Биогенный магнетит и магниторецепция. Новое о биомагнетизме. Под ред. Дж. Киршвинка. Том 1 (1989), страница 8

В послпдией работе сделана попытка доказать, что $$лнмс$$ыпиз з$$ергечтгческйл затрат требует перекоп нз адно в двулдо »$е$$нос состояние в случае частиц, Имеющих форму параллелепипеда Кос$$ени»$м аргуме$$том в пользу теарнн, использу$опгсй модель перекода »$сжду олно- 0 лвухломсйным состояниями. может служить весьма правдоподобное соображение о том, что частицы биагсийого магнетита $$олжн»$ быть однодоменными (К)гзс)$Т1П)$, 1А$»тспз!ап$, 1979), а также тот фага.

Что почти во Всея случаял размеры зтйл частнп лежат в Области олноломснностн, прела казываемой упомянутой моделью (Ви!)ег, В»нет)ец 1975). Однако нужйо отметить. что вес теоретические оценки со$~$асуются с дапнымн зксперимеита с точносгью до множителя. Р"'алого 2. Значение $)„мож$$О найти, ссий положить Н, м О в выражении (5) !В$$1)ег, Вапсг)ее, 1975). В табл.

2,2 суммнравайы теоретические " зкснсрнмсйтальиые оценки $1„$( и $( пля магнетита. Ч. ). Бе~та ью и ир» и и',г" ич ея чк Рдч ск и:3.чичР!Ыиь~' Ип ечпил дилимл Зьтперипсмп !3ип!ер. 1973 )зеп!ер. Вбпа. !977 Гзау с! л!., 1977 Ра!ту, 1965 ОД29- 0,бзбм О,О25»" < Фди!а" <О.!л 1О-2О и 15-26»' Тле)ипл Магг)й, Уп.

Г955 Ие) е! а1., !957 Впцег, папе!)се, Г975 ь!олМичм Папе!Зче, 1979 Ф.Ф47~' авиа-а.оза" а,атбм Одаб" О,!би! Таблица 2,2. Крптп пипке рпхмерги мреи мампчптл !а мям) и Пупмитию е)иричкаме частпаы !4юв ), и и Ь вЂ” еси льииисеилл, блилиегь им Фдяыи и Фиемс чиеипи ибеилил). ' 'Зяс!папаиаяпл лапами аь ыалеииьи флуилулциим.

" Сиичитичисипа ебвизпь аяиъаыа пепел. Яипчяпа чеяиа ис!лпуллупеа Фирмы. " !!упеедима иб!миль иемел, дающий мтищ павигулл!щеа Феьмы "' Кяугачиа саипевчл яелфи!ууапил !ибб = И. м Речлчмииыи сищюиии иеифпгуривии. чяегпим а япм бегяеиечимл ииииил!юи и $$м!юи. " дауялсипппла яеифщууаипи !л!Ф = !). и Лиуилиъивиии иеифигу!инки !ма ь б.4). 4.5. КОЭрцИТИВНОсть )чозринтнвиость-в некотором смысла квисгннсбэ магнитное свойство.

завися!цсе от размера (рнс. 2,3) и формы частиц мал!стива, силы магнитного взаимодействия между час!нцамм, лаихпкия, тсмпсрвтурьь Коэрцнззчвной силой И, называют поле, которос нужно приложить, чтобы лоасстм намагниченность образна до пума, причем ато пола должно иметь направление. противоположное направлению первоначального мвмагнк* чкаанмя (ркс, 2.5)* другой величиной. характарнзу!оц)ай козрндтмакость, явлвстся козрцитквная смла по остаточной намагниченности й... т,с, и .е, оббход мое для обран)анна в нуль остаточной дама м а" ос!и насьпжнил,г„. В однодоменном состоянии козрцмтнвнав сила завкскт ог днамкхрв !истицы г) как и -- Ы нл(л, < а < с(„а к Ь константы).

Эта зависимость хоро!мо объясняется действием тепловых флуктуаций (см, например, Кпа!!ег, )969). Прн г( > и', яозрцнтивнаа смла примерно обратно нронор. чгиокилька л(.т.е И, гг' . 0,5 < и < 1, причамтакаязавнсимосгьеще не паа!ла адсквапзого таоратмческо!чз нстчьзкованнл. Всупсрпарамагантном состоянии, когда и'< И„козрцнтнвпал скяа равна нулмз.

Верхние тборбтм мские пределы дпв 77, в отсутствие тепловых флукту. яцкй вычкслякзтся в рамках модели„в которой прадполагаагса когарентпый поворот магнитных моментов всех «томов частицы„т.е. такое . Пс!иа мамгптпоге гпстерелкеа. Я," иамлгиичсипиеег аа;мщспкя. 7„- иормальиап ееглгпчпли кпмпгппчеикесть паемшеиия. Н,- ксиз)к!птпапаа сала, И аклрч!нтпапая сила пи еетагпчикза плмагкпчепиеети. 7 -иачальнаа аесаркммчиаеегь, 0 а!кчппсе пчьчс, 3. иамагппчеи* ичиги, ебранм, лакжсннс, когад зги моменты останутся мж время карпллсльнымк друг лр) ! у (ркс. 2.6. А).

Такую модель называют также моделью однородного !!;и ьч1гсрсктиого поворота плн моделью Стокера Вольфартп. Ннжннс пределы дав Н. можно оцскк!ь с комок!ыо моделей мскогерс!1тмо)о пояорича слинов, когда магмнтпмс моменты атомов ужа мб остаются ик)зя.члсг!ьиымн в процессе псрсмагмичмваинл. Такие кокфизурацик носят названия изгнбной, ротационной к веерообразной (рис. 2.6) (ЫгоЬа, Ваап. )955; рте! е1 а!., )957; Вгпчеп. 1963), В своей класси и!ской работа 19чй 1.

Стокер м Вольфарт построили !сирию магнитного гисзсрезиск к хозрпмтканости в однодоменных члегкиах эллнпсондной формы с одноосиой анизотропией, Энергия !тоюзомеккой частппза занисывм.гся и вндс суммы змсргип аннзотролкк и чпергки намагничеккостн во висл!нем пола Н: Е = К а)аи Ф вЂ” ЗИсоя(й — Ф), (7) !лс К -ю4крк!.)иснтапнзотропин,аобозначенкпутловухазанынарис. 2.7. )чо!гьч попс параллельно длинной осн частицы (б ю О)„мнмимиаанмя ,к Кыефх! УРппкп магкктимх мпмезггпв пак пеасмагнкчнааиик бдиблпмеи- ""~ ""кп «кис)ьч, 1969). А и!чкоролимй поперся; е -изгпбпля иокфпгурпцпя, л ргч1а1ею! яя, )' веера эбразьаи, бактериях. Й на ансамбле са случайной ориентаииеи, что может прпзо- 1955 . лит к умеиьшсни$о каэрцитизиай силы (3асоЬВ, Всза, ).

4.6, Взаимодействия Взаимодействующие суперлйрамзгнитные астицы могут вести себя ные (КЙ$)ЬЙ)$$$ВЬпап$иг$Ьу е$ з).. 1973), з взаимодействую- щие одподаме$$кыс чйстиць$-хйк м$$огахюмеи$$ыс (см,, ийлримср. ПФ' 9Ю', В йствие частиц буде! приладить к уменьшению ко..$Р$$итпвиой силы Н. (см., $$апрнмер, Оип1ар, %ев$, 1969; Сы йу, ) х Рзсщирекию области сушествояакня ашюдомеикага состояния (Маг- г)вЬ, %Й$$, 19571, Эта косясхиа подтверждается исследованием би ного мщ иегитй, обиаруже$$иаго з зубцах хитона, где магнитные частицы плотна упакованы и Разделены слоем органического материала тол!ди- нан акала 266 А (КЪгвсЬ 1п)$, Еаислз(ЙИ$„1979), Хотя размеры этих частиц лежат вие области одкадаме$$иасти (см рис, 23) и длх Сгур$ос)$$7ап '($7 д„).

)х 1!гор(еигих вр ($$ < $1,), в кангломерзтс аии даджкы вести себя хйк аднадоме$П$ь$с (К1$$сЬчпЕ, (.аъвел$иааь, и другие ъхспсрим е$$тзхьнь$е доказательства взаимодействия частиц .1. ъвхх1 !931) ь$аг$$ститй. лрнсутству$ош$$х в зубцах хито$$з (С$ваъвс 1, 5. Остаточная намагниченность 5.!. Нормальная (нзотсраянческая) остаточная намагниченность !"1 прсделекию остаточная измагничеипость-эта $$амзгииче$$кость о оп о Рззца в иу б удавам лале.

оставшаяся после того как ои был некое в$$ещнес магнитное лале (при этом температура ил " ), Нормальная (изатсрмическая) остаточная нймзгкнчеи иченпость ность (1зо(Ьегпъз1 )(епъапел$ Майае$1га$$ап, !ЕМ) -это наиагн нйблюдакицаяся после краткавремекпога (окало ! с) наложения гю стоякиого поля (например„ 10- 10-!ОООО Э). Исследования магпитпа$ч гистсрсзисз магнетита показывают, что нормальная остаточная $$авнгт ничениость в полях, мекъ$икх 566 Э, обусловлена трзнсляциа$п$ыв смещением доменных стенок, Й В б(ъльщих и рз поворотам была тщательна исследована зависимость нормальна! асгато пю намзгикчсин й гикчсинастк насыщения (ЯКИ) от размера частиц п)$$ и ее в много переходе кз однодоменного а псевдаодкодамекиае и далее в и доме!п!ас с$ъстозикя састойикя (Раггу, 1965; айЬЪпал е$ а1„1973).

Для пеодна й силой Н и кармаль дамен е пых частиц магнетита между козрцптивпай скло ня $ вь$поя$$яется еле иай остаточкой иах$агничсииастью насыщен $$уюшес приближенное змлпричсскае соатна$пекис; .~„Н,ДМ, 1лс .ч' Фъхтор Размзг$$кчизй$$ия, абуслозле$$нь$й анизотропией фо Хотя иског$ъ1ъь$х Рабатах ()ч$1с1, 1955, В~~у Виля~~~ !97~) „ Вздас~ мисияе, что Н можно иезз$Й$с$$ь$о исслс;!азалия систерезисз.

устз$$ав$$ено, чта такое нахождение Ф лредпатз$зс! выполнение приведенного прнближсииога оаотиа$пснпя (3$П1$Ь, Ь!сгг$11, !9821, (. ушсствук$т. однако, теоретические дйкиыс ()36п!ор, 19331, видстсзы."гву$ашис а там. чга В чистиилх, садержа$$$их от 2 да 1О ю~$с$юз. В!!с ъазгкииаетн ат их КЙМЙГ$$ИЧеииастп всяичи$$Й фЗКТОРВ $,гЪЗ$згп$! и$езл$$я Н действительно определяется анизотропией формы и аспъюгсх иасталииай в $$рсдслзх 1(5 20)'.4, В таком случае.

знак .У„ и Н, можно окс$$нть Л' ис талька в однодоменном состоянии. Йо!!малы!за асгзтач$$зя намагниченность, Возникающая поспе иаложсю$я слабого паля (пйлрииер, 20 Э), мажет быть сравнительно больиюгс о,'имка при ътам образец лсгхо Рззмзгии!кть псреие$!Пыи полем З$спя$ап$ейся лаляр$$ае-$и небольшой Йм$$литудь$ ( 26-50 Э). Размзг$$ита ! ь же !аким способом образец из ах;гояипя насыщения каризчьиой остаток!!ой изма! иичс$шастк ачеиь трузща, $,)а этой иричкпс при лзбаРзтарлых исследованиях магнитных минералов нс рскаиецдуется доводить $юрмзльную остаточную намагниченность до пзсь$шеиия. пока пс ъйкалчсны астйзьиые исль$тзння, паска$[ьку тзхзя праце$$ура Визы вйет необратимые изменения иагнитиога состояния образца, В то же врсмя иармзпьийя остаточная намагниченность иисьпцсиия .$„может служить удобным параметром ддя нормировки асгзточ$$ай намагниченности пр$$ращ$ых образцов.

Поскольку любие измсие$$ия доли магниткой кампаиснты огражйютсх пз величине 3„. Такой метод бмл использован для срйзиитсльпога Йийдиза луннь$х пород разных возрастов (Рейсг. 1974). И7(еа3)ь$$ая ф03<-нстс~~нсная) остаточная намагийчснность Одних! из Рзслрасгрзисикых металае исследования остаточной нзмйг$щчсаииюы. служзцн$м прежде всего для вь$квлення носителей маги!иныхх свойств аб)х$зцй породы, является метод, ислальзующии наведение илсйль$$ой (бсзгистерсзнсной) остаточной намагниченности (АПЬуыегс$$с ((с$пзле$$$ Мзйпс$$хз$1ал, АКМ).