1-69 (1046068), страница 14

Просмтор этого файла доступен только зарегистрированным пользователям. Но у нас супер быстрая регистрация: достаточно только электронной почты!

Текст из файла (страница 14)

[41, 71, 204, 205! и др.). В американской литературе (см. [240 — 244! и др.) приняты термины Тоат-, Тэгг-, 7[алэе-зопю Экспериментально закономерности многостадийного горения исследовались как путем анализа опытных данных по зависимостям и(р), и(Тэ) н т. д., так и путем измерения профиля температур и состава газа, нзмерония расстояния между зонами и т. д. (см. [41, 71, 102, 103, 106, 109,130, 131, 169, 204 †2, 242— 248! н др.). В частности, для баллпститных порохов прн низких давлениях основную роль играет реакция в конденсированной фазе [41, 71, 240!. 1!рн давлении в несколько десятков атмосфер скорость горения, по-видимому, определяется реакцией в дымогазовой зоне ' [45, 240), а пламя оказывает лишь незначительное влняпороха дава оцепка э 2500 мл/сез ~ [ (р)). Этот вывод пока не имеет нцкакзх экспериментальных подтверждений (оэытвоэ значение и для пзроксзливового пороха прц 1 эта и 90'С составляет 2 лмймз [77)).

' и частиостп, для баллвститных порохов экспервмеатальпэя эавксзмость и ( ) усвливается прз достаточно высоких давлениях [299[, в то время Р как теоретячесзая заввслмость и(р), связанная с уменьшэвзэм степени длспэргарования, должка, наоборот, насыщаться прн высоких давлениях. ' Пря узелцчэаян степени диспэргярэваяия скорость тэнловмделэзяя в вовдевсярэвааной фазе может снижаться, а в дымогаэовой — возрастать.

Ирв этом скорость горения, в принципе, может как убывать, так и возрастать. Впрочем, двойственная роль днспергярозаяия в некоторой стэпенз может проявляться даже для беспламенного горения (э данном случае эа счет трззвэльвого эффекта: отрыв н унес частиц означает нсчезновэвце сплошной коллапсированной фазы. В этом смысле скорость горения является суммой сзороств гаэифякацвп в скорости дпспершровавня [202[). ипе на скорость горения [240, 242, 247!. Напротив, при достаэочно высоком давлении, по мнению авторов работ [240, 242[, зона пламени становится ведущей. В рядо теоретических работ сделана попытка модифицировать решение Зельдовича н Франк-Каменецкаго (плп аналогичные решения) путем последовательного перехода от одной стадии к другой с учетом тепловыделения на данной стадии и потока тепла от других стадий (рассматривалась и более частная задача, когда имеется одна зона реакции и задапный поток таила извне) (см.

[203, 207 †2, 240, 241! и др.). При этом, однако, не удалось пока найти выражение, которое давало бы в явном виде зависимость скорости многостадпйного горения от давления, начальной температуры н т. д. при заданной кинетике реакции на каждой стадии. Достаточно ясен с теоретической точки зрения лишь случай, когда одна нз стадий является водущой (см.

ь' 10. Л). Однако экспериментальные методы, которые позволилп бы установить наличие одной ведущей стадии горения, пока не отработаны. Напротив, хорошо поддается экспериментальному исследованию случай, когда одна из зон практически не влияет на скорость горения, так как она расположена слишком далеко от поверхности заряда и других зон горения (хотя бы в данной зоне и выделялась основная часть теплоты реакции) (см., например, [247!). Внимание теоретиков данный случай привлекал с той точки зрения, каким образом подобная вона удерживается на неизменном расстоянии от поверхности заряда н не сносится потоком.

Наиболее убедительно объяснение (см. [213, 214, 240, 246!), что в такой зоне происходит самовоспламенение полупродуктов, образовавшихся на предшествующих стадиях (это обеспечивает автоматическую подстройку под скорость горения). .

Характеристики

Список файлов лекций