6 кластер (1060957), страница 3

Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 3)

251. ° Пусть 2е — плоский угол расходимости лазерного пучка. Учитывая малые значения этого угла, можно считать, что соответствующий ему телесный угол И = паз. При многомодовом режиме излучения лазера, обеспечивающем наибольшую мощность, можно сделать допущение о том, что распределеняе потока 326 Рнс. 251. Фотозлектрическан оптнческан система с лазером излучения в телесном угле 1а равномерное. Тогда сила излучения лазера в направленнн его осн определяется по формуле /, = Ф,/(псоа), где Ф, — поток излучения лазера.

Если расстояние от лазера до облучаемого объекта р, а коэффнцнент пропускання атмосферы на этом расстояннн т„то прн падении лучей по нормали на поверхности объекта будет создана энергетическая освещенность Еа = та/а/Р ° Считая, что поверхность облучаемого объекта является поверхностью Ламберта с коэффициентом диффузного отражения р, определяем энергетнческую яркость объекта как вторичного нсточника (см. формулу (227) 1: / и = рЕ,/и.

Диаметр поверхностн объекта, облученной лазером, О, = 2отр. Эта зависимость справедлнва в том случае, если размер сечения лазерного пучка на расстояннн р меньше, чем размеры облучаемой поверхности. Таким образом, для расчета фотоэлектрнческой оптнческой системы определены энергетическая яркость н площадь вторичного источника. Расчет этой системы можно выполнить по методике, изложенной в гл.

Х'1/111. Пусть приемник излучения установлен в плоскости нзображення источника. Прн ° значительных расстояниях /т приемник устанавливают в задней фональной плоскости оптической системы (рнс. 251). В этом случае линейное увеличение оптической системы определяется по формуле Р = /'/р, а диаметр изображения поверхности объекта, облученного лазером, Р,' = 0,й. Если это нзображение вписывается в светочувствительную поверхность приемника, то необходимое относительное отверстие оптической снстемы согласно (457) будет равно: Р// — 2У /анп/(татсето. сп1 ачсОо (М)~ 32т где (); — площадь изображения объекта; 5 (л) — абсолютная спектральная чувствительность приемника к монохроматическому излучению лазера.

Если изображение объекта перекрывает рабочую поверхность приемника, то необходимое относительное отверстие оптической системы находят по .формуле (466): ~-И' = О )сисФатситс. сп~.смиря (А)) ° Лля увеличения дальности действия рассмотренной выше системы необходимо уменьшать расходимость лазерного пучка. Это обеспечивается с помошью двухкомпонентиой системы, описанной в п. 106. 108. Оптические системы, применяемые в голографии Современное развитие голографии характеризуется ее широким применением для решения различных научно-технических задач. К числу таких важных практических применений голографии следует отнести голографическую иитерферометрию, регистрацию в трех измерениях быстро протекающих процессов, голографическое телевидение, создание запоминающих устройств с высокой плотностью записи информации, распознавание образов и многие другие.

Процесс получения голограммы и последующего восстановления волнового фронта связан с необходимостью использования источников излучения. В качестве таких источников чаще всего применяются лазеры, излучение которых характеризуется высокой пространственной и временной когерентностью. Однако в большинстве случаев сечение лазерного пучка имеет незначительные размеры. 'Поэтому для получения нужного диаметра сечения лазерного пучка применяют оптические системы. При рассмотрении теоретических вопросов голографии делается допущение о том, что при получении голограммы и последующем восстановлении волнового фронта используется плоская монохроматическая волна, которую с точки зрения геометрической оптики можно рассматривать как пучок лучей, параллельных оптической оси. Однако в действительности такой пучок имеет ас Рис.

252. Афоиальиая система для уисличення диаметра пучка лааера 328 .

Характеристики

Список файлов учебной работы