Зайцев А.П. и др. Технические средства и методы защиты информации (7-е издание, 2012), страница 8

1.3. Технические каналы утечки информацииТехнические каналы утечки информациипри передаче ее по каналам связи1. Электромагнитные каналы:– электромагнитные излучения передатчиков связи, модулированные информационным сигналом (прослушивание радиотелефонов, сотовых телефонов, радиорелейных линий связи).2. Электрические каналы:– подключение к линиям связи.3. Индукционный канал:– эффект возникновения вокруг высокочастотного кабеля электромагнитного поля при прохождении информационных сигналов.294. Паразитные связи:– паразитные емкостные, индуктивные и резистивные связи и наводкиблизко расположенных друг от друга линий передачи информации.Технические каналы утечки речевой информации1.

Акустические каналы:– среда распространения – воздух.2. Виброакустические каналы:– среда распространения – ограждающие строительные конструкции.3. Параметрические каналы:– результат воздействия акустического поля на элементы схем, что приводит к модуляции высокочастотного сигнала информационным.4. Акустоэлектрические каналы:– преобразование акустических сигналов в электрические.5. Оптикоэлектронный (лазерный) канал:– облучение лазерным лучом вибрирующих поверхностей.Технические каналы утечки видовой информации1.

Наблюдение за объектами.Для наблюдения днем применяются оптические приборы и телевизионные камеры. Для наблюдения ночью – приборы ночного видения, тепловизоры, телевизионные камеры.2. Съемка объектов.Для съемки объектов используются телевизионные и фотографическиесредства. Для съемки объектов днем с близкого расстояния применяются портативные камуфлированные фотоаппараты и телекамеры, совмещенные с устройствами видеозаписи.3. Съемка документов.Съемка документов осуществляется с использованием портативных фотоаппаратов.1.3. Технические каналы утечки информации,обрабатываемой ТСПИОсновным каналом утечки информации при ее обработке ТСПИ являетсяэлектромагнитный канал, обусловленный побочными информативными электромагнитными излучениями основных технических средств обработки информации.

К электромагнитным относятся каналы утечки информации, возникающие за счет различного вида побочных электромагнитных излученийТСПИ. Побочные электромагнитные излучения (ПЭМИ) – это паразитныеэлектромагнитные излучения радиодиапазона, создаваемые в окружающем30пространстве устройствами, специальным образом для этого не предназначенными.Рассмотрим некоторые особенности и свойства электромагнитных каналов.1.3.1. Физическая природа побочных электромагнитных излучений.Основные уравнения электромагнитного поляЭлектромагнитное поле представляет собой особый вид материи. Оно, каки вещество, обладает не только энергией, но также массой, количеством движения и моментом количества движения. Поле может превращаться в вещество, как и вещество – в поле.

Электромагнитное поле воздействует с определенной силой на заряженные частицы.Электромагнитное поле определяется во всех точках двумя векторнымивеличинами – электрическим полем и магнитным полем. Электрическое полехарактеризуется воздействием на электрически заряженную частицу с силой,пропорциональной заряду частицы и не зависящей от ее скорости. Магнитноеполе воздействует на движущуюся частицу с силой, пропорциональной зарядучастицы и ее скорости.Для расчета электромагнитного поля наиболее пригодны уравнения электродинамики в интегральной и дифференциальной формах [35].Электромагнитное поле характеризуется четырьмя векторными величинаrrми: E – напряженность электрического поля (В/м); D – электрическая инrдукция (вектор электрического смещения (Кл/м2)); H – напряженность магrнитного поля (А/м); B – магнитная индукция (Тл).Определение поля в некоторой области пространства требует указанияэтих векторов в любой ее точке. В общем случае взаимосвязь векторов электромагнитного поля определяется свойствами среды:rrD = ε E;(1.1)rrB =μH ,(1.2)где ε = ε r ε0 – диэлектрическая проницаемость среды; ε0 = 8,855 ⋅10−12 – диэлектрическая проницаемость вакуума (Ф/м); ε r – относительная диэлектрическая проницаемость среды, в которой находятся заряды; μ = μ r μ0 – абсолютная магнитная проницаемость среды; μ0 = 4π⋅10−7 – магнитная проницаемость вакуума (Гн/м); μ r – относительная магнитная проницаемость среды.Безразмерные величины ε r и μ r для воздушной среды близки к единице.Например, для воздушной среды при температуре 0° ε r = 1,0006.31Основными уравнениями электромагнитного поля являются уравненияМаксвелла.

Первое уравнение Максвелла соответствует вихрям магнитногополя и относится к одному из основных уравнений электродинамики:rr r дDrot H = δ +.(1.3)дtФизический смысл этого уравнения можно толковать следующим образом: магнитное поле возбуждается совместным действием тока проводимостиrс плотностью δ и изменением во времени электрического поля (вектора элекrrдDтрического смещения D ). Величинаназывается плотностью тока смедtrщения. Вектор δ указывает направление движения зарядов и по абсолютномузначению равен пределуrΔIδ = lim,(1.4)ΔS → 0 ΔSrгде ΔI – ток через площадку ΔS , перпендикулярную δ .

Плотность тока проrrводимости δ = γ E , где γ – удельная проводимость.rr дDСумму δ +называют плотностью полного тока.дtВторое уравнение Максвелла выражает скорость изменения магнитной инrдукции B через пространственную производную (rot) напряженности электриrческого поля E :rrдBrot E = − .(1.5)дtФизический смысл второго уравнения Максвелла состоит в том, что электрическое поле может возбуждаться не только электрическими зарядами, но иrизменениями во времени магнитного поля (вектора магнитной индукции B ).Если изобразить в пространстве произвольную поверхность S с контуром Lr(рис.

1.4), то можно определить поток вектора rot E через эту поверхность.Согласно (1.5) имеем:rr rдB r(1.6)∫ rot EdS = − ∫ дt dS .SSrВекторный символ dS обозначает произведение элемента поверхностиrdS на единичный вектор нормали к ней n0 .32rr rrПрименяя теорему Стокса ( ∫ rot vdV = ∫ vdl , где v – любой вектор) и выSLнося оператор временной производной за знак интеграла, заменим поток вихряrrrot E циркуляцией вектора E по контуру, охватывающему поток:r rr rд∫ Edl = − дt ∫ BdS ,L(1.7)Srгде dl – произведение элемента линии dl на касательный к ней единичныйrвектор τ0 .Уравнение (1.7) представляет собой второе уравнение Максвелла в интегральной форме.Если поверхность S (рис.

1.5) опирается на проводящий контур L (например, проволочный), то выражение (1.7) можно записать какдФ,(1.8)e=−дtr rrгде циркуляция вектора E в этом случае есть не что иное, как ЭДС e = ∫ Edl ,Lнаводимая в контуре изменяющимся потоком вектора магнитной индукции,д r rdФа − ∫ BdS = −, где Ф – магнитный поток. В итоге для рассматриваемогодt SdtdФ.dtВторое уравнение Максвелла можно рассматривать как обобщенный законэлектромагнитной индукции.Интегральная форма первого уравнения Максвелла может быть полученаинтегрированием обеих частей уравнения (1.3) по произвольной поверхностиS с контуром L и применением теоремы Стокса:r r д r r r r(1.9)∫ Hdl = дt ∫ DdS + ∫ δdS .LSSr rrИнтеграл ∫ δdS = I – поток вектора δ через поверхность S – являетсяслучая имеем хорошо известный закон электромагнитной индукции: e = −Sтоком проводимости, пересекающим эту поверхность, а составляющаяд r rDdS = I см – током смещения.

Сумма I + I см называется полным током.дt S∫33rro t n Erro t Ern0ΔSrBLSrτ0LРис. 1.4. Поверхность S с контуром LРис. 1.5. Проводящий контур LК основным уравнениям Максвелла относят также следующие двауравнения в дифференциальной форме:rdiv D = ρ;(1.10)rdiv B = 0.(1.11)Согласно первому уравнению расходимость электрической индукцииравна объемной плотности заряда ρ – величине, определяемой предельнымсоотношением:Δqρ = lim,(1.12)ΔΔV → 0 Vгде Δ q – заряд, содержащийся в элементарном объеме ΔV .Интегрированием обеих частей уравнения (1.10) по некоторому объему Vи применением к левой части формулы Остроградского – Гаусса получимr r(1.13)∫ DdS = q.SЗдесь S – поверхность, ограничивающая объем V, а q = ∫ ρ dV – полныйVзаряд в этом объеме.Равенство (1.13) является интегральной формой уравнения Максвелла(1.10) и формулировкой теоремы Гаусса: поток электрической индукции череззамкнутую поверхность равен заключенному внутри ее заряду.rИнтегральную форму уравнения (1.11) получают интегрированием div Bпо объему V и применением формулы Остроградского – Гаусса:34r r∫ BdS = 0.(1.14)SВ заключение приведем систему уравнений Максвелла в дифференциальной и интегральной формах.Интегральная форма:r r d r r r r∫ H dl = dt ∫ DdS + ∫ δ dS ,LSSr rr rdr r∫ E dl = − dt ∫ BdS , ∫ D dS = q,Lr rS(1.15)S∫ BdS = 0.SДифференциальная форма:rr дD rrot H =+ δ,дt rrдBrot E = − ,дtrdiv D = ρ,rdiv B = 0,(1.16)rrB =μH ,vvD = ε E,rrδ = γ E.v vПреобразованием (исключением D и B ) систему уравнений (1.16) можнопривести к форме, в которой переменными будут только напряженностиэлектрического и магнитного полей:vvrrrρдE rдH+ δ, rot E = −μ r μ 0rot H = ε r ε0, div E =(ε r = const),ε r ε0дtдt(1.17)rrrrdiv H = 0 (μ r = const), δ = γ E (при Eстор = 0).Системы уравнений (1.15)–(1.17) являются исходными при изучении электромагнитного поля.Для радиотехники переменное электромагнитное поле представляет основной интерес.

Для изучения установившихся электромагнитных процессов, которые характеризуются гармоническими во времени колебаниями, всякую характеризующую поле скалярную величину можно представить какvψ = ψ m cos(ωt + ϕψ ) . Тогда всякий вектор поля V разлагается на компоненты,изменяющиеся по аналогичному закону:35v vvvV = a1V1m cos(ωt + ϕ1 ) + a2V2m cos(ωt + ϕ2 ) + a3V3m cos(ωt + ϕ3 ),v v vгде a1 , a2 , a3 – орты некоторой системы координат q1 , q2 , q3 .(1.18)Величина ω= 2πf называется круговой частотой гармонических колебаний; ψ m и Vim – амплитуды, ϕψ и ϕi – начальные фазы.Анализ гармонических процессов значительно упрощается применениемметода комплексных амплитуд, когда изображающий вектор рассматриваетсяна комплексной плоскости.

По формуле Эйлераe j (ωt +ϕ) = cos(ωt + ϕ) + j sin(ωt + ϕ)vвидно, что скаляр ψ (см. выше) и вектор V можно выразить как вещественные части величинvj ( ωt +ϕψ )ψ& = ψ m e;(1.19)v& vvvV = a1V1m e j (ωt +ϕ1) + a2V2m e j (ωt +ϕ 2) + a3V3m e j (ωt +ϕ 3) ,r r rкоторые называются их комплексами. В выражении (1.19) a1 , a2 , a3 – ортыvvнекоторой системы координат.