Т,— Т: и =[1т (еу[ 1 (Т вЂ” Т]]; (9.4), 1т. 1з — длины исследуемого образца при температуре Т и Тз (часто То=273,!5 К или То=293,!5 К). В эксперименте язмеряют приращение длины 1т — 1з нри изменения температуры от Тс до Т и первоначальную длину 1з. Коэффициент линейного расширения а является функцней температуры и обычно выражается змпярической зависнмостью вида а= а,+ а,(Т вЂ” Т„)+ а,(Т вЂ” Т,), (9,3) где а„аь аз — эмпирические коэффяциенты. Совокупность приемов исследовании термических расширений твердых матерна. лое называют дилатометрией, а приборы, применяемые для иссдедования, — дилагометрами.
![](https://s.studizba.com/z.php?f=/templates/si/i/noavatar.png&w=100&h=100&t=1"){kind=avatar}
